Tentamensskrivning i Mekanik (FMEA30) Del 1 Statik- och partikeldynamik Lösningsförslag ( ) ( ) ( ) ( )

Relevanta dokument
Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

Lösningar till Problemtentamen

SG Armen OA med längden b roterar med en konstant vinkelhastighet

Tentamen i SG1140 Mekanik II, Inga hjälpmedel förutom: papper, penna, linjal, passare. Lycka till! Problem

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 2

Mekanik för I, SG1109, Lösningar till problemtentamen,

lim lim Bestäm A så att g(x) blir kontinuerlig i punkten 2.

SG enligt figuren. Helikopterns bakre rotor roterar med en konstant vinkelhastighet 1

Tentamensskrivning i Mekanik (FMEA30) Del 1 Statik och partikeldynamik

TENTAMEN I FINIT ELEMENTMETOD MHA APRIL 2018

Matematisk statistik

Matlab: Inlämningsuppgift 2

Tentamen i SG1140 Mekanik II, Inga hjälpmedel förutom: papper, penna, linjal, passare. Lycka till!

Kontrollskrivning Introduktionskurs i Matematik HF0009 Datum: 25 aug Uppgift 1. (1p) Förenkla följande uttryck så långt som möjligt:

Tentamen i SG1140 Mekanik II, OBS! Inga hjälpmedel. Lycka till! Problem

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8. Vi antar först att den givna bromsande kraften F = kx är den enda kraft som påverkar rörelsen och därmed också O

Lösningar och svar till uppgifter för Fysik 1-15 hösten -09

Anmärkning1. L Hospitals regel gäller även för ensidiga gränsvärden och dessutom om

Obs: Använd vektorstreck för att beteckna vektorstorheter. Motivera införda ekvationer!

Del 1 Teoridel utan hjälpmedel

Tentamen i Mekanik I del 1 Statik och partikeldynamik

Flervariabelanalys I2 Vintern Översikt föreläsningar läsvecka 3

Övningstenta Svar och anvisningar. Uppgift 1. a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt

TENTAMEN. Datum: 5 juni 2019 Skrivtid 14:00-18:00. Examinator: Armin Halilovic, tel

SEPARABLA DIFFERENTIALEKVATIONER

Kurs: HF1903 Matematik 1, Moment TEN2 (Analys) Datum: 21 augusti 2015 Skrivtid 8:15 12:15. Examinator: Armin Halilovic Undervisande lärare: Elias Said

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 3 (1-48)

KONTINUERLIGA STOKASTISKA VARIABLER ( Allmänt om kontinuerliga s.v.)

Om i en differentialekvation saknas y, dvs om DE har formen F ( x, . Ekvationen z ) 0. Med andra ord får vi en ekvation av ordning (n 1).

Kap.7 uppgifter ur äldre upplaga

Lösningsförslag till tentamen i 5B1107 Differential- och integralkalkyl II för F1, (x, y) = (0, 0)

Lösningar till övningsuppgifter. Impuls och rörelsemängd

KAP. 2 Kinetiska egenskaper (gäller både dispersioner och lösningar av makromolekyler)

2012 Tid: läsningar. Uppgift. 1. (3p) (1p) 2. (3p) B = och. då A. Uppgift. 3. (3p) Beräkna a) dx. (1p) x 6x + 8. b) x c) ln. (1p) (1p)

Uppgift 1. a) Bestäm alla lösningar till ekvationen. b) Lös olikheten. Rita följande andragradskurvor:

TFEI02/TEN1: Va gfysik teori och tilla mpningar. Tentamen Va gfysik. O vningstenta 2014

Formelsamling. Elektromagnetisk fältteori för F och Pi ETE055 & ETEF01

REDOVISNINGSUPPGIFT I MEKANIK

S n = (b) Med hjälp av deluppgift (a) beräkna S n. 1 x < 2x 1? i i. och

TNA003 Analys I Lösningsskisser, d.v.s. ej nödvändigtvis fullständiga lösningar, till vissa uppgifter kap P4.

Lösningar till ( ) = = sin x = VL. VSV. 1 (2p) Lös fullständigt ekvationen. arcsin( Lösning: x x. . (2p)

Tentamen i Mekanik - Partikeldynamik TMME08

Lösningar Heureka 2 Kapitel 3 Rörelse i två dimensioner

2. Bestäm en ON-bas i det linjära underrummet [1 + x, 1 x] till P 2 utrustat med skalärprodukten

Vektorgeometri. En vektor v kan representeras genom pilar från en fotpunkt A till en spets B.

LINJÄRA DIFFERENTIALEKVATIONER AV FÖRSTA ORDNINGEN

Kontinuerliga fördelningar. b), dvs. b ). Om vi låter a b. 1 av 12

Formelsamling i kretsteori, ellära och elektronik

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8

undanträngda luften vilket motsvarar Flyft kraft skall först användas för att lyfta samma volym helium samt ballongens tyngd.

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10. från jorden. Enligt Newtons v 2 e r. där M och m är jordens respektive F. F = mgr 2

24 poäng. betyget Fx. framgår av. av papperet. varje blad.

Bilaga 1 Kravspecifikation

TFYA16: Tenta Svar och anvisningar

5B1134 Matematik och modeller Lösningsförslag till tentamen den 11 oktober 2004

Tentamen i SG1140 Mekanik II, Hjälpmedel: Papper, penna, linjal. Lycka till! Problem

1. Kraftekvationens projektion i plattans normalriktning ger att

Tryckkärl (ej eldberörda) Unfired pressure vessels

spänner upp ett underrum U till R 4. Bestäm alla par av tal (r, s) för vilka vektorn (r 3, 1 r, 3, 22 3r + s) tillhör U. Bestäm även en bas i U.

Datum: Tid:

Lösningar/svar till tentamen i F0031T Hydromekanik Datum:

7 Elektricitet. Laddning

Tillämpad biomekanik, 5 poäng Övningsuppgifter

θ = M mr 2 LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10 LP 10.1

Grundläggande mekanik och hållfasthetslära

Schrödingerekvationen i 3 dim: Väteatomen.

ρ. Farten fås genom integrering av (2):

Antagningsprov till universitet, Sofia (Bulgarien) 7 maj 2006

Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

FYSIKTÄVLINGEN KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING LÖSNINGSFÖRSLAG. = fn s = fmgs 2. mv 2. s = v 2. π d är kilogrammets.

21. Boltzmanngasens fria energi

Robin Ekman och Axel Torshage. Hjälpmedel: Miniräknare

Uppgift 4. (1p) Beräkna volymen av den parallellepiped som spänns upp av vektorerna. ) vara två krafter som har samma startpunkt

Bilaga B. B.1 Lösningar till uppgifter i kapitel 1

= 1 h) y 3 = 4(x 1) i) y = 17 j) x = 5. = 1 en ekvation för linjen genom a) (6, 0) och (0, 5) b) (9, 0) och (0, 5)

Övning 3 Fotometri. En källa som sprider ljus diffust kallas Lambertstrålare. Ex. bioduk, snö, papper.

Arvika 2019_243 Stömne Bertil Persson Betongteknik AB DECIBEL - Huvudresultat Beräkning: VKV SWE99TM VKV typ Ljuddata

Uppgift 1. Bestäm definitionsmängder för följande funktioner 2. lim

Tentamen SF1633, Differentialekvationer I, den 23 oktober 2017 kl

TFEI02/TEN1: Va gfysik teori och tilla mpningar. Tentamen Va gfysik. 18 augusti :00 19:00

I ett område utan elektriska laddningar satisfierar potentialen Laplace ekvation. 2 V(r) = 0

Kap Inversfunktion, arcusfunktioner.

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 12 januari :00 13:00. Tentamen besta r av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poa ng.

Lösningsförslag/facit till Tentamen. TSFS04 Elektriska drivsystem 5 mars, 2012, kl

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4

UPPGIFT 1. F E. v =100m/s F B. v =100m/s B = 0,10 mt d = 0,10 m. F B = q. v. B F E = q. E

A. Egenskaper hos plana figurer (MTM458)

Introduktion till Komplexa tal

Tentamen TMV210 Inledande Diskret Matematik, D1/DI2

Undervisande lärare: Fredrik Bergholm, Elias Said, Jonas Stenholm Examinator: Armin Halilovic

Kursinformation Mekanik f.k. TMMI39

Lösningsförslag/facit Tentamen. TSFS04 Elektriska drivsystem 19 aug, 2011, kl

Magnetostatik, induktans (och induktion) kvalitativa frågor och lösningsmetodik

Föreläsning 1. Elektrisk laddning. Coulombs lag. Motsvarar avsnitten i Griths.

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 29 mars :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.

Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 7

Tentamen i Matematik, del B, för Tekniskt basår

TFEI02: Va gfysik teori och tilla mpningar. Tentamen Va gfysik. 19 oktober :00 13:00

Transkript:

Utgåva Tntansskivning i Mkanik (FMEA30) Dl tatik- och patikldynaik 305 Lösningsföslag. a) Filägg stång + skylt! Infö spännkaftna = och = i linona, tyngdkaftn g = k ( 00g), angipand i skyltns asscnta G nligt figun ndan, sat aktionskaftn fån väggn på stångn i A. i infö -basn ( i jk ) nligt figun ndan. Då gäll att ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ),,,,,, AC 0 00 = = = = = 0,, 00,,,, 3 AC (,, ) (,, ) (,, ) (,, ) = = = 3 och däd = (,, ) och = (,, ) 3. 3 a g Kaftkvationn g vid jävikt: + + g+ = 0 vilkt ä kvivalnt d

Utgåva + x 3 3 + y 3 3 + g + z 3 3 () Montkvationn (d ontpunkt ) g vid jävikt: + g j( ) ( i + j + k ) + ( j( ) + k( a)) k( g) A G x y z i( + g) + k z vilkt dfö att g x, z = () x Ekvation () g då =. Dtta insatt i () g () 3 g då y 6 3 3 3 = + =. Ekvation 4 g 3g 3g + g + z = + g + =, = och 3 3 3 3 0 5 däd y 6 6 3g 3g 3 3 0 5 = = = va: 0. 589k, 0. 94k, k,. 589k, 0. 49k. x y z. i önska bäkna snittkaftna i satliga stäng. i böja d att filägga hla fackvkt fö att bstäa stödaktionna. Infö d anbingad kaftna F och G sat stödaktionna, och nligt figun ndan. Jävikt fö dn filagda dln dfö: ( ) : sin + F, ( ) : G+ cos A : G +. 5F 4 cos () dä F = 3k, G = 4k, = 30. Ekvation () 3 g (), kan då skivas. 5 = k = 3. 6k. Ekvationna 3 = sin F= 36k. 05. 3= 0k., 3 = G cos = 4k 3. 6k. 87k F

Utgåva G i filägg nu knutpunktna: Knutpunkt A, 5. tan α = α = 36. 9 A Knutpunkt : α ( ) : + cosα + = cosα 0. 87k ( ) : + sin α = =. 45k sinα sin( 36. 9 ) = cos α =. 0k (. 45k)cos( 36. 9 ). 36k G ( ) =. 36k ( ): G = G = 4k Knutpunkt C: CD C ( ) CD cosα sin CD = ( + sin ) = cosα ( 36k. + 36k. 05. ) 56k. cos 36. 9 cos 30 ( ) : CD sinα + cos CD = 3. 6k 5. k sin 36. 9 va:. 36k( dag),. 45k( tyck), = 4k( dag),. 36k( dag) 5. k ( tyck). CD 3. Filägg svänghjul spktiv häva. Infö ytt kaft nligt ndanstånd figu, d v s aktionskaftna, och,, spännkaftna i n och. llan häva och svänghjul sat dn anbingad kaftn P. Jävikt fö svänghjult dfö: Jävikt fö hävan dfö: : M () 3

Utgåva : b + a ( c+ b) P () c o b a Ickglidningsvillkot (llan och svänghjul): s µ (3) slutningsvinkln = och dtta insatt i (3) 3π. Ekvation () g M = + (4) 3π M µ s M + 3π µ s ( ) (5) Gno att kobina () och (4) hålls b+ a ( + M ) ( c+ bp ) = (( c+ bp ) a M) a+ b (6) likhtn (5) och kvation (6) g då villkot a M M a+ b (( c+ bp ) M ) P Pin = ( + a) 3 3 a b π π + µ s ( c+ b ) µ s ( ) M a+ b va: a) Pin = ( + a) 3π ( c+ b ) µ s 4

Utgåva 4. a) Filägg koppn hylsa + fjäd Infö systt av ytt kaft:,, och g. Koppns kaniska ngi: E = T + g + = v + gh + k( l l0) () dä v ä hylsans fat, l ä fjädns aktulla längd och l 0 = ä fjädns ospända längd. C l l g g h a Kaftna,, ä ffktlösa. Effktsatsn g då att y E = P ngin ä bvaad. I läg A gäll att h, l = ( ) + a och v. Däd EA = k( 4 + a ) I läg C gäll att h= a+ och l = Däd, nligt (), EC = v + g( a + ) + k( ) dä v ä hylsans fat i läg C. Mn ftso kaniska ngin ä bvaad (och a, d v s dn kaniska = 3 ) EC = EA v + g( a + ) + k( ) = k( 4 + a ) = k k( 4 + ( 3) ) = k9 v = ( ( 3+ ) g( + 3)) () b) Filägg hylsan i Läg C. Infö noalkaft, tyngdkaft g och fjädkaft F f. figun ndan! Dt gäll att F = k( l l ) = k( ) = k( ) f 0 5

Utgåva Kaftkvationn i läg C: ( Ff v ): g + = (3) Ekvationna (3) och () g noalkaftn Ff v = g k( ) g ( k( 3 ) g( 3)) + = + + + =. 5k( + ) + g( 3 + 4 3) D F f g k va: a) v = ( ( 3+ ) g( + 3)), b) =. 5k( + ) + g( 3 + 4 3) 5. a) Filägg koppn P. Infö d ytt kaftna: Kaftn fån fjädn på koppn Ff = kl ( l0), dä ä dn adilla nhtsvkton. oalkaftn fån kakuvan på koppn = n( ), 0, dä n ä huvudnoaln till kakuvan. ndanstånd figu. oalkaftn ( divkaftn ) fån an på koppn D= D. ölsn gs av = () t dä = ω och. ålds gäll, d utgångspunkt fån kakuvans kvation = ( ) = sin Koppns acclation ( z ) = cos = ωcos, = ω sin a = ( ) + ( + ) = ( ω sin sin ω ) + 4ω cos = P Kaftsuan ( 4ω sin ) + 4ω cos () F + + D= ( kl ( l)) + ( ) + D () f 0 n 6

Utgåva dä + l = a, och a ä spåts längd, d v s l l = a l = a sin l. Enligt 0 0 0 föutsättningana gäll att l = l0 då = 30 vilkt dfö att a = sin 30 + l0 = + l0 och däd l l = ( sin ). 0 n F f P D Fö att till fullo utnyttja cylindkoodinatna bhöv vi uttycka huvudnoaln till kakuvan, n, i basn ( k ). Av figun fagå att Då hålls av ()-(3) = ( sin ) + cos (3) n F + + D= k( sin ) + ( ( sin ) + cos )( ) + D = f ( k( sin ) + sin ) + ( D cos ) (4) Kaftkvationn: Ff + + D= a g, d () och (4), koponntvis ( ld) : k( sin ) + sin = ( 4ω sin ) ( ld) : D cos = ( 4ω cos ) (5) Av (5) följ att noalkaftn gs av = k( ) 4ω (6) sin (5) g då tillsaans d (6) D = 4ω cos + cos = 4ω cos + ( k( ) 4ω )cos = sin sin ( )cos k = k (7) sin tan 7

Utgåva b) Kavt > 0 ä (o ω < k ) kvivalnt d sin > acsin( ) < < 80 acsin( ) ω ω ω ( ) ( ) ( ) k k k dä acsin( ) > acsin( ) = 30. ω ( ) k sin va: a) = k( ) 4ω, D = k sin tan b) acsin( ) < < 80 acsin( ). ω ω ( ) ( ) k k 8