LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8
|
|
- Ola Göransson
- för 5 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 LÖSIGR TILL PROLEM I KPITEL 8 LP 8. Vi anta föst att den gina bomsande kaften F k ä den enda kaft som påeka öelsen och dämed också intängningsdjupet. Men eka ingen kaft i öelseiktningen? Fastän man i talspåk kunde ha sagt att kulan kom med en åldsam kaft mot målet ä det inte fågan om en kaft i fysikalisk mening. Kulan ha däemot fån böjan en öelsemängd p m som minska till noll id inbomsningen. Det ä föändingen pe tid a denna öelsemängd som enligt kaftekationen F p ä detsamma som nettokaften på kulan. egynnelseillkoet ä t Vi ska bestämma faten som funktion a läget. En enegiekation ä just en sådan ekation dä tidsbeoendet elimineats. Vi älje hä O k lagen om den kinetiska enegin: U T T () Den kinetiska enegin fån böjan ä gien: T m () betet U, som den bomsande kontaktkaften gö, bestäms genom integeing enligt definitionen U F d åde kaften och föflyttningen ha hä komponent endast i -iktningen. Kaften ä motsatt iktad föflyttningen så att ett minustecken uppstå i skaläpodukten. Insättning i () ge U kd k Insättning i huudekationen () ge k m m (4) () ẋ k m (5) Vi et att intängningsdjupet ä d. Det betyde enligt ek (5) att k m d m k d Insättning i (5) ge esultatet ẋ d
2 LP 8. En kafts abete bestäms med hjälp a definitionen P U F d Fd+ Fdy+ Fdz ( y z ) k β Föflyttningen a kaftens angeppspunkt ske fån läget till längs ägen. Definitionen isa att det ä baa föflyttningen i kaftens iktning elle kaftkomponenten i föflyttningens iktning som ge ett bidag. Vi bestämme nu denna linjeintegal fö de te kaftena i tu och odning. a) Tyngdkaften ha komponenten F sin β i föflyttningens iktning. Komponenten som ä inkelät mot planet bida ej till abetet. U F d sinβd sinβ ( ) b) Fjädekaften ha komponenten F k i föflyttningens iktning. U k k k F d d ( ) c) Kaften P eka i föflyttningens iktning. U F d Pd P ( ) Obseea att om föflyttningen ä uppåt längs planet gö kaften P ett positit abete medan tyngdkaften och fjädekaften gö ett negatit abete. Fö kafte som ä konstanta ä abetet "kaft gånge äg". Fö anda kafte som t e fjädekaften måste abetet bestämmas med en integation.
3 LP 8. Skistången påekas a tyngdkaften och kaftena fån händena. Dessa kafte gö a fö sig abeten unde lyftet. h Tyngdkaftens abete ä U h. Det abete som tyngdlyftaen gö kallas U. Fö hela lyftet gälle lagen om den kinetiska enegin: U T T Insättning ge U h m () Fö att bestämma U måste alltså faten bestämmas. Lyftet ske med konstant acceleation som i kan kalla a. Kinematiksamband ge med begynnelseillkoet ila id. a ẋ at at h h a( t) a Insättning i () ge U h + m h t h ( t ) h t betet som gös fö att paktiskt taget utan fat lyfta skistången ä alltså U h. umeiskt fås U J.kJ
4 LP 8.4 F (M) (m) En kafts abete bestäms med hjälp a definitionen U F d Fd+ Fdy+ Fdz ( y z ) Om kaften iktning sammanfalle med öelseiktningen fås U F d ( ) Denna integal motsaas i figuen a aean unde kuan. I stället fö att integea en funktion gö i en uppskattning a aeans stolek. Vaje uta i figuen motsaa "aean". Mm. ntalet uto uppskattas till 9. Det totala abetet som kaften gö ä alltså U 9 Mm. Lagen om den kinetiska enegin: U T T ge U m U m 6 8 Det numeiska ädet bli 5 m/s m/s LP 8.5 de totala fiktionsfölustena stå luftmotståndet fö 9%. Hu stoa ä då den totala fölusten a mekanisk enegi? TOMI T O M I ntag att motståndskaftena totalt gö abetet U. Lagen om den kinetiska enegin: U T T ge U + h m U h m Om faten längst ne i backen ä noll ha motståndskaftena alltså gjot lika stot abete som tyngdkaften. Luftmotståndskaften ha gjot abetet U 9. h m
5 LP 8.6 α S En kafts abete bestäms med hjälp a definitionen U F d Fd+ Fdy+ Fdz ( y z ) f β Fö kafte som ä konstanta bestäms abetet som "kaft gånge äg". Hä ä tådkaften S och tyngdkaften konstanta. Eftesom acceleationen ä noll i nomalkaftens iktning ä nomalkaften också konstant. Fiktionskaften ä id glidning f µ och den måste då också aa konstant. a) Tyngdkaften ha komponenten F sin β i föflyttningens iktning. Komponenten som ä inkelät mot planet bida ej till abetet. U F d sinβd sinβ ltenatit säge man att föflyttningen i kaftens iktning (niåändingen) ä sin β. betet bli U sinβ umeiskt fås: U sin. kj -.8 kj b) Tådkaften ha komponenten F Scosα i föflyttningens iktning. U F d Scosαd Scosα umeiskt fås: U cos.5 kj.6 kj c) Fiktionsaften f µ ä paallell med föflyttningens iktning. Hä måste föst nomalkaften bestämmas med kaftekationens komponent i nomalkaftens iktning: + Ssinα cosβ cosβ Ssinα U F d µ d µ cosβ Ssinα ( ) ( ) umeiskt fås: U cos. sin 5. kj - 4. kj
6 LP 8.7 En kafts abete bestäms med hjälp a definitionen c U F d Fd+ Fdy+ Fdz ( y z ) O Om kaften iktning sammanfalle med öelseiktningen fås U F d ( ) Fjädekaftens abete bli U c d c Lagen om den kinetiska enegin: U T T ge eftesom fjädekaften ä den enda kaft som gö abete c m m c m c m Det numeiska ädet bli. m/s.4 m/s
7 LP 8.8 β Kulstötaen höje kulans niå och ge den en utgångshastighet som i kalla. Denna hastighet ä indiekt gien a kastpaabelns utseende. Stighöjden ä nämligen tidigae bestämd till h sin β g Detta uttyck skall man kunna ta fam men behöe inte kunnas utantill. Se t e kinematikasnittet i teoiboken. gh sin β Lagen om den kinetiska enegin: U T T ge U h m U h m gh + sin β U h h + sin β 4. Det numeiska ädet bli U J 5. kj sin 6
8 LP 8.9 y En kafts abete bestäms med hjälp a definitionen P U F d Fd+ Fdy+ Fdz ( y z ) β Hylsan påekas a tyngdkaften, kaften P samt nomalkaften. θ R omalkaften ä i aje läge inkelät mot en infinitesimal föflyttning och bida ej till abetet. Tyngdkaftens totala abete ä U R Dela upp kaften P i en hoisontell och en etikalkomposant. De ä båda konstanta och abetet kan bestämmas som "kaft gånge äg". Komposantena gö abetena U P cosβ R P U P sin β R P Lagen om den kinetiska enegin: U T T ge då R + Pcosβ R Psin β R m R m P P ( + cosβ sin β)
9 LP 8. ontainen ha massan m. Den glide på ett hoisontalplan med fiktionstalet µ och påekas a kaften P c+ k. P egynnelseillkoet ä O f t Filägg containen! Föutom den gina hydauliska kaften eka tyngdkaften, nomalkaften samt fiktionskaften f. Vi ska bestämma faten som funktion a läget. Om kaftenas abeten på containen kan bestämmas fås fatändingen indiekt a lagen om den kinetiska enegin: U T T () Tyngdkaften och nomalkaften gö inget abete eftesom de ä inkeläta mot föflyttningen. Enligt kaftekationens etikala komponent ä () Fiktionskaften ä fullt utbildad (ds maimal) id glidning så att f µ f µ () Fiktionskaftens abete ä då U µ d µ µ f [ ] och kan sägas aa kaft gånge äg eftesom kaften ä konstant. (4) Kaften P gö abetet k k UP ( c k ) d + c c + + (5) Obseea att abetet måste beäknas som en integal då kaften ej ä konstant. Insättning i huudekationen () ge nu k c + µ m (6) ẋ m c k ( µ ) +
10 LP 8.9 k k l k l k l l Fjädanas maimala längdänding söks. Motsaande öelsetillstånd måste aa ett ändläge fö hylsan, ds då faten momentant ä noll. Det betyde att den kinetiska enegin som fanns fån böjan ha öegått till potentiell enegi hos fjädana. Föutom a fjädekaftena påekas hylsan också a tyngdkaften och kontaktkaften fån stången. Eftesom stången ä glatt ä fiktionskaften noll och kontaktkaften bestå a enbat en nomalkaft. Vid en enegibetaktelse gö aken elle något abete. De ä däfö inte helle utitade i filäggningsfiguen. egynnelseillkoet ä t Äen om i ska betakta ett ögonblick då faten ä noll handla det om faten i ett isst läge. I en poblemtyp dä man ska bestämma faten som funktion a läget anänds i fösta hand en enegiekation. Vi älje hä lagen om den kinetiska enegin: U T T () Den kinetiska enegin fån böjan ä gien: T m () betet som en fjädekaft gö id en fölängning bestäms med integeing. Det bli negatit, eftesom kaften ä motiktad föflyttningen: F d F d kd k () Huudekationen () ge nu hastigheten i ett godtyckligt läge: k k m m (4) Speciellt fås läget (elle den maimala längdändingen ma ) fö ett ändläge då ẋ k ma k ma m (5) k + k m ( ) ma (6) m k k ma + nm.: Lösningen kan också fås u lagen om mekaniska enegins beaande.
11 LP 8. h a Eftesom hylsan glide på en glatt stång påekas den baa a tyngdkaften och nomalkaften. omalkaften ä inkelät mot hastigheten och gö alltså inget abete. Tyngdkaften ä konseati ilket betyde att den mekaniska enegin beaas. Låt efeensniån fö den potentiella enegin aa i nedesta läget. Den mekaniska enegin ä en öelsekonstant: T + V T + V () Insättning ge m + + h () gh Stångens fom och längd ha ingen betydelse. Det ä endast föflyttningen i tyngdkaftens iktning som ineka. LP 8.4 h h Vagnen påekas baa a tyngdkaften och nomalkaften. omalkaften ä inkelät mot hastigheten och gö alltså inget abete. Tyngdkaften ä konseati. Den mekaniska enegin beaas alltså. Låt efeensniån fö den potentiella enegin aa i utgångsläget. Den mekaniska enegin ä en öelsekonstant: T + V T + V () Insättning ge m h m + () + gh +gh Fö att agnen skall komma öe könet käs en fat min gh
12 LP 8.6 R θ z anet påekas baa a tyngdkaften och nomalkaften. omalkaften ä inkelät mot hastigheten och gö alltså inget abete. Tyngdkaften ä konseati. Den mekaniska enegin beaas alltså. Låt efeensniån fö den potentiella enegin aa i utgångsläget. Lagen om den mekaniska enegins beaande: h T + V T + V () y ge m h m + () + gh + gh LP 8.9 c c b Gummibanden kan ses som fjäda. Stenen påekas a fjädekaftena och tyngdkaften fösummas. Fjädekaften ä konseati. Om efeensniån fö den potentiella enegin motsaa den natuliga längden hos fjäden så kan potentiella enegin skias V fjäde k ( l ) dä l ä fölängningen äknat fån den natuliga längden. Lagen om den mekaniska enegins beaande: c F fjäde c F fjäde b ge T + V T + V () ( ) + m + + k b + c l ( ) k b + c l m ()
13 LP 8. O F fjäde k d Hylsan påekas a tyngdkaften nomalkaften och fjädekaften. Vid cikelöelsen ä dock fjädekaften noll eftesom fjäden då ha sin natuliga längd. omalkaften ä inkelät mot hastigheten och gö alltså inget abete. Tyngdkaften och fjädekaften ä konseatia. Den mekaniska enegin beaas alltså. Låt efeensniån fö den potentiella enegin fö tyngdkaften aa i utgångsläget. Om hylsan nätt och jämt nå den öesta punkten nå den också, eftesom tyngdkaften da den neåt. Lagen om den mekaniska enegins beaande: T + V T + V () ge ( ) () m + + k d + + k( + d ) d + d + k k 4 4 d + k k d 49. m
14 LP 8. h y yk Skateboadåkaen påekas a tyngdkaften och nomalkaften. I det nedesta läget ä nomalkaften etikal. Den bestäms med hjälp a kaftekationens komponent i nomaliktningen (natuliga komponente), som hä öeensstämme med iktningen etikalt uppåt: m ρ () Inde stå fö det nedesta läget. Lagen om den mekaniska enegins beaande ge faten T + V T + V () m h gh () Kökningsadien ä gien i poblemteten. Fö fås ρ / k. Insättning i () ge + m gh / k ( ) ( ) + 4kh
15 LP 8. m g S S S S S S S m g Vi skall bestämma faten efte en iss föflyttning. Det ä just den poblemställningen som en enegilag passa fö. Filägg föst koppana fö att se ilka kafte som gö abete. I ett föegående poblem ha i utett kinematiken. Eftesom linan ä oelastisk måste föflyttningen fö aa te gånge så sto som föflyttningen fö. Tådkaftena som eka på koppana och gö abete men eftesom ö sig i tådkaftens iktning och en tedjedel så långt i motsatt iktning (elatit kaftena) så utätta inte tådkaftena tillsammans något abete. Det ä alltså baa tyngdkaften som utätta abete. Systemet ä konseatit Lagen om den mekaniska enegins beaande T + V T + V () ge m + m h + + () Men () m + m mgh 9 8h m + 9m
16 LP 8.4 ρ ρ h Vagnen påekas a tyngdkaften och nomalkaften. I det öesta läget ä nomalkaften etikal, i det anda läget ä nomalkaften hoisontell. Den bestäms med hjälp a kaftekationens komponent i nomaliktningen (natuliga komponente): m ρ + () m ρ + () Lagen om den mekaniska enegins beaande ge faten ge sambandet mellan faten och. T + V T + V () m + h m + (4) skall bestämmas och ä enligt ek () bestämd om ä känd. Faten uttycks i med ek (4) och ges a (), eftesom / ä gien. lltså, ek () ge m ρ ek (4) ge m ρ + h ek () ge ρ + h ρ ρ + h ρ
17 LP 8.5 F fjäde O F fjäde / k Hylsan påekas a tyngdkaften nomalkaften och fjädekaften. omalkaften ä ständigt inkelät mot hastigheten och gö alltså inget abete. Tyngdkaften och fjädekaften ä konseatia. Den mekaniska enegin beaas alltså. Låt efeensniån fö den potentiella enegin fö tyngdkaften aa i utgångsläget. Potentiella enegin fö fjädekaften ä V fjäde k ( l ) dä l ä fölängningen äknat fån den natuliga längden. Lagen om den mekaniska enegins beaande: T + V T + V () ge m + k m k + + ( ) + Föenkling ge 7 m + m k + 4 () k + 4g+ m 4 7 ( ) k + g + m umeiskt fås m/s ( ) 5. m/s
18 LP 8.6 e F Satelliten ketsa king joden och påekas a en enda kaft, gaitationskaften fån joden. Enligt ewtons allmänna gaitationslag ä den F G Mm e () dä M och m ä jodens espektie satellitens massa, aståndet mellan koppana och G den allmänna gaitationskonstanten. Minustecknet betyde att kaften ä iktad inåt mot joden medan enhetsekton e ha iktning fån joden mot satelliten. Eftesom kaften ä omänt popotionell mot aståndet och lika med id jodytan måste den också kunna skias F R e () dä R ä jodens adie. Poblemställningen gälle i pincip faten som funktion a läget, och i et att lösningen i ett sådant poblem ges a en enegiekation. Gaitationskaften ä konseati och potentialen ä känd: V G Mm R elle V () Potentialfunktionens lutning ä ett mått på kaftens stolek. Med anda od: om potentialfunktionen deieas med aseende på få man kaftkomponenten. Lagen om den mekaniska enegins beaande T + V T + V (4) m R R m (5) + gr Kommenta: Satelliten beskie en centalkaftsöelse men man behöe egentligen inte känna till den teoin fö att kunna lösa poblemet. Det ä ju hä baa kaftens potentialfunktion som utnyttjas. Saet säge att faten ä konstant om aståndet till joden ä konstant, ds om bankuan ä en cikel. Saet ge också flykthastigheten, ds den fat som i det fösta läget käs fö att satelliten ska nå ut oändligt långt utan öeskottsenegi: flykt R / g.
19 LP 8.4 F F h δ Refeensniå En tyngd falle i tyngdkaftfältet. Den inne kinetisk enegi på bekostnad a den potentiella enegin. ä tyngden få kontakt med fjädana minskas den kinetiska enegin och den potentiella enegin associead med fjädana öka då fjädana tycks ihop. Eftesom både fjädekaften och tyngdkaften ä konseatia och de ä de enda kaftena, så ä den mekaniska enegin en öelsekonstant. Den mekaniska enegin beaas. Vi jämfö alltså diekt summan a den kinetiska och potentiella enegin i utgångsläget och det läge som motsaa maimal fökotning a fjädana. Det senae läget måste aa det läge då tyngden ände, ds då hastigheten momentant ä noll. Lösningen bode ges a lagen om den mekaniska enegin: T + V T + V () Vi älje som efeensniå fö fjädekaften det läge dä fjädana ha sin natuliga längd. Om samma efeensniå äljs fö tyngdkaften (det ä inte alls nödändigt) ge ek () δ + kδ + kδ + h + + () Den kinetiska enegin ä noll i båda lägena. Tots att öelsen bestå a tå dela, fitt fall och fjädekontakt, kan hela öelsen betaktas på en gång. Det föutsätte föstås att ingen enegi föloas id en tänkba stöt mot fjädana. Omskining a ekationen ge ( k + k) δ δ h () Vi löse denna andagadsekation: δ h δ k + k k + k (4) δ elle δ k + k ± k + k h + k + k k + k hk+ k + + ( )
20 LP 8.49 Pendelkulan påekas a tyngdkaften tådkaften S. Tådkaften gö inget abete eftesom den ä inkelät mot hastigheten. Tyngdkaften ä konseati så att den mekaniska enegin ä en öelsekonstant. O θ S l e t I poblemteten ges ett illko på tådkaften S, nämligen att den ä noll fö utslagsinkeln π/. Vi ställe däfö upp kaftekationens komponent i nomaliktningen: e n θ m F n ρ () Insättning ge m l S cosθ () Fö inkeln θ π/ fås då m l cos ( π / ) () m l gl (4) Faten ä alltså känd. Sambandet mellan faten och ges a Lagen om den mekaniska enegin: T + V T + V (5) m + l + l m 6 (6) + gl + gl (7) Föhållandet mellan kinetiska enegiena ä T T m m + gl gl/ gl/ + gl 7
21 LP 8.59 En kafts effekt P beäknas med definitionen h P F I det ögonblick som hastigheten fö kaftens angeppspunkt ä ä effekten P F. I detta poblem bestämme i en medeleffekt fö en amhäning as uppåtgående öelse ta tiden t. Om höjdändingen ä h unde tiden t så ä medelfaten h/ t. Effekten bli då P h/ t umeiskt fås P 8. 5 / W 8 W Om man fåga efte effektens stolek utelämnas minustecknet P h/ t LP 8.6 F D f β En kafts effekt P beäknas med definitionen P F Om bilen kö med konstant fat uppfö en backe med lutningsinkeln β måste dikaften f aa lika sto som summan a motståndskaften F D och tyngdkaftens komponent sin β. Om bilen kös på hoisontell äg med konstant fat måste dikaften f aa lika sto som motståndskaften F D. Denna effekt ä gien: P F D Om bilen kös med samma fat uppfö en backe käs föst denna effekt fö att komma öe motståndet. Dessutom käs en effekt fö att öa sig mot tyngdkaften. P P + sin β ( ) umeiskt fås ädet P sin. 5 W P 9 kw
LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8. Vi antar först att den givna bromsande kraften F = kx är den enda kraft som påverkar rörelsen och därmed också O
LEDIGAR TILL ROLEM I KAITEL 8 L 8. Vi anta föst att den givna bomsande kaften F = k ä den enda kaft som påveka öesen och dämed också O intängningsdjupet. Men veka ingen kaft i öeseiktningen? Fastän man
Läs merPartikeldynamik Problemsamling Lösningar
Patikeldynamik Poblemsamling Lösninga a Chiste Nybeg MEKANIK Patikeldynamik Lösninga Chiste Nybeg och Libe A Få kopieas Patikeldynamik Poblemsamling LÖSNINGAR TILL PROLEM I KAPITEL 6 LP. Acceleationen
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10. från jorden. Enligt Newtons v 2 e r. där M och m är jordens respektive F. F = mgr 2
LEDNINGA TILL POBLEM I KAPITEL LP Satelliten ketsa king joden oc påvekas av en enda kaft, gavitationskaften fån joden Enligt Newtons v e allänna gavitationslag ä den = G M e () v dä M oc ä jodens espektive
Läs merLösningar och svar till uppgifter för Fysik 1-15 hösten -09
Lösninga och sa till uppgifte fö ysik -5 hösten -09 Röelse. a) -t-diaga 0 5 0 (/s) 5 0 5 0 0 0 0 0 0 50 t (s) b) Bosstäckan ges a 0 + s t 5 /s + 0 /s 5.0 s 6.5 < 00 Rådjuet klaa sig, efteso bosstäckan
Läs merREDOVISNINGSUPPGIFT I MEKANIK
Chiste Nbeg REDVISNINSUIFT I MEKANIK En civilingenjö skall kunna idealisea ett givet vekligt sstem, göa en adekvat mekanisk modell och behandla modellen med matematiska och numeiska metode I mekaniken
Läs merLösningar till övningsuppgifter. Impuls och rörelsemängd
Lösninga till övningsuppgifte Impuls och öelsemängd G1.p m v ge 10,4 10 3 m 13 m 800 kg Sva: 800 kg G. p 4 10 3 100 v v 35 m/s Sva: 35 m/s G3. I F t 84 0,5 Ns 1 Ns Sva: 1 Ns G4. p 900. 0 kgm/s 1,8. 10
Läs merLÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 7
LÖIGAR TILL PROLEM I KAPITEL 7 LP 7.1 Hissen komme uppifån och bomsas så att acceleationen ä iktad uppåt. Filägg pesonen fån hissgolvet. Infö nomalkaften som golvet påveka föttena med. Tyngdkaften ä. Kaftekvationen
Läs merGrundläggande mekanik och hållfasthetslära
Gundläggande mekanik och hållfasthetsläa 7,5 högskolepoäng Pomoment: Ladokkod: tentamen 145TG (41N19) Tentamen ges fö: Enegiingenjöe åskus 1 Tentamensdatum: 1 juni 17 Tid: 9.-13. Hjälpmedel: Hjälpmedel
Läs merθ = M mr 2 LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10 LP 10.1
LÖNINGR TILL PRLE I KPITEL 10 LP 10.1 Kuln och stången påeks föutom et gin kftpsmomentet tyngkften, en ektionskft och ett kftmoment i eln. Vken tyngkften elle ektionskften ge något kftmoment me seene på
Läs merDatum: Tid:
Kus: Moment: Pogam: Rättande läae: Examinato: Datum: Tid: Hjälpmedel: Omfattning och betygsgänse: Öig infomation: TETAME I FYSIK HF005 Fysik fö baså II Studente egisteade på den älde kusen HF0016 Fysik
Läs merGRADIENT OCH RIKTNINGSDERIVATA GRADIENT. Gradienten till en funktion f = f x, x, K, innehåller alla partiella derivator: def. Viktig egenskaper:
Amin Haliloic: EXTRA ÖVNINGAR GadientRiktningsdeiata GRADIENT OCH RIKTNINGSDERIVATA GRADIENT Gadienten till en funktion f = f,, K, ) i en punkt P,, K, ) ä ekto som innehålle alla patiella deiato: gad def
Läs merGrundläggande mekanik och hållfasthetslära
Gundläggande mekanik och hållfasthetsläa 7,5 högskolepoäng Pomoment: tentamen Ladokkod: A145TG (41N19A) Tentamen ges fö: Enegiingenjöe åskus 1 Tentamensdatum: 18-6-1 Tid: 14.-18. Hjälpmedel: Hjälpmedel
Läs merTentamen i Mekanik I del 1 Statik och partikeldynamik
Tentamen i Mekanik I del Statik och patikeldynamik TMME8 0-0-, kl 4.00-9.00 Tentamenskod: TEN Tentasal: Examinato: Pete Schmidt Tentajou: Pete Schmidt, Tel. 8 7 43, (Besöke salana ca 5.00 och 7.30) Kusadministatö:
Läs merLösningar till övningsuppgifter centralrörelse och Magnetism
Lösninga till öningsuppgifte centalöelse ch Magnetism Centalöelse G1 Centipetalacceleatinen a = = 5, m/s = 15,9 m/s 1,7 Sa: 16 m/s G4 (3,5 10 3 ) c 0,045 a m/s =,7 10 8 m/s Sa:,7 10 8 m/s 50 G7 = 50 km/h
Läs merMekanik för I, SG1109, Lösningar till problemtentamen,
KTH Mekanik 2010 05 28 Mekanik fö I, SG1109, Lösninga till poblemtentamen, 2010 05 28 Uppgift 1: En lätt glatt stång OA kan otea king en fix glatt led i O. Leden i O sitte på en glatt vetikal vägg. I punkten
Läs merUPPGIFT 1. F E. v =100m/s F B. v =100m/s B = 0,10 mt d = 0,10 m. F B = q. v. B F E = q. E
UPPGIFT 1. B 0,10 mt d 0,10 m F B q. v. B F E q. E d e + + + + + + + + + + + + + + + + + + F E F B v 100m/s E U / d - - - - - - - - - - - - - - - - - F B F E q v B q U d Magnetfältsiktning inåt anges med
Läs mer1 Två stationära lösningar i cylindergeometri
Föeläsning 6. 1 Två stationäa lösninga i cylindegeometi Exempel 6.1 Stömning utanfö en oteande cylinde En mycket lång (oändligt lång) oteande cylinde ä nedsänkt i vatten. Rotationsaxeln ä vetikal, cylindes
Läs merKontrollskrivning Mekanik
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IFM) Macus Ekholm TFYA6/KTR Kontollskivning Mekanik novembe 06 8:00 0:00 Kontollskivningen bestå av 3 uppgifte som totalt kan ge 4 poäng. Fö godkänt betyg (G)
Läs merGravitation och planetrörelse: Keplers 3 lagar
Gavitation och planetöelse: Keples 3 laga (YF kap. 13.5) Johannes Keple (1571-1630) utgick fån Copenicus heliocentiska väldsbild (1543) och analyseade (1601-1619) data fån Tycho Bahe, vilket esulteade
Läs merUpp gifter. c. Finns det fler faktorer som gör att saker inte faller på samma sätt i Nairobi som i Sverige.
Upp gifte 1. Mattias och hans vänne bada vid ett hoppton som ä 10,3 m högt. Hu lång tid ta det innan man slå i vattnet om man hoppa akt ne fån tonet?. En boll täffa ibban på ett handbollsmål och studsa
Läs merMekanik Laboration 3
Götebogs Uniesitet Natuetenskapligt baså, NBAF 9/9 8 Institutionen fö fsik Inga Albinsson Natuetenskapligt baså, NBAF Laboationen genomfös i guppe om te och omfatta 4 olika fösök som totalt genomfös unde
Läs merDen geocentriska världsbilden
Den geocentiska väldsbilden Planetens Mas osition elativt fixstjänona fån /4 till / 985. Ganska komliceat! Defeent Innan Koenikus gällde va den geocentiska väldsbilden gällande. Fö att föklaa de komliceade
Läs mer1 av 9. vara en icke-nollvektor på linjen L och O en punkt på linjen. Då definierar punkten O och vektorn e r ett koordinataxel.
Amin Haliloic: EXTRA ÖVNINGAR a 9 Base och koodinate i D-ummet BASER CH KRDINATER Vektoe i ett plan Vektoe i ummet BASER CH KRDINATER FÖR VEKTRER SM LIGGER PÅ EN RÄT LINJE Vi betakta ektoe som ligge på
Läs merMagnetiskt fält kring strömförande ledare Kraften på en av de två ledarna ges av
Magnetism Magnetiskt fält king stömföande ledae. Kaften på en av de två ledana ges av F k l ewtons 3:e lag säge att kaften på den anda ledaen ä lika sto men motiktad. Sva: Falskt. Fältets styka ges av
Läs mer7 Elektricitet. Laddning
LÖSNNGSFÖSLAG Fysik: Fysik och Kapitel 7 7 Elekticitet Laddning 7. Om en positiv laddning fös mot en neutal ledae komme de i ledaen lättöliga, negativt laddade, elektonena, att attaheas av den positiva
Läs merω = θ rörelse i två dimensioner (repetition) y r dt radianer/tidsenhet kaströrelse: a x = 0 a y = -g oberoende rörelse i x- respektive y-led
y@md 7 6 5 4 3 1 öelse i två dimensione (epetition) kastöelse: a x = 0 a y = -g obeoende öelse i x- espektive y-led 10 0 30 kastpaabel x@md likfomig cikulä öelse d ( t) ω = θ dt adiane/tidsenhet y = konst.
Läs mer14. Potentialer och fält
4. Potentiale och fält Vågekvationena fö potentialena educeas nu till [Giffiths,RMC] Fö att beäkna stålningen fån kontinueliga laddningsfödelninga och punktladdninga måste deas el- och magnetfält vaa kända.
Läs merFYSIKTÄVLINGEN KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING LÖSNINGSFÖRSLAG. = fn s = fmgs 2. mv 2. s = v 2. π d är kilogrammets.
FYSIKÄVINGEN KVAIFICERINGS- OCH AGÄVING 5 febuai 1998 ÖSNINGSFÖRSAG SVENSKA FYSIKERSAMFUNDE 1. Den vanliga modellen nä en kopp glide på ett undelag ä att man ha en fiktionskaft som ä popotionell mot nomalkaften
Läs merLösningsförslag nexus B Mekanik
Lösningsföslag 1 Mekanik 101. Stenen falle stäckan s. s gt 9,8 1, 6 m 1,6 m Sva: 1 m 10. Vi kan använda enegipincipen: mv mgh v gh Hastigheten vid nedslaget bli då: v gh 9,85 m/s 6 m/s Sva: 6 m/s 10. a)
Läs merTentamen Mekanik TFYA16/TEN2. 24 augusti :00 19:00 TER2. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IFM) Macus Ekholm TFYA16/TEN Tentamen Mekanik 4 augusti 018 14:00 19:00 TER Tentamen bestå av 6 uppgifte som vadea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa
Läs merVågräta och lodräta cirkelbanor
Vågäta och lodäta cikelbano Josefin Eiksson Sammanfattning fån boken Ego fysik 13 septembe 2012 Intoduktion Vi ska studea koklinjig öelse i två dimensione - i ett plan. Våätt plan och lodätt plan Exempel
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 18 augusti :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IM) Macus Ekholm TYA16/TEN2 Tentamen Mekanik 18 augusti 2017 14:00 19:00 Tentamen bestå av 6 uppgifte som vaea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välmotiveae
Läs merFö. 3: Ytspänning och Vätning. Kap. 2. Gränsytor mellan: vätska gas fast fas vätska fast fas gas (mer i Fö7) fast fas fast fas (vätska vätska)
Fö. 3: Ytspänning och Vätning Kap. 2. Gänsyto mellan: vätska gas fast fas vätska fast fas gas (me i Fö7) fast fas fast fas (vätska vätska) 1 Gänsytan vätska-gas (elle vätska-vätska) Resulteande kaft inåt
Läs merI ett område utan elektriska laddningar satisfierar potentialen Laplace ekvation. 2 V(r) = 0
Föeläsning 3 Motsvaa avsnitten 3. 3.2.4, 3.3.2 3.4 i Giffiths Laplace och Poissons ekvation (Kap. 3.) I ett omåde utan elektiska laddninga satisfiea potentialen Laplace ekvation 2 () = 0 och i ett omåde
Läs mer1 Rörelse och krafter
1 Röelse och kafte 101. Man bö da vinkelätt mot vektyget. Kaften F beäknas då genom att momentet M = F! l " F = M l Sva: 40 N = 110 0,45 N = 44 N 10. a) Maximalt moment få Ebba i de ögonblick då kaften
Läs merKap.7 uppgifter ur äldre upplaga
Ka.7 ugifte u älde ulaga 99: 7. Beäkna aean innanfö s.k. asteoidkuvan jj + jyj Absolutbeloen ha till e ekt att, om unkten (a; b) kuvan, så gälle detsamma (a; b) (segelsymmeti m.a.. -aeln), ( a; b) (segelsymmeti
Läs merTentamen i El- och vågrörelselära, 2014 08 28
Tentamen i El- och vågöelseläa, 04 08 8. Beäknastolekochiktningpådetelektiskafältetipunkten(x,y) = (4,4)cm som osakas av laddningana q = Q i oigo, q = Q i punkten (x,y) = (0,4) cm och q = Q i (x,y) = (0,
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 18 april :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IFM) Macus Ekholm TFYA16/TEN2 Tentamen Mekanik 18 apil 2017 14:00 19:00 Tentamen bestå av 6 uppgifte som vadea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välmotiveade
Läs mer2012 Tid: läsningar. Uppgift. 1. (3p) (1p) 2. (3p) B = och. då A. Uppgift. 3. (3p) Beräkna a) dx. (1p) x 6x + 8. b) x c) ln. (1p) (1p)
Tentamen i Matematik HF9 (H9) feb Läae:Amin Halilovic Tid:.5 7.5 Hjälpmedel: Fomelblad (Inga anda hjälpmedel utöve utdelat fomelblad.) Fullständiga lösninga skall pesenteas på alla uppgifte. Betygsgänse:
Läs mer6.3 Partikelns kinetik - Härledda lagar Ledningar
6.3 Partikelns kinetik - Härledda lagar Ledningar 6.104 Om du inte tidigare gått igenom illustrationsexempel 6.3.3, gör det först. Låt ϕ vara vinkeln mellan radien till kroppen och vertikalen (det vill
Läs merSammanfattning av STATIK
Sammanfattning av STATIK Pete Schmidt IEI-ekanik, LiTH Linköpings univesitet Kaft: En kafts vekan på en kpp bestäms av kaftens stlek, iktning ch angeppspunkt P. Kaftens iktning ch angeppspunkt definiea
Läs merFör att bestämma virialkoefficienterna måste man först beräkna gasens partitionsfunktion då. ɛ k : gasens energitillstånd.
I. Reella gase iialkoefficientena beo av fomen på molekylenas växelvekningspotential i en eell gas. Bestämmandet av viialkoefficientena va en av den klassiska statistiska mekanikens huvuduppgifte. Fö att
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 29 mars :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kei och biologi (IM) Macus Ekhol TYA16/TEN2 Tentaen Mekanik 29 as 2016 14:00 19:00 Tentaen bestå av 6 uppgifte so vadea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välotiveade sat
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 13. Systemets masscentrum G ligger hela tiden vid axeln. Kraftekvationen för hela systemet:
LEDNINAR TILL PROBLEM I KAPITEL 3 LP 3. Systeets asscentru ligger hela tiden id aeln. Krafteationen för hela systeet: F = a P = M+ LP 3. Anänd definitionen a inetis energi. Varje ula har en cirelrörelse.
Läs merLösningsförslag till tentamen i 5B1107 Differential- och integralkalkyl II för F1, (x, y) = (0, 0)
Institutionen fö Matematik, KTH, Olle Stomak. Lösningsföslag till tentamen i 5B117 Diffeential- och integalkalkyl II fö F1, 2 4 1. 1. Funktionen f(x, y) = xy x 2 +y 2 (x, y) (, ), (x, y) = (, ) ä snäll
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 10 januari :00 13:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IM) Macus Ekholm TYA16/TEN2 Tentamen Mekanik 10 januai 2017 8:00 13:00 Tentamen bestå av 6 uppgifte som vaea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välmotiveae
Läs mer9 Rörelse och krafter 2
9 Röelse och afte Kastöelse 9.1 Just då stenen ä i banans hösta punt och ände fö att böja öa si nedåt ä den still i etialled. Stenens acceleation ä noll i hoisontalled unde hela öelsen. Sa: Sant 9. a)
Läs merUpp gifter. 3,90 10 W och avståndet till jorden är 1, m. våglängd (nm)
Upp gifte 1. Stålningen i en mikovågsugn ha fekvensen,5 GHz. Vilken våglängd ha stålningen?. Vilka fekvense ha synligt ljus? 3. Synligt ljus täffa ett gitte. Vilka fäge avböjs mest espektive minst?. Bestäm
Läs merAngående kapacitans och induktans i luftledningar
Angående kapacitans och induktans i luftledninga Emilia Lalande Avdelningen fö elekticitetsläa 4 mas 2010 Hä behandlas induktans i ledninga och kapacitans mellan ledae. Figu öve alla beskivninga finns
Läs merFlervariabelanalys I2 Vintern Översikt föreläsningar läsvecka 3
levaiabelanals I Vinten 9 Övesikt föeläsninga läsvecka Det teje kapitlet i kusen behanla ubbel- och tippelintegale. Den integalen vi känne till fån envaiabelanalsen, f ( ) b a, kan ju ofta ses som aean
Läs merTentamen 1 i Matematik 1, HF1903, 22 september 2011, kl
Tentamen i Matematik, HF9, septembe, kl 8.. Hjälpmedel: Endast fomelblad (miniäknae ä inte tillåten) Fö godkänt kävs poäng av 4 möjliga poäng (betygsskala ä A,B,C,D,E,FX,F). Betygsgänse: Fö betyg A, B,
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM520)
Tentamen Mekanik F del 2 (FFM520) Tid och plats: Tisdagen den 25 maj 2010 klockan 08.30-12.30 i V. Hjälpmedel: Physics Handbook, Beta, Lexikon, typgodkänd miniäknae samt en egenhändigt skiven A4 med valfitt
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 3 april :00 19:00 TER2. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kemi och biologi (IFM) Macus Ekholm TFYA16/TEN2 Tentamen Mekanik 3 apil 2018 14:00 19:00 TER2 Tentamen bestå av 6 uppgifte som vaea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välmotiveae
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 2 OBS! En fullständig lösning måste innehålla en figur!
LEDNINGR TILL ROLEM I KITEL OS! En fullständig lösning måste innehålla en figur! L.1 Kroppen har en rotationshastighet. Kulan beskrier en cirkelrörelse. För ren rotation gäller = r = 5be O t Eftersom och
Läs mer21. Boltzmanngasens fria energi
21. Boltzmanngasens fia enegi Vi vill nu bestämma idealgasens fia enegi. F = Ω + µ; Ω = P V (1) = F = P V + µ (2) Fö idealgase gälle P V = k B T så: F = [k B T µ] (3) men å anda sidan vet vi fån föa kapitlet
Läs merLongitudinell dynamik. Fordonsdynamik med reglering. Longitudinell dynamik: Luftmotstånd. Longitudinell dynamik: Krafter
Lonitudinell dynamik Fodonsdynamik med elein Modell med kaftjämvikt i lonitudinell led F tot = ma Jan Åslund jaasl@isy.liu.se Associate Pofesso Dept. Electical Enineein Vehicula Systems Linköpin Univesity
Läs merÖvning 3 Fotometri. En källa som sprider ljus diffust kallas Lambertstrålare. Ex. bioduk, snö, papper.
Övning 3 Fotometi Lambetstålae En källa som spide ljus diffust kallas Lambetstålae. Ex. bioduk, snö, pappe. Luminansen ä obeoende av betaktningsvinkeln θ. Om vinkeln ändas ändas I v men inte L v. L v =
Läs merYlioppilastutkintolautakunta S t u d e n t e x a m e n s n ä m n d e n
Ylioilastutkintolautakunta S t u d e n t e x a m e n s n ä m n d e n MATEMATIKPROV, LÅNG LÄROKURS 904 BESKRIVNING AV GODA SVAR De beskivninga av svaens innehåll och oängsättninga som ges hä ä inte bindande
Läs merTentamen i mekanik TFYA kl. 8-13
TEKNISK HÖGSKOLN I LINKÖPING Institutionen för Fysik, Kei och Biologi Galia Pozina Tentaen i ekanik TFY6 4-- kl. 8- Tillåtna Hjälpedel: Physics Handbook eller Tefya utan egna anteckningar, aprograerad
Läs merÖ D W & Ö Sida 1 (5) OBS! Figuren är bara principiell och beskriver inte alla rördetaljerna.
Ö4.19 Ö4.19 - Sida 1 (5) L h 1 efinitioner och gina ärden: Fluid Ättiksyra T 18 ºC h 4m OBS! Figuren är bara principiell och beskrier inte alla rördetaljerna. p 1 p p atm L 30 m 50 mm 0,050 m ε 0,001 mm
Läs mersluten, ej enkel Sammanhängande område
POTENTIALFÄLT ( =konsevativt fält). POTENTIALER. EXAKTA DIFFERENTIALER Definition A1. En kuva = ( t), och ändpunkten sammanfalle. a t b ä sluten om ( a) = ( b) dvs om statpunkten Definition A. Vi säge
Läs merTENTAMEN. Datum: 5 juni 2019 Skrivtid 14:00-18:00. Examinator: Armin Halilovic, tel
Kus: HF9, Matematik, atum: juni 9 Skivtid :-: TENTAMEN moment TEN (analys Eaminato: Amin Halilovic, tel. 79 Fö godkänt betyg kävs av ma poäng. Betygsgänse: Fö betyg A, B, C,, E kävs, 9, 6, espektive poäng.
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 3 (1-48)
LEDIGR TILL ROLEM I KITEL 3-48) L 3. α Mg ntg tt den hög lådns mss ä M. Filägg åd lådon! Filäggningsfiguen, som skll innehåll pktiskt tget ll infomtion som ehövs fö tt lös polemet, viss hä. Kontktkften
Läs mer1. Kraftekvationens projektion i plattans normalriktning ger att
MEKANIK KTH Föslag till lösninga vid tentamen i 5C92 Teknisk stömningsläa fö M den 26 augusti 2004. Kaftekvationens pojektion i plattans nomaliktning ge att : F ṁ (0 cos α) F ρv 2 π 4 d2 cos α Med givna
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4
LEDNINAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4 LP 4.3 Tyngdkraften, normalkraften och friktionskraften verkar på lådan. Antag att normalkraftens angreppspunkt är på avståndet x från lådans nedre vänstra hörn. Kraftekvationen
Läs merVi börjar med att dela upp konen i ett antal skivor enligt figuren. Tvärsnittsareorna är då cirklar.
3.6 Rotationsvolme Skivmetoden Eempel Hu kan vi beäkna volmen av en kopp med jälp av en integal? Vi visa ett eempel med en kon dä volmen också kan beäknas med fomeln V = π 3 Vi böja med att dela upp konen
Läs merTFYA16: Tenta Svar och anvisningar
150821 TFYA16 1 TFYA16: Tenta 150821 Svar och anvisningar Uppgift 1 a) Sträckan fås genom integration: x = 1 0 sin π 2 t dt m = 2 π [ cos π 2 t ] 1 0 m = 2 π m = 0,64 m Svar: 0,64 m b) Vi antar att loket
Läs merx=konstant V 1 TANGENTPLAN OCH NORMALVEKTOR TILL YTAN z = f ( x, LINEARISERING NORMALVEKTOR (NORMALRIKTNING) TILL YTAN.
Amin Halilovic: EXTRA ÖVNINGAR Tangentplan Linjäa appoimatione TANGENTPLAN OCH NORMALVEKTOR TILL YTAN z LINEARISERING NORMALVEKTOR NORMALRIKTNING TILL YTAN Låt z vaa en dieentieba unktion i punkten a b
Läs merU U U. Parallellkretsen ger alltså störst ström och då störst effektutveckling i koppartråden. Lampa
FYSIKTÄVLINGEN KVALIFICEINGS- OCH LAGTÄVLING 6 febuai 1997 SVENSKA FYSIKESAMFNDET LÖSNINGSFÖSLAG 1. Seieketsen ge I s + Paallellketsen ge I p + / + I s I p Paallellketsen ge alltså stöst stöm och å stöst
Läs mer6 KVANTSTATISTIK FÖR IDEALA GASER
Kvantstatistik fö ideala gase 6 6 KVANTSTATISTIK FÖR IDEALA GASER 6. Fomuleing av det statistiska poblemet Vi betakta en gas av identiska patikla inneslutna i en volym V vilken befinne sig i ämvikt vid
Läs merPotentialteori Mats Persson
Föeläsning 3/0 Potentilteoi Mts Pesson Bestämning v elektiskt fält Elektosttikens ekvtione: Det elektisk fältet E bestäms v lddningsfödelningen ρ vi Guss sts E d = ρdv elle uttyckt på diffeentilfom V E
Läs mer2 S. 1. ˆn E 1 ˆn E 2 = 0 (tangentialkomponenten av den elektriska fältstyrkan är alltid kontinuerlig)
1 Föeläsning 11 9.1-9.2.2 i Giffiths Randvillko (Kap. 7.3.6) (Vi vänta till föeläsning 12 med att ta upp andvillkoen. Dä används de fö att bestämma eflektion och tansmission mot halvymd.) De till Maxwells
Läs merStorhet SI enhet Kortversion. Längd 1 meter 1 m
Expeimentell metodik 1. EXPERIMENTELL METODIK Stohete, mätetal och enhete En fysikalisk stohet ä en egenskap som kan mätas elle beäknas. En stohet ä podukten av mätetal och enhet. Exempel 1. Elektonens
Läs merTvillingcirklar. Christer Bergsten Linköpings universitet. Figur 1. Två fall av en öppen arbelos. given med diametern BC.
villingcikla histe Begsten Linköpings univesitet En konfiguation av cikla som fascineat genom tidena ä den sk skomakakniven, elle abelos I denna tidskift ha den tidigae tagits upp av Bengt Ulin (005 och
Läs merTentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag
Tentaensskrining i Mekanik Del Dynaik för M 7 ösningsförslag. a) tötnoralen n i. Rörelseängdens earande i stötnoralled ( ): + + + () 0 där etecknar kulornas hastighetskoponenter efter stöt. tudstalet:
Läs merVärt att memorera:e-fältet från en punktladdning
I summy ch.22 och fomelld ges E fån lddd lednde sfä, linjelddning, cylindisk lddning, lddd isolende sfä, lddd yt och lddd lednde yt Vät tt memoe:e-fältet fån en punktlddning Fån fö föeläsningen: Begeppet
Läs merTFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 11 januari :00 13:00 TER1. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.
Institutionen fö fysik, kei och biologi (IM) Macus Ekhol TYA16/TEN2 Tentaen Mekanik 11 januai 2018 8:00 13:00 TER1 Tentaen bestå av 6 uppgifte so vaea kan ge upp till 4 poäng. Lösninga skall vaa välotiveae
Läs merFöreläsning 5. Linjära dielektrikum (Kap. 4.4) Elektrostatisk energi (återbesök) (Kap ) Motsvarar avsnitten 4.4, , 8.1.
1 Föeläsning 5 Motsvaa avsnitten 4.4, 5.1 5., 8.1.1 i Giffiths Linjäa dielektikum (Kap. 4.4) Ett dielektikum ä ett mateial dä polaisationen P induceas av ett elektiskt fält. Om det pålagda fältet inte
Läs mer16. Spridning av elektromagnetisk strålning
16. Spidning av elektomagnetisk stålning [Jakson 9.6-] Med spidning avses mest allmänt poessen dä stålning antingen av patikel- elle vågnatu) växelveka med något objekt så att dess fotskidningsiktning
Läs mer9 Rörelse och krafter 2
9 Röelse och afte Kastöelse 9.1 Just då stenen ä i banans hösta punt och ände fö att böja öa si nedåt ä den still i etialled. Stenens acceleation ä noll i hoisontalled unde hela öelsen. Sa: Sant 9. a)
Läs merFöreläsning 1. Elektrisk laddning. Coulombs lag. Motsvarar avsnitten 2.12.3 i Griths.
Föeläsning 1 Motsvaa avsnitten 2.12.3 i Giths. Elektisk laddning Två fundamentala begepp: källo och fält. I elektostatiken ä källan den elektiska laddningen och fältet det elektiska fältet. Två natulaga
Läs merMatematisk statistik Kurskod HF1012 Skrivtid: 8:15-12:15 Lärare och examinator : Armin Halilovic
Tentamen TEN, HF0, juni 0 Matematisk statistik Kuskod HF0 Skivtid: 8:-: Läae och examinato : Amin Halilovic Hjälpmedel: Bifogat fomelhäfte ("Fomle och tabelle i statistik ") och miniäknae av vilken typ
Läs merFigur 5.1. En triangel där nedre högra hörnet har en rät vinkel (90 ).
STUDIEAVSNITT 5 TRIGONOMETRI I det här asnittet kommer i att studera hur man beräknar inklar och sträckor för gina figurer. Ordet trigonometri innebär läran om förhållandet mellan inklar och sträckor i
Läs merLösningar till Problemtentamen
KTH Mkanik 2005 10 17 Mkanik II, 5C1140, M, T, CL 2005 10 17, kl 14.00-18.00 Lösninga till Pobltntan Uppgift 1: Två cylinda d adina spktiv R sitt ihop so n stl kopp. Dn kan ota fitt king n fix hoisontll
Läs merFFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar
FFM234, Klassisk fysik och vektofält - Föeläsningsanteckninga Chistian Fossén, Institutionen fö fysik, Chalmes, Götebog, Sveige Oct 16, 2018 11. Elektomagnetiska fält och Maxwells ekvatione Vi stata med
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 14. Kroppen har en rotationshastighet. Kulan P beskriver en cirkelrörelse. För ren rotation gäller
LEDNINR TILL ROBLEM I KITEL 4 L 4. Kroppen har en rotationshastighet. Kulan beskriver en cirkelrörelse. För ren rotation gäller v = r v = 5be O t Eftersom och r O är vinkelräta bestäms storleken av kryssprodukten
Läs merKapitel 4 Arbete, energi och effekt
Arbete När en kraft F verkar på ett föremål och föremålet flyttar sig sträckan s i kraftens riktning säger vi att kraften utför ett arbete på föremålet. W = F s Enheten blir W = F s = Nm = J (joule) (enheten
Läs merTentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag
Tntamnsskivning i Mkanik Dl Dynamik fö M 558 Lösningsföslag. Låt v btckna kulans fat fö stöt och v kulans fat ft stöt. Låt btckna impulsn fån golvt på kulan. Enligt impulslagn gäll: ( ) : = mv cos mv cos
Läs merLE2 INVESTERINGSKALKYLERING
LE2 INVESTERINGSKALKYLERING FÖRE UPPGIFTER... 2 2.1 BANKEN... 2 2.2 CONSTRUCTION AB... 2 2.3 X OCH Y... 2 UNDER UPPGIFTER... 3 2.4 ETT INDUSTRIFÖRETAG... 3 2.5 HYRA ELLER LEASA... 3 2.6 AB PRISMA... 3
Läs mer===================================================
min Halilovic: EXTR ÖVNINGR 1 av 8 vstånsbeäkning VSTÅNDSBERÄKNING ( I ETT TREDIMENSIONELLT ORTONORMERT KOORDINTSYSTEM ) vstånet mellan två punkte Låt = ( x1, och B = ( x, y, z) vaa två punkte i ummet
Läs merFYSIKTÄVLINGEN SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET. KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 31 januari Lösning: Avstånd till bilden: 1,5 2,0 m = 3,0 m
FYSIKÄVLINGEN KVALIFIERINGS- O LAGÄVLING jnui 00 SVENSKA FYSIKERSAFUNDE. Avstånd till bilden:,5,0,0,5,5 5,,5,5 6,5 6 0,5 Sv: Det inns två öjlig kökningsdie, och. . 7 pt/c 7 0 6 pt/ O vi nse solvinden loklt
Läs merFINALTÄVLING. 24 april 1999 LÖSNINGSFÖRSLAG SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET
FYSIKTÄVLINGEN FINALTÄVLING 4 pil 1999 LÖSNINGSFÖRSLAG SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET 1. Dt om cceletionen ge en sttning v bilens effet. Kinetis enegi vid 1 m/h:, MJ. Denn enegi fås på 1 seunde vilet medfö tt
Läs merV.g. vänd! Tentamen i SG1140 Mekanik II, OBS! Inga hjälpmedel. Lycka till! Problem
Institutionen fö Meani Nichoas paidis te: 79 748 epost: nap@ech.th.se hesida: http://www.ech.th.se/~nap/ S4, 76 entaen i S4 Meani II, 76 S! Inga hjäpede. Lyca ti! Pobe ) ) y d x ey e ex en ed ängden otea
Läs merTMV166 Linjär algebra för M. Datorlaboration 4: Geometriska transformationer och plottning av figurer
MATEMATISKA VETENSKAPER TMV166 2017 Chalmes tekniska högskola Datolaboation 4 Eaminato: Ton Stillfjod TMV166 Linjä algeba fö M Datolaboation 4: Geometiska tansfomatione och plottning av figue Allmänt Vi
Läs merTENTAMEN I FYSIK. HF0022 Fysik för basår I TENA / TEN1, 7,5 hp Tekniskt basår/bastermin TBASA Svante Granqvist, Niclas Hjelm, Staffan Linnæus
TENTAMEN I YSIK Kusnumme: Moment: Pogam: Rättande läae: Examinato: Datum: Tid: Hjälpmedel: Omattning och betygsgänse: Övig inomation: H00 ysik ö baså I TENA / TEN1, 7,5 hp Tekniskt baså/bastemin TBASA
Läs merTentamen i Mekanik - Partikeldynamik TMME08
Tentamen i Mekanik - Partikeldynamik TMME08 Onsdagen den 13 augusti 2008, kl. 8-12 Examinator: Jonas Stålhand Jourhavande lärare: Jonas Stålhand, tel: 281712 Tillåtna hjälpmedel: Inga hjälpmedel Tentamen
Läs mer===================================================
Amin Halilovic: EXTRA ÖVNINGAR 1 av 9 Avstånsbeäkning AVSTÅNDSBERÄKNING ( I ETT TREDIMENSIONELLT ORTONORMERAT KOORDINATSYSTEM ) Avstånet mellan två punkte Låt A = ( x1, och B = ( x, y, z ) vaa två punkte
Läs merLösningar Heureka 2 Kapitel 3 Rörelse i två dimensioner
Lösningar Heureka Kapitel 3 Rörelse i två dimensioner Andreas Josefsson Tullängsskolan Örebro Lösningar Fysik Heureka:Kapitel 3 3.1) Enligt figuren: nordliga förflyttningen: 100+00-100=00m Östliga förflyttningen:
Läs merFöreläsning 7 Molekyler
Föeläsning 7 Molekyle Joniska bindninga Kovalenta bindninga Vibationsspektum Rotationsspektum Fyu0- Kvantfysik Kovalenta och joniska bindninga Atomena få en me stabil odning av elektonena i de yttesta
Läs merKollisioner, impuls, rörelsemängd kapitel 8
Kollisioner, impuls, rörelsemängd kapitel 8 ! Sida 4/4 Laboration 1: Fallrörelse på portalen ikväll Institutionen för Fysik och Astronomi! Mekanik HI: 2014 Fallrörelse Institutionen för Fysik och Astronomi!
Läs mer