Lösningsförslag till tentamen i Mekanik del 2 för F r0 r

Relevanta dokument
LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8. Vi antar först att den givna bromsande kraften F = kx är den enda kraft som påverkar rörelsen och därmed också O

Tentamen i EJ1200 Eleffektsystem, 6 hp

Kap.7 uppgifter ur äldre upplaga

1 Två stationära lösningar i cylindergeometri

V.g. vänd! Tentamen i SG1140 Mekanik II, OBS! Inga hjälpmedel. Lycka till! Problem

I ett område utan elektriska laddningar satisfierar potentialen Laplace ekvation. 2 V(r) = 0

Fluidparametrar för luft (1 atm) vid filmtemperaturen (75+15)/2 C är (Tab. A-15) ANALYS. Reynolds tal

ÖVN 15 - DIFFTRANS - DEL2 - SF Nyckelord och innehåll. Inofficiella mål

Mekanik för I, SG1109, Lösningar till problemtentamen,

Tentamen 1 i Matematik 1, HF1903, 22 september 2011, kl

Den geocentriska världsbilden

Upp gifter. c. Finns det fler faktorer som gör att saker inte faller på samma sätt i Nairobi som i Sverige.

14. Potentialer och fält

Gravitation och planetrörelse: Keplers 3 lagar

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10. från jorden. Enligt Newtons v 2 e r. där M och m är jordens respektive F. F = mgr 2

Lösningar till tentamen i tillämpad kärnkemi den 10 mars 1998 kl

UPPGIFT 1. F E. v =100m/s F B. v =100m/s B = 0,10 mt d = 0,10 m. F B = q. v. B F E = q. E

REDOVISNINGSUPPGIFT I MEKANIK

Grundläggande mekanik och hållfasthetslära

Lösningsförslag till tentamen i 5B1107 Differential- och integralkalkyl II för F1, (x, y) = (0, 0)

FYSIKTÄVLINGEN KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING LÖSNINGSFÖRSLAG. = fn s = fmgs 2. mv 2. s = v 2. π d är kilogrammets.

1. Kraftekvationens projektion i plattans normalriktning ger att

Räta linjer i 3D-rummet: Låt L vara den räta linjen genom som är parallell med r

Tentamen i FEM för ingenjörstillämpningar (SE1025) den 15 mars 2011 kl

Magnetiskt fält kring strömförande ledare Kraften på en av de två ledarna ges av

TMV166 Linjär algebra för M. Datorlaboration 4: Geometriska transformationer och plottning av figurer

Mekanik 2 f or F Obligatorisk del

θ = M mr 2 LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10 LP 10.1

Institutionen för tillämpad mekanik, Chalmers tekniska högskola TENTAMEN I HÅLLFASTHETSLÄRA KF OCH F MHA OKTOBER 2016

Grundläggande mekanik och hållfasthetslära

Relationsalgebra. Relationsalgebra består av en mängd operatorer som tar en eller två relationer som input och producerar en ny relation som resultat.

Tentamensskrivning i Mekanik (FMEA30) Del 1 Statik- och partikeldynamik Lösningsförslag ( ) ( ) ( ) ( )

Ylioppilastutkintolautakunta S t u d e n t e x a m e n s n ä m n d e n

TENTAMEN. Datum: 5 juni 2019 Skrivtid 14:00-18:00. Examinator: Armin Halilovic, tel

=============================================== Plan: Låt π vara planet genom punkten P = ( x1,

Föreläsning 5. Linjära dielektrikum (Kap. 4.4) Elektrostatisk energi (återbesök) (Kap ) Motsvarar avsnitten 4.4, , 8.1.

16. Spridning av elektromagnetisk strålning

Tentamen i El- och vågrörelselära,

Tentamen i Mekanik I del 1 Statik och partikeldynamik

2 S. 1. ˆn E 1 ˆn E 2 = 0 (tangentialkomponenten av den elektriska fältstyrkan är alltid kontinuerlig)

***************************************************************************

INGENJÖRSMATEMATISK FORMELSAMLING

Lösningar till övningsuppgifter. Impuls och rörelsemängd

Tentamen i mekanik TFYA16

x=konstant V 1 TANGENTPLAN OCH NORMALVEKTOR TILL YTAN z = f ( x, LINEARISERING NORMALVEKTOR (NORMALRIKTNING) TILL YTAN.

Tentamen Mekanik F del 2 (FFM520)

Lösningar och svar till uppgifter för Fysik 1-15 hösten -09

Potentialteori Mats Persson

LE2 INVESTERINGSKALKYLERING

Analytisk mekanik för MMT, 5C1121 Tentamen, , kl

Angående kapacitans och induktans i luftledningar

Institutionen för tillämpad mekanik, Chalmers tekniska högskola TENTAMEN I HÅLLFASTHETSLÄRA F MHA MAJ 2011

ω = θ rörelse i två dimensioner (repetition) y r dt radianer/tidsenhet kaströrelse: a x = 0 a y = -g oberoende rörelse i x- respektive y-led

Föreläsning 1. Elektrisk laddning. Coulombs lag. Motsvarar avsnitten i Griths.

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 29 mars :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

Lösningar till tentamen i Reglerteknik

1 Rörelse och krafter

Massa, densitet och hastighet

7 Elektricitet. Laddning

Vågräta och lodräta cirkelbanor

1. f är en två gånger deriverbar funktion på intervallet (a, b) och π 1 f är dess linjära interpolant. Visa att π 1 f f L (a,b) (b a) 2 f L (a,b).

Matematisk statistik Kurskod HF1012 Skrivtid: 8:15-12:15 Lärare och examinator : Armin Halilovic

Uppgift 4. (1p) Beräkna volymen av den parallellepiped som spänns upp av vektorerna. ) vara två krafter som har samma startpunkt

Medborgarnas synpunkter på skattesystemet, skattefusket och Skatteverkets kontroll Resultat från en riksomfattande undersökning hösten 2006

Föreläsning 7 Molekyler

Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

Lösningar till övningsuppgifter centralrörelse och Magnetism

Tentamen IF1330 Ellära torsdagen den 4 juni

Storhet SI enhet Kortversion. Längd 1 meter 1 m

Vi börjar med att dela upp konen i ett antal skivor enligt figuren. Tvärsnittsareorna är då cirklar.

TENTAMEN. Datum: 11 feb 2019 Skrivtid 8:00-12:00. Examinator: Armin Halilovic Jourhavande lärare: Armin Halilovic tel

Möjliga lösningar till tentamen , TFYY97

21. Boltzmanngasens fria energi

Kontrollskrivning Mekanik

Uppgifter på värme och elektricitet Fysik 1-15, höst -09

Kurs: HF1903 Matematik 1, Moment TEN1 (Linjär Algebra) Datum: 28 augusti 2015 Skrivtid 8:15 12:15

Digital signalbehandling Sampling och vikning

Övningstenta Svar och anvisningar. Uppgift 1. a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt

Hjälpmedel: Det för kursen ociella formelbladet samt TeFyMa. 0 x < 0

Föreläsning 6 (kap i Optics)

Textil mekanik och hållfasthetslära

Lösningar till Problemtentamen

TENTAMEN I MATEMATIK MED MATEMATISK STATISTIK HF1004 TEN

Lösningsförslag/facit till Tentamen. TSFS04 Elektriska drivsystem 5 mars, 2012, kl

Ta ett nytt grepp om verksamheten

Härled utgående från hastighetssambandet för en stel kropp, d.v.s. v B = v A + ω AB

Tvillingcirklar. Christer Bergsten Linköpings universitet. Figur 1. Två fall av en öppen arbelos. given med diametern BC.

Tillåtna hjälpmedel: Kalkylator. Student som ej har svenska som modersmål får använda ordbok för översättning mellan svenska och annat språk.

{ ( )} = X s. ( ) /< t. Stabilitet för energifria LTI-system. L{ } e(t) i 0 (t) E(s) I 0 (s) ( ) ( )e st 0. Kretsberäkningar, linjära RLMC-nät

TENTAMEN TE 12. HÖGSKOLAN I BORÅS Textilhögskolan Olle Holmudd. VÄVERITEKNIK, 4,5 högskolepoäng, Ladokkod TVT10A. Datum: Tid:

SG enligt figuren. Helikopterns bakre rotor roterar med en konstant vinkelhastighet 1

Upp gifter. 3,90 10 W och avståndet till jorden är 1, m. våglängd (nm)

Flervariabelanalys I2 Vintern Översikt föreläsningar läsvecka 3

Finansiell ekonomi Föreläsning 3

För att bestämma virialkoefficienterna måste man först beräkna gasens partitionsfunktion då. ɛ k : gasens energitillstånd.

Sammanfattning av STATIK

sluten, ej enkel Sammanhängande område

undanträngda luften vilket motsvarar Flyft kraft skall först användas för att lyfta samma volym helium samt ballongens tyngd.

Föreläsning 4 5 Sfärisk krökning och att mäta den; sag formeln

Transkript:

CHALMERS TEKISKA HÖGSKOLA Intitutionen fö teknik fyuik Göan ikaon Löningföag ti tentamen i Mekanik de fö F1 5-8- Ugift 1 Ski: V( ε ε Kaften mean atomena betäm av otentiaen deivata: ( F 13 7 dv 4ε 1 d Jämviktäget betäm av att kaften F( ka vaa no, viket ge 1,1 Bindningenegin bi 1 1 1 E V ( 4ε 4ε ε 4 I näheten av jämviktäget kan vi använda Tayoutvecking och föumma teme av höge odning än kvadatik, viket ge dä 1 V V k ( ( + ( 14 8 d V 4ε 4ε 7 k 1 13 7 7 / 3 4 /3 d 4ε 13 7 7ε 4 /3 4/ 3 3 Vi ha nu educeat modeen ti en hamonik ociato med fjädekontanten k och maan m/ (den educeade maan fö tvåkoytemet. Vinkefekvenen fö må vängninga bi atå k 144ε 1 ε ε ω 1,7 m 3 m m m Sva: 1 ε ; E ε; ω m

Ugift Låt o undeöka det väta tänkbaa faet. Det innebä e vid nodoen ee ydoen, efteom det ä dä coioikaften ä om töt. Vi kan vid oena bote fån att joden ä fäik och atå betakta jodytan om en an kaue, dä vi fö enkehet ku anta att bowingkotet kata ut fån mitten (oen, d.v.. fån en unkt om ä i via. Coioikaften gö att kotet tyck vika av åt idan i täet fö att öa ig ätinjigt, d.v.. öeen tyck tida mot ewton föta ag, men e vi det hea i ett töe eektiv kan vi i täet bekiva det om att kotet ö ig ätinjigt medan mået (kägona fytta ig åt idan fö att de föje med i joden otation. Unde ett dygn (T 4 3 fytta ig mået täckan πl dä L ä banan ängd (L 19,1 m. Unde den tid t då kotet ä i öee äng banan hinne mået atå fytta ig en täcka δ om ge av t δ π L T Med t få δ 3 mm och med t 3 få δ 4 mm. På mea nomaa beddgade bi avvikeen minde och vid ekvaton bi den no. Med användning av det fomea uttycket fö coioikaften finne man att ovantående uttyck fö δ ka mutiicea med inu fö atitudvinken. Huuvida ett a miimete avvikee ä väentig ee inte ä våt att äga fö den om inte ha egen efaenhet av bowing, men toigen ä det oväentigt. I aktiken gö man fötå inga beäkninga utan man ä ig eet genom tia and eo, viket innebä att man automatikt bygge in hänyntagande ti aa eevanta faktoe. Om coioikaften ea en väentig o å kue eae fån nodiga ände få obem nä de täva i t.ex. Autaien. Så ä veteigen inte faet. Om man av någon anedning vi minimea bidaget fån coioikaften kan man fötå göa det genom att kata kotet med to hatighet, å att tiden t bi iten, men det kue kanke åveka eet negativt i anda aveenden. Sva: Avvikeen ä högt ett a miimete och ea annoikt ingen aktik o. Ugift 3 Åt viket hå tåduen böja ua avgö av iktningen ho kaften moment med aveende å kontaktunkten mot undeaget. I gänfaet att kaften vekninginje gå genom kontaktunkten komme uen vaken att ua åt vänte ee åt höge (om man da tiäckigt håt böja den gida utan att vida ig, men i texten föutätt att fiktionen ä tiäckig fö att föhinda detta. Med hjä av figuen e man att i gänfaet gäe coα ρ. Runingen bi åt vänte om α > acco ( ρ och åt höge om α acco ( ρ <. Fö att betämma acceeationen toek käv en mea detajead anay. Vi åte M beteckna tåduen ammanagda maa och a de tyngdunktacceeation, äknad oitiv åt höge. Med kaftbeteckninga enig figuen ge agen fö macentum öee ekvationena Ma F coα T + F inα Mg Vid uning utan gidning gäe att vinkeacceeationen ä a/ (med oitiv iktning medu. Imumomentagen m.a.. macentum ge då T Mg α ρ α

a I T F ρ dä I ä töghetmomentet m.a.. macentum. U dea te ekvatione kan vi betämma a, och T. Reutatet fö a ä a coα ρ F M + I Vi notea att tecknet å a tämme med vad om ade inedningvi om uningen iktning. u åtetå baa att uttycka M och I i de givna tohetena µ, m, ρ och : M µ + m 1 1 I µρ + m Efte ite ageba få vaet. coα ρ Sva: a F µ + m + µρ med oitiv iktning åt höge. Ugift 4 Fö att bekiva öeen infö vi två koodinatytem: ett kofixeat ytem η och ett umfixeat ytem xyz, båda med oigo i O. Koen ymmetiaxe ä -axen, och den umfixa z-axen eka vetikat nedåt. Motvaande bavektoe beteckna med hatta :,z. Vinken mean -axen och z-axen beteckna med. Den ä eatead ti de givna tohetena och genom ambandet z actan Koen otationvekto kan kiva ω ω + ω dä ω bekive eceionen och ω bekive innet king ymmetiaxen: ω ω Ω z ω Sinnet ω kan uttycka i eceionhatigheten Ω med hjä av uningvikoet, viket ge (obevea tecknet + Ω ω Ω co Koen öeemängdmoment L med aveende å unkten O ä L I ω + I ω η + I ω η η dä I, I η och I ä de te huvudtöghetmomenten. På gund av otationymmetin gäe att I η I. Uttycket fö öeemängdmomentet kan då omfoma å föjande ätt: ω ( ( L I ω + I ω η + I ω + I I ω I ω + I I ω η ω

Med hjä av figuen e vi att viket ge ω ω + Ω co ( + ( ( + + co + ( L I I I I I I I co Ω z ω ω Ω Ω z + ω Ω in Ω ( co I I I I I I I co Ω z + + Ω Ω + Ω co z co dä vi använt uningvikoet fö att utycka ω i Ω. äta teg ä att betämma tiddeivatan av L: dl in co ω L Ω z I Ω z I + I Ω dt co I + co in I co Ω z Det vektoiea kaftmomentet med aveende å O ä τ mgz + z in mg + z in Imumomentagen dl dt τ ge nu in I + I co Ω mg + co in in ( I in + I co Ω mg in co Fö att ka vaa oitiv måte eceionhatigheten Ω ufya vikoet Ω I in mg + I co Kaftkomonentena F v och F h i unkten O betäm u agen fö macentum öee: in Fv mg + mg co + ( I in + I co Ω co F mω in h u åtetå baa att ätta in utyck fö in, co, I och I : in ; co + + 1 1 I m + m ; I m 4 Efte ite enke ageba få vaet Sva: Vikoet ä att F h F v ( + 1 4g Ω + mω + mg 4 + + Tyckkaften i kontaktunkten ä ( 3 mg

mω F + + mg 4 + + Den vetikaa kaftkomonenten i O ä v ( Den hoiontea aftkomonenten i O ä F h mω F v ä iktad uåt och F h ä iktad inåt (centietakaft. 3 + Ugift 5 Antag att den ammanagda fjädekontanten ä k och åt x beteckna moton koodinat i vetika ed. Röeeekvationen i nävao av dämae men utan exta vikt bi då Mx kx bx + maν coν t viket kan kiva om b k m x + x x a co t M + M M ν ν Detta ä en injä inhomogen diffeentiaekvation om ätt kan öa. Efte det att invängningföoet ha dött ut få en tationä vängningöee med amituden (e t.ex. Phyic Handbook: A maν ( k Mν + ( bν Utan dämae (b men med en exta maa K få i täet A maν ( k Mν Kν Enigt föutättningen ka dea två uttyck fö A vaa ika viket innebä att ( k Mν + ( bν ( k Mν Kν Deutom äg att eonan ukomme om både dämae och extavikt akna. Det innebä att k Mν. Vikoet ovan föenka då ti ( bν ( Kν viket ge vaet. Sva: b Kν