θ = M mr 2 LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10 LP 10.1

Relevanta dokument
LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 3 (1-48)

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 3

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL A ( ) ( + + )

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 9. Förklaring till dragkraftens storlek är: f

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8

Värt att memorera:e-fältet från en punktladdning

Tentamen 1 i Matematik 1, HF jan 2016, kl. 8:15-12:15

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 8. Vi antar först att den givna bromsande kraften F = kx är den enda kraft som påverkar rörelsen och därmed också O

Lösningar till övningsuppgifter. Impuls och rörelsemängd

Tentamen 1 i Matematik 1, HF1903 tisdag 8 januari 2013, kl

Partikeldynamik Problemsamling Lösningar

FYSIKTÄVLINGEN SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET. KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 31 januari Lösning: Avstånd till bilden: 1,5 2,0 m = 3,0 m

Mekanik för I, SG1109, Lösningar till problemtentamen,

Matlab: Inlämningsuppgift 2

Potentialteori Mats Persson

7 Elektricitet. Laddning

1 av 9 SKALÄRPRODUKT PROJEKTION AV EN VEKTOR PÅ EN RÄT LINJE. Skalärprodukt: För icke-nollvektorer u r och v r definieras skalärprodukten def

Datum: xxxxxx. Betygsgränser: För. Komplettering sker. Skriv endast på en. finns på omslaget) Denna. Uppgift Låt u och w. Uppgift 2x. Uppgift.

i) oändligt många lösningar ii) exakt en lösning iii) ingen lösning?

REDOVISNINGSUPPGIFT I MEKANIK

Tentamen i Mekanik I del 1 Statik och partikeldynamik

Magnetiskt fält kring strömförande ledare Kraften på en av de två ledarna ges av

Ideal vätska: inkompressibel, ingen viskositet (dvs ingen friktion) (skalär, verkar i alla riktningar) kraften längs ytans normal

Ingenjörsmetodik IT & ME Föreläsare Dr. Gunnar Malm

TNA004 Analys II Sixten Nilsson. FÖ 1 Kap Inledning

Fysiktävlingen Lösningsförslag. Uppgift 1. Vi får anta att kinetisk energi övergår i lägesenergi, och att tyngdpunkten lyftes 6,5 m.

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 7

UPPGIFT 1. F E. v =100m/s F B. v =100m/s B = 0,10 mt d = 0,10 m. F B = q. v. B F E = q. E

f(x)dx definieras som arean av ytan som begränsas av y = f(t), y = 0, t = a och t = b, se figur.

Mekanik för I, SG1109, Lösningar till problemtentamen,

Skriftlig tentamen i Elektromagnetisk fältteori för π3 (ETEF01) och F3 (EITF85)

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4. Masscentrums x-koordinat för den sammansatta kroppen är allmänt. 1 g1 2 g2 3 g3 4 g4.

Elektriska Drivsystems Mekanik (Kap 6)

TENTAMEN HF0021 TEN1. Program: Examinator: Datum: Tid: :15-17:15. , linjal, gradskiva. Lycka till! Poäng

FINALTÄVLING. 24 april 1999 LÖSNINGSFÖRSLAG SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET

ω = θ rörelse i två dimensioner (repetition) y r dt radianer/tidsenhet kaströrelse: a x = 0 a y = -g oberoende rörelse i x- respektive y-led

Grundläggande mekanik och hållfasthetslära

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 6

0 x 1, 0 y 2, 0 z 4. GAUSS DIVERGENSSATS. r r r r. r r k ut ur kroppen

Kompletterande formelsamling i hållfasthetslära

Upp gifter. c. Finns det fler faktorer som gör att saker inte faller på samma sätt i Nairobi som i Sverige.

GRADIENT OCH RIKTNINGSDERIVATA GRADIENT. Gradienten till en funktion f = f x, x, K, innehåller alla partiella derivator: def. Viktig egenskaper:

LÖSNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 2

Grundläggande mekanik och hållfasthetslära

Kapitel 8. Kap.8, Potentialströmning

ρ. Farten fås genom integrering av (2):

verkar horisontellt åt höger på glidblocket. Bestäm tangens för vinkeln så att

Tentamen 1 i Matematik 1, HF1903 Tor 25 sep 2014, kl 13:15-17:15

Lösningar till övningsuppgifter centralrörelse och Magnetism

Komplettering: 9 poäng på tentamen ger rätt till komplettering (betyg Fx).

Kontrollskrivning Mekanik

Lösningar och svar till uppgifter för Fysik 1-15 hösten -09

KURVOR OCH PÅ PARAMETER FORM KURVOR I R 3. En kurva i R 3 beskrivs anges oftast på parameter form med tre skalära ekvationer:

Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

Omtentamen IF1330 Ellära tisdagen den 15 augusti

Rätt svar (1p): u A. α β A B. u B. b) (max 3p) I början har endast puck A rörelseenergi: E AB,i = 1 2 m Av 2 A = 1 2 m Au 2 A

Datum: Tid:

FYSIKTÄVLINGEN KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING LÖSNINGSFÖRSLAG. = fn s = fmgs 2. mv 2. s = v 2. π d är kilogrammets.

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 1. Systemets masscentrum G ligger hela tiden vid axeln. Kraftekvationen för hela systemet: F = ma

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10. från jorden. Enligt Newtons v 2 e r. där M och m är jordens respektive F. F = mgr 2

Vågräta och lodräta cirkelbanor

1 Föreläsning IX, tillämpning av integral

FYSIKTÄVLINGEN. KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 5 februari 2004 LÖSNINGSFÖRSLAG SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET

Lösningsförslag till tentamen i 5B1107 Differential- och integralkalkyl II för F1, (x, y) = (0, 0)

Mekanik Laboration 3

Exempel på hur man ställer upp den styrande differentialekvationen.

1 Rörelse och krafter

Fö. 3: Ytspänning och Vätning. Kap. 2. Gränsytor mellan: vätska gas fast fas vätska fast fas gas (mer i Fö7) fast fas fast fas (vätska vätska)

TENTAMEN. Kursnummer: HF0021 Matematik för basår I. Rättande lärare: Niclas Hjelm Examinator: Niclas Hjelm Datum: Tid:

Elektrisk potential. Emma Björk

1 Två stationära lösningar i cylindergeometri

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 14. Kroppen har en rotationshastighet. Kulan P beskriver en cirkelrörelse. För ren rotation gäller

===================================================

Flervariabelanalys I2 Vintern Översikt föreläsningar läsvecka 3

Vilka varor och tjänster samt länder handlar svenska företag med? - och varför?

Dynamiken hos stela kroppar

1 av 12. Armin Halilovic: EXTRA ÖVNINGAR

Där a mol av ämnet A reagerar med b mol av B och bildar c mol av C och d mol av D.

Omtentamen IE1206 Inbyggd elektronik tisdagen den 15 augusti

Vektorer. Avsnitt 1. Ange lägesvektorerna för de två väteatomerna på formen: r = x ˆx + y ˆx

Skriftlig tentamen i Elektromagnetisk fältteori för π3 (ETEF01) och F3 (ETE055)

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 29 mars :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.

19 Integralkurvor, potentialer och kurvintegraler i R 2 och R 3

Kortfattat lösningsförslag Fysik A, Tentamensdatum:

INLEDNING: Funktioner (=avbildningar). Beteckningar och grundbegrepp

24 Integraler av masstyp

2012 Tid: läsningar. Uppgift. 1. (3p) (1p) 2. (3p) B = och. då A. Uppgift. 3. (3p) Beräkna a) dx. (1p) x 6x + 8. b) x c) ln. (1p) (1p)

Lösningsförslag nexus B Mekanik

SF1626 Flervariabelanalys Tentamen 8 juni 2011, Svar och lösningsförslag

vara n-dimensionella vektorer. Skalärprodukten av a och b betecknas a b ) vara tvådimensionella vektorer. Skalärprodukten av a och b är

Tentamen i Mekanik I del 1 Statik och partikeldynamik

R app o r t T A n a l y s a v f as t p r o v. Ut f ä r dad P e r S a mu el s s on

13. Energimetoder. r R

Sammanfattning av STATIK

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 3 april :00 19:00 TER2. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.


Lösning, Analytisk mekanik, 5C1121, Tentamen,

Lösningar till tentamen i EF för π3 och F3

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 13. Systemets masscentrum G ligger hela tiden vid axeln. Kraftekvationen för hela systemet:

TFYA16/TEN2. Tentamen Mekanik. 18 april :00 19:00. Tentamen består av 6 uppgifter som vardera kan ge upp till 4 poäng.

Transkript:

LÖNINGR TILL PRLE I KPITEL 10 LP 10.1 Kuln och stången påeks föutom et gin kftpsmomentet tyngkften, en ektionskft och ett kftmoment i eln. Vken tyngkften elle ektionskften ge något kftmoment me seene på -eln. omentektionens -komponent ge å om cylinekoointe näns = H Röelsemängsmomentet H beäkns som häm gånge öelsemäng. Ften ä =. = t m = m = m Nämnen stå fö kulns töghet mot äning inkelhstigheten.

LP 10. Definitionen öelsemängsmomentet ä H = m Hä ä = 00 (, 3, 4 ) m = 30 ( 1, 4, - ) m/s y H Kysspoukten beäkns me en eteminnt: H e e e y 3 = 10 10 00 30 3 4 1 4 6 = 60 10 -, 8, 5 kgm /s kgm /s

LP 10.3 Hel systemet beståene kulon och stängen påeks föutom et gin kftpsmomentet en totl tyngkften längs -eln smt en ektionskft uppåt också längs -eln. Vken tyngkften elle ektionskften ge något kftmoment me seene på - eln. omentektionens -komponent ge å om cylinekoointe näns = H H = Röelsemängsmomentet H beäkns som häm gånge öelsemäng. Ften ä = 4 m = 4 m t = 4m = 4m Nämnen stå fö systemets töghet mot äning inkelhstigheten.

LP 10.4 Röelsemängsmomentet ä b β b N β N H = m I läge ä lägeekton inkelät mot öelsemängen så tt ( H) = m inustecknet följe högeegeln. I läge ä et b en komposnt öelsemängen som ä inkelät mot lägeekton som bi: ( H ) = b m sin β Eftesom ess uttyck på öelsemängsmomentet b gälle i tå speciell lägen (speciell tipunkte) gå et inte tt tiseie fö tt få e sökt tiseiton. Vi et ock tt enligt momentektionen ä = H så tt om i söke Ḣ kn i i stället bestämm kftmomentet. Vilk ä kften på pucken? Pucken påeks tyngkften, en nomlkft uppåt och en nomlkft N inåt, inkelätt mot sgen. Den sene ä en en som kn ge ett kftmoment i -iktningen. I läge h nomlkften N en iktning som smmnflle me lägeekton. Den kn å inte ge något kftmoment. ( Ḣ) = = 0 I läge ges nomlkften N kftektionens komponent i nomliktningen (ntulig koointsystemet): m R = N en el nomlkften som ä inkelät mot lägeekton bi till kftmomentet: = = = H b N cos b m β cosβ R

LP 10.7 ω y f f yn påeks tyngkften mg, nomlkften N och fiktionskften f. Del upp fiktionskften i komponente enligt figuen. Då tyngkften och nomlkften ä inkelät mot öelsens pln ä e lik sto och kn inte påek skins öelse. yn h en hstighet utåt i spået men också en hstighet = = ω fö tt en följe skins ottion. Röelsemängsmomentet fö myn me seene på -eln ä H = m = m (1) omentektionen fö enbt myn me seene på -eln ge f = H () t m (3) = f t m ω = (4) Vinkelhstigheten ä konstnt men stånet äns enligt ṙ = f = m ω (5) f = mω (6) Fiktionskften f (men me motstt iktning) ek också enligt Newtons teje lg på skin. Det ä en som boms skins öelse. Den ge ett bomsne kftmoment på skin. m et bomsne kftmomentet neutlises me en moto skll moton ge kftpsmomentet = f = mω (7) : Kftpsmomentet skll = m ω

LP 10.8 Vikten filäggs. Vje ikt påeks tyngkften och tåkften. Eftesom tissn ä lätt och lättölig måste tåkften lik på bå sio. Dett följe om mn ställe upp momentektionen fö tissn me seene på centumeln ( -eln). ntg tt tissns ie ä och tt kften på bå sio ä olik! = H = I ( ) = I 1 f g mg en om tissn ä lätt så ä töghetsmomentet I = 0. m en essutom ä lättölig så ä kftpsmomentet på gun fiktionen noll, f = 0. Det betye tt ( 1 ) 0= 0 = 1 Röelsen stt fån il. ntg tt en änst ikten få en hstighet ẋ neåt. m tåen ä otänjb få en hög ikten hstigheten ẋ uppåt. Vi böj me tt ställ upp momentektionen fö hel systemet me seene på centumeln ( -eln). Tåkften ä å ine kfte och komme inte me = H g mg = [ t ( + m ) ] Vje ikt h en öelsemäng. Hämen ä lik till ess öelsemänge. Den änst ikten h en öelsemäng neåt, en hög ikten h en öelsemäng uppåt. De ge bå ett positit big till öelsemängsmomentet, om et äkns positit motus. Tisinteges momentektionen få mn impulsmomentlgen: = + m g t ( m) m g ẋ = + m t

LP 10.10 b β β 1 mg 0 N Kuln påeks tyngkften mg, nomlkften N och tåkften. Tåkften ie men en ä hel tien ikt mot en och smm fi punkt, oigo. Den ge å inget kftmoment me seene på oigo. Tyngkften ä pllell me -eln och kn inte ge något kftmoment me seene på -eln. Nomlkftens ekningslinje skä -eln och kn äfö inte helle ge något kftmoment me seene på -eln. ) omentektionen me seene på -eln = H 0 = Ḣ H = konstnt Röelsemängsmomentet me seene på -eln ä lltså en öelsekonstnt. Röelsemängsmomentet ä lik i e tå nämn lägen: Denn ektion ge lltså ften 1 sin β m0 = bsin β m1 (1) = b () 1 0 b) En kfts bete kn bestämms på fle olik sätt. Tåkften ä inte kän på föhn. Nomlkften inget bete eftesom en ä inkelät mot hstigheten. Tyngkftens bete bestäms enkelt som kften gånge föflyttningen i enn iktning: U = mg ( mg cosβ b cosβ) Lgen om kinetisk enegin ge å tåkftens bete U U = T1 T0 1 1 Insättning ge U + Umg = m1 m Ek () och (3) ge U mg ( b m cosβ cosβ)= 1 b 1 m 0 0 U = mg 1 b m cosβ b + 1 0 0

LP 10.11 y et en b Kuln påeks tyngkften, nomlkften och tåkften. Då tyngkften och nomlkften ä inkelät mot öelsens pln ä e lik sto och komme inte me i nlysen. Tåkften ie men en ä hel tien ikt mot en och smm fi punkt, oigo. Den ge å inget kftmoment me seene på oigo. omentektionen me seene på -eln = H 0 = Ḣ H = konstnt Röelsemängsmomentet ä lltså en öelsekonstnt. Röelsemängsmomentet ä lik i och : Denn ektion ge lltså ften i : m = b m (1) b = () Tåkften i ges kftektionens komponent i nomliktningen: e n : m ρ = (3) Kökningsien i ä gien i poblemteten m b = (4) Ften = b ges ek (). Resulttet ä lltså tt tåkften i ä = m b

LP 10.16 ω k(-) mg N V Hel sttiet ä lätt jämföt me hylsns mss m. ttiet ote helt fitt utn e sig ining elle fiktion. V kn mn föänt sig hän? tt hylsn åke utåt längs stången stämme äl me e flests intuition. Efte ett tg bli fjäekften så sto tt hylsn äne inåt. Det kn också imligt tt nt tt inkelhstigheten äns, å et inte finns någon ining som kn håll en konstnt. Kften på hylsn ä tyng- Uppifån: kften mg, en etikl nomlkft N V smt fjäekften k ( ). bsee tt et inte finns någon hoisontell nomlkft. e y e k(-) N V mg omentektionens etikl komponent = H (1) ge 0 = Ḣ () H = konstnt (3) Röelsemängsmomentet ä lltså lik i e bå lägen: mb ω1 = m ω 0 (4) Den en kft som gö bete ä fjäekften. De n ä inkelät mot hstigheten. Den meknisk enegin ä å också en öelsekonstnt. T1 + V1 = T0 + V1 (5) Insättning ge 1 1 1 mb ( ω1) + kb ( ) = m ( ω0) + 0 (6) Utnyttj ek (4) mb ω kb m 0 + ( ) = ( ω0) b (7) kb ( ) = m 1 ω 0 b (8) b kb ( ) = m ω 0 b (9) Vi se en gemensm fkto b kb b m ( )= ( b + )ω (10) 0 k = b+ b b mω 0