KAP. 2 Kinetiska egenskaper (gäller både dispersioner och lösningar av makromolekyler)

Relevanta dokument
Tentamen i Molekylär växelverkan och dynamik, KFK090 Lund kl

undanträngda luften vilket motsvarar Flyft kraft skall först användas för att lyfta samma volym helium samt ballongens tyngd.

TFYA16: Tenta Svar och anvisningar

Fö. 9. Laddade Kolloider. Kap. 6. Gränsytor med elektrostatiska laddningar

Kap. 7. Laddade Gränsytor

A. Egenskaper hos plana figurer (MTM458)

Tentamen i mekanik TFYA kl. 8-13

Föreläsning 09 Kärnfysiken: del 1

Tentamen, Termodynamik och ytkemi, KFKA01,

1. a) 2-ports konstantflödesventil. b) Konstantflödessystem med öppet-centrum ventil. c) Startmoment och volymetrisk verkningsgrad för hydraulmotor

Massa, rörelsemängd och energi inom relativitetsteorin

-rörböj med utloppsmunstycke,

BESTÄMNING AV C P /C V FÖR LUFT

Denna vattenmängd passerar också de 18 hålen med hastigheten v

SG1140, Mekanik del II, för P2 och CL3MAFY. Omtentamen

ξ = reaktionsomsättning eller reaktionsmängd, enhet mol.

Tentamen i mekanik TFYA kl

2. Beräkna. (z-koordinaten för masscentrum för en homogen kropp som upptar området K) ½ u = xy 3. Använd variabelbytet v = y x.

Skruvar: skruvens mekanik. Skillnad skruv - bult - Skruv: har gänga - Bult: saknar gänga

Repetition F4. Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00

1. För en partikel som utför en harmonisk svängningsrörelse gäller att dess. acceleration a beror av dess läge x enligt diagrammet nedan.

MOMENTLAGEN. Att undersöka verkan av krafter vars riktningslinjer ej sammanfaller.

Lösningar till problemtentamen

Statistisk mekanik: exempel. Molekylfysik.

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 13. Systemets masscentrum G ligger hela tiden vid axeln. Kraftekvationen för hela systemet:

Tentamen i KFKF01 Molekylära drivkrafter 2: Växelverkan och dynamik, 29 maj 2018

Kap. 8. Kolloidernas stabilitet

16. Spridning av elektromagnetisk strålning

Tentamen i Mekanik 5C1107, baskurs S2. Problemtentamen

Ytor och gränsskikt, Lektion 1 Ytspänning, kapillaritet, ytladdning

Tentamen KFKF01,

6 Vägledning till övningar

SG1140, Mekanik del II, för P2 och CL3MAFY

21. Boltzmanngasens fria energi

Globalt experiment under KEMINS ÅR. Saltvatten

D 1 u(x, y) = e x (1 + x + y 2 ), D 2 u(x, y) = 2ye x + 1, (x, y) R 2.

Övningstenta Svar och anvisningar. Uppgift 1. a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt

Mekanik FK2002m. Repetition

Skruvar: skruvens mekanik

Tentamensskrivning i Mekanik (FMEA30) Del 1 Statik- och partikeldynamik Lösningsförslag ( ) ( ) ( ) ( )

F3 PP kap 3, ekvationslösning och iteration, forts.

Kap 4 energianalys av slutna system

Tentamensskrivning i Mekanik, Del 2 Dynamik för M, Lösningsförslag

Tentamen i kemisk termodynamik den 12 juni 2012 kl till (Salarna L41, L51 och L52)

Stort massflöde Liten volym och vikt Hög verkningsgrad. Utföranden Kolv (7) Skruv (4) Ving (4) Roots (1,5) Radial (2-4) Axial (1,3) Diagonal.

1. INLEDNING 2. TEORI. Arbete A6 Vibrations-rotationsspektrum

Tentamen KFKF01,

Differentialrelationer. Repetition Energiekvationen Vorticitet Strömfunktionen Hastighetspotential Potentialströmning

Tentamen i Kemisk termodynamik kl 8-13

Lösningar Heureka 2 Kapitel 3 Rörelse i två dimensioner

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 9. Förklaring till dragkraftens storlek är: f

Matematisk statistik

PIPES FOR LIFE PIPELIFE JDR Jordbruksdränering. Jordbruksdränering JDR. Jordbruksdränering

Tentamen i KFK080 Termodynamik kl 08-13

Övningstentamen i KFK080 för B

Kapitel 4. Differentialrelationer. Repetition Energiekvationen Vorticitet Strömfunktionen Hastighetspotential Potentialströmning

CHALMERS TEKNISKA HÖGSKOLA OCH GÖTEBORGS UNIVERSITET Teoretisk fysik och mekanik Göran Niklasson

Möjliga lösningar till tentamen , TFYY97

Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys. Lösningsförslag till tentamen Måndagen den 5 juni 2017 DEL A

KUNGL TEKNISKA HÖGSKOLAN INSTITUTIONEN FÖR MEKANIK Richard Hsieh, Karl-Erik Thylwe

MA2001 Envariabelanalys 6 hp Mikael Hindgren Tisdagen den 12 januari 2016 Skrivtid:

Tentamen i Mekanik SG1107, baskurs S2. Problemtentamen

Harmonisk oscillator Ulf Torkelsson

10 Relativitetsteori och partikelfysik

Tentamen i Mekanik D, TKYY , kl 14:00-19:00

Säkerhetsfaktor eller probabilistisk dimensionering för utmattningsskada ett förslag till kompromiss

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 1. Systemets masscentrum G ligger hela tiden vid axeln. Kraftekvationen för hela systemet: F = ma

Kapitel 11. Egenskaper hos lösningar. Koncentrationer Ångtryck Kolligativa egenskaper. mol av upplöst ämne liter lösning

Tentamen KFKF01,

jämvikt (där båda faserna samexisterar)? Härled Clapeyrons ekvation utgående från sambandet

Idealgasens begränsningar märks bäst vid högt tryck då molekyler växelverkar mera eller går över i vätskeform.

10 HARMONISKA OSCIL- LATORN

Repetition F6. Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00

Termodynamiska potentialer Hösten Assistent: Frans Graeffe

Tentamen KFKA05 och nya KFK080,

TFYA16: Tenta Svar och anvisningar

Kapitel 11. Egenskaper hos lösningar

Bestäm brombutans normala kokpunkt samt beräkna förångningsentalpin H vap och förångningsentropin

Jordbruksdränering. JDR Jordbruksdränering

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 10. från jorden. Enligt Newtons v 2 e r. där M och m är jordens respektive F. F = mgr 2

Lösningar del II. Problem II.3 L II.3. u= u MeV = O. 2m e c2= MeV. T β +=

15. Strålande system

Lösningar till MVE017 Matematisk analys i en variabel för I x 3x y = x. 3x2 + 4.

Lösningsförslag, v0.4

Exempel på statistisk fysik Svagt växelverkande partiklar

7,5 högskolepoäng. Provmoment: tentamen Ladokkod: TT081A Tentamen ges för: Högskoleingenjörer årskurs 1. Tentamensdatum: Tid:

b) När den brutna strålen fortsätter och nästa gång når en gränsyta mot luft kommer den att ha infallsvinkeln

14. Elektriska fält (sähkökenttä)

Formelsamling. Elektromagnetisk fältteori för F och Pi ETE055 & ETEF01

18. Fasjämvikt Tvåfasjämvikt T 1 = T 2, P 1 = P 2. (1)

Termodynamik Föreläsning 4

Fysiktävlingen Lösningsförslag. Uppgift 1. Vi får anta att kinetisk energi övergår i lägesenergi, och att tyngdpunkten lyftes 6,5 m.

Membranegenskaper-hur modellera/förstå?

Ledningar med förluster. Förlustfria ledningar. Rum-tid-diagram. Bergerondiagram. Appendix: Härledning av Bergerondiagrammet

David Wessman, Lund, 29 oktober 2014 Statistisk Termodynamik - Kapitel 3. Sammanfattning av Gunnar Ohléns bok Statistisk Termodynamik.

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

Tentamen i Molekylär växelverkan och dynamik, KFK090 Lund kl

1. Lös ut p som funktion av de andra variablerna ur sambandet

Energitransport i biologiska system

1(2) ANSÖKAN / ANMÄLAN för enskild avloppsanläggning

Transkript:

KAP. Kinetiska egenskaer (gäller både disersioner oh lösningar av akroolekyler) Hur rör sig kolloidala artiklar i en vätska? Hur kan studier av rörelsen ge ugift o artiklarnas storlek oh for? Sedientation (gravitationsfält oh entrifugalfält) Diffusion Osotiskt tryk Gravitationsfält Då härleder vi uttryk för detta Centrifugalfält

Krafter å artikeln vid sedientation oh entrifugering F g gravitationskraft. g (4πa 3 /3) g F b lyftkraft fr. og. ediu. V.. g (4πa 3 /3) g F v friktionskraft f. (d/) (beror å kollisioner ed lösningsedelsolekyler, kan anses roortionell ot rörelsehastigheten) Vid entrifugering ersätts gravitationskraften lyftkraften ed entrifugalkraften F r. ( / ).. ω

Stokes för en ike-solvatiserad sfärisk artikel är f 6πη πηa. För andra artiklar gäller f>f d.v.s. större friktionskraft, f/f kallas friktionsförhållandet solvatisering Friktionsförhållandet STOKES LAG vid konst. sedi. hast. d a ( ) g 9η gravitationsfält Lös ut a.. a Studier av artiklar so d 9η sedienterar kan användas 3 4πa, för att bestäa artiklarnas ( ) g 3 storlek

Sedientation i entrifugalfält (Theodor Svedberg) Härledning ger. f d / ω d / ω s sedientationskoeffiienten s kan bestäas grafiskt ln / ln s ω ( t t ) Lutning sω (t-t )

Diffusion Sedientation är inte den enda roess so åverkar artiklarnas rörelse. Vi åste okså ta hänsyn till diffusion En akroskoisk egenska so beror å artiklarnas ständiga rörelse s.k. Brownian otion d kt kboltzanns konst., RkN A Partiklarna ändrar rörelseriktning.g.a. kollisioner ed lösningsedelsolekyler, andra artiklar oh väggar. Liten assa stor hastighet

Diffusionsekvationen s D kg s kg DA d 3? Fik s :a lag D t Fik s :a lag (,t) talar o hur varierar ed oh t Einstein kt Df Diffusionen kan studeras, D kan bestäas D D / f / f D / D f / f friktionsförhållandet Dt Dt t 4 e 4 ), ( π

Diffusionskoeffiienten kan användas istället för friktionskoeffiienten i tidigare härledda uttryk. sf skt D srt D N A N A M RT ln D ( t t ) ω d RT srt D ω D Låt oss räkna lite. Einstein Dt talar o hur långt en artikel hinner diffundera. Vi räknar.

Diffusion oh sedientation otverkar varandra - Sedientationsjävikt Diffusion är viktig för så artiklar Sedientation är viktig för stora artiklar diff sed Då flödet.g.a.sedientation är lika stort so flödet.g.a.diffusion blir nettoflödet

( ) ( ) 3 3 ln ln...... RT M RT M d RT M d d d D RT M D insättning RT M D d tidigare d d DA A d kg s d d DA d kg s A d d ω ω ω ω ω storlek å sedientationsflödet storlek å diffusionsflödet Inget D.!

Osotiskt tryk Endast för kolloidala syste i terodynaisk jävikt Vid jävikt skall den keiska otentialen µ vara lika å båda sidor o ebranet, d.v.s µ O α µ O ( ) H ( β ) H α β µ sjunker o änet blandas ed ett annat äne (olbråket sjunker) oavsett vilken substans det är. µ ökar o tryket ökar P+π Van t Hoff s ekvation ΠV n n M nrt Π V RT RT V M RT M V volyen vatten (till höger i bild) n antal ol akroolekyler För ideal lösning Vi räknar lite.. Π gh Osotiskt tryk

För ike-ideala lösningar. Π RT M Π RT M Π RT li M + B + B + B + B 3 3 +... +... } } Försvinner då Π/ Mät Π vid olika oh aroiera till

a) Olika fraktioner av ellulosaaetat i aeton b) Nitroellulosa i tre olika lösningsedel Konstanternas betydelse B ger inforation o interaktionen ellan löst äne oh lösningsedlet oh ellan de lösta änena B> bra lösningsedel (ännu lägre µ) B< inte bra lösningsedel

Proble vid eerientell osoetri o o Läligt lösningsedel so kan lösa tillräkligt yket av änet för at ge ett ätbart tryk behövs. Lösningarna åste vara fria från skrä (särskilt ånga så) o Mebranet åste vara tillräkligt tunt för att ge jävikt å rilig tid en satidigt ekaniskt hållbart. o Jäviktsinställningen kan ta lång tid. Ett sätt att lösa tidsrobleet

Osotiskt tryk Donnan jävikt För roteinet å bilden koer det uätta osotiska tryket att vara för högt.g.a. de så jonerna. (olvikten blir h Probleen kan undvikas geno tillsats av salt. Mebranet är ereabelt för joner oh vatten Vid jävikt skall µ NaCl ( α ) µ NaCl ( β ) H O Na + Na + COO - Seiereabelt ebran Proteinet Na z Pr H O COO - Vi tar fra ett uttryk för konentrationen av så joner vid jävikt Oh så visar vi att olviktsbestäningen blir korrekt vid höga salthalter