Exempelsamling Vektoranalys

Exempelsamling ektoranalys Teoretisk Fysik, KTH Kapitel 4&5 i EKTORANALY Anders Ramgard 3:e upplagan () (med justeringar gjorda den 9 augusti 8) Exempelsamling ektorfunktioner, parameterframställning av rymdkurvor och rymdytor. Rita pilar med lämpligt vald storlek och riktning för att illustrera följande vektorfunktioner i xy-planet: a) (y, x) b) (x, y) c) (y, ) d) (, x) e) (y, x)/ x + y f) (, y). Kurvan y y(x) kallas en fältlinje till vektorfunktionen F(x, y), om F(x, y) är tangent till kurvan för alla x. a) isa att fältlinjerna y y(x) till en vektorfunktion F(x, y) (F x (x, y), F y (x, y)) är lösningar till differentialekvationen dy dx F y F x. b) Bestäm fältlinjerna till alla funktionerna i problem. Rita några fältlinjer och jämför med figurerna i problem. 3. kriv ner en formel för och skissa vektorfältet som: a) pekar radiellt utåt fran origo och har längd b) pekar radiellt utåt fran origo och har längd x c) pekar radiellt inåt mot origo och har längd lika med avståndet från origo d) pekar mot punkten (,, 3x) och har längd 3xy. 4. En partikel rör sig i xy-planet så att läget r(t) vid tiden t ges av r(t) (a cosωt, b sinωt), där a, b, ω är konstanter. a) Hur långt från origo är partikeln vid tiden t? b) Bestäm hastigheten och accelerationen som funktioner av tiden. c) isa att partikeln rör sig i en elliptisk bana ( x ) ( y ) + a b

3 5. Bestäm en enhetsnormal ˆn till följande ytor, genom att uttrycka ytorna på parameterform: a) z x y b) z x + y c) z ( x ) /, x d) z (x + y ) /, x, y e) (x/a) + (y/b) + (z/c) f) r(u, v) (u + v, u v, uv) a) x y 6. b) x y z.. Bestäm ekvationerna för normallinjen och tangentplanet till ytan i exempel b i punkten (,, ). Använd att n är proportionell mot Gradienten r u r v. 6. a) isa att enhetsnormalen till planet ax + by + cz d ges av ˆn ± ae x + be y + ce z a + b + c. b) Förklara geometriskt varför detta uttryck inte innehåller d. 7. Bestäm normalriktningen i punkten u 3, v 4 till ytan r(u, v) (u v )e x + u + v e y + (u + v )e z samt ekvationen för tangentplanet i denna punkt. 8. ilken typ av yta representerar ekvationen x +y z? Bestäm normalvektorn n i punkterna (,-,) och (,,). 9. ektorn R(u) satisfierar differentialekvationen dr(u) du A(u) R(u), där A(u) är en given vektorvärd funktion. isa att R:s absolutbelopp är konstant. Ledning: Derivera R R.. Ange en enkel parameterframställning r r(u) för kurvan 4x y x + y z från punkten (,, ) till (,, 5). Bestäm tangentriktningen i punkten (/4,, 7/6).. kissera utseendet av och ange parameterframställningar r r(u, v) för ytorna 3. Bestäm gradienten av följande skalära funktioner: a) f(x, y, z) x + y + z b) f(x, y, z) x + y + 3z c) f(x, y, z) /(x + y + z) d) f(x, y, z) (x + y + z) 3 e) f(x, y, z) x + y + z f) f(x, y, z) x + y + z g) f(x, y, z) /(x + y + z ) h) f(x, y, z) xyz 4. Bestäm riktningsderivatan i riktningen (,, )/ 6 av φ xyz i punkten (,, 3) a) direkt ur definitionen av riktningsderivatan som ett gränsvärde, b) med hjälp av gradienten. 5. a) Bestäm nivåytorna och gradienten till fältet φ xyz; x, y, z. b) Demonstrera att dessa är ortogonala. 6. Bestäm gradienten av skalärfältet f(x, y, z) e xy lnz. 7. Bestäm riktningsderivatan i punkten P : r (,, ) och riktningen (,, ) av fälten a) f(x, y, z) x + y + z b) f(x, y, z) e (x +y z )

4 5 8. kalärfältet φ(x, y) x 3 yx 6y + 5 beskriver höjden hos ett berg i punkten (x, y). I vilken riktning utgående från punkten (, ) är det brantast nedåt? 9. Temperaturen i ett rum beskrivs av skalärfältet T x + yz z En frusen mygga befinner sig i punkten (,, ). [ ]. a) I vilken riktning skall myggan flyga om den vill bli varm så fort som möjligt? b) Hur snabbt (uttryckt i /s) ökar temperaturen om myggan flyger med hastigheten 3 längdenheter/s i riktningen (,, )? Linjeintegraler 4. Beräkna A(r) dr för följande vektorfält A och kurvor a) A(x, y) ye x + xe y och : enhetscirkeln i moturs riktning. b) A(x, y) ye x + xe y och : enhetscirkeln i moturs riktning. c) A(x, y) x ye x + (x 3 + y 3 )e y och : enhetscirkeln i moturs riktning. d) A(x, y) 3xye x ye y och : triangeln med hörn i (, ), (, ), (, ) i moturs riktning. e) A(x, y) 3(x y)e x + x 5 e y och : triangeln i (d).. Bestäm ekvationerna för normallinjen och tangentplanet till ytan x y z i punkten (,, ) med hjälp av gradienten.. Andragradsytan skärs av planet x + xy + zx x + y + z x y + z +. ilken vinkel bildar de båda ytorna med varandra i punkten (,, )?. kalärfältet φ(x, y, z) xyz + x + y + z y är givet. Använd gradientens egenskaper för att approximativt beräkna det vinkelräta avståndet från punkten (,, ) på nivåytan φ, till nivåytan φ,3. 3. Temperaturen i en kropp anges av skalärfältet T(r) x + y + z + xy + yz [ ]. Betrakta temperaturvariationerna i olika riktningar från punkten P : r (,, 3) och visa att alla riktningar i vilka temperaturen minskar /längdenhet bildar samma vinkel α med den riktning e i vilken temperaturen växer snabbast. Bestäm α och e. 5. Utnyttja att vektorfältet A har en potential för att beräkna b a A dr. a) A(x, y) (3x y, x 3 y), a (, ),b (3, ). b) A(x, y) e xy ( + xy, x ), a (, ),b (, 999). 6. Beräkna linjeintegralen A(r) dr, där a) A(x, y, z) (x, y, z), : r(t) (t 3, t, t) från t till t. b) A(x, y, z) (x, y, z ), : r(t) (sint, cost, t) från t till t π. 7. isa att A(x, y, z) (y/z, x/z, xy/z ) har en potential och använd denna för att beräkna A(r) dr, där är en styckvis slät kurva från r (,, ) till r (,, 3), som inte passerar ytan z. 8. Undersök om följande vektorfält har en potential: a) A (xyz, x z +, x y). b) B (x z, yz, x + z).

6 7 9. Beräkna linjeintegralen av vektorfältet Flödesintegraler A ( y, xy, ) längs vägen a) i ex.. b) räta linjen från (,, ) till (,, ) samt därifrån raka vägen till (,, 5). 3. Beräkna linjeintegralen av vektorfältet A (xyz, x z +, x y) från punkten (,, ) till punkten (,, ). ORRET: Path not given (true that it does not depend on path, but strange formulation) 3. a, b och c är konstanta linjärt oberoende vektorer och r är ortsvektorn. Bestäm integralen A dr med och som kurvan genomlöpt från t till t π/. A a(b r) + b(r a) + r(a b) r r(t) acost + b sint + csin t 3. Beräkna integralen F dr, där F (yz, xz, xy) och är kurvan x a cosϕ y b sinϕ z c sinh ϕ π från (a,, ) till punkten ( a/, b/, c sinh(5/4)). 33. Beräkna flödesintegralen A d för följande vektorfält och ytor (valfri normalriktning): a) A (xy, z, ), : z x + y, x, y 4. b) A (,, 3), : x + y + z, z. c) A (x, xz, z), : y x + z, x + z 4 d) A (x, y, z ), : enhetssfären. e) A (x 3, y 3, z 3 ), : enhetssfären. 34. Beräkna flödet av vektorfältet A (x, y, z) ut genom en sfäryta med radien R och medelpunkten i origo a) med hjälp av parametriseringen r R(sinu cosv, sinusinv, cosu). b) genom att sätta n (x, y, z)/r samt använda symmetribetraktelser. 35. Beräkna flödet av vektorfältet genom ytan A (x y, (x + y), (x y) ) r (u + v, u v, uv), u, v, n e z >. 36. Beräkna flödet av vektorfältet genom skruvytan A (x, z, y) r (u, v cosu, v sinu), u π, v, n e x >.

8 9 Beräkning av divergens och rotation 37. Beräkna divergensen och rotationen av följande vektorfält: a) A(x, y, z) (x, y, z). b) A(x, y, z) (x y, y z, z x). c) A(x, y, z) (yz, xz, xy). d) A(x, y, z) (lnx, lny, lnz). e) A(x, y, z) (e yz, e zx, e xy ). f) A(x, y, z) (cosy, cosx, cos z). a) A(x, y, z) rot(e xy, arctanz, (x + y + z) 7/ z ) och : enhetssfären. b) A(x, y, z) (x, y, 3z) och : enhetssfären c) A(x, y, z) (4x, y, z) och : cylindern x + y 9, z 6 d) A(x, y, z) (x(y + z ),, ) och : randen av kuben x, y, z e) A(x, y, z) (xz, x y, xyz) och : sfären (x ) + (y ) + (z + 3) 4 45. erifiera att Gauss sats gäller för vektorfältet A (xz, yz, 3xy) och volymen : cylindern x + y 4, z 3. 46. Använd Gauss sats för att beräkna flödet i ex. 34. 38. Beräkna rotationen av vektorfältet A(x, y, z) (xyz, x z, x y). 39. Beräkna divergensen av vektorfältet A(r) (xln z + e yz, x z ln x e x z, z z lnz). 4. Beräkna rotationen av vektorfältet A(x, y, z) e (x +y +z ) (,, ). 47. Beräkna A d, där fältet A är A (x 3, y 3, z 3 ) och är ytan som omslutar halvsklotet x + y + z R x + y. 4. Beräkna A rota där A (y, z, x). 4. Beräkna a) gradf, b) rota, c) div gradf, d) divb, e) div(a B) samt f) rotrota, för i) A x e y, B ze z, f y ii) A (x y, z 3, xy), B ((x + y), y + z, z + x), f xy z 3. 43. isa att vektorfältet A(x, y) x y(4, x/y) är konservativt och bestäm dess potential. Gauss sats 48. Använd Gauss sats för att beräkna flödet av vektorfältet A (xz, xy, z + ) ut ur den cylindriska burk som avgränsas av ytorna x + y, z, z. Kontrolleraresultatet genom att beräkna flödet direkt. 49. Beräkna med hjälp av Gauss sats flödet av vektorfältet A (xy, y 3 xy, z ) ut ur den ändliga volym som begränsas av ytorna 44. Beräkna för följande vektorfält och ytor: A d y + y x + z och y 4.

5. Använd Gauss sats för att beräkna flödet av vektorfältet genom den del av ytan A (xy + x, + yz, z 4 ) x + (y ) + z 4 för vilken y. Normalriktningen är vald så att ˆn e y i punkten (, 3, ). 5. Beräkna (x + x 3 z)ˆnd, där är en sfär med medelpunkten (,, ) och radien. Normalen ˆn pekar utåt. 5. ektorfältet A(r) är källfritt i området. På :s randyta är isa att A(r) (,, ). A d (,, ). Ledning: Tillämpa Gauss sats på vektorfälten xa(r), ya(r) och za(r). a) A(x, y, z) (x+y, y 3z, z x) och : enhetscirkeln i xy-planet, orienterad moturs. b) A(x, y, z) xye y och : triangeln med hörn i punkterna (,, ), (,, ), (,, ), orienterad moturs sett mot origo. c) A(x, y, z) (, x, z ) och : gränskurvan till delen av ytan x +y 3 +z 4 som ligger i första oktanten, orienterad moturs sett mot origo. 56. erifiera att tokes sats gäller för vektorfältet A (z, x, y 3 ) och ytan : de tre trianglarna i koordinatplanen med hörn i (,, ), (,, ), (,, ), (,, ), orienterad moturs sett mot origo. 57. Beräkna linjeintegralen av vektorfältet längs den slutna kurvan A (y + x, x + z, y) r (cosu, sinu, f(u)), u : π som går ett varv runt cylindern x +y men för övrigt är godtycklig, f() f(π). a) direkt. b) med hjälp av tokes sats. 53. Använd Gauss sats för att beräkna flödet av vektorfältet ut genom ytan 54. Ett vektorfält har potentialen A (x 3 + y, y 3, z 3 3z + 3z) x + y + (z ). φ x + y + z (x + y + z ). Genom vilken sluten yta är flödet av vektorfältet maximalt? Beräkna det maximala flödet. tokes sats 55. Beräkna A dr för följande vektorfält och kurvor : 58. Beräkna medelst tokes sats cirkulationen av vektorfältet längs skärningslinjen mellan ytorna A (yz + y z, xz + 5x, xy + y) x + y + z och x + y. är orienterad så att dess positiva riktning i punkten (,, ) ges av vektorn (,, ). 59. Beräkna med hjälp av tokes sats linjeintegralen av vektorfältet A (xz, xy + z, xy + z) längs kurvan som sammansätts av delarna : x, y + z, z >, y : : z, x + y, y : 3 : z, x y, y :

3 6. Beräkna integralen A dr, där A e x (x a(y + z)) + e y (y az) + e z (z a(x + y)) och är den kurva som utgör skärningslinjen mellan cylindern (x a) + y a och sfären z x + y + z R (R > 4a ). Omloppsriktningen är sådan att vid x är kurvans tangentvektor parallell med e y. Indexräkning 63. Låt f r 3, g /r, A (x, y, z ) och B (z, y, x). Förenkla följande uttryck, dels genom att använda direkt beräkning, dels genom indexräkning: a) grad(fg) b) div(fa) c) rot(fa) d) grad(a B) e) div(a B) f) rot(a B) g) (A )B h) (A ) B 6. ektorfältet A ges av A (x y, y z, z x) och kurvan är skärningen mellan ellipsoiden och koordinatplanen Beräkna integralen x a + y b + z c x x x y y y z z z A dr om omloppsriktningen är sådan att i xy-planet (r dr) e z. 6. Använd tokes sats för att beräkna linjeintegralen av vektorfältet A (yz + z, xy x + z, xy + 5y) längs skärningslinjen mellan cylindern x + z 4 och planet x + y. Kurvan är orienterad så att dess tangentvektor i punkten (,, ) är (,, ). 64. Använd indexräkning för att ställa upp formlerna: a) rot(φa)... b) rot(a B)... c) div rota... d) (B ) rota... e) (B )(φa)... f) (B )(A B)... g) A ( A)... h) (A ) A... 65. isa att a) gradφ(r) dφ r dr r b) grad(a r) a c) divr 3 d) div(φ(r)r) 3φ(r) + r dφ dr e) div(a r) f) div((r a) r) a r g) rot(φ(r)r) h) rot((a r) b) b a r (x, y, z) är ortsvektorn, r x + y + z är ortsvektorns belopp, a och b är konstanta vektorer.

4 5 66. Låt φ vara ett skalärfält som satisfierar Laplaces ekvation, dvs. φ och a (a x, a y, a z ) en konstant vektor. Förenkla så långt som möjligt uttrycken a) A grad(a gradφ). b) B rot(a gradφ). c) Beräkna A och B för specialfallet φ xyz. 67. Bestäm konstanten k så att värdet av vektorfältet A rot(r k (r a)) i varje punkt P blir en vektor, som är parallell med ortsvektorn r från origo till P. a är en konstant vektor. 68. ektorn a är en konstant vektor och r (x, y, z) är ortsvektorn. Beräkna ( a r ) ( ) a r grad r 3 + rot r 3. De utnyttjade operatorformlerna skall motiveras utförligt med indexräkning. Integralsatser 7. En kropp med den glatta begränsningsytan har volymen. Beräkna integralen d (a r), där r är ortsvektorn och a en konstant vektor. 73. Omforma linjeintegralen r dr till en ytintegral över en yta, vilken har som sin randkurva. Hur skall :s och :s orienteringar vara relaterade? 74. isa att r rotad A d om A på randytan till integrationsområdet. 69. Låt a, b och c vara konstanta vektorer och r (x, y, z) vara ortsvektorn. Härled ett nödvändigt och tillräckligt villkor på a, b och c för att cirkulationen av vektorfältet A (a r) (b r) skall vara noll längs varje sluten kurva, som ligger på en nivåyta till skalärfältet φ(r) c r. 75. Beräkna integralen A B d. ektorfältet A har en skalär potential i området och :s begränsningsyta är en ekvipotentialyta för denna potential. ektorfältet B är källfritt i. Ledning: Integrera formeln div(φb)... över. 7. Det magnetiska fältet B är källfritt och har följaktligen en vektorpotential A. isa att A(r) k r B + gradψ är en vektorpotential för det homogena magnetfältet B(r) B (B konstant vektor) förutsatt att konstanten k ges ett lämpligt värde. Beräkna k samt ange villkor på skalärfältet ψ. 7. En stel kropp roterar med vinkelhastigheten ω rad/s kring en axel, vars riktning anges av enhetsvektorn ˆn. isa att rotationen för hastighetsfältet ges av v ωˆn r rotv ωˆn. 76. Beräkna ytintegralen (a r) d, där a är en konstant vektor, r är ortsvektorn och är ytan av en enhetssfär med centrum i punkten b. 77. Beräkna integralen (a r)dr, där är en cirkel med radien, vilken ligger i planet r b. a och b är konstanta vektorer och r är ortsvektorn.

6 7 78. Beräkna integralen där är sfärytan och skalärfältet ges av x + y + z φˆn d, φ x + y 5z. 79. Beräkna integralen A ˆn d, där A (, z, y) och är cylinderytan med normalen riktad ut från z-axeln. (ˆn pekar utåt), x + y, z 83. Bestäm integralen r dr, där är ellipsen x + y a z a + x med sådan omloppsriktning att projektionen i xy-planet genomlöps moturs, a) genom direkt beräkning. b) genom att använda tokes universalsats. 84. Den slutna ytan är en nivåyta till skalärfältet ψ(x, y, z). Beräkna integralen gradφ gradψ d över det av inneslutna området. ilka förutsättningar rörande skalärfälten φ och ψ måste man göra? Ledning: Utveckla rot(ψ gradφ). 8. isa med utgångspunkt från Gauss sats att ytintegralen (A ˆn)B d kan omformas till en volymsintegral över den av ytan omslutna volymen. ˆn är :s utåtriktade normal. ilka förutsättningar rörande vektorfälten A(r) och B(r) måste man göra? 8. Bestäm alla vektorfält A, för vilka gäller att A ˆnd sju gånger den av omslutna volymen, oberoende av :s läge och form. 8. kalärfälten φ(r) och ψ(r) är kontinuerligt deriverbara två gånger och ψ antar värdet ψ (konst.) på randkurvan till ytan. isa med hjälp av tokes sats att ytintegralen (gradφ gradψ) ˆn d. 85. Omforma linjeintegralen r (r dr) till en ytintegral över en yta, som är inspänd i kurvan. r (x, y, z) är ortsvektorn. 86. En sluten ledare, som genomflyts av en elektrisk ström med styrkan I, befinner sig i det homogena magnetfältet B (B konstant vektor). Kraftmomentet på ledaren är M I r (B dr), där r betecknar ortsvektorn. Omforma M till en ytintegral, som skall förenklas så mycket som möjligt. tudera särskiltspecialfalletatt ären cirkelmed radienr som liggeri planetr ˆn p. tokes sats skall användas. Ledning: kalärmultiplicera M med e i (i x, y, z). 87. Bestäm skalärfälten ψ(r) och φ(r) så att ytintegralen ((r ˆn)gradψ + φˆn)d blir lika med linjeintegralen grad r dr

8 9 längs :s slutna randkurva. ˆn är :s normalvektor. arken eller går genom origo. tokes sats men ingen annan integralsats får förutsättas bekant. 88. Använd en integralsats för att beräkna integralen (xz + xy + z 3 )ˆn d, där är den del av ytan z x + y för vilken z. Ytans orientering är sådan att normalen ˆn har negativ z-komponent. ylinderkoordinater 89. Beräkna vinkeln mellan ytorna i punkten ρ cosϕ och z ρ sinϕ ρ, ϕ π 4, z. Räkningarna skall genomföras i cylinderkoordinater. 9. Temperaturfördelningen i en cylinder beskrivs av skalärfältet Punkten P har koordinaterna T ρ + z cos ϕ. ρ, ϕ π 4, z. Hur snabbt ökar temperaturen då man utgår från P i riktningen e ρ e ϕ? I vilken riktning utgående från P ökar temperaturen snabbast och hur stor är den maximala temperaturökningen per längdenhet? 9. Ett vektorfält har potentialen ( ) a ρ + bρ sinϕ, där a och b är konstanter. Beräkna vektorfältets flöde ut genom en sluten yta, som ej skärs av z-axeln. 9. isa att vektorfältet A z sin ϕe ρ + (z sin ϕ z ρ sinϕ)e ϕ + (cosϕ + ρz sin ϕ)e z har en skalär potential φ(ρ, ϕ, z). Beräkna sedan linjeintegralen Q P A dr, där P och Q har koordinaterna: ρ P, ϕ P π 6, z P ρ Q 5, ϕ Q π, z Q

93. ektorfältet satisfierar ekvationen A(ρ, ϕ, z) f(ρ)e ϕ A. Bestäm f(ρ). Använd vektorformeln rotrota..., vilken skall uppställas med indexräkning. 94. isa att cirkulationen av vektorfältet cosϕ ρ e ρ + sinϕ ρ e ϕ runt varje sluten kurva, som ej omkretsar z-axeln, är noll. 95. En stel kropp roterar med vinkelhastigheten ω. a) Uttryck kroppens hastighetsfältv v(r) i ett cylindrisktkoordinatsystem, vars z-axel sammanfaller med rotationsaxeln. b) isa att vektorfältet har en vektorpotential A. c) Beräkna den vektorpotential för v(r) som har formen och som är så allmän som möjligt. A A ρ (ρ, ϕ, z)e ρ Räkningarna skall utföras i cylinderkoordinater. 96. En elektriskström I flyter i en oändlig, rakcylindrisktråd med radienr. Magnetfältet B utanför tråden är B(r) Iµ e ϕ π ρ, ρ > R. a) isa att divb så att B har en vektorpotential. Bestäm en vektorpotential av formen A A z (ρ)e z. (Funktionen A z (ρ) skall beräknas.) b) isa att rotb för ρ > R, men att det inte finns någon skalär potential φ sådan att B gradφ i området ρ > R. 97. Beräkna e ϕ, där e ϕ är den basvektor i cylindriska koordinater som är associerad med vinkeln ϕ. Ledning: Använd vektorformeln rotrota..., vilken inte behöver bevisas. färiska koordinater 98. Låt ψ cos θ r, A sin θ r e ϕ, där (r, θ, ϕ) är sfäriska koordinater, definierade genom x r sinθ cosϕ y r sinθ sinϕ z r cosθ Beräkna a) ψ. b) A. c) ψ och ( A). 99. Genom att tillämpa indexräkning på rotrota kan man få ett uttryck på A. a) Genomför detta. Använd det erhållna uttrycket för att bestämma b) e r. c) e ϕ. Beräkningarna skall utföras i sfäriska koordinater.. Punkten P ligger på rotationsellipsoiden 3 r 3 + cosθ. Beräkna vinkeln mellan ellipsoidens normal n P i P och ortsvektorn r P från origo till P som funktion av vinkeln mellan r P och z-axeln.. Tryckfördelningen i en sfär beskrivs av skalärfältet Punkten P har koordinaterna p r sinθ cosϕ. r, θ π, ϕ π 4. Hur snabbt ökar trycket då man utgår från P i riktningen e r + e ϕ? I vilken riktning utgående från P ökar trycket snabbast och hur stor är den maximala tryckökningen per längdenhet? Räkningarna skall genomföras i sfäriska koordinater.

3. Temperaturfördelningen i en kropp beskrivs av skalärfältet T + cosθ r. Punkten P har de sfäriska koordinaterna r, θ π, ϕ π 4. Hur snabbt ökar temperaturen då man utgår från P i riktningen e r + e ϕ? I vilken riktning utgående från P ökar temperaturen snabbast och hur stor är den maximala temperaturökningen per längdenhet? Räkningarna skall genomföras i sfäriska koordinater. 3. isa att vektorfältet har en skalär potential φ. A 3 cos θ r 4 e r + Använd potentialen för att beräkna linjeintegralen där P:s koordinater är och Q:s koordinater är Q P A dr, sin θ r 4 e θ r, θ π 4, ϕ r 3, θ π, ϕ π. Ledning: Lös ekvationssystemet gradφ A i sfäriska koordinaterenligt samma princip som tillämpas i kartesiska koordinater. 4. Ett vektorfält A ges av a) Beräkna rota. b) Beräkna diva. A r 3 (cosθ e θ sin θ e r ) c) Existerar ett skalärfält ψ(r, θ, ϕ) så att A gradψ? Motivera svaret och bestäm om svaret är jakande funktionen ψ. 5. ektorfältet e r r är källfritt för r och har följaktligen en vektorpotential A. Beräkna den allmännast möjliga vektorpotential A som dels kan skrivas på formen A A ϕ (r, θ, ϕ)e ϕ ochdels ärkällfri. Denerhållnavektorpotentialenärejdefinieradivissapunkter im rummet. Ange dessa punkter. 6. isa att linjeintegralen från punkten P: till punkten Q: Q P ( r e r + ) r sinθ e ϕ dr r, θ ϕ π r 3, θ π 4, ϕ 3π är oberoende av vägen, förutsatt att vägen ej skär planet ϕ π eller z-axeln. Beräkna även integralens värde. 7. Använd tokes sats för att beräkna linjeintegralen (sinθ e θ + sinθ e ϕ ) dr, där är skärningen mellan en sfär med medelpunkten i origo och radien samt de delar av planen x, y, z för vilka x, y, z. Kurvans orientering, som du får välja själv, skall tydligt anges. Kontrollera resultatet genom direkt integration. 8. Beräkna integralen e θ d, där har ekvationen 9. Beräkna cirkulationen av vektorfältet x + y + z, x, y, z. cosϕ r sinθ e cosθ cosϕ r + r sin θ e θ + sinϕ r sin θ e ϕ längs en sluten kurva, som ej omkretsar z-axeln, men för övrigt är godtycklig.

4 5. Låt a vara en konstant vektor och r ortsvektorn. Beräkna a) grad(a r) b) div(a r) c) rot(a r) genom att försttransformerafälten a r resp. a r till ett lämpligt valtsfäriskt koordinatsystem, samt därefter tillämpa uttrycken på grad, div och rot i ett sfäriskt koordinatsystem.. Beräkna ( ) sinθ r e θ. Räkningarna skall genomföras i sfäriska koordinatermed hjälp av formeln A graddiva rotrota. 5. Beräkna flödet av vektorfältet ( ) grad (x 3) + (y + ) + z + xy3 ut ur en sfär med radien 3 och medelpunkten (,, ). 6. En kvadrupol i origo ger upphov till vektorfältet 3 cos θ sin θ r 4 e r + r 4 e θ. Använd Gauss sats för att beräkna flödet av detta fält ut ur cylindern x + y 9. z. Beräkna e θ. Räkningarna skall genomföras i sfäriska koordinater. Några viktiga vektorfält 3. a) isa med direkt beräkning att Gauss sats inte gäller för A(x, y, z) (x, y, z) (x + y + z ) 3/, där är sfärytan med radie R centrerad i origo som omsluter volymen. arför gäller inte satsen? b) Bekräfta med direkt integration att Gauss sats gäller för vektorfälteta i (a) när är ytan med radie R plus ytan med radie R, och är volymen mellan och. c) ilket villkor måste ytan uppfylla för att Gauss sats skall vara uppfylld för A i (a)? 4. Beräkna flödet av vektorfältet ut ur området grad ( q ) r c + pz4 x + y 4c. z c 7. Beräkna flödet av vektorfältet ( ) grad lnρ + ρ + z ut ur området a) med hjälp av Gauss sats. b) genom direkt integration. 8. Beräkna flödet av vektorfältet ut genom rotationsellipsoiden a) med hjälp av Gauss sats. b) genom direkt integration. ρ + z r r e r cosθ ilket svar hade man fått om fältet istället hade varit r e r?

6 7 9. Beräkna linjeintegralen L ρ e ϕ dr längs den slutna kurvan L enligt figuren. z Fältlinjer 4. Bestäm ekvationen för fältlinjerna till vektorfältet A (xz, yz, x y ). L Ange speciellt ekvationen för fältlinjen genom punkten (,, ) och finn den fältlinjens skärningspunkt med planet x + y. x y 5. Ange ekvationen för fältlinjerna till vektorfältet ρ cosϕe ρ + ρ e ϕ + ρ sinϕe z. I vilka punkter går fältlinjen genom punkten ρ 3, ϕ π, z. Använd Gauss sats för att beräkna flödet av vektorfältet z ρ e ρ ρ ut ur området x + y + (z ) 4.. isa att påståendet i exempel 94 gäller även om kurvan omsluter z-axeln.. Polerna i en dipol har styrkorna ±q och sammanbinds av vektorn a (spetsen i pluspolen). Bestäm flödet av dipolfältet ut ur en sluten yta som a) omsluter bägge polerna. b) omsluter endast pluspolen. c) inte omsluter någon pol. 3. Beräkna flödet av vektorfältet (e r) (e r) A(r) r ut genom en godtycklig sluten yta som begränsar ett område som innehåller origo. e är en konstant enhetsvektor. Ledning: Använd sfäriska koordinater. r 5 genom planet y? 6. Ange ekvationen för fältlinjen till dipolfältet A grad cosθ r. Bestäm speciellt fältlinjen genom punkten r a, θ π 6, ϕ. Beräkna det största värde som avståndetmellan en punkt på denna fältlinje och origo kan anta. Kontinuitetsekvationen, Greens satser, Lapla- ces och Poissons ekvationer 7. Beräkna potentialen φ som löser Laplaces ekvationför ett system avtvå parallella plattor på avstånd d. Den ena platttan har potential φ och den andra φ φ konstant. 8. Beräkna potentialen φ som löser Laplaces ekvation för ett system av två koncentriska sfäriska skal med radie R och R > R. fären med radie R har potential φ, och sfären med radie R har φ φ konstant.

8 9 9. På ett sfäriskt skal med centrum i origo och radie R är potentialen ad är potentialen i origo? φ sinϕ 7 + 3 cos 5 θ. 3. Det regnar på en cirkulär, horisontell platta, vars radie är ρ m. Regntätheten är κ(ρ, ϕ, t) m/s, och vattnet strömmar mot plattans kanter med hastigheten: v v ρ (ρ, ϕ, t)e ρ + v ϕ (ρ, ϕ, t)e ϕ [m/s] som är ett medelvärde bildat över olika djup. attenlagrets tjocklek är d(ρ, ϕ, t) m. Hur lyder kontinuitetsekvationen för strömningen i polära koordinater ρ och ϕ? Beräkna speciellt d om förloppet är stationärt och om ( ( ) ) ρ ρ κ k och v v e ρ (k, v konst.). ρ ρ 3. En platta av stor utsträckning begränsas av planen x och x d. Dessa begränsningsytor hålls vid konstanta temperaturer T resp. T d. Bestäm temperaturfördelningen i plattans inre, där Laplaces ekvation T gäller. 3. En kondensator består av två koaxiala cirkulära metallcylindrar. Den inre har radien R och potentialen, medan den yttre, vars radie är R, har potentialen. Potentialen satisfierar Laplaces ekvation i området mellan cylindrarna och ärkontinuerligvid cylinderytorna. Bestäm potentialen och den elektriska fältstyrkan e grad i detta område. (Randeffekter försummas, dvs. får antas konstant i axelriktningen.) 33. En ensam, elektriskt laddad metallkula med radien R har den konstanta potentialen. Potentialen (r) är kontinuerlig vid kulans yta samt lyder Laplaces ekvation i den omgivande rymden. Bestäm (r) samt e grad. 34. Tyngdkraftsaccelerationen G kan skrivas G gradφ, där potentialfunktionen φ satisfierar ekvationen: φ γρ, där γ är en konstant och ρ är masstätheten. Beräkna tyngdkraftfältet för jorden om denna approximeras med en ensam sfär (radie R) med konstant masstäthet ρ. 35. kalärfältet φ satisfierar Laplaces ekvation i, och på :s begränsningsyta gäller φ f, där f är en given funktion. isa att för varje funktion ψ sådan att ψ f på gäller att (gradψ) d (gradφ) d. φ och ψ antas vara kontinuerligt deriverbara två gånger. 36. kalärfältet φ(ρ, ϕ) beror ej av z och satisfierar Laplaces ekvation i hela rummet. isa att φ:s värde på z-axeln kan skrivas φ(, ) γ φd, där är cylinderytan Bestäm konstanten γ. ρ R, h z h. Ledning: Tillämpa Greens andra teorem på skalärfälten φ och lnρ över det område som begränsas av ytorna ρ R, ρ ε, z h, z h. 37. Den stationära temperaturfördelningen T(r) inuti en kropp satisfierar Poissons ekvation T k κ(r). Den specifika värmeledningsförmågan k är en konstant och den givna funktionen κ(r) anger värmeproduktionen per volymsenhet och tidsenhet i kroppen. Kroppens begränsningsyta hålls vid den givna temperaturen θ(r). Genom mätningar av värmeflödet genom har man bestämt funktionen på. ˆn är :s utåtriktade normal. γ(r) k gradt ˆn isa att temperaturen i en godtycklig punkt r P kan uttryckas i de kända funktionerna κ(r), θ(r) och γ(r) enligt formeln: κ(r) T(r P ) a r r P d + b θ(r)(r r P ) ˆn r r P 3 d + γ(r) +c r r P d. Bestäm konstanterna a, b och c.

3 3 Ledning: Använd Greens andra teorem på skalärfälten r r P och T(r). Betrakta området mellan sfären r r P ε och randytan. 38. Potentialen i punkten r P från en dipol med dipolmomentet a, vilken befinner sig i punkten r, ges som bekant av φ(r P ) a (r P r) r P r 3. Låt vara en yta med randkurvan L. Ytan är likformigt belagd med infinitesimala dipoler så att summan av alla dipolmomenten i ytelementet ˆn d ges av vektorn σˆn d, där σ är en konstant. Potentialen i punkten r P från dipolytan blir i så fall σˆn (r P r) φ(r P ) r P r 3 d. a) isa att φ(r) är proportionell mot den rymdvinkel Ω som L upptar då den betraktas från punkten r P. b) Hur ändras potentialen då man passerar genom dipolytan? tudera speciellt fallet att är en sluten yta. 39. De slutna kurvorna och omsluter ytorna resp.. isa att ( ) ( ) (r r ) dr dr 4 d d. r (r ) är ortsvektorn för en punkt på ( ). dr (dr ) är linjeelement på ( ). Kroklinjiga koordinater 4. Beräkna skalfaktorer och enhetsvektorer för följande koordinattransformation, och kontrollera att basvektorerna är ortogonala: x u + u + 7u 3, y u 3u + u 3, z u + u 4u 3. 4. Beräkna volymsintegralen φ(x, y, z)d genom att göra det föreskrivna variabelbytet: a) φ(x, y, z) x + yz och : ellipsoiden (x/a) + (y/b) + (z/c). ariabelbyte: x au, y bu, z cu 3. b) φ(x, y, z) (x + yz) och : tetraedern som begränsas av koordinatplanen och planet x+y+z 6. ariabelbyte: x 6 u, y u u, z u 3. 4. a) Bestäm de normerade basvektorerna i det kroklinjiga koordinatsystemet u x y u xy. u 3 z och visa att de är ortogonala. b) Uttryck divergensen av ett vektorfält A A(u, u, u 3 ) i derivator av fältets komponenter längs dessa basvektorer. (varet skall endast innehålla koordinaterna u, u och u 3.) 43. Paraboliska koordinater u, v, ϕ, definieras av ekvationerna: x uv cosϕ y uv sinϕ z (u v ) a) Bestäm u, v, ϕ som funktioner av de kartesiska koordinaterna x, y, z. Ange variationsområdena för u, v, ϕ. b) Ange ekvationernaförkoordinatytorochkoordinatlinjersamtskisseraderas utseende. c) isa att de paraboliska koordinaterna är ortogonala. d) täll upp gradienten i paraboliska koordinater. e) Bestäm sambandet mellan basvektorsystemen e u, e v, e ϕ och e x, e y, e z. f) Referera ortsvektorn r samt punktkällans vektorfält e r r till paraboliska koordinater. 44. Betrakta de kroklinjiga koordinaterna u, v och w definierade genom u r sin θ v r cos θ, w ϕ där r, θ, ϕ är de sfäriska koordinaterna.

3 33 a) isa att u, v, w är ortogonala koordinater och bestäm skalfaktorerna h u, h v och h w. Ledning: Bestäm först u, v och w. b) Bestäm divergensen av vektorn A e u u + uv + e v v + uv. 45. För godtyckliga kroklinjiga koordinater kan man skriva φ φ u u + φ u u + φ u 3 u 3. () a) isa detta och använd () för att bestämma det villkor u, u och u 3 måste uppfylla för att φ ska få den enkla formen där φ φ h u + φ h u + φ h 3 u, 3 h i u i. b) Bestäm u (r), u (θ), u 3 (ϕ) så att φ får denna form och ge slutligen uttrycket för φ uttryckt i dessa koordinater. 46. De kroklinjiga koordinaterna u, v och w är definierade genom x a coshu cosv y a sinhusinv. z w Bestäm basvektorer och skalfaktorer samt sök den lösning till ekvationen φ som enbart beror av u, och på ellipserna x 5 + y 9 a 6 och x 5 + y 6 a 9 antar värdena och respektive. (u >, v <π.) 47. Ett kroklinjigt koordinatsystem (ξ, η, ζ) är givet genom ξ ρ y < ξ < η ρ + y η <. ζ z Här är ρ x + y och tecknet på ξ definieras genom x ξη. a) Bestäm de normerade basvektorerna e ξ, e η och e ζ samt transformationskoefficienterna a ik e i e k i ξ, η, ζ. Är (ξ, η, ζ) ett ortogonalt system? b) Bestäm skalfaktorerna och diva, där A ( ξ ξ + η (3η + ξ )e ξ + η ) (3ξ + η )e η. 48. Betrakta de ortogonala kroklinjiga koordinaterna u r( cosθ) v r( + cosθ). w ϕ Hur ser gradienten av ett fält φ och ortsvektorn r ut i det nya basvektorsystemet e u, e v, e w? 49. a) TransformeraLaplaces ekvation till paraboliska koordinateru, v, ϕ. b) Bestäm den allmänna lösningen på formen φ φ(u). c) Referera denna lösning till sfäriska koordinater samt verifiera att den satisfierar Laplaces ekvation i sfäriska koordinater. 5. Ett skalärfält φ, som enbart beror av u r + z x + y + z + z satisfierar Laplaces ekvation φ jämte randvillkoren x 3a φ för y och φ φ för z 4a x y z a För att bestämma φ används lämpligen koordinaterna u, v, ϕ definierade ur x uv cosϕ u < y uv sinϕ v <. z (u v ) ϕ < π isa att dessa är ortogonala, bestäm skalfaktorerna och uppställ sedan ekvationen för φ samt bestäm φ.

34 35 Tensorräkning 5. a) isa att transformationen x i L ikx k med är en rotation. (L ik ) b) Bestäm komponenterna T ik om (T ik ). 5. En tensor har komponenterna A, A ik om i eller k, relativt det kartesiska koordinatsystemetk. Ange tensorns komponenter relativt koordinatsystemet K, som är vridet vinkeln α relativt K kring den med K gemensamma x 3 -axeln. a) δ ii. b) δ ij ε ijk. c) ε ijk ε ljk. d) ε ijk ε ijk. 56. isa att tensorer med följande komponenter är isotropa. a) A ijkl δ ij δ kl b) B ijkl δ ik δ jl + δ il δ jk c) ijkl ε nij ε nkl 57. A ij och B ij är kartesiska komponenter av tensorfält. isa att följande storheter är kartesiska komponenter av tensorfält och ange deras ordning. a) A ij B kl b) A ij B ji c) A ij x k A ij d) x i x k e) A ij A jk dx dx dx 3 53. Tensorn A har följande komponenter relativt det kartesiska koordinatsystemet K: i + j 4 A ij i + j 4 Bestäm A ij i ett koordinatsystem K som är vridet vinkeln α relativt K kring den med K gemensamma x -axeln. 54. En andragradsyta har ekvationen A ij x i x j + B i x i i det kartesiska systemet K. I ett annat kartesiskt system K blir ekvationen A ij x i x j + B i x i. isa att A ij (som förutsätts symmetrisk) och B i utgör komponenter av tensorer. 58. Användtensormetoderförattomformaföljande uttryck. Resultatenskallöversättas till gängse vektorbeteckningar. a) div rota b) (A B) rot c) rotrota d) rot(a B) e) div(r gradφ) f) rot(r gradφ) g) rot(r rota) h) div(gradφ gradψ) i) ((r )B) j) ((r ) B) k) (A )(B ) 55. Beräkna

36 37 59. isa att ((r ) (r ))φ (r )φ. 6. Användtensormetoderför attomvandlaföljande linjeintegralertill ytintegraler: a) A dr b) AB dr c) ε ijk A ij ds k där A ij är ett kartesiskt tensorfält. 6. Låt A vara ett virvelfritt vektorfält. Omforma A φ d till en linjeintegral. 6. Omforma (gradφ GradA) d till en lineintegral. Med gradφ GradA avses (gradφ GradA) il ε ijk φ x j A l x k. 63. Omforma med tensormetoder följande integraler till ytintegraler: a) ( A)d b) (gradφ ) A d 64. kriv (B )A d som en ytintegral om B är ett källfritt fält. 65. I Kirchhoffs behandling av diffraktionsfenomen uppträder uttrycket (d )E + d ( E) d( E), där E är ett vektorfält och en glatt yta. isa att uttrycket blir noll. 66. I en kropp flyter en elektrisk ström med strömtätheten j j(r). Kraften på volymselementet d är då df j B d, där B är den magnetiska fältstyrkan. För det magnetiska fältet gäller divb, roth j, B µ H. kriv kraften på en delvolym som en ytintegral av formen e i T ij d j och bestäm härigenom de kartesiska tensorkomponenterna T ij. 67. En tensor har i det kartesiska koordinatsystemet K komponenterna (T ik ). Existerar ett kartesiskt koordinatsystem K så att a) b) c) (T ik) λ λ? λ 3 a b (T ik ) c d? e f a b c (T ik ) b? c

38 39 68. Den s.k. centifugalkraften F mω (ω r) där T ik D i E k D je j δ ik. definierar en vektorvärd funktion av r. a) isa att man kan associeradenna med en tensor och bestäm tensorns komponenter. b) Bestäm tensorns egenvärden och egenvektorer. 69. Potentiella energin hos ett system bestående av två små stavmagnetermed magnetiska momenten m och m placerade på avståndet r från varandra kan skrivas 7. Kraften φ (m )(m ) r. a) isa att man kan definiera en tensor vars kartesiska komponenter M ij uppfyller ekvationen φ M ij m i m j. b) Bestäm tensorns egenvärden och egenvektorer. F ev B som verkarpå en laddad partikeli ett magnetfältb utgör en vektorvärdfunktion av partikelns hastighet v. a) isa att man kan associera en tensor av andra ordningen med denna funktion. b) isa att denna tensor har två imaginära egenvärden och ett egenvärde. Bestäm egenvektorn, som svarar mot det senare. 7. I ett område finns elektriska laddningar med laddningstätheten ρ(r). Den elektriska kraften på volymselementet d är ρ(r)e(r)d, där E(r) är den elektriska fältstyrkan. Det gäller att där φ är den elektriska potentialen. dive ε ρ E gradφ isa att totala kraften på en delvolym kan skrivas F e i T ik n k d, 7. Använd tensormetoder för att skriva (A diva A rota)d som en ytintegral över den yta som omsluter. användas dels på Resultatet skall sedan a) ett stationärt elektriskt fält genom att sätta A E där E lyder rote dive ρ(r) ε b) och sedan på ett stationärt magnetiskt fält genom att sätta A B där B lyder divb, rotb µ i(r) med ρ som laddningstätheten och i som strömtätheten. Blandade vektortal 73. Den potentiella energin mellan två dipoler med dipolmomenten m och m på avståndet r kan skrivas: φ (m )(m ) r. Utveckla uttrycket så att beroendet av vinklarna mellan vektorerna m, m och r framgår. Bestäm värdet på φ för det fall att m e r m, m e r m, m m m m. 74. ektorpotentialen från en magnetisk dipol ges av A µ m r 4π r 3,

4 4 där dipolmomentet m är en konstant vektor och r är ortsvektorn. µ är en konstant. Ur vektorpotentialenberäknas den magnetiska induktionen B enligt Bestäm B för r. B rota. 75. En elektrisk dipol i origo omger sig med potentialfältet sinθ cosϕ r. a) Hur snabbt ökar potentialen om man utgående från punkten rör sig i riktningen e r e ϕ? P : r, θ π/4, ϕ b) I vilken riktning utgående från P ökar potentialen snabbast, och hur stor är den maximala potentialökningen per längdenhet? 78. I ett plasma av hög täthet gäller att krafttätheten f kan skrivas f i B gradp, där i är strömtätheten, B magnetfältet och p trycket. Mellan i och B råder relationen rotb µ i. idare gäller divb. isa att f ) (B )B grad (p + B. µ µ 79. Kraften på en enhetsladdning från en dipol med dipolstyrkan p ges av ( ) cosθ sinθ F p e r r 3 + e θ r 3 förutsatt att origovalts i dipolen ochz-axelni dipolmomentets riktning. Bestäm divf och rotf för r. Arbetet skall utföras i sfäriska koordinater. 76. ambandet mellan laddningstätheten ρ(r) och den elektriska fältstyrkan E(r) i ett statiskt elektriskt fält ges av dive ε ρ(r), 8. ektorfälten A (x y, yz + z, xy ), B ( y, x, ) där ε är en konstant. Antag att man på ytan av en sfär med radiena och centrum i origomätt upp fältstyrkan och funnit E ρ a ( xs ε a, y s b, z ) s c () I () är (x s, y s, z s ) koordinater för punkter på. Observera att fältstyrkan i punkter (x, y, z) inuti sfären ej nödvändigtvis ges av (). Bestäm laddningen inom sfären. 77. I en stel kropp, som roterar kring en fix punkt kan hastighetsfältet skrivas och accelerationsfältet v(r) ω r a(r) ω r + ω (ω r). Bestäm divv, rotv, diva och rota. (ω och ω är funktioner endast av tiden.) är givna. Beräkna a) rota. b) (B )A. c) (A )B. d) A. 8. Beräkna integralen A rotbd, där vektorfältet A har en potential i området, vars begränsningsyta är en ekvipotentialyta för denna potential. 8. Beräkna flödet av vektorfältet A grad a r r 3 ut ur en kub med kantlängden, medelpunkten i origo och en rymddiagonal parallell med den konstanta vektorn a.

4 43 83. ektorfälten A(r) och B(r) är kontinuerligt deriverbara i det enkelt sammanhängande området. De båda fälten har samma divergens och rotation i. idare är deras normalkomponenter på :s begränsningsyta identiska. isa att i. A(r) B(r) 84. Ytan begränsas av en kurva, som är ekvipotentialkurva till ett skalärfält φ, dvs. φ(r) konstant för r. isa att ( φ ψ) d, där ψ ψ(r) är ett godtyckligt skalärfält. φ och ψ förutsätts kontinuerligt deriverbara. 85. För vilka värden på n uppfyller vektorfältet ekvationen A ρ n e ρ A m ρ A för ρ. Använd relationen rotrota... Räkningarna skall genomföras i cylinderkoordinater. 87. En partikels rörelse beskrivs i cylinderkoordinaterav ekvationerna: ρ ϕ π + sinωt z cosωt. ω är en konstant och t är tiden. Beräkna beloppet av accelerationsvektorn. De totala differentialerna av de cylindriska basvektorerna är de ρ e ϕ dϕ, de ϕ e ρ dϕ, de z. 88. ektorfälten A r + a r, B (a r )a r + r r är givna. Bestäm A rotb d där är sfären r a. Ledning: Genomför partiell integration först. 86. Ett vektorfält av formen F(r) f(r)e r är källfritt för r. idare gäller att F d Q, där är ytan av sfären r R. a) Bestäm f(r) och rotf. b) Beräkna där är kurvan genomlöpt från ϕ till ϕ π. F dr, r a(e x sinϕ + e y 4 cosϕ + e z 3 π ϕ) 89. Använd tokes sats för att beräkna integralen (a r) dr, där är en enhetscirkel som ligger i planet b r p. a och b är konstanta vektorer och p är en konstant. Utnyttjade operatorformler skall uppställas med indexräkning. 9. isa att om F r cotθ e ϕ och φ φ(ϕ) så gäller för varje yta som omsluter volymen att φf d r φd r φd.

44 45 9. ektorfältet A är homogent av graden n, dvs. a) isa att (r )A na. Ledning: Derivera () m.a.p. λ. b) Beräkna div(r(r A)). 9. isa att ytintegralen A(λx, λy, λz) λ n A(x, y, z) () e r ˆn r 3 e r d kan omformas till en volymsintegralav typen gradφd över det av omslutna området, samt beräkna φ. Origo är en yttre punkt till. Ledning: Använd på lämpliga ställen att e r r/r. 93. ektorerna Eoch B uppfyller isa att E gradφ, B rota. E B d om begränsningsytan till är en ekvipotentialyta till φ. Ledning: tudera omsorgsfullt. div(φb)d 94. Bestäm den allmänna lösning A till ekvationen A som har rotationssymmetrikringz-axelnsamttranslationssymmetrim.a.p. förflyttning i z-riktningen. Ledning: arje vektorfält A som har de ovannämnda symmetriegenskaperna kan skrivas A A ρ (ρ)e ρ + A ϕ (ρ)e ϕ + A z (ρ)e z. 95. Beräkna integralen e ϕ ˆn d, där är ytan a) direkt. x + y + z x, y, z, ˆn e z b) med hjälp av en integralsats. Låt vara området x + y + z, x, y, z. 96. ektorfältet A är virvelfritt på ytan samt antar värdet noll på :s randkurva. isa att A ˆn d. Ledning: Tillämpa tokes sats på vektorfältet (e r)a, där e i tur och ordning sätts lika med e x, e y och e z. 97. Det två gånger kontinuerligt deriverbara, källfria vektorfältet A satisfierar Laplaces ekvation i och på :s begränsningsyta gäller att A ˆn, där är ett givet vektorfält som är definierat på. isa att för varje källfritt vektorfält B som är kontinuerligt deriverbart två gånger i samt satisfierar randvillkoret B ˆn på gäller att (rotb) d (rota) d. Ledning: ätt B A + D och använd formeln (A B)... 98. ektorfältet A har kontinuerliga andraderivator. isa att om A satisfierar ekvationen rota αa (α ), där α är en konstant, så följer därav att A satisfierar ekvationen ( + α )A. Utnyttjade operatorformler skall ställas upp med indexräkning. 99. Beräkna den allmänna lösning u(x, y, z) till den biharmoniska ekvationen ( u) som har

46 47 a) cylindersymmetri, dvs. u u( x + y ). b) sfärisk symmetri, dvs. u u( x + y + z ).. Beräkna integralen A B d. ektorfältet A är virvelfritt i området och vektorfältet B har en vektorpotential som är ortogonal mot :s begränsningsyta. Ledning: Använd formeln div(a B)..., som skall uppställas med hjälp av indexräkning.. Beräkna a) med användning av Gauss sats b) genom direkt integration integralen där I(R) φ d, φ e λr r och är ytan av en sfär med radien R och centrum i origo. ilka blir värdena av lim R λ I(R) och lim I(R) λ R<. En partikelrör sig i en spiralliknande bana på enhetssfärens yta så att dess läge vid tiden t ( t π) ges av r θ (π t) ϕ t Bestäm partikelns hastighetsvektoroch accelerationsvektorrefereradtill det lokala basvektorsystemet e r, e θ, e ϕ. De totala differentialerna av de sfäriska basvektorerna är: de r de θ de ϕ e θ dθ + sinθ e ϕ dϕ, e r dθ + cosθ e ϕ dϕ, sinθ e r dϕ cosθ e θ dϕ. var och lösningsanvisningar. -. - 3. a) (x, y, z)/ x + y + z b) x (x, y, z)/ x + y + z c) (x, y, z) d) 3 xy (,, 3x)/ 5 + 9x 4. a) Avståndet a cos ωt + b sin ωt b) v ( aω sinωt, bω cosωt) a (aω cosωt, bω sinωt) ω r 5. a) (,, )/ 3 b) ( x, y, )/ + 4z c) (x,, z) d) ( x/z, y/z, )/ e) (x/a, y/b, z/c) f) (u + v, v u, )/ (u + v) + (v u) + 4 6. b) Två plan som har olika värden på d är parallella, och har därför samma enhetsnormal. 7. Normalriktningen: (,, /5); Tangentplanets ekvation: y + z + 5 8. En konyta; n (,, )/ ; ej definierad (konens spets). 9. d(r ) du R (A R), dvs. R konstant.. r (u /4, u, u + u 4 /6), u :, t (/,, 9/4).. a) r ( 6 coshu, 3sinhu, v) eller r (± 6 + u, u, v). b) r (u, v, (u v )/).

48 49. r (,, ) + u(,, ), x + y + z. 3. a) (,, ) b) (,, 3) c) (,, )/(x + y + z) d) 3(x + y + z) (,, ) e) (x, y, z) r f) (x, y, z)/ x + y + z g) (x, y, z)/(x + y + z ) h) (yz, xz, zy) 3. ( ) dt ds P (gradt) P e gradt P e e gradt P cosα (gradt) P (4,, ) ( ) gradt e gradt ( ) dt ds P α P (4,, ) gradt P cosα cosα ( arccos ) 4. 4/ 6 5. a) Nivåytor: φ c, gradient: (yz, xz, xy)/φ b) Ledning: isa att gradφ är ortogonal mot tangentvektorerna (x, y, c /xy)/ x och samma för y. 4. a) b) π c) π/ d) / e) 5/3 6. gradf (ye xy ln z, xe xy ln z, e xy /z) 7. a) ; b) /(e 3) 8. (, ) 9. a) (, 4, ) b) 5 /s. Betrakta nivåytan φ x y z. n P (gradφ) P (4, 4, ). Tangentplanets ekvation blir x + y + z.. π/. s φ gradφ 3 5 6 5. (a) 3 (b) 6. a) 3/ b) (8π 3 )/3 7. A gradxy/z, integralen 5/3 8. a) φ x yz + y + b) potential saknas 9. a) 4/3 b) 4/3 3. φ(,, ) φ(,, ) 3. A dr {(b r)(a dr) + (a r)(b dr) + (a b)(r dr)}

5 5 d{(a r)(b r) + (a b) r } 38. (,, ) (a b)(b b) + (a b) b 3 (a b)(b a ) ty r() a och r(π/) b. 3. Man inser att F grad(xyz) dvs. F dr [(a a)(b a) + (a b)a ] är oberoende av vägen och F dr (xyz) P (xyz) ( a ) ( b ) c sinh 5 4 33. a) 8/3 b) 3π c) 6π/3 d) 34. 4πR 3 35. 36. 3 3 e) π/5 π (π ) 37. a) div A 3, rot A abc sinh 5 4 b) div A 3, rot A (,, ) c) div A, rot A d) div A /x + /y + /z, rot A e) div A, rot A e yz (, y, z) + e zx ( x,, z) + e xy (x, y, ) f) div A sinz, rot A (,, siny sinx) 39. 4. e (x +y +z ) (y z, z x, x y) 4. x + z, y + x, z + y) 4. (a) i) a) ye y, b) xe z, c), d), e) xz, f) -e y ii) a) y z 3 e x +xyz 3 e y +3xy z e z, b) (x+3z )e x +ye y x e z, c) xz 3 +6xy z, d) 3, e) x xy +y +yz x 3 +x y x z 3xz 3yz +z 3, f) (x 3z)e y 43. Därför att Fx y Fy x 4x/ y; 44. a) 45. 54π b) 8π c) 6π d) 8/3 46. 4πR 3 47. 48. e) 76π/5 F d 3 π π R Av symmetriskäl kan nämligen b) φ 4x y divfd 3(x + y + z )d r r dr sinθ dθ dϕ 3 4πR5 5 6π 5 R5 3r d över halvsfären sättas / gånger motsvarande integral över hela sfären. 3 π

5 53 49. sluten, A kontinuerligt deriverbar, dvs. Gauss sats kan användas. diva 3y + y x + z A d (3y + y x + z)d x symmetriplan till, x antisym. m.a.p. planet x z symmetriplan till, z antisym. m.a.p. planet z ( x + z)d har y-axeln till rotationsaxel d πr (y)dy π(y + y)dy 4 A d (3y + y)(y + y)π dy 4 4 7π 5 5. 53. xa d {Gauss sats} (xa)d [( x) A + x A }{{}}{{} ]d e x ex A d åledes är x-komponenten av den sökta integralen. På analogtsätt visas att även y- och z-komponenterna är. A d divad 3(x + y + (z ) )d Byt variabler x x, y y, z z, samt inför r x + y + z : 3 r d {d 4πr dr } π 5 r 5. Låt vara en cirkel i xz-planet med radie 3 och centrum i origo. A d (y + x + z + 8z 3 )d + där endast den första termen i integranden ger ett bidrag. De övriga termerna är antisymmetriska antingen m.a.p. planet x eller m.a.p planet z, och är symmetrisk med avseende på båda dessa plan. om integrationselementväljs en tunn cirkulärskiva medtjocklekendy på avståndet y från xz-planet, dvs. d π(4 (y ) )dy (x,, z 4 ) (,, )d π( 3) 6π 45 π ( 6π) 57 π 54. omsluter det område i vilket divgradφ >, dvs. sfären x + y + z < 3 Maximala flödet π 3/5. 55. a) π b) /6 c) 3/4 56. 3/ 57. π 5. (x + x 3 z)ˆnd { Gauss sats } ( + 3x z,, x 3 )d {symmetri i x, z} (,, )d ( ) 8π 3,, 58. π 4 59. är randkurva till ytan + där : x, z y, ˆn (,, ) : z, x min{ + y, y}, ˆn (,, )

54 55 6. Alltså: rota (x, x y, y ) rota ˆn d π rota ˆn d y dxdy A dr π 6 A dr rota ae z rota d ( y)y dy 6 om kan vi välja cylinderns mantelyta plus botten. På mantelytan är rota d. i får alltså: A dr ae z d a dxdy πa 3 botten botten 6. Eftersom rota (,, ), ger tokes sats tillämpad på den yta som utgörs av koordinatplanen och begränsas av ellipsoiden: A dr dxdy + dy dz + dz dx 6. π (ab + bc + ca) 4 rota (x + 4,, y z) ˆn (,, ) A dr (x + 6)d 6 π 4π 63. a) r/r e r b) r 3 (x + y + z) + 3r(x 3 + y 3 + z 3 ) c) 3r(yz zy, zx xz, xy yx ) d) (xz + z, 3y, x + xz) e) 3 f) (x zy 3z, yz xy, 3x xy + z ) g) (z, y, x ) (här finns ingen indexräkning att göra!) h) (x z )(,, ) 64. a) [ (φa)] i ǫ ijk j (φa k ) ǫ ijk ( j φ)a k + φǫ ijk ( j A k ) [gradφ A + φrota] i b) [ (A B)] i ǫ ijk j (A B) k ǫ ijk ǫ klm j (A l B m ) (δ il δ jm δ im δ jl )(( j A l )B m + A l ( j B m )) ( m A i )B m + A i ( m B m ) ( l A l )B i A j ( j B i ) [(B )A + A divb B diva (A )B] i c) ( A) i ǫ ijk j A k d) [(B ) ( A)] i (ǫ ijk B j k )(ǫ ilm l A m ) (δ jl δ km δ jm δ kl )B j k ( l A m ) B l k ( l A k ) B m l ( l A m ) [ (B )A B ( )A] i e) [(B )(φa)] i B j j (φa i ) B j ( j φ)a i + φb j ( j A i ) [A(B φ) + φ(b )A] i f) [(B )(A B)] i B j j (ǫ ikl A k B l ) ǫ ikl B j {( j A k )B l + A k ( j B l )} ǫ ilk B l B j j A k + ǫ ikl A k B j j B l [ B (B )A + A (B )B] i g) [A ( A)] i ǫ ijk A j ( A) k ǫ ijk ǫ klm A j l A m (δ il δ jm δ im δ jl )A j l A m A m i A m A j j A i i(a m A m ) A j j A i [ grada (A )A] i

56 57 h) 65. a-g saknas h) alt. I: h) alt. II: ty och h) alt. III: ty eller [(A ) A] i ǫ ijk ( A) j A k ǫ ijk ǫ jlm A l m A k (δ kl δ im δ km δ il )A l m A k A k i A k A i k A k [ grada A diva] i (jfr g) [rot((a r) b)] i ǫ ijk j ((a r) b) k ǫ ijk ǫ klm j (a r) l b m ǫ ijk ǫ klm ǫ lpq a p b m j r q (δ il δ jm δ im δ jl )ǫ lpq a p b m j r q ǫ ipq a p b m m r q ǫ jpq a p b i j r q ǫ ipq a p b m δ mq ǫ jpq a p b i δ jq [a b] i rot((a r) b) {(8.4)} (b )(a r) b( (a r)) {ex. 64 f) och (8.3)} a (b )r + b(a ( r)) a b ( ) (b )r b x x + b y y + b z (x, y, z) (b x, b y, b z ) b z e x e y e z r x y z x y z rot((a r) b) rot(b (r a)) rot((b a)r (b r)a) {(8.)} (b a)( r) ( (b r)) a }{{} b a ( (b r) x, y, ) (b x x + b y y + b z z) (b x, b y, b z ) b z (b r) {(8.5)} (b )r +b ( r) }{{}}{{} b 66. a) 67. 68. b) [grad(a gradφ)] i i (a j j φ) a j i j φ [(a ) φ] i [rot(a gradφ)] i ǫ ijk j (a φ) k ǫ ijk ǫ klm j (a l m φ) (δ il δ jm δ im δ jl )a l j m φ a i m m φ a l l i φ [a φ (a ) φ] }{{} i Alltså: A B (a ) φ c) Med φ e x yz + e y xz + e z xy där blir A e x (a y z + a z y) + e y (a x z + a z x) + e z (a x y + a y x) A ( r k ) (r a) + r k (r a) r k kr k e r kr k r (r a) (a )r a( r) a }{{}}{{} a 3 A kr k r (r a) r k a }{{} (a r)r r a kr k (a r)r (k + )r k a A r k 69. Enligt tokes sats är a (b r) dr (a (b r)) ˆn d där vi kan välja så att ˆn c om ligger på en nivåyta till φ. (a (b r)) ((a r)b (a b)r) (a r) b (a b) }{{}}{{ r } a b a Linjeintegralen är noll om och endast om (a b) c, dvs. om och endast om a, b och c ligger i samma plan.