Vektoranalys I. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik

Storlek: px
Starta visningen från sidan:

Download "Vektoranalys I. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik"

Transkript

1 Vektoranalys I Anders Karlsson Institutionen för elektro- och informationsteknik 2 september 2015

2 Översikt över de tre föreläsningarna 1. Grundläggande begrepp inom vektoranalysen, nablaoperatorn samt kroklinjiga koordinatsystem. Övningar. 2. Kurvor och ytor samt olika slags integraler. Övningar. 3. Gauss och Stokes satser. Övningar.

3 Översikt 1 Vektorer & vektorfält, Kap Vektoroperationer Skalära fält och vektorfält 3 Nablaoperatorn, Kap. 1.2 Räkneregler 4 Kroklinjiga koordinater, Kap. 1.4 Kartesiska koordinater Cylindriska (polära) koordinater Sfäriska koordinater Lathund transformation mellan enhetsvektorer 5 Övningar Svar Lösningsskisser

4 Vektorer Elementär diskussion I Vektorer är riktade sträckor (representerar storheter med både storlek och riktning, t.ex. hastighet, kraft, acceleration) Beteckning: E, längd (storlek) E = E riktning Ê = E/E (enhetslängd) Origo ^E E

5 Vektorer Elementär diskussion II Vektorer är element i ett linjärt rum (vektorrum), d.v.s. de kan adderas (subtraheras) och multipliceras med en skalär C=A+B B D=aA A

6 Koordinatsystem För att representera vektorer använder vi ett ortonormerat kartesiskt koordinatsystem och en skalärprodukt Ortsvektorn: r = x ˆx + yŷ + zẑ (= x 1 ê 1 + x 2 ê 2 + x 3 ê 3 ) ^e 3 z r x y ^e 2 ^e 1 Basvektorer: ˆx = ê 1, ŷ = ê 2, ẑ = ê 3 Ortsvektorns komponenter: x, y och z (eller x 1, x 2 och x 3 )

7 Vektoroperationer I Skalärprodukt: definierar vinklar mellan vektorer u v = u 1 v 1 + u 2 v 2 + u 3 v 3 = 3 u i v i = uv cos φ i=1 v Á u

8 Vektoroperationer II Vektorprodukt: Två (polära) vektorer, u och v, definierar en ny (axial) vektor w, genom vektorprodukten w = u v Den nya vektorn ges av determinantschemat ê 1 ê 2 ê 3 w = u 1 u 2 u 3 v 1 v 2 v 3 u u v Á v w är vinkelrät mot både u och v, w = uv sin φ

9 Vektoroperationer III Skalär trippelprodukt { V (u v) w = V om u, v, w positivt orienterade om u, v, w negativt orienterade u v w u v V är parallellepipedens volym som spänns upp av u, v och w Cyklisk permutation: (u v) w = (w u) v = (v w) u = (v u) w

10 Vektoroperationer IV BAC-CAB-regeln A (B C) = B(A C) C(A B)

11 Skalära fält och vektorfält I Ett fält är en funktion av R 3 (eventuellt R 2 ) Fältet är skalärt om värdemängden är R Temperaturen i en kropp Trycket i en vätska Elektriska potentialen V (r) från en laddningsfördelning Fältet kallas vektorfält om funktionens värdemängd är R 3 (eventuellt R 2 ) Hastigheten hos en partikel i en vätska Gravitationskraften Elektriska fältet från en laddningsfördelning

12 Skalära fält och vektorfält II Skalärt fält: ψ : R 3 R Vektorfält: E : R 3 R 3 Exempel i två dimensioner E : R 2 R 2 Källor och sänkor

13 Translation av koordinatsystem I ett translaterat koordinatsystem, translation r 0, representeras ortsvektorn med komponenterna x, y och z : r = xê 1 + yê 2 + zê 3 = x ê 1 + y ê 2 + z ê 3 Samband mellan komponenterna kan ges som x x x 0 y = y y 0 z z z 0 ^e3 ^e3 r 0 ^e2 ^e1 r 0 r ^e2 ^e1

14 Rotation av koordinatsystem I ett roterat koordinatsystem, nya enhetsvektorer ê 1, ê 2, ê 3, representeras ortsvektorn med komponenterna x 1, x 2 och x 3 : r = x 1 ê 1 + x 2 ê 2 + x 3 ê 3 = x 1ê 1 + x 2ê 2 + x 3ê 3 Samband mellan komponenterna kan ges som x 1 a 11 a 12 a 13 x 1 x 2 = a 21 a 22 a 23 x 2 a ij = ê x 3 i ê j a 31 a 32 a 33 x 3 ^e3 ^e 0 3 ^e2 ^e 0 1 ^e1 ^e 0 2

15 Definition av skalärt fält En funktion ψ är ett skalärfält om funktionens värde är detsamma vid byte av koordinatsystem, d.v.s. vid rotation ψ (x 1, x 2, x 3) = ψ(x 1, x 2, x 3 )

16 Definition av vektorfält, Kap I Ett vektorfält v är en storhet vars komponenter transformeras som ortsvektorn vid rotation av koordinatsystem v 1 (x 1, x 2, x 3 ) a 11 a 12 a 13 v 1 (x 1, x 2, x 3 ) v 2 (x 1, x 2, x 3 ) = a 21 a 22 a 23 v 2 (x 1, x 2, x 3 ) v 3 (x 1, x 2, x 3 ) a 31 a 32 a 33 v 3 (x 1, x 2, x 3 ) eller v i = 3 a ij v j, i = 1, 2, 3 j=1

17 Nablaoperatorn I Differentiering av vektorfält utförs med nablaoperatorn = ˆx x + ŷ y + ẑ ( ) = ê 1 + ê 2 + ê 3 z x 1 x 2 x 3 1. Gradienter på skalära fält ψ ψ(r) = ˆx ψ(r) x + ŷ ψ(r) y + ẑ ψ(r) z Anger riktning och storlek på ψ:s variationer Gradienten transformerar ett skalärt fält till ett vektorfält, d.v.s. det är en vektor Riktningsderivatan av ψ i en riktning ê ges av = ê ψ(r) ψ(r) e

18 Nablaoperatorn II 2. Divergens på vektorfält E E(r) = E x(r) x + E y (r) y + E z(r) z Kvantifierar hur mycket ett vektorfält sprider ut sig från punkten r Divergensen transformerar ett vektorfält till ett skalärt fält

19 Nablaoperatorn III 3. Rotationen (Curl) på ett vektorfält E ˆx ŷ ẑ E(r) = x y z E x E y E z Kvantifierar hur mycket ett vektorfält snurrar runt punkten r Rotationen transformerar ett vektorfält till ett nytt vektorfält

20 Flera viktiga vektoroperationer 1. ( ψ(r)) = 0 2. ( E(r)) = 0 3. Laplace-operatorn ( ψ(r)) = 2 ψ(r) = ψ(r) Omvändningen 1. E(r) = 0 existerar ett skalärt fält V (ej entydigt, kallat vektorfältets potential): E(r) = V (r) 2. E(r) = 0 existerar ett vektorfält A (ej entydigt, kallat vektorfältets vektorpotential): E(r) = A(r) Exempel: Elektrisk potential V (r): E(r) = V (r)

21 Räkneregler I 1. (ϕ + ψ) = ϕ + ψ 2. (ϕψ) = ψ ϕ + ϕ ψ 3. (a b) = (a )b + (b )a + a ( b) + b ( a) 4. (a b) = (a b) + 2(b )a + a ( b) +b ( a) + a( b) b( a) 5. (a + b) = a + b 6. (ϕa) = ϕ( a) + ( ϕ) a 7. (a b) = b ( a) a ( b) 8. (a + b) = a + b 9. (ϕa) = ϕ( a) + ( ϕ) a 10. (a b) = a( b) b( a) + (b )a (a )b

22 Räkneregler II 11. (a b) = (a b)+2(b )a+a ( b)+b ( a)+a( b) b( a) 12. ϕ = 2 ϕ = ϕ 13. ( a) = ( a) 2 a 14. ( ϕ) = ( a) = (ϕψ) = ϕ 2 ψ + ψ 2 ϕ + 2 ϕ ψ 17. r = ˆr 18. r = ˆr = r = ˆr = 2/r

23 Räkneregler III 22. (a r) = a, a konstant vektor 23. (a )r = a 24. (a )ˆr = (a ˆr(a ˆr)) /r = a /r (r a) = 2 a + r ( 2 a) 26. u(f ) = ( f ) du df 27. F (f ) = ( f ) df df 28. F (f ) = ( f ) df df 29. = ˆr(ˆr ) ˆr (ˆr )

24 Kroklinjiga koordinater I Kartesiska koordinater beskrivs (representeras) ortsvektorn r med komponenterna x, y och z (eller x 1, x 2 och x 3 ) så att r = x ˆx + yŷ + zẑ = x 1 ê 1 + x 2 ê 2 + x 3 ê 3 Det finns andra möjligheter att representera ortsvektorn som är mer lämpliga i speciella geometrier, s.k. kroklinjiga koordinater De viktigaste i denna kurs är: 1. Kartesiska koordinater x, y och z (eller x 1, x 2 och x 3 ) 2. Cylindriska koordinater (polära koordinater): r c, φ och z 3. Sfäriska koordinater: r, θ och φ så att r = x ˆx + yŷ + zẑ = r cˆr c + zẑ = rˆr

25 Kartesiska koordinater ^e3 z r y ^e2 x ^e1 Enhetsvektorer: {ê 1, ê 2, ê 3 } = {ˆx, ŷ, ẑ} Koordinater: {x, y, z} r = xê 1 + yê 2 + zê 3, A = A x ê 1 + A y ê 2 + A z ê 3

26 Differentiering i Kartesiska koordinater ψ = ˆx ψ x + ŷ ψ y + ẑ ψ z 2 ψ = 2 ψ x ψ y ψ z 2 A = A x x + A y y + A z z ( Az A = ˆx y A y z ) + ŷ 2 A = ˆx 2 A x + ŷ 2 A y + ẑ 2 A z ( Ax z A ) ( z Ay + ẑ x x A ) x y

27 Cylindriska (polära) koordinater z ^e3 r ^e2 r c = x 2 + y 2 arccos φ = 2π arccos z = z x x 2 y 0 +y 2 x y < 0 x 2 +y 2 Á r c ^z ^Á ^r c ^e1 Enhetsvektorer: {ˆr c, ˆφ, ẑ} Koordinater: {r c, φ, z} r = r cˆr c + zẑ, A = A cˆr c + A φ ˆφ + A z ẑ

28 Differentiering i cylindriska (polära) koordinater A = 1 r c ψ ψ = ˆr c + r ˆφ 1 ψ c r c φ + ẑ ψ z 2 ψ = 1 r c r c ( r c ψ r c (r c A c ) + 1 A φ r c r c φ + A z z ( 1 A z A = ˆr c r c φ A φ z ) + ˆφ + ẑ 1 ( (r c A φ ) A c r c r c φ ( 2 A = ˆr c 2 A c A c rc 2 2 rc 2 + ẑ 2 A z A φ φ ) ψ rc 2 φ ψ z 2 ( Ac z A ) z r c ) ) + ˆφ ( 2 A φ A φ rc rc 2 ) A c φ

29 Sfäriska koordinater ^e3 µ r r ^r ^µ ^Á r = x 2 + y 2 + z 2 θ = arccos arccos φ = 2π arccos z x 2 +y 2 +z 2 x y 0 x 2 +y 2 x x 2 y < 0 +y 2 ^e2 Á θ är polvinkeln och φ azimutvinkeln ^e1 Enhetsvektorer: {ˆr, ˆθ, ˆφ} Koordinater: {r, θ, φ} r = rˆr, A = A rˆr + A θˆθ + A φ ˆφ

30 Differentiering i sfäriska koordinater I I ψ = ˆr ψ r + ˆθ 1 ψ r θ + ˆφ 1 ψ r sin θ φ 2 ψ = 1 ( r 2 r 2 ψ ) + 1 r r r 2 sin θ θ = 1 r 2 r 2 (rψ) + 1 r 2 sin θ θ ( sin θ ψ θ ( sin θ ψ θ ) + ) + 1 r 2 sin 2 θ 1 2 ψ φ 2 r 2 sin 2 θ q 2ψ φ 2

31 Differentiering i sfäriska koordinater II A = 1 ( r 2 ) 1 r 2 A r + r r sin θ ( 1 A = ˆr r sin θ θ (sin θa θ) + 1 r sin θ θ (sin θa φ) A ) θ φ ( 1 A r sin θ φ ) r (ra φ) + ˆφ 1 r + ˆθ 1 r ( 2 A r 2A r A φ φ ( r (ra θ) A r θ ) 2 A = ˆr r 2 2 A θ r 2 θ 2 cot θ r 2 A θ 2 A φ r 2 sin θ φ ( + ˆθ 2 A θ A θ r 2 sin 2 θ + 2 A r r 2 θ 2 cos θ ) A φ r 2 sin 2 θ φ ( + ˆφ 2 A φ A φ r 2 sin 2 θ + 2 r 2 sin θ A r φ + 2 cos θ r 2 sin 2 θ ) A θ φ )

32 Lathund transformation mellan enhetsvektorer (r, θ, φ) (x, y, z) ˆr = ˆx sin θ cos φ + ŷ sin θ sin φ + ẑ cos θ ˆθ = ˆx cos θ cos φ + ŷ cos θ sin φ ẑ sin θ ˆφ = ˆx sin φ + ŷ cos φ (x, y, z) (r c, φ, z) ˆx = ˆr c cos φ ˆφ sin φ ŷ = ˆr c sin φ + ˆφ cos φ ẑ = ẑ (x, y, z) (r, θ, φ) ˆx = ˆr sin θ cos φ + ˆθ cos θ cos φ ˆφ sin φ ŷ = ˆr sin θ sin φ + ˆθ cos θ sin φ + ˆφ cos φ ẑ = ˆr cos θ ˆθ sin θ (r c, φ, z) (x, y, z) ˆr c = ˆx cos φ + ŷ sin φ = ( ˆxx + ŷy)/ x 2 + y 2 ˆφ = ˆx sin φ + ŷ cos φ = ( ˆxy + ŷx)/ x 2 + y 2 ẑ = ẑ (r, θ, φ) (r c, φ, z) ˆr = ˆr c sin θ + ẑ cos θ ˆθ = ˆr c cos θ ẑ sin θ ˆφ = ˆφ (r c, φ, z) (r, θ, φ) ˆr c = ˆr sin θ + ˆθ cos θ ˆφ = ˆφ ẑ = ˆr cos θ ˆθ sin θ

33 Övningar vektorer 1. Visa att r = 3 genom att använda a) kartesiska koordinater, b) cylindriska koordinater, c) sfäriska koordinater. 2. Låt ψ(r) = 3x 2 + 5y 2 + 7z 2. Beräkna riktningsderivatan av ψ i riktningen ê = (3, 4, 5)/ 50 i punkten r = (1, 1, 1). 3. Låt ψ(r) = zr 3. Beräkna gradienten av ψ. 4. Låt A(r) = (3z 2 r 2 )r. Beräkna divergensen av A. 5. Låt A(r) = (a r)f (r)r där a är en konstant vektor och f (r) en differentierbar skalär funktion av avståndet r. Beräkna A. 6. Låt A(r) = (a r)f (r)r där a är en konstant vektor. Bestäm den skalära funktionen f (r) så att A = Problem 1.8 i Griffiths

34 Övningar vektorer svar ê ψ(r) = då r = (1, 1, 1) 3. ψ(r) = 3xz ê r 5 1 3yz ê r ( 1 r 3 3z2 r 5 ) ê 3 4. A(r) = 5r 2 (3 cos 2 θ 1) = (15z 2 5r 2 ) 5. A = (a r)f (r) oberoende av f :s form 6. f (r) = C r 4, C godtycklig konstant

35 Lösningsskiss 1 Använd A(r) = r = x ˆx + yŷ + zẑ = r cˆr c + zẑ = rˆr. Det ger A x = x, A y = y, A z = z, A rc = r c, A φ = 0, A r = r, A θ = 0. För divergensen gäller då enligt formelsamlingen A = A x x + A y y + A z y = 3 A = 1 r c r c (r c A rc ) + A z y = = 3 A = 1 r 2 r (r 2 A r ) = 3

36 Lösningsskiss 2 Vi börjar med att beräkna gradienten av ψ(r) = 3x 2 + 5y 2 + 7z 2. ψ(r) = 6x ˆx + 10yŷ + 14zẑ Riktningsderivatan ges av ê ψ(r), d.v.s. ê ψ(r) = (3ˆx + 4ŷ + 5ẑ) (6x ˆx + 10yŷ + 14zẑ) / 50 = (18x + 40y + 70z) / 50 Speciellt i punkten r = (1, 1, 1) blir riktningsderivatan ê ψ(1, 1 1) = ( ) / 50 = 12/ 50 = 6 2/5

37 Lösningsskiss 3 Beräkna gradienten av ψ(r) = zr 3 genom räkneregel 2 för nabla-operatorn, och evaluera gradienterna i kartesiska respektive sfäriska koordinater. ( zr 3) = r 3 z + z r 3 = r 3 ẑ 3zr 4ˆr = r 5 ( x 2 + y 2 + z 2) ẑ 3zr 5 (x ˆx + yŷ + zẑ) = 3xz 3yz ˆx r 5 r 5 ŷ + ( 1 r 3 3z2 r 5 ) ẑ

38 Lösningsskiss 4 Låt A(r) = (3z 2 r 2 )r. Det finns flera sätt att bestämma A. Ett sätt är att utrycka A(r) i kartesiska koordinater och kartesiska enhetsvektorer. Ett annat sätt är att utrrycka A i sfäriska koordinater. I det sistnämnda fallet gäller (notera att z = r cos θ) Formelsamlingen ger A(r) = A rˆr = (3 cos 2 θ 1)r 3ˆr A(r) = 1 r 2 r (r 2 A r ) = (3 cos 2 θ 1)5r 2 = 15z 2 5r 2

39 Lösningsskiss 5 Beräkna rotationen av A(r) = (a r)f (r)r genom räknereglerna 9 och 2. ((a r)f (r)r) = (a r)f (r) r + ((a r)f (r)) r = (f (r) (a r) + (a r) f (r)) r eftersom r = 0. Nu gäller för konstant vektor a att (a r) = a och att f (r) r = f (r)ˆr r = 0 Således A = (a r)f (r) oberoende av f :s form

40 Lösningsskiss 6 Beräkna divergensen av A(r) = (a r)f (r)r genom räknereglerna 6 och 2. ((a r)f (r)r) = (a r)f (r) r + ((a r)f (r)) r = 3(a r)f (r) + (f (r) (a r) + (a r) f (r)) r eftersom r = 3. Nu gäller för konstant vektor a att (a r) = a och att f (r) r = f (r)ˆr r = rf (r) Således gäller ((a r)f (r)r) = (a r) ( 4f (r) + rf (r) )

41 Lösningsskiss 6, forts. Om divergensen skall vara noll krävs att f 4f (r) (r) = r med lösning f (r) = C r 4, C godtycklig konstant

42 Ekvation (29) ger och ( Ay A z ( By B z Lösningsskiss 7 ) ( ) ( ) cos φ sin φ Ay = sin φ cos φ A z ) ( ) ( ) cos φ sin φ By = sin φ cos φ Bilda skalärprodukten i det roterade systemet A y B y + A z B z = (A y cos φ + A z sin φ) (B y cos φ + B z sin φ) + ( A y sin φ + A z cos φ) ( B y sin φ + B z cos φ) = A y B y ( cos 2 φ + sin 2 φ ) + A z B z ( cos 2 φ + sin 2 φ ) B z = A y B y + A z B z

1.1 Gradienten i kroklinjiga koordinatsystem

1.1 Gradienten i kroklinjiga koordinatsystem 1 Föreläsning 4 1.1 Gradienten i kroklinjiga koordinatsystem Sats 1 i sfäriska koordinater; i cylindriska koordinater. Bevis. I kartesiska koordinater har vi att Φ = r ˆr + 1 r θ ˆθ + 1 ˆϕ (1 r sin θ ϕ

Läs mer

1 Några elementära operationer.

1 Några elementära operationer. Föreläsning Några elementära operationer. Ett skalärfält är en reellvärd eller komplexvärd funktion Φ(x, y, z). Ett vektorfält är en vektorvärd funktion A(x, y, z). I ett kartesiskt koordinatsystem kan

Läs mer

Vektoranalys III. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik

Vektoranalys III. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik Vektoranalys III Anders Karlsson Institutionen för elektro- och informationsteknik 16 september 215 Översikt 1 Gauss sats divergenssatsen Exempel på användning av Gauss sats 2 tokes sats Exempel på användning

Läs mer

Kroklinjiga koordinater och räkning med vektoroperatorer. Henrik Johanneson/(Mats Persson)

Kroklinjiga koordinater och räkning med vektoroperatorer. Henrik Johanneson/(Mats Persson) Föreläsning 7/9 Kroklinjiga koordinater räkning med vektoroperatorer Kroklinjiga koordinater Henrik Johanneson/Mats Persson) Allmänt behöver vi tre parametrar u, u 2, u 3 för att beskriva en godtycklig

Läs mer

Föreläsning 13, SF1626 Flervariabelanalys

Föreläsning 13, SF1626 Flervariabelanalys Föreläsning 13, SF1626 Flervariabelanalys Haakan Hedenmalm (KTH, Stockholm) 28 november 2017 KTH Rekommenderade uppgifter: 15.1: 3, 5, 17. 15.2: 3, 5, 7, 21. Vektorfält DEFINITION Ett skalärfält Φ på ett

Läs mer

Formelsamling. Elektromagnetisk fältteori för F och Pi ETE055 & ETEF01

Formelsamling. Elektromagnetisk fältteori för F och Pi ETE055 & ETEF01 Formelsamling Elektromagnetisk fältteori för F och Pi ETE055 & ETEF01 Institutionen för elektro- och informationsteknik Lunds tekniska högskola Juni 014 Innehåll 1 Elstatik 1 Likström 4 3 Magnetostatik

Läs mer

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar Christian Forssén, Institutionen för fysik, Chalmers, Göteborg, Sverige Sep 4, 2018 1. Fält och derivator Ett fält är en fysikalisk storhet

Läs mer

0. Introduktion, matematisk bakgrund

0. Introduktion, matematisk bakgrund 0. Introduktion, matematisk bakgrund Kai Nordlund vt. 2013. Dessa anteckningar baserar sig i mycket stor utsträckning på anteckningarna förberedda av FD Krister Henriksson till kursen ht. 2005. Vissa delar,

Läs mer

Appendix A: Differentialoperatorer i olika koordinatsystem

Appendix A: Differentialoperatorer i olika koordinatsystem Appendix A: Differentialoperatorer i olika koordinatsystem [Arfken,BETA,Lahtinen] A. 1. Kurvilineära koordinatsystem Antag att i ett Cartesiskt (x, y, z) koordinatsystem med basvektorerna bx, by, bz existerar

Läs mer

OMTENTAMEN I VEKTORANALYS SI1146 och SI1140 Del 1, VT18

OMTENTAMEN I VEKTORANALYS SI1146 och SI1140 Del 1, VT18 OMTENTAMEN I VEKTORANALY I46 och I40 Del, VT8 Onsdagen augusti 08:00-:00 Anteckna på varje blad: Namn, utbildningslinje, årskurs och problemnummer. Tillåtna hjälpmedel: Formelblad som delas ut. Räknedosa

Läs mer

TATA44 Lösningar 26/10/2012.

TATA44 Lösningar 26/10/2012. TATA44 Lösningar 6/1/1. 1. Lösning 1: Konen z x + y skär sfären x + y + (z 5 5 då 4z + (z 5 5 och enkla räkningar ger nu z z some ger z(z och vi ser att z eller z. Observera att punkter på sfären med z

Läs mer

* Läsvecka 1 * Läsvecka 2 * Läsvecka 3 * Läsvecka 4 * Läsvecka 5 * Läsvecka 6 * Läsvecka 7 * Tentamenssvecka. Läsvecka 1

* Läsvecka 1 * Läsvecka 2 * Läsvecka 3 * Läsvecka 4 * Läsvecka 5 * Läsvecka 6 * Läsvecka 7 * Tentamenssvecka. Läsvecka 1 Detta är en preliminär planering över undervisningen i kursen och är tänkt att hjälpa dig att få ut så mycket som möjligt av föreläsningarna. Till varje föreläsningsdag finns förberedelser, innehåll och

Läs mer

1 Vektorer och tensorer

1 Vektorer och tensorer Föreläsning 1. 1 Vektorer och tensorer Vi kommer att använda två olika beteckningar för vektorer. Enligt det första systemet använder vi fet stil för en vektor i typsatt text och ett vektorstreck då vi

Läs mer

Vektoranalys II. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik

Vektoranalys II. Anders Karlsson. Institutionen för elektro- och informationsteknik Vektoranalys II Anders Karlsson Institutionen för elektro- och informationsteknik 9 september 215 Översikt 1 Kurvor och ytor, linje- och yt-mått 2 Integraler, Kap. 1.3 Linjeintegraler Ytintegraler Volymsintegraler

Läs mer

Integraler av vektorfält Mats Persson

Integraler av vektorfält Mats Persson Föreläsning 1/8 Integraler av vektorfält Mats Persson 1 Linjeintegraler Exempel: En partikel rör sig längs en kurva r(τ) under inverkan av en kraft F(r). i vill då beräkna arbetet som kraften utövar på

Läs mer

AB2.1: Grundläggande begrepp av vektoranalys

AB2.1: Grundläggande begrepp av vektoranalys AB2.1: Grundläggande begrepp av vektoranalys En vektor är en storhet som dels har icke-negativ storlek dels har riktning i rummet. Två vektorer a och b är lika, a = b, om de har samma storlek och samma

Läs mer

Repetition, Matematik 2 för lärare. Ï x + 2y - 3z = 1 Ô Ì 3x - y + 2z = a Ô Á. . Beräkna ABT. Beräkna (AB) T

Repetition, Matematik 2 för lärare. Ï x + 2y - 3z = 1 Ô Ì 3x - y + 2z = a Ô Á. . Beräkna ABT. Beräkna (AB) T Repetition, Matematik 2 för lärare Ï -2x + y + 2z = 3 1. Ange för alla reella a lösningsmängden till ekvationssystemet Ì ax + 2y + z = 1. Ó x + 3y - z = 4 2. Vad är villkoret på talet a för att ekvationssystemet

Läs mer

VEKTORANALYS Kursprogram VT 2018

VEKTORANALYS Kursprogram VT 2018 VEKTORANALYS Kursprogram VT 2018 Allmänt om kursen Målsättningen med kursen är att lära ut ett antal grundläggande matematiska metoder, som under de fortsatta studierna kommer att tillämpas i flera olika

Läs mer

Allmant behover vi tre parametrar u 1 u 2 u 3 for att beskriva engodtycklig punkt i rummet. Vi kan

Allmant behover vi tre parametrar u 1 u 2 u 3 for att beskriva engodtycklig punkt i rummet. Vi kan Forelasning 3/9 Kroklinjiga koordinater rakning med vektoroperatorer Kroklinjiga koordinater Allmant behover vi tre parametrar u u 2 u 3 for att beskriva engodtycklig punkt i rummet. Vi kan da skriva ortsvektorn

Läs mer

1.1 Stokes sats. Bevis. Ramgard, s.70

1.1 Stokes sats. Bevis. Ramgard, s.70 1 Föreläsning 7 1.1 tokes sats ats 1 åt vara en yta i R med randen. Vi antar att orienteringen på och är vald på ett sådant sätt att om man går längs i den valda riktningen då ligger till vänster (på vänstersidan).

Läs mer

1 Linjära ekvationssystem. 2 Vektorer

1 Linjära ekvationssystem. 2 Vektorer För. 1 1 Linjära ekvationssystem Gaußelimination - sriv om systemet för att få ett trappformat system genom att: byta ordningen mellan ekvationer eller obekanta; multiplicera en ekvation med en konstant

Läs mer

Den vanliga koordinaterna, betecknas (x, y, z) med enhetsvektorerna î, ĵ och. z k

Den vanliga koordinaterna, betecknas (x, y, z) med enhetsvektorerna î, ĵ och. z k Vektorkalkl I fsiken har vektorfält stor betdelse inom bl.a. mekaniken och elektrodnamiken. I ett skalärfält har varje punkt i rmden ett visst värde, t.e. i en vattenbalja kan vi sätta en temperatur i

Läs mer

1 Vektorer i koordinatsystem

1 Vektorer i koordinatsystem 1 Vektorer i koordinatsystem Ex 11 Givet ett koordinatsystem i R y a 4 b x Punkten A = (3, ) och ortsvektorn a = (3, ) och punkten B = (5, 1) och ortsvsektorn b = (5, 1) uttrycks på samma sätt, som en

Läs mer

1. Beräkna hastigheten, farten och accelerationen vid tiden t för en partikel vars rörelse beskrivs av r(t) = (2 sin t + cos t, 2 cos t sin t, 2t).

1. Beräkna hastigheten, farten och accelerationen vid tiden t för en partikel vars rörelse beskrivs av r(t) = (2 sin t + cos t, 2 cos t sin t, 2t). Repetition, analys.. Beräkna hastigheten, farten och accelerationen vid tiden t för en partikel vars rörelse beskrivs av r(t) = (2 sin t + cos t, 2 cos t sin t, 2t). 2. Beräkna längden av kurvan r(t) =

Läs mer

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar hristian Forssén, Institutionen för fysik, halmers, Göteborg, verige ep 6, 217 3. Integraler Det mesta av detta material förutsätts vara

Läs mer

Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM234 och FFM232)

Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM234 och FFM232) Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM23 och FFM232) Tid och plats: Måndagen den 29 oktober 208 klockan 00-800, Maskinsalar Lösningsskiss: Christian Forssén Detta är enbart en skiss

Läs mer

1 Allmänt om vektorer och vektorvärda funktioner

1 Allmänt om vektorer och vektorvärda funktioner 1 llmänt om vektorer och vektorvärda funktioner 1.1 Vektorer och skalärer Inom fysiken gör vi skillnad på skalära och vektoriella storheter. Det som kännetecknar skalära storheter är att de har både storlek

Läs mer

FFM232, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

FFM232, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar FFM232, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar Christian Forssén, Institutionen för fysik, Chalmers, Göteborg, Sverige Oct 3, 2016 8. Potentialteori Konservativa fält och potentialer

Läs mer

Föreläsning 16, SF1626 Flervariabelanalys

Föreläsning 16, SF1626 Flervariabelanalys Föreläsning 16, SF1626 Flervariabelanalys Haakan Hedenmalm (KTH, Stockholm) 5 december 2017 KTH Rekommenderade uppgifter: 16.1: 3, 7, 11. 16.2: 9, 15, 17. Gradient, divergens, och rotation Gradienten Om

Läs mer

Föreläsning 2 1. Till varje punkt i rummet tilldelas en vektor. ( ) = T ( x, y, z,t) ( ) = v x

Föreläsning 2 1. Till varje punkt i rummet tilldelas en vektor. ( ) = T ( x, y, z,t) ( ) = v x Föreläsning 2 1 Matematiska grundbegrepp Fält kalärfält: Vektorfält: Till varje punkt i rummet tilldelas en skalär Exempel: Temperaturen i olika punkter i rummet, T r,t ( ) = T ( x, y, z,t) Till varje

Läs mer

Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, 21 oktober, 2006

Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, 21 oktober, 2006 Institutionen för elektrovetenskap Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, oktober, 006 Tillåtna hjälpmedel: Formelsamling i Elektromagnetisk fältteori Varje uppgift ger 0 poäng. Delbetyget

Läs mer

SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Torsdagen den 20 augusti 2015

SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Torsdagen den 20 augusti 2015 Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Torsdagen den 2 augusti 215 Skrivtid: 8:-1: Tillåtna hjälpmedel: inga Examinator: Mats Boij Tentamen består av nio uppgifter som vardera ger

Läs mer

Cartesiska kooordinater r = xˆx + yŷ + zẑ är de vanligaste men inte nödvändigtvis. Val av koordinatsystem beror på det problem vi vill studera.

Cartesiska kooordinater r = xˆx + yŷ + zẑ är de vanligaste men inte nödvändigtvis. Val av koordinatsystem beror på det problem vi vill studera. yfte : 1 Fysikens matematiska metoder. Vecka 1 1. Vektoranalys. Definiera och analysera begrepp analysen för vektorfunktionen. 1.1 Varför vektorer : Rumskonceptet En punkt i ett normalt rum som lektionssalen

Läs mer

MATEMATIK GU. LLMA60 MATEMATIK FÖR LÄRARE, GYMNASIET Analys, ht 2014. Block 5, översikt

MATEMATIK GU. LLMA60 MATEMATIK FÖR LÄRARE, GYMNASIET Analys, ht 2014. Block 5, översikt MATEMATIK GU H4 LLMA6 MATEMATIK FÖR LÄRARE, GYMNASIET Analys, ht 24 I block 5 ingår följande avsnitt i Stewart: Kapitel 2, utom avsnitt 2.4 och 2.6; kapitel 4. Block 5, översikt Första delen av block 5

Läs mer

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A SF166 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen 15-8- EL A 1. Betrakta funktionen f som är definierad i området där x + y genom f(x, y, z) x z x + y. (a) Beräkna gradienten f(x, y, z). (1 p) (b)

Läs mer

Campus och distans Flervariabelanalys mag ATM-Matematik Mikael Forsberg och Yury Shestopalov (Mikael Forsberg)

Campus och distans Flervariabelanalys mag ATM-Matematik Mikael Forsberg och Yury Shestopalov (Mikael Forsberg) ATM-Matematik Mikael Forsberg och Yury Shestopalov 734-4 3 3 (Mikael Forsberg) Campus och distans Flervariabelanalys mag3 7 6 5 Skrivtid: 9:-4:. Inga hjälpmedel förutom bifogad formelsamling. Lösningarna

Läs mer

TENTAMEN I VEKTORANALYS SI1146 och SI1140 Del 1, VT18

TENTAMEN I VEKTORANALYS SI1146 och SI1140 Del 1, VT18 TENTAMEN I EKTORANALY I46 och I40 Del, T8 Torsdagen 3 maj 4:00-9:00 Anteckna på varje blad: Namn, utbildningslinje, årskurs och problemnummer. Tillåtna hjälpmedel: Formelblad som delas ut. Räknedosa ej

Läs mer

z = 4 + 3t P R = (5 + 2t, 4 + 2t, 4 + 3t) (1, 1, 3) = (4 + 2t, 3 + 2t, 1 + 3t)

z = 4 + 3t P R = (5 + 2t, 4 + 2t, 4 + 3t) (1, 1, 3) = (4 + 2t, 3 + 2t, 1 + 3t) Tentamenskrivning MATA15 Algebra: delprov 2, 6hp Fredagen den 16 maj 2014 Matematikcentrum Matematik NF LÖSNINGSFÖRSLAG 1. Låt l vara linjen genom punkten (5, 4, 4) som är vinkelrät mot planet 2x+2y +3z

Läs mer

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen 213-8-22 DEL A 1. Betrakta funktionen f(x, y) ln(x 2 + xy 2 4). a) Bestäm tangentplanet till funktionsytan z f(x, y) i den punkt på ytan där x 1

Läs mer

{ 1, om i = j, e i e j = 0, om i j.

{ 1, om i = j, e i e j = 0, om i j. 34 3 SKALÄPRODUKT 3. Skaläprodukt Definition 3.. Skalärprodukten mellan två vektorer u och v definieras där θ är vinkeln mellan u och v. u v = u v cos θ, Anmärkning 3.. Andra beteckningar för skalärprodukt

Läs mer

Vektorgeometri. En vektor v kan representeras genom pilar från en fotpunkt A till en spets B.

Vektorgeometri. En vektor v kan representeras genom pilar från en fotpunkt A till en spets B. Vektorgeometri En vektor v kan representeras genom pilar från en fotpunkt A till en spets B. Två pilar AB, A B tilllhör samma vektor om de har samma riktning och samma längd. Vi skriver v = AB = B A B

Läs mer

Hydrodynamik Mats Persson

Hydrodynamik Mats Persson Föreläsning 5/10 Hydrodynamik Mats Persson 1 De hydrodynamiska ekvationerna För att beskriva ett enkelt hydrodynamiskt flöde behöver man känna fluidens densitet,, tryck p hastighet u. I princip behöver

Läs mer

TATA44 ösningar till tentamen 13/01/ ) Paraboloiden z = 2 x 2 y 2 skär konen z = x 2 + y 2 då x 2 + y 2 = 2 x 2 y 2. Med

TATA44 ösningar till tentamen 13/01/ ) Paraboloiden z = 2 x 2 y 2 skär konen z = x 2 + y 2 då x 2 + y 2 = 2 x 2 y 2. Med TATA44 ösningar till tentamen 1/1/211. 1. Paraboloiden z 2 x 2 y 2 skär konen z x 2 + y 2 då x 2 + y 2 2 x 2 y 2. Med ρ x 2 + y 2 då är ρ 2 + ρ 2 vilket ger ρ + 2ρ 1. åledes är ρ 1 ty ρ. Vi betecknar den

Läs mer

Modul 1: Komplexa tal och Polynomekvationer

Modul 1: Komplexa tal och Polynomekvationer Modul : Komplexa tal och Polynomekvationer. Skriv på formen a + bi, där a och b är reella, a. (2 + i)( 2i) 2. b. + 2i + 3i 3 4i + 2i 2. Lös ekvationerna a. (2 i)z = 3 + i. b. (2 + i) z = + 3i c. ( 2 +

Läs mer

Lösningar till tentamen i Elektromagnetisk fältteori för Π3 & F3

Lösningar till tentamen i Elektromagnetisk fältteori för Π3 & F3 Lösningar till tentamen i Elektromagnetisk fältteori för Π3 & F3 Tid och plats: januari 2, kl. 4.9., i MA. Kursansvarig lärare: Christian Sohl, tel. 222 34 3. Tillåtna hjälpmedel: Formelsamling i elektromagnetisk

Läs mer

. b. x + 2 y 3 z = 1 3 x y + 2 z = a x 5 y + 8 z = 1 lösning?

. b. x + 2 y 3 z = 1 3 x y + 2 z = a x 5 y + 8 z = 1 lösning? Repetition, Matematik 2, linjär algebra 10 Lös ekvationssystemet 5 x + 2 y + 2 z = 7 a x y + 3 z = 8 3 x y 3 z = 2 b 11 Ange för alla reella a lösningsmängden till ekvationssystemet 2 x + 3 y z = 3 x 2

Läs mer

14. Potentialer och fält

14. Potentialer och fält 4. Potentialer och fält [Griffiths,RMC] För att beräkna strålningen från kontinuerliga laddningsfördelningar och punktladdningar måste deras el- och magnetfält vara kända. Dessa är i de flesta fall enklast

Läs mer

Enhetsvektorer. Basvektorer i två dimensioner: 1 1 Basvektorer i tre dimensioner: Enhetsvektor i riktningen v: v v

Enhetsvektorer. Basvektorer i två dimensioner: 1 1 Basvektorer i tre dimensioner: Enhetsvektor i riktningen v: v v Vektoraddition u + v = u + v = [ ] u1 u 2 u 1 u 2 + u 3 + [ v1 v 2 ] = v 1 v 2 = v 3 [ u1 + v 1 u 2 + v 2 u 1 + v 1 u 2 + v 2 u 3 + v 3 ] Multiplikation med skalär α u = α [ u1 u 2 α u = α ] = u 1 u 2

Läs mer

SF1649, Vektoranalys och komplexa funktioner Tentamen, måndagen den 19 december Lösningsförslag. F n ds,

SF1649, Vektoranalys och komplexa funktioner Tentamen, måndagen den 19 december Lösningsförslag. F n ds, Institutionen för matematik, KTH Serguei Shimorin SF1649, Vektoranalys och komplexa funktioner Tentamen, måndagen den 19 december 211. Lösningsförslag 1. Räkna ut flödesintegral F n ds, där F = (x e y,

Läs mer

x ( f u 2y + f v 2x) xy = 24 och C = f

x ( f u 2y + f v 2x) xy = 24 och C = f Institutionen för Matematik, KTH Torbjörn Kolsrud SF160, Differential- och integralkalkyl II, del 2, flervariabel, för F1. Tentamen onsdag 0 maj 2012, 8.00-1.00 Förslag till lösningar 1. Bestäm tangentplanet

Läs mer

VIKTIGA TILLÄMPNINGAR AV GRUNDLÄGGANDE BEGREPP

VIKTIGA TILLÄMPNINGAR AV GRUNDLÄGGANDE BEGREPP Appendix VIKTIGA TIÄMPNINGA AV GUNDÄGGANDE BEGEPP I detta appendix diskuteras viktiga tillämpningar av grundläggande begrepp inom vektoranalysen. Exemplen är främst hämtade från den elektromagnetiska teorin.

Läs mer

= 0. Båda skärningsvinklarna är således π/2 (ortogonala riktningsvektorer).

= 0. Båda skärningsvinklarna är således π/2 (ortogonala riktningsvektorer). Institutionen för Matematik, KTH Torbjörn Kolsrud SF163, ifferential- och integralkalkyl II, del 2, flervariabel, för F1. Tentamen torsdag 19 augusti 21, 14. - 19. Inga hjälpmedel är tillåtna. Svar och

Läs mer

TATA44 Lösningar 24/8/ ) Låt S vara den del av x 2 + y 2 + z 2 = 2 innanför cylindern x 2 + y 2 = 1. Inför cylinderkoordinater.

TATA44 Lösningar 24/8/ ) Låt S vara den del av x 2 + y 2 + z 2 = 2 innanför cylindern x 2 + y 2 = 1. Inför cylinderkoordinater. TATA Lösningar /8/.. Låt vara den del av x + y + z innanför cylindern x + y. Inför cylinderkoordinater. Parametrisera med ortsvektorn r(ρ, φ (ρ cos φ, ρ sin φ, ρ som man kan skriva som r(ρ, φ ρ ˆρ + ρ

Läs mer

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar Christian Forssén, Institutionen för fysik, Chalmers, Göteborg, Sverige Sep 14, 2018 5. Indexnotation Precis som vi har räkneregler för

Läs mer

23 Konservativa fält i R 3 och rotation

23 Konservativa fält i R 3 och rotation Nr 23, 7 maj -5, Amelia 2 23 Konservativa fält i R 3 och rotation 23. Potential 23.. Två dimensioner (2D) I två dimensioner definierade vi ett vektorfält som konservativt om kurvintegralen av fältet endast

Läs mer

SF1646 Analys i flera variabler Tentamen 18 augusti 2011, Svar och lösningsförslag

SF1646 Analys i flera variabler Tentamen 18 augusti 2011, Svar och lösningsförslag SF1646 Analys i flera variabler Tentamen 18 augusti 11, 14. - 19. Svar och lösningsförslag (1) Låt f(x, y) = xy ln(x + y ). I vilken riktning är riktningsderivatan till f i punkten (1, ) som störst, och

Läs mer

1.15 Uppgifter UPPGIFTER 21. Uppgift 1.1 a) Visa att transformationen x i = a ikx k med. (a ik ) =

1.15 Uppgifter UPPGIFTER 21. Uppgift 1.1 a) Visa att transformationen x i = a ikx k med. (a ik ) = 1.15. UPPGIFTER 1 1.15 Uppgifter Uppgift 1.1 a) isa att transformationen x i = a ikx k med (a ik ) = 1 0 1 1 1 1 1 1 1 är en rotation. b) Bestäm komponenterna T ik om (T ik ) = 0 1 0 1 0 1 0 1 0 Uppgift

Läs mer

Veckoblad 1, Linjär algebra IT, VT2010

Veckoblad 1, Linjär algebra IT, VT2010 Veckoblad, Linjär algebra IT, VT Under den första veckan ska vi gå igenom (i alla fall stora delar av) kapitel som handlar om geometriska vektorer. De viktigaste teoretiska begreppen och resultaten i kapitlet

Läs mer

Linjär Algebra, Föreläsning 2

Linjär Algebra, Föreläsning 2 Linjär Algebra, Föreläsning 2 Tomas Sjödin Linköpings Universitet Geometriska vektorer, rummen R n och M n 1 En (geometrisk) vektor är ett objekt som har storlek och riktning, men inte någon naturlig startpunkt.

Läs mer

Integraler av vektorfalt. Exempel: En partikel ror sig langs en kurva r( ) under inverkan av en kraft F(r). Vi vill

Integraler av vektorfalt. Exempel: En partikel ror sig langs en kurva r( ) under inverkan av en kraft F(r). Vi vill Forelasning 6/9 ntegraler av vektorfalt Linjeintegraler Exempel: En partikel ror sig langs en kurva r( ) under inverkan av en kraft F(r). i vill da berakna arbetet som kraften utovar pa partikeln. Mellan

Läs mer

9, 10. TFYA15 Fysikaliska modeller VT2019 Partikelkinetik-energi Magnus Johansson,IFM, LiU

9, 10. TFYA15 Fysikaliska modeller VT2019 Partikelkinetik-energi Magnus Johansson,IFM, LiU 9, 10 Kulkanor Två kulor åker friktionsfritt nedför olika kanor. Vilken kula kommer ner till kanans slut först? Vilken kula har högst fart vid kanans slut? h A B Fredrik Karlsson, 9 W = F r Exempel: Partikel

Läs mer

22 Vektoranalys och flödesintegraler

22 Vektoranalys och flödesintegraler Nr, maj -5, Amelia ektoranalys och flödesintegraler. Mera om gradient ( ), divergens ( ) och rotation ( ) Notera att ett vektorfält är en funktion R 3 R 3 (fetstil F) medan ett skalärt fält är en funktion

Läs mer

2 Derivering av fält och nablaoperatorns roll

2 Derivering av fält och nablaoperatorns roll 2 Derivering av fält och nablaoperatorns roll 2.1 Derivering av A(u) A ΔA A (u) rymkurva Ο A(u+Δu) Det sätt på vilket vektorvära funktioner (eller vektorfält) eriveras följer enkelt och irekt ur en vanliga

Läs mer

.4-6, 8, , 12.10, 13} Kinematik Kinetik Kraftmoment Vektorbeskrivning Planetrörelse

.4-6, 8, , 12.10, 13} Kinematik Kinetik Kraftmoment Vektorbeskrivning Planetrörelse .4-6, 8, 12.5-6, 12.10, 13} Kinematik Kinetik Kraftmoment Vektorbeskrivning Planetrörelse Exempel på roterande koordinatsystem planpolära eller cylindriska koordinater Storhet Beteckning Enhet Fysikalisk

Läs mer

Institutionen för Matematik, KTH Torbjörn Kolsrud

Institutionen för Matematik, KTH Torbjörn Kolsrud Institutionen för Matematik, KTH Torbjörn Kolsrud 5B 7, ifferential- och integralkalkyl II, del 2, flervariabel, för F. Tentamen fredag 25 maj 27, 8.-3. Förslag till lösningar (ändrat 28/5-7, 29/5-7).

Läs mer

Lösningsskiss för tentamen Mekanik F del 2 (FFM521/520)

Lösningsskiss för tentamen Mekanik F del 2 (FFM521/520) Lösningsskiss för tentamen Mekanik F del 2 (FFM521/520) Tid och plats: Tisdagen den juni 2014 klockan 08.0-12.0 i M-huset. Lösningsskiss: Christian Forssén Obligatorisk del 1. Ren summering över de fyra

Läs mer

Vektorgeometri. En inledning Hasse Carlsson

Vektorgeometri. En inledning Hasse Carlsson Vektorgeometri En inledning Hasse Carlsson Matematiska institutionen Göteborgs universitet och Chalmers tekniska högskola Version 01 Innehåll 1 Inledning Geometriska vektorer.1 Definition av vektorer........................

Läs mer

Vektorgeometri för gymnasister

Vektorgeometri för gymnasister Vektorgeometri för gymnasister Per-Anders Svensson http://homepage.lnu.se/staff/psvmsi/vektorgeometri/gymnasiet.html Fakulteten för teknik Linnéuniversitetet Räta linjens och planets ekvationer II Innehåll

Läs mer

Explorativ övning Vektorer

Explorativ övning Vektorer Eplorativ övning Vektorer Syftet med denna övning är att ge grundläggande kunskaper om vektorräkning och dess användning i geometrin Liksom många matematiska begrepp kommer vektorbegreppet från fysiken

Läs mer

Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, 8 januari, 2007

Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, 8 januari, 2007 1 Institutionen för elektrovetenskap Tentamen Modellering och simulering inom fältteori, 8 januari, 2007 Tillåtna hjälpmedel: Formelsamling i Elektromagnetisk fältteori arje uppgift ger 10 poäng. Delbetyget

Läs mer

Vektorgeometri för gymnasister

Vektorgeometri för gymnasister Vektorgeometri för gymnasister Per-Anders Svensson http://homepage.lnu.se/staff/psvmsi/vektorgeometri/gymnasiet.html Fakulteten för teknik Linnéuniversitetet Skalärprodukt Innehåll Skalärprodukt - Inledning

Läs mer

Mekanik FK2002m. Vektorer

Mekanik FK2002m. Vektorer Mekanik FK2002m Föreläsning 2 Vektorer 2013-09-02 Sara Strandberg SARA STRANDBERG P. 1 FÖRELÄSNING 2 Introduktion Förra gången pratade vi om rörelse i en dimension. När vi går till flera dimensioner behöver

Läs mer

Tentamen SF1626, Analys i flera variabler, Svar och lösningsförslag. 2. en punkt på randkurvan förutom hörnen, eller

Tentamen SF1626, Analys i flera variabler, Svar och lösningsförslag. 2. en punkt på randkurvan förutom hörnen, eller Tentamen SF66, Analys i flera variabler, --8 Svar och lösningsförslag. Låt fx, y) = ye x y. Bestäm största och minsta värde till f på den slutna kvadraten med hörn i, ),, ),, ) och, ). Lösning. f är kontinuerlig

Läs mer

Uppsala Universitet Matematiska Institutionen Bo Styf. Sammanfattning av föreläsningarna

Uppsala Universitet Matematiska Institutionen Bo Styf. Sammanfattning av föreläsningarna Uppsala Universitet Matematiska Institutionen Bo Styf LAoG I, 5 hp ES, KandMa, MatemA -9-6 Sammanfattning av föreläsningarna 3-7 Föreläsningarna 3 7, 8/ 5/ : Det viktigaste är här att du lär dig att reducera

Läs mer

21 Flödesintegraler och Gauss sats

21 Flödesintegraler och Gauss sats Nr 2, maj -5, Amelia 2 2 Flödesintegraler och Gauss sats 2. DivergensochGausssats 2.. Flöden genom slutna ytor I detta avsnitt beräknar vi flödesintgraler på slutna ytor. Låt oss tänka oss en vind, som

Läs mer

LÖSNINGAR TILL LINJÄR ALGEBRA kl 8 13 LUNDS TEKNISKA HÖGSKOLA MATEMATIK. 1. Volymen med tecken ges av determinanten.

LÖSNINGAR TILL LINJÄR ALGEBRA kl 8 13 LUNDS TEKNISKA HÖGSKOLA MATEMATIK. 1. Volymen med tecken ges av determinanten. LUNDS TEKNISKA HÖGSKOLA MATEMATIK LÖSNINGAR TILL LINJÄR ALGEBRA 2018-08-29 kl 8 1 1 Volymen med tecken ges av determinanten a 2 2 2 4 2 1 2a 1 = a 2 2 2 0 4 2 = 4(a 2)(1 a) 0 2a 1 Parallellepipedens volym

Läs mer

Begrepp:: Kort om Kryssprodukt

Begrepp:: Kort om Kryssprodukt Begrepp:: Kort om Kryssprodukt Introduktion till kryssprodukten Namnet kryssprodukt kommer av att produktsymbolen skrivs som ett kryss. Kryssprodukten av två vektorer u och v skrivs då u v. input = vektorer

Läs mer

u av funktionen u = u(x, y, z) = xyz i punkten M o = (x o, y o, z o ) = (1, 1, 1) i riktningen mot punkten M 1 = (x 1, y 1, z 1 ) = (2, 3, 1)

u av funktionen u = u(x, y, z) = xyz i punkten M o = (x o, y o, z o ) = (1, 1, 1) i riktningen mot punkten M 1 = (x 1, y 1, z 1 ) = (2, 3, 1) ATM-Matematik Mikael Forsberg 734 41 3 31 Flervariabelanalys mag31 1669 Skrivtid: 9:-14:. Inga hjälpmedel förutom bifogad formelsamling. Lösningarna skall vara fullständiga och lätta att följa. Börja varje

Läs mer

Mer om analytisk geometri

Mer om analytisk geometri 1 Onsdag v 5 Mer om analytisk geometri Determinanter: Då man har en -matris kan man till den associera ett tal determinanten av som också skrivs Determinanter kommer att repeteras och studeras närmare

Läs mer

Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys. Lösningsförslag till tentamen Måndagen den 5 juni 2017 DEL A

Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys. Lösningsförslag till tentamen Måndagen den 5 juni 2017 DEL A Institutionen för matematik SF66 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen Måndagen den 5 juni 7 DEL A. En kulles höjd ges av z 6,x,y där enheten är meter på alla tre koordinataxlar. (a) I vilken

Läs mer

Övningar. Nanovetenskapliga tankeverktyg.

Övningar. Nanovetenskapliga tankeverktyg. Övningar. Nanovetenskapliga tankeverktyg. January 18, 2010 Vecka 2 Komplexa fourierserier 1. Gör en skiss av funktionen f(t) = t, t [ π, π] (med period 2π) och beräkna dess fourierserie. 2. Gör en skiss

Läs mer

Studiehandledning till. MAA123 Grundläggande vektoralgebra

Studiehandledning till. MAA123 Grundläggande vektoralgebra Studiehandledning till MAA13 Grundläggande vektoralgebra vid kurstillfället i period 4 läsåret 013/14 Version 014-05- Information om kursen MAA13 Avsikt Avsikten med kursen MAA13 Grundläggande vektoralgebra

Läs mer

1. Vi skriver upp ekvationssystemet i matrisform och gausseliminerar tills vi når trappstegsform,

1. Vi skriver upp ekvationssystemet i matrisform och gausseliminerar tills vi når trappstegsform, Lösningsförslag, Matematik 2, E, I, M, Media och T, 2 2 8.. Vi skriver upp ekvationssystemet i matrisform och gausseliminerar tills vi når trappstegsform, 2 2 2 a 2 2 2 a 2 2-2 2 a 7 7 2 a 7 7-7 2 a +

Läs mer

Föreläsningsanteckningar Linjär Algebra II Lärarlyftet

Föreläsningsanteckningar Linjär Algebra II Lärarlyftet Föreläsningsanteckningar Linjär Algebra II Lärarlyftet Per Alexandersson Föreläsning I Timme I: Repetition av matriser, linjära ekvationssystem Linjärt ekvationssystem: x + y + z 3w = 3 2x + y + z 4w =

Läs mer

Vektorer. Vektoriella storheter skiljer sig på ett fundamentalt sätt från skalära genom att de förutom storlek också har riktning.

Vektorer. Vektoriella storheter skiljer sig på ett fundamentalt sätt från skalära genom att de förutom storlek också har riktning. Vektorer. 3 / 18 Vektorer är ett mycket viktigt och användbart verktyg för att kunna beskriva sammanhang som innehåller riktade storheter, t.ex. kraft och hastighet. Vektoriella storheter skiljer sig på

Läs mer

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar

FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar FFM234, Klassisk fysik och vektorfält - Föreläsningsanteckningar Christian Forssén, Institutionen för fysik, Chalmers, Göteborg, Sverige Sep 17, 2018 2. Kroklinjiga koordinater Allmänt behöver vi tre parametrar

Läs mer

MAA123 Grundläggande vektoralgebra

MAA123 Grundläggande vektoralgebra Test 1 2009.09.14 08.30 09.30 Poäng: Detta test ger maximalt 8 poäng. För godkänt fordras minst 5 poäng. Frågor kan ställas till: Hillevi Gavel, som nås på 073 763 27 88 Övriga anvisningar: Skriv läsbart.

Läs mer

Lösningsförslag till tentamen Torsdag augusti 16, 2018 DEL A

Lösningsförslag till tentamen Torsdag augusti 16, 2018 DEL A Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys Torsdag augusti 16, 2018 DEL A 1. Givet funktionen f(x, y) = ln(x 2 y 2 ). a) Bestäm definitionsmängden D för f. Rita även en bild av D. (2 p) b) Bestäm

Läs mer

1. För vilka värden på konstanterna a och b är de tre vektorerna (a,b,b), (b,a,b) och (b,b,a) linjärt beroende.

1. För vilka värden på konstanterna a och b är de tre vektorerna (a,b,b), (b,a,b) och (b,b,a) linjärt beroende. Institutionen för matematik KTH MOELLTENTAMEN Tentamensskrivning, år månad dag, kl. x. (x + 5).. 5B33, Analytiska metoder och linjär algebra. Uppgifterna 5 svarar mot varsitt moment i den kontinuerliga

Läs mer

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A

SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A SF1626 Flervariabelanalys Lösningsförslag till tentamen 216-6-7 DEL A 1. Låt S vara ellipsoiden som ges av ekvationen x 2 + 2y 2 + 3z 2 = 5. (a) Bestäm en normalvektor till S i en punkt (x, y, z ) på S.

Läs mer

Visa att vektorfältet F har en potential och bestäm denna. a. F = (3x 2 y 2 + y, 2x 3 y + x) b. F = (2x + y, x + 2z, 2y 2z)

Visa att vektorfältet F har en potential och bestäm denna. a. F = (3x 2 y 2 + y, 2x 3 y + x) b. F = (2x + y, x + 2z, 2y 2z) Kap. 15.1 15.2, 15.4, 16.3. Vektorfält, integralkurva, konservativa fält, potential, linjeintegraler av vektorfält, enkelt sammanhängande område, oberoendet av vägen, Greens formel. A 1701. Undersök om

Läs mer

October 9, Innehållsregister

October 9, Innehållsregister October 9, 017 Innehållsregister 1 Vektorer 1 1.1 Geometrisk vektor............................... 1 1. Vektor och koordinatsystem.......................... 1 1.3 Skalär produkt (dot eller inner product)...................

Läs mer

Världshistoriens bästa sammanfattning. Andreas Rejbrand

Världshistoriens bästa sammanfattning. Andreas Rejbrand Världshistoriens bästa sammanfattning av vektoranalysen Andreas Rejbrand Vad handlar vektoranalysen om? Fält o Skalärfält o Vektorfält (inklusive potentialfält) Differentialoperatorer på fält o Gradient

Läs mer

Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM232)

Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM232) Lösningsskiss för tentamen Vektorfält och klassisk fysik (FFM232) Tid och plats: Lösningsskiss: Tisdagen den 20 december 2016 klockan 0830-1230 i M-huset Christian Forssén Detta är enbart en skiss av den

Läs mer

6. Räkna ut integralen. z dx dy dz,

6. Räkna ut integralen. z dx dy dz, Institutionen för Matematik, TH Flervariabelanalys SF626. Tentamen den 23 november 29 kl. 8-3 Tillåtet hjälpmedel är Beta Mathematics Handbook. Tydliga lösningar med fullständiga meningar och utförliga

Läs mer

1.1 Sfäriska koordinater

1.1 Sfäriska koordinater Föreläsning 3 Mång fysiklisk problem hr någon slgs symmetri. Mest vnligt förekommnde är sfärisk cylinisk. Det visr sig tt mn kn förenkl beräkningr betydligt om mn nvänder sfärisk /eller cylinisk koordinter..

Läs mer

SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Tisdagen den 7 juni 2016

SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Tisdagen den 7 juni 2016 Institutionen för matematik SF1626 Flervariabelanalys Tentamen Tisdagen den 7 juni 216 Skrivtid: 8:-13: Tillåtna hjälpmedel: inga Examinator: Mats Boij Tentamen består av nio uppgifter som vardera ger

Läs mer

Lösningar till utvalda uppgifter i kapitel 1

Lösningar till utvalda uppgifter i kapitel 1 Lösningar till utvalda uppgifter i kapitel. Vi utnyttjar definitionen av skalärprodukt som ger att u v u v, där α är (minsta) vinkeln mellan u v. I vårt fall så får vi 7 =. Alltså är den sökta vinkeln

Läs mer

Stora bilden av Linjära algebran. Vektorrum, linjära transformationer, matriser (sammanfattning av begrepp)

Stora bilden av Linjära algebran. Vektorrum, linjära transformationer, matriser (sammanfattning av begrepp) Stora bilden av Linjära algebran. Vektorrum, linjära transformationer, matriser (sammanfattning av begrepp) Linjär algebra består av tre grenar eller koncept: geometriska begreppet av vektorrum, analysbegreppet

Läs mer

AB2.5: Ytor och ytintegraler. Gauss divergenssats

AB2.5: Ytor och ytintegraler. Gauss divergenssats AB2.5: Ytor och ytintegraler. Gauss divergenssats Ytor på parameterform Låt xyz vara ett cartesiskt koordinatsystem i rummet. En yta på parameterform ges av tre ekvationer x = x(u, v), y = y(u, v), z =

Läs mer