Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper.
|
|
- Malin Bergman
- för 5 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för E1 och Open1 Läsåret 05/06 Tentamen i 5C1102 Mekanik mk, kurs E1 och Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer och motivera lösningarna väl. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem 1.a. En partikel med massan m släpps från vila i punkten A på ett strävt lutande plan med lutningsvinkeln! och slungas uppåt planet av det elastiska bandet som är fäst i de två pinnarna på planet på avståndet 2a från varandra. Bestäm partikelns hastighet i punkten B mittemellan de två pinnarna då bandet är horisontellt och ospänt. Bandets naturliga längd är 2a och dess elastiska konstant är k. Friktionstalet mellan partikeln och planet är µ. (2p) 1.b. Hur långt upp på planet kommer partikeln att glida innan den stannar/vänder? (1p) 2. En partikel med massan m sitter fäst i änden på en lätt, tunn, stång med längden l som är friktionsfritt ledad så att vinkeln! kan variera. Konstruktionen roterar runt en vertikal axel enligt bilden med rotationshastigheten. Bestäm vinkeln! om denna är konstant. (3p) 3. Kajsa och Kalle i Volvon från KS1 har nu köpt ny bil: en Toyota Prius. Denna bil, som ju är en elhybrid, har en mätare som visar effekten applicerad på hjulen i realtid. Kalle roar sig därför med att under alla accelerationer i förväg räkna ut vilken konstanta effekt som behövs för att nå en viss hastighet på en viss tid eller sträcka. Efter att Kalle misslyckats med kartläsningen har han placerats vid ratten och Kajsa tagit över kartan. De ska nu ut på motorvägen igen och ska precis åka ut på motorvägen via en påfart med radien # m som vrider sig ett kvarts varv åt höger innan de kommer ut på motorvägen. Kalle står still vid början av denna motorvägspåfart och ska ge gas. Vilken konstanta effekt P måste han släppa loss genom att trycka ner gaspedalen lagom mycket för att komma upp i hastigheten v vid avfartens slut? Bilen, Kalle och Kajsa väger tillsammans m kg. Bortse från luftmotståndet vid denna beräkning. (3p) 4. En partikel med massan m glider friktionsfritt fram och tillbaka under inverkan av tyngdkraften i ett spår format som en cirkelbåge med radien # enligt figuren. Utnyttja att sin! för små vinklar och bestäm perioden för svängningar med liten amplitud. (3p) Lycka till! Fredrik Lösningar kommer att finnas på kurshemsidan strax efter skrivtidens slut.
2 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten i naturliga komponenter. (1p) b) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i cylinderkoordinater. (2p) 6. a) Definiera arbetet U 1-2 som kraften F uträttar vid förflyttning från r 1 till r 2. (1p) b) Definiera kinetiska energin för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). (1p) 7. a) Definiera vad som menas med en konservativ kraft. (1p) b) Härled uttrycket för potentiella energin för den allmänna gravitationskraften. (1p) c) Formulera och bevisa momentekvationen (att rörelsemängdsmomentets tidsderivata är lika med kraftmomentet) för en partikel. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik
3 Lösningar till Tentamen i kursen 5C1102, Mekanik mindre kurs för E1 och Open1 Uppgift 1.a. C l C l x B b F el A mg N F fr B b A mg F el F fr x Lagen om kinetiska energin ger: U A B = T B T A T A = mv2 A 2, T B = mv2 B 2 Arbetet ges av: där v B är den sökta hastigheten och v A =0. U A B = VA el VB el + VA tk VB tk + U fr A B vilket ger U A B = k(2a 2p a 2 + b 2 ) 2 2 mgb sin bµn = Till slut: =2k(2a 2 + b 2 2a p a 2 + b 2 ) mgb sin bµmg cos = =2k(2a 2 + b 2 2a p a 2 + b 2 ) mgb cos (µ + tan ). mv 2 B 2 = U A B ) v B = s 4k m (2a2 + b 2 2a p a 2 + b 2 ) 2gb cos (µ + tan )
4 Uppgift 1.b. Lagen om kinetiska energin ger: U B C = T C T B T C = mv2 C 2, T B = mv2 B där v B är berknad i 1.a. och v C =0. 2 Arbetet ges av: U A B = VB tk VC tk + U fr B C vilket ger Till slut: U B C = mgl sin lµn = = mgl cos (µ + tan ). mv2 B 2 = U B C ) l = 2k(2a2 + b 2 2a p a 2 + b 2 ) 2gb cos (µ + tan ) mg cos(µ + tan )
5 Uppgift 2. z r S mg Inför cylindriska koordinater enligt figuren och ställ upp kraftekvationen i r- och z-led: e r : m( r r µ 2 )= S sin e z : m z = S cos mg där µ =!, r = l sin samt r = 0 och z = 0. Detta ger: ml! 2 cos mg = 0 och = cos 1 q om!> g/l. För mindre! är = 0 det stabila läget. Svaret ovan räcker dock för full poäng. Uppgift 3. g l! 2 v B r A Inför cylindriska koordinater enligt figuren. Radien r är konstant och lika med ½, samt v = ½ µe µ. Kraften som motorn ger upphov till r riktad rakt
6 fram, dvs F = F e µ. Betrakta bilens e ekt: P = F v = F e µ ½ µe µ = F½ µ ) ma µ = P ½ µ. Vi har också(eftersom r är konstant: och får: Multiplicera med dµ: a µ = ½ µ m½ µ = P ½ µ ) µ = µdµ = d µ dµ dµ = dt dt d µ = µd µ ) µd µ = P m½ 2 µ. P m½ 2 µ dµ ) m½2 µ2 d µ = P dµ. Integrera detta från A till B (v A = 0 ger µ A = 0, v B = v ger µ B = v/½ samt µ A = 0 och µ B = ¼/2): Z v/½ m½ 2 µ2 d µ Z ¼/2 = P dµ ) mv ½ = P ¼ 2. Slutligen: Uppgift 4. P = 2mv3 3½¼. r N mg Inför cylinderkoordinater enligt figuren. Kraftekvationen i µ-led ger (r är konstant): e µ : m½ µ = mg sin µ.
7 Approximationen sin µ ¼ µ ger: ½ µ + gµ =0. Detta är en svängningsekvation med! n = q g och perioden ½ = 2¼ s ½ ) =2¼! n g.
8 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för E1 och Open1 Läsåret 05/06 Tentamen i 5C1102 Mekanik mk, kurs E1 och Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer. Ange tydligt vilka lagar som används. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem 1. Det är den 9 juli. Det står 1-1 med fyra minuter kvar i finalen mellan Brasilien och Sverige. Sverige får en frispark på avståndet L från närmsta stolpen. Ljungberg torkar av bollen och lägger den på plats. Den brasilianska muren ställer upp på avståndet l från bollen (se figur). Då ringer din mobil. Det är Lagerbäck: Hur ska han skjuta för att sätta den rakt i närmsta krysset?. Vad förbundskaptenen menar är: vilken fart v 0 och vinkel! mot horisontalplanet ska bollen ha för att gå i en (uppifrån sett) rak bana som går precis över muren (som får höjden h när de hoppar) och sen in under ribban vars undersida har höjden H? Inför ett lämpligt koordinatsystem och bestäm v 0 och!. (Fotbollsreglerna ger att L>16,5 m, l=9,15 m och H=2,44 m. Ett rimligt värde på h torde vara c:a 2,3 m.) Tyngdaccelerationen är g. Bortse från luftmotståndet. 2. En fyrhjulsdriven bil kör med konstant hastighet i en cirkulär bana med radien r. Kraften som uppstår pga bilens luftmotstånd (och som motorn arbetar mot) är kv 2 där k är en konstant som beror på bilens form och storlek. Vilken är den högsta fart bilen kan ha utan att slira om friktionen mellan hjulen och marken är µ och bilens massa är m. Tyngdaccelerationen är g.
9 3. Ett gäng glada badare står på en flotte och gungar. Låt oss för enkelhetens skull kalla den axel vilken flotten gungar runt för z. Bestäm den frekvens flotten gungar med om det moment som uppstår kring z-axeln när flotten vridit sig från horisontalen är M z =-k och flottens tröghetsmoment (inklusive gänget) är I z. (Minns att rörelsemängdsmomentets z-komponent H z = I z # där # är tidsderivatan av och räknas positiv motsols.) Bortse i en första approximation från dämpningen. 4. Vid en bungyjump-anläggning används en elastisk lina med elasticitetskonstant k. Linans obelastade längd anpassas efter varje hoppares vikt så att hopparen precis snuddar vid vattenytan som ligger h under plattformen från vilken hoppen sker. Bestäm hur mycket lina som ska matas ut för en hoppare med massan m. Tyngdaccelerationen är g. Lycka till! Fredrik Lösningar kommer att finnas på kurshemsidan strax efter skrivtidens slut.
10 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten i naturliga komponenter. (1p) b) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i cylinderkoordinater. (2p) 6. a) Definiera arbetet U 1-2 som kraften F uträttar vid förflyttning från r 1 till r 2. (1p) b) Definiera kinetiska energin för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). (1p) 7. a) Definiera vad som menas med en konservativ kraft. (1p) b) Härled uttrycket för potentiella energin för en fjäderkraft. (1p) c) Formulera och bevisa momentekvationen (att rörelsemängdsmomentets tidsderivata är lika med kraftmomentet) för en partikel. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik
11 Lösningar till Tentamen i kursen 5C1102, Mekanik mindre kurs för E1 och Open1 Uppgift 1 y önskad bollbana A B v 0 h H x l L Newtons andra lag, kraftekvationen, projicerad på x- och y-riktningarna ger: e x : mẍ =0 e y : mÿ = g vilket tillsammans med begynnelsevillkoren x(t = 0) = 0, ẋ(t = 0) = v 0 cos samt y(t = 0) = 0, ẏ(t = 0) = v 0 sin ger: x =(v 0 cos )t y =(v 0 sin )t gt2 2 De två efterfrågade storheterna v 0 och bestäms av de geometriska villkoren: x(t A )=l Detta ger: x(t B )=L y(t A )=h y(t B )=H t A = l v 0 cos
12 och t B = L v 0 cos l h = v 0 sin v 0 cos g l 2 2v0 2 cos 2 L H = v 0 sin v 0 cos g L 2 2v0 2 cos 2. De två sista ekvationerna kan skrivas som: L 2 h = L2 l sin cos gl2 L 2 2v 2 0 cos 2 l 2 H = l2 L sin cos gl2 l 2 2v 2 0 cos 2. Di erensen mellan de två ekvationerna ovan ger: L 2 h l 2 H =(L 2 l l 2 L) tan vilket ger: = atan " L 2 h l 2 # H L 2 l l 2 L För att få v 0 skriver vi: Lhv 2 0 cos 2 = Llv 2 0 sin cos gll2 2 lhv 2 0 cos 2 = llv 2 0 sin cos gll 2 2 och tar di erensen mellan ekvationerna, vilken ger: v 2 0 cos 2 [hl Hl]= gll 2 L l. Vi bryter ut v 0 och sätter in enligt ovan: v v0 2 gll(l l) = 2(hL Hl) cos 2 ) v u 0 = t gll(l l) 2(hL Hl) cos 2 [atan((l 2 h l 2 H)/L 2 l l 2 L)]) Dessa uttryck för och v 0 är väldefinierade för rimliga värden på h, H, l och L.
13 Uppgift 2. F lm F m r F n F Inför naturliga koordinater. Tangentialriktningen är då i bilens rörelseriktning och normalriktningen är riktad in mot cirkelns centrum. Friktionskraften F µ är riktad snett framåt och kan delas upp i två komposanter enligt figuren: F m som verkar i tangentiell ledd och bestäms av den kraft med vilken motorn driver bilen framåt mot luftmotståndet samt F n som är den kraft som håller kvar bilen i sin cirkelbana enligt figuren. Detta ger att q F µ = Fm 2 + Fn. 2 I horisontalplanet verkar även kraften från luftmotståndet, F lm riktad rakt bakåt. När hastigheten är konstant är a t = 0 och a n = v2 (ges av accelerationen i r naturliga koordinater). Då blir F m = F lm och F n = m v2 e r n. Friktionslagen ger även att F µ mgµ. Följdaktligen blir: F µ = Friktionsvillkoret ger nu: q m 2 v 4 /r 2 + k 2 v 4 ) F µ = v 2q m 2 /r 2 + k 2. mgµ qm 2 /r 2 + k 2 v2 ) v max = v u mgµ tqm 2 /r 2 + k. 2
14 Uppgift 3. z För att lösa denna uppgift använder vi momentlagen kring z-axeln: Med H z = I z µ och Mz = kµ fås: Ḣ z = M z. I z µ = kµ ) µ + k I z µ =0. Lösningen till svängningsekvationen ovan oscillerar med vinkelfrekvensen! = s k I z. Eftersom f =!/2¼ blir den efterfrågade frekvensen: f = 1 s k. 2¼ I z
15 Uppgift 4. A: m B: l h l+ l B y Lagen om kinetiska energin ger: ty v A = v B = 0. Arbetet ges av: U A B = T B T A ) U A B =0 U A B = VA el VB el + VA tk VB tk där V el = k l 2 /2 står för det elastiska bandets energipotential och V tk = mgy för den energipotential den modiga hopperskans besitter tack vare tyngdkraften. Geometrin ger att Detta ger tillsammans: l + l B = h. 0 = 0 k l 2 B/2+mgh 0 ) k(h l) 2 =2mgh
16 eller l 2 2hl + h 2 2mgh k Andragradsekvationens lösningar är: =0. s 2mgh l = h ±. k Den sökta roten är (eftersom l måste vara kortare än h): s 2mgh l = h. k Stort k ger snabb uppbromsning och l nära h vilket är korrekt.
17 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för Open1 Läsåret 06/07 Tentamen i 5C1102 Mekanik mk, kurs Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer och motivera lösningarna väl. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem 1. Du står på Gröna Lund och funderar på att satsa en femkrona i ett spel där det gäller att skicka iväg en boll från en uppskjutningsanordning så att den skjuts in i ett rör enligt figuren. För att den ska komma in i röret krävs att bollbanans vinkel är mycket nära! när bollen är vid rörets mynning. Uppskjutningsvinkeln och hastigheten v 0 kan väljas vid uppskjutningsanordningen. Bortse från luftmotståndet och gör en första uppskattning av vilka värden på och v 0 som får bollen att hamna i röret. (3p) 2. Vid en bungyjump-anläggning används en elastisk lina med elasticitetskonstant k. Linans obelastade längd anpassas efter varje hoppares vikt så att hopparen precis snuddar vid vattenytan som ligger h under plattformen från vilken hoppen sker. Bestäm hur mycket lina som ska matas ut för en hoppare med massan m. Tyngdaccelerationen är g. (3p) 3. Pippi, en glad flicka med massan m P, åker ner för en kälkbacke som efter en sträcka som lutar övergår i en horisontell del. Precis när hon kommer ner till denna del, och har uppnått hastigheten v P, så krockar hon med den stillastående Tommy, en glad pojke med massan m T som inte såg sig för innan han korsade backen. Tommy faller så att han åker med Pippi och kälken tills hela ekipaget stannar efter sträckan L. Krocken är att betrakta som en inelastisk stöt. Bestäm friktionsfaktorn mellan kälken och snön. (3p) 4. Panik! Du arbetar vid en tillverkare av moraklockor som sponsrat rymdstationen ISS med en moraklocka. Bara några timmar innan rymdfärjan ska lyfta inser ni att pendeln inte kommer att pendla ombord på ISS pga. avsaknaden av gravitationskraft. Du hoppas att detta går att lösa genom att montera pendeln vid en s.k. torsionsfjäder. En torsionsfjäder är en stång som, om ena änden vrids vinkeln #, ger ett moment med amplituden M=k# runt stången. Momentet strävar efter att motverka vridningen. Du måste nu snabbt beställa en torsionfjäder med lämpligt värde på k. Du inser att du först måste bestämma svängningsperioden för en pendel som består av en stång och en vikt fästade vid en torsionfjäder enligt figuren. Denna period är är vad som efterfrågas i denna uppgift. Observera att det inte finns någon gravitation. (3p)
18 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten i naturliga komponenter. (1p) b) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i cylinderkoordinater. (2p) 6. a) Definiera arbetet U 1-2 som kraften F uträttar vid förflyttning från r 1 till r 2. (1p) b) Definiera kinetiska energin för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). (1p) 7. a)!ställ upp svängningsekvationen för en fri odämpad svängning och bestäm uttrycket för vinkelfrekvensen n i detta fall. (1p) b) Ställ upp svängninsekvationen för en fri dämpad svängning och definiera dämpningsfaktorn. (1p) c) Ange villkoret på dämpnings!faktorn för stark, svag respektive kritisk dämpning. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik Lösningar till problemdelen kommer att läggas ut på kurshemsidan under eftermiddagen.
19 Första version av lösningar till Tentamen i kursen 5C1102, Mekanik mindre kurs för Open1 OBS att dessa lösningar till viss del inte är kompletta vad avser definitioner och figurer Uppgift 1 v 0 h l Newtons andra lag, kraftekvationen, projicerad på x- och y-riktningarna ger: e y : e x : mẍ =0 mÿ = mg vilket tillsammans med begynnelsevillkoren x(t = 0) = 0, ẋ(t = 0) = v 0 cos samt y(t = 0) = 0, ẏ(t = 0) = v 0 sin ger: x =(v 0 cos )t y =(v 0 sin )t gt2 2 De två efterfrågade storheterna v 0 och bestäms av de geometriska villkoren: x(t B )=l
20 Detta ger: eller: y(t B )=h ẏ(t B) ẋ(t B ) = tan t B = l v 0 cos h = v 0 sin l v 0 cos gl 2 2v 2 0 cos 2 tan = v 0 sin v 0 cos gl v0 2 cos 2 h = tan l tan = tan Vi förenklar algebran genom att införa: T = tan gl 2 2v 2 0 cos 2 gl v 2 0 cos 2. vilket ger: Vi får: vilket ger oss dvs V = v 2 0 cos 2 h = Tl gl2 2V tan = T gl V. V = tan = T T = 2h l gl 2 2(Tl h) 2(Tl h) l tan.
21 Med definitionen av V och T ger detta: = tan 1 " 2h l tan # v u v 0 = t gl 2 2 cos 2 [l tan h] Uppgift 2. A: m B: l h l+ l B y Lagen om kinetiska energin ger: ty v A = v B = 0. Arbetet ges av: U A B = T B T A ) U A B =0 U A B = VA el VB el + VA tk VB tk
22 där V el = k l 2 /2 står för det elastiska bandets energipotential och V tk = mgy för den energipotential den modiga hopperskans besitter tack vare tyngdkraften. Geometrin ger att Detta ger tillsammans: l + l B = h. 0 = 0 k l 2 B/2+mgh 0 ) k(h l) 2 =2mgh eller l 2 2hl + h 2 2mgh =0. k Andragradsekvationens lösningar är: s 2mgh l = h ±. k Den sökta roten är (eftersom l måste vara kortare än h): s 2mgh l = h. k Stort k ger snabb uppbromsning och l nära h vilket är korrekt. Uppgift 3. Rörelsemängden bevaras över stöten/kollisionen vilket ger: v PT = m P v P m P + m T där v PT är den gemensamma hastigheten efter kollisionen. Till stoppet uträttar friktionskraften arbetet: U µ L = (m P + m T )gµl. Lagen om kinetiska energin ger att: vilket leder till: T L T 0 = U µ L (m P + m T )vpt 2 = (m P + m T )gµl. 2 Bryter vi ut µ får vi: m 2 P vp 2 µ = 2gL(m P + m T ) 2
23 Uppgift 4. M=k l m För att lösa denna uppgift använder vi momentlagen kring en z-axel i vridningspunkten (z-axelns riktning ges av definitionen på µ och den ut ur papperet): Ḣ z = M z. Med H z = ml 2 µ och Mz = kµ fås: ml 2 µ = kµ ) µ + k ml 2 µ =0. Lösningen till svängningsekvationen ovan oscillerar med vinkelfrekvensen! = s k ml 2. Eftersom = 2¼/! blir den efterfrågade perioden: s ml 2 f =2¼ k.
24 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för Open1 Läsåret 06/07 Tentamen i 5C1102 Mekanik mk, kurs Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer och motivera lösningarna väl. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem 1. Beloppet av den bromsande kraften på en långsamt glidande båt kan antas vara proportionell mot beloppet på hastigheten, dvs F=kv där k är en konstant. Båten stannar på sträckan l från hastigheten v 0. Bestäm sträckan båten glider innan den stannar om hastigheten är 2v 0. (3p) 2. Pelle ska hoppa iland från en båt med massan M (inkl Pelle) och hastigheten V rakt framåt. Vilken hastighet relativt båten ska Pelle hoppa med rakt framåt för att båten efter hoppet ska stå till. Pelle har massan m. (3p) 3. Pelle och Lisa ska segla under en bro och funderar över hur hög deras mast kan tänkas vara.för att få klarhet i detta hissar de upp en tunn lina i masttopeen och fäster en vikt längst ner i linan, som då hänger precis ovanför däcket. De sätter pendeln i svängning och mäter hur lång tid 10 pendlingar fram och tillbaka tar, denna tid benämner vi T. Visa hur Pelle och Lisa med hjälp av denna mätning kan bestämma masttoppens höjd över däcket. Sambandet sin!! för små vinklar kan/bör användas. (3p) 4. En gps-satellit (gps är ett satellitbaserat navigationssystem) skall placeras i en cirkulär bana med radien 2R kring jorden. Satelliten uppsjuts från punkten P längs en elliptisk bana. Punkterna P och A är perigeum respektive apogeum på den elliptiska banan. Bestäm satellitens uppskjutningshastighet i P. Hastigheten skall uttryckas med hjälp av tyngdaccelerationen vid jordytan, g samt jordens radie R. (3p)
25 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i naturliga komponenter. Längden och riktningen av e n måste härledas. b) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten i cylinderkoordinater. 6. a) Definiera arbetet U 1-2 som kraften F uträttar vid förflyttning från r 1 till r 2. (1p) b) Definiera kinetiska energin för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). (1p) 7. a) Definiera kraftmomentet M 0 av kraften F angripande i A med avseende på O. (1p) b) Definiera rörelsemängdsmomentet för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa momentekvationen (att rörelsemängdsmomentets tidsderivata är lika med kraftmomentet) för en partikel. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik Lösningar till problemdelen kommer att läggas ut på kurshemsidan under eftermiddagen. (2p) (1p)
26 Lösningar till Tentamen i kursen 5C1102, Mekanik mindre kurs för Open1 Uppgift 1 Newtons andra lag, kraftekvationen, projicerad på x-riktningen ger: e x : Tillsammans med sambandet: dv fås: eller Integrering ger: dt = dv dx mẍ = kẋ. dx dt = dv dxẋ m dv dx v = kv dv dx = k m. v = k m x + C. Fall 1 : Båten stannar på sträckan l från farten v 0. Detta ger: v(x = 0) = v 0 v(x = l) = 0 vilket ger: C 1 = v 0 k = v 0m. l Fall 2 : Båten stannar från farten 2v 0. I detta fall blir: v = k m x + C 2. där k = v 0 m/l. Villkoret v(x = 0) = 2v 0 ger C 2 =2v 0 och sträckan s till stopp ges av ekvationen: eller 0= k m s + C 2 = v 0m lm s +2v 0 s =2l.
27 Uppgift 2. Antag att hoppet sker momentant. Under denna förutsättning bevaras rörelsemängden i horisontell led under hoppet (energin bevaras inte eftersom Pelles muskler under hoppet omvandlar kemisk energi tilll rörelseenergi. Rörelsemängdens bevarande ger: e x MV = mv dvs v = MV m. Pelles hastighet relativt båten efter hoppet måste alltså vara: v P = MV m e x (Relativt båten kan även tolkas som Pelles hastighet efter hoppet relativt båtens hastighet före hoppet. I så fall blir svaret v P = ³ MV m V e x. Uppgift 3. Newtons andra lag, kraftekvationen, projicerad på µ-riktningen ger (ṙ = 0): e µ : mr µ = mg sin µ där r är den sökta längden. Approximationen sin µ ¼ µ ger svängningsekvationen: µ + g r µ. L/ osningarna till denna ekvationen har vinkelfrekvensen r g! = r och perioden dvs = 2¼!, =2¼ s r g
28 och r = g 2 4¼ 2. Om tio svängningar tar tiden T är masthöjden h: Uppgift 4. Rörelsemängdsmomentet är konstant: vilket ger Energiekvationen ger: h = gt 2 400¼ 2 v P R = v A 2R v P =2v A. T P + V P = T A + V A eller 1 2 mv2 P G mm R = 1 2 mv2 A G mm 2R vilket efter lite algebra ger: s gr v A = 3. Med hjälp av det tidigare sambandet: v P =2 s gr 3
29 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för Open1 Läsåret 07/08 Tentamen i SG1102 och 5C1102 Mekanik mk, kurs Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer och motivera lösningarna väl. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem 1. Två partiklar passerar samtidigt origo, A med hastigheten v A =(1,0) m/s och B med hastigheten v B =(0,1) m/s. Partikel A påverkas av den konstanta kraften F A =(0,1) N och partikel B med en konstanta kraften F A =(1,0) N. Bestäm var partiklarna kolliderar om de har samma massa m. (3p) 2. Du står och gungar ett barn som plötsligt vill stanna. Du måste nu bestämma vilken kraft med konstant belopp F (riktningen ändras så att den hela tiden är tangentiell) du måste ansätta från högsta läget till lägsta för att gungan och barnet ska stanna längst ner. Antag att gungan och barnet har massan m, att linorna som gungan är fäst i har längden l samt saknar massa och inte ger något luftmotstånd. Kraften ansätts i övre vändläget när vinkeln! är. (3p) 3. En partikel med massan m rör sig med hastigheten v rakt emot en fjäder. När den kommer till fjädern fastnar den i kroken och svänger fram och tillbaka med vinkelfrekvensen #. Bestäm fjäderns maximala utslag under kompressionsfasen. Försumma dämpning och friktion. Ledning: Börja med fjäderkonstanten. (3p) 4. Du vill uppskatta hur stor den vertikala kraften mellan fotsula och underlag är vid gång respektive löpning. Uppskatta denna kraft som funktion av a, den del av tiden som foten är i marken (a=1: foten är i marken hela tiden, a=0,1: foten är i marken 10% av tiden). Du får gärna anta att den vertikala rörelsen upp och ner är mycket liten under ett steg även om foten inte är i marken hela tiden, att kraften är konstant under markkontakten samt att underlaget är horisontellt. (3p)
30 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i cylinderkoordinater. (2p) b) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). OBS: För att detta ska bli komplett krävs att kinetiska energin och arbetet definieras. (1p) 6. a) Definiera kraftmomentet M 0 av kraften F angripande i A med avseende på O. (1p) b) Definiera rörelsemängdsmomentet för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa momentekvationen (att rörelsemängdsmomentets tidsderivata är lika med kraftmomentet) för en partikel. (1p) 7. a)!ställ upp svängningsekvationen för en fri odämpad svängning och bestäm uttrycket för vinkelfrekvensen # n i detta fall. (1p) b) Ställ upp svängninsekvationen för en fri dämpad svängning och definiera dämpningsfaktorn. (1p) c) Ange villkoret på dämpnings!faktorn för stark, svag respektive kritisk dämpning. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik Lösningar till problemdelen kommer att läggas ut på kurshemsidan efter skrivtidens slut.
31 Första version av lösningar till Tentamen i kursen SG1102/5C1102, Mekanik mindre kurs för Open1 OBS att dessa lösningar till viss del inte är kompletta vad avser figurer Uppgift 1 Newtons andra lag, kraftekvationen, ger för de två partiklarna: m r A = F A m r B = F B tillsammans med begynnelsevillkoren: r A (t = 0) = (0, 0) ṙ A (t = 0) = (1, 0) r B (t = 0) = (0, 0) ṙ B (t = 0) = (0, 1). Integrering och insättning av F A = (0, 1) och F B = (1, 0) ger: (x A,y A )= (0, 1)t2 2m + (1, 0)t
32 och (x B,y B )= x A = x B och y A = y B ger oss: dvs. t =0 (1, 0)t2 2m t 2 2m = t t =2m. + (0, 1)t. Detta innebär att x A = x B och y A = y B då t = 0 (utgångsläget) och då t =2m, dvs partiklarna kolliderar när t =2m, positionen är då: r A,B (t =2m) = (2m, 2m) Uppgift 2 Detta är en tillämpning av lagen om den kinetiska energin. Eftersom kinetiska energin är noll i vändläget och skall vara noll längst ner måste arbetet som utförs av den pålagda kraften och tyngdkraften tillsammans vara noll. Detta kommer av att U 1 2 = T 2 T 1. Arbetet från tyngdkraften fås av potentialen: U mg = V uppe V nere = mgl(1 cos ). Eftersom den pålagda kraften hela tiden är tangentiell och motriktad rörelsen utför denna arbetet: U F = F l dvs. kraften multiplicerad med vägen. Detta går även att komma fram till utifrån linjeintegralen som definierar arbetet. Vi har redan konstaterat att totala arbetet måste vara noll, och får: U mg + U F = mgl(1 cos ) F l =0 eller F = mg(1 cos ).
33 Uppgift 3 Vi börjar med att bestämma fjäderkonstanten från den givna frekvensen och massan, därefter använder vi energiekvationen för att bestämma kompressionen. För svängningsrörelsen gäller: vilket ger: Energiekvationen ger:! = s k m k = m! 2. T A + V A = T B + V B där A refererar till okomprimerad fjäder och B till fullt komprimerad fjäder. Vi får då: T A = mv 2 /2 V A =0 T B =0 V B = k( x) 2 /2 där x är fj derns komprression, vilket tillsammans ger: dvs. mv 2 2 = k(±x)2 2 x = v!. Uppgift 4 Antag att en komplett stegcykel tar tiden T. För att rörelsen skall vara långsiktigt möjlig måste då följande gälla för rörelsemängden: p(t) =p(t + T )=p(t +2T )=p(t +3T ) dvs att rörelsemängden blir densamma efter varje stegcykel. Impulslagen ger oss då att Z T Fdt =0. 0 I vertikal led (positiv uppåt) verkar på gångaren/löparen krafterna: mg
34 (tyngdkraften neråt) hela tiden, samt F fot uppåt under den tid foten är i marken. För att impulsen över en stegcykel ska bli noll krävs: mgt + F fot at =0 vilket ger: F fot = mg/a
35 KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för Open1 Läsåret 07/08 Tentamen i SG1102 och 5C1102 Mekanik mk, kurs Open Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer och motivera lösningarna väl. Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper Problem I vissa av uppgifterna har siffervärden lagts in. Svaren skall dock ges på symbolisk form. 1. I LKABs gruva i Kiruna lyfts malmen från 725 m nivån med s.k. skipar. Varje skip lyfter malm med massan m malm och går i hastigheten v. Bestäm skipens effekt när den går med konstant hastighet. Siffervärden för den vetgiriga: m=40 ton, v=17 m/s. (3p) 2. Tågen mellan Kiruna och Narvik består av N st vagnar. Varje vagn har (inklusive pelletslasten) massan m.antag att man vill kunna flytta tåget sträckan l på tiden t på horisontellt underlag. Efter sträckan l kommer tåget att röra sig framåt med konstant hastighet. Vilken är den minsta kraft som kopplingen mellan loket som drar igång tåget och den första vagnen måste klara av? Siffervärden för den vetgiriga: N=68, m=130 ton (varav 100 ton pellets). (3p) 3. Skipen i uppgift 1 (massa m, hastighet v uppåt) stannar plötsligt pga maskinhaveri. Den kommer då att fortsätta uppåt, bromsas av gravitationen och sedan vända neråt, fångas upp av hissvajern och bromsas upp igen. Bestäm när, relaterat till stoppögonblicket, kraften i hisslinan är som störst och hur stor denna kraft är. Antag att hisslinan har fjäderkonstanten k. (3p) 4. Mellan anrikningsverket (där malmen slås sönder och sorteras i mer eller mindre malmhaltiga bitar) och pelletsverket (där de malmbitar som innehåller malm formas till pellets) skulle man kunna låta malmen glida ner för ett lutande plan (längd l, vinkel! mot horisonten) som sedan blir plant. Bestäm hur långt malmen glider på det raka planet om malmen startar från stillastående högst uppe på det lutande planet som lutar vinkeln!. Antag att friktionsfaktorn mellan malmbitarna och underlaget är µ. (3p)
36 Teori 5. a) Rita en figur och härled uttrycket för hastigheten och accelerationen i cylinderkoordinater. (2p) b) Bestäm accelerationen för ett barn som springer rakt ut från centrum med hastgheten v på en karusell som roterar med vinkelhastigheten w. (1p) 6. a) Definiera arbetet U 1-2 som kraften F uträttar vid förflyttning från r 1 till r 2. (1p) b) Definiera kinetiska energin för en partikel. (1p) c) Formulera och bevisa lagen om kinetiska energin (sambandet mellan arbetet och ändringen av kinetiska energin). (1p) 7. a) Definiera vad som menas med en konservativ kraft. (1p) b) Härled uttrycket för potentiella energin för en fjäderkraft. (1p) c) Formulera och bevisa momentekvationen (att rörelsemängdsmomentets tidsderivata är lika med kraftmomentet) för en partikel. (1p) 8. a) Definiera vad som menas med en centralkraft. (1p) b) Rita en figur och härled ett uttryck för sektorhastigheten da/dt. (1p) c) Visa att sektorhastigheten är konstant vid centralrörelse. (1p) Lycka till! Fredrik Lösningar till problemdelen kommer att finnas på kurshemsidan, www2.mech.kth.se/fredrik/sg1102
37
38
39
40
41
42
43
Enda tillåtna hjälpmedel är papper, penna, linjal och suddgummi. Skrivtid 4 h. OBS: uppgifterna skall inlämnas på separata papper.
KTH Mekanik Fredrik Lundell Mekanik mindre kurs för E1 och Open1 Läsåret 05/06 Tentamen i 5C110 Mekanik mk, kurs E1 och Open 1 006-03-15 Var noga med att skilja på skalärer och vektorer. Rita tydliga figurer
Läs merTentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN m fl. Problemtentamen OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas!
014-08-19 Tentamen i Mekanik SG110, m. k OPEN m fl. OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik Problemtentamen 1. En boll med massa m skjuts ut ur ett hål så att den hamnar
Läs merProblemtentamen. = (3,4,5)P, r 1. = (0,2,1)a F 2. = (0,0,0)a F 3. = (2,"3,4)P, r 2
2015-MM-DD Övningstentamen i Mekanik SG1130, grundkurs B1. OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Problemtentamen Ett kraftsystem består av tre krafter som angriper
Läs merTentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN. Problemtentamen
014-06-04 Tentamen i Mekanik SG110, m. k OPEN. OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Problemtentamen En boll skjuts ut genom ett hål med en hastighet v så att den
Läs merTentamen i Mekanik för D, TFYA93/TFYY68
TEKNISKA HÖGSKOLAN I LINKÖPING Institutionen för Fysik, Kemi och Biologi Magnus Johansson Tentamen i Mekanik för D, TFYA93/TFYY68 Måndag 019-01-14 kl. 14.00-19.00 Tillåtna Hjälpmedel: Physics Handbook
Läs merOmtentamen i Mekanik I SG1130, grundkurs för CMATD och CL. Problemtentamen
2015-06-12 Omtentamen i Mekanik I SG1130, grundkurs för CMATD och CL. OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik Problemtentamen 1. Med hjälp av en tråd kan ett homogent block
Läs mer= v! p + r! p = r! p, ty v och p är dt parallella. Definiera som en ny storhet: Rörelsemängdsmoment: H O
1 KOMIHÅG 15: --------------------------------- Definitioner: Den potentiella energin, mekaniska energin Formulera: Energiprincipen ---------------------------------- Föreläsning 16: FLER LAGAR-härledning
Läs mer" e n och Newtons 2:a lag
KOMIHÅG 4: --------------------------------- 1 Energistorheter: P = F v, U "1 = t 1 # Pdt. Energilagar: Effektlagen, Arbetets lag ---------------------------------- Föreläsning 5: Tillämpning av energilagar
Läs merKUNGL TEKNISKA HÖGSKOLAN INSTITUTIONEN FÖR MEKANIK Richard Hsieh, Karl-Erik Thylwe
Tentamen i SG1102 Mekanik, mindre kurs för Bio, Cmedt, Open Uppgifterna skall lämnas in på separata papper. Problemdelen. För varje uppgift ges högst 6 poäng. För godkänt fordras minst 8 poäng. Teoridelen.
Läs merTentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN. Problemtentamen
2015-06-01 Tentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas KTH Mekanik Problemtentamen 1. En bil med massan m kör ett varv med konstant fartökning ( v =)
Läs merKOMIHÅG 10: Effekt och arbete Effekt- och arbetslag Föreläsning 11: Arbete och lagrad (potentiell) energi
KOMIHÅG 10: Effekt och arbete Effekt- och arbetslag ----------------------------------------- Föreläsning 11: Arbete och lagrad (potentiell) energi Definition av arbete: U 0"1 = t 1 t 1 # Pdt = # F v dt,
Läs merTentamen i Mekanik 5C1107, baskurs S2. Problemtentamen
005-05-7 Tentamen i Mekanik 5C1107, baskurs S. OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Problemtentamen En homogen stång med massan m är fäst i ena änden i en fritt vridbar
Läs merTentamen i Mekanik SG1130, baskurs P1. Problemtentamen
010-06-07 Tentamen i Mekanik SG1130, baskurs P1 OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1 Problemtentamen En homogen mast med massan M och längden 10a hålls stående i vertikalt
Läs mer6.3 Partikelns kinetik - Härledda lagar Ledningar
6.3 Partikelns kinetik - Härledda lagar Ledningar 6.104 Om du inte tidigare gått igenom illustrationsexempel 6.3.3, gör det först. Låt ϕ vara vinkeln mellan radien till kroppen och vertikalen (det vill
Läs merÖvningar Arbete, Energi, Effekt och vridmoment
Övningar Arbete, Energi, Effekt och vridmoment G1. Ett föremål med massan 1 kg lyfts upp till en nivå 1,3 m ovanför golvet. Bestäm föremålets lägesenergi om golvets nivå motsvarar nollnivån. G10. En kropp,
Läs mer. Bestäm för denna studs stöttalet e! Lösning: Energiprincipen för bollens fall ner mot underlaget ger omedelbart före stöt:
KOMIHÅG 19: ------------------------------------------------------ Dämpade vibrationer: Fria fallet Kritisk dämpningsrörelse x(t) = e "# nt ( B + Ct) + x j Svag dämpningsrörelse x(t) = e "#$ nt ( Bcos(
Läs merKOMIHÅG 12: Ekvation för fri dämpad svängning: x + 2"# n
KOMIHÅG 1: ------------------------------------------------------ Ekvation för fri dämpad svängning: x + "# n x + # n x = a, Tre typer av dämpning: Svag, kritisk och stark. 1 ------------------------------------------------------
Läs merTentamen i Mekanik SG1130, baskurs P1 m fl. Problemtentamen OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas!
014-03-17 Tentamen i Mekanik SG1130, baskurs P1 m fl OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! 1 KTH Mekanik Problemtentamen En tunn homogen stav i jämvikt med massan m har i ena ändpunkten
Läs mer3. Om ett objekt accelereras mot en punkt kommer det alltid närmare den punkten.
Tentamen 1, Mekanik KF HT2011 26:e November. Hjälpmedel: Physics handbook alt. Formelblad, Beta mathematics handbook, pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmmar. För godkänt krävs minst 18/36 på
Läs merOm den lagen (N2) är sann så är det också sant att: r " p = r " F (1)
1 KOMIHÅG 12: --------------------------------- Den mekaniska energin, arbetet ---------------------------------- Föreläsning 13: FLER LAGAR-härledning ur N2 Momentlag Hur påverkas rörelsen av ett kraftmoment??
Läs merNewtons 3:e lag: De par av krafter som uppstår tillsammans är av samma typ, men verkar på olika föremål.
1 KOMIHÅG 8: --------------------------------- Hastighet: Cylinderkomponenter v = r e r + r" e " + z e z Naturliga komponenter v = ve t Acceleration: Cylinderkomponenter a = ( r " r# 2 )e r + ( r # + 2
Läs merTentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN. Problemtentamen
2015-06-01 Tentamen i Mekanik SG1102, m. k OPEN OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik Problemtentamen 1. En bil med massan m kör ett varv med konstant fartökning ( v
Läs merSG1108 Tillämpad fysik, mekanik för ME1 (7,5 hp)
Läsåret 11/12 Utförliga lärandemål SG1108 Tillämpad fysik, mekanik för ME1 (7,5 hp) Richard Hsieh Huvudsakligt innehåll: Vektoralgebra och dimensionsbetraktelser. Kraft och kraftmoment. Kraftsystem; kraftpar,
Läs merTentamen i Mekanik för D, TFYY68
TEKNISKA HÖGSKOLAN I LINKÖPING Institutionen för Fysik, Kemi och Biologi Carl Hemmingsson/Magnus Johansson Tentamen i Mekanik för D, TFYY68 Fredag 2018-08-23 kl. 8.00-13.00 Tillåtna Hjälpmedel: Physics
Läs merTFYA16: Tenta Svar och anvisningar
150821 TFYA16 1 TFYA16: Tenta 150821 Svar och anvisningar Uppgift 1 a) Sträckan fås genom integration: x = 1 0 sin π 2 t dt m = 2 π [ cos π 2 t ] 1 0 m = 2 π m = 0,64 m Svar: 0,64 m b) Vi antar att loket
Läs merTentamen i Mekanik - Partikeldynamik TMME08
Tentamen i Mekanik - Partikeldynamik TMME08 Onsdagen den 13 augusti 2008, kl. 8-12 Examinator: Jonas Stålhand Jourhavande lärare: Jonas Stålhand, tel: 281712 Tillåtna hjälpmedel: Inga hjälpmedel Tentamen
Läs merGÖTEBORGS UNIVERSITET Institutionen för fysik LÖSNINGAR TILL TENTAMEN I MEKANIK B För FYP100, Fysikprogrammet termin 2
GÖTEBORGS UNIVERSITET Institutionen för fysik LÖSNINGAR TILL TENTAMEN I MEKANIK B För FYP100, Fysikprogrammet termin Tid: Plats: Ansvarig: Hjälpmedel: Tisdag juni 009, kl 8 30 13 30 V-huset Lennart Sjögren,
Läs merÖvningstenta Svar och anvisningar. Uppgift 1. a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt
Övningstenta 015 Svar och anvisningar Uppgift 1 a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt tillsammans med begynnelsevillkoret v(0) = 0. Vi får: v(t) = 0,5t dt = 1 6 t3 + C och vi bestämmer
Läs merTentamen i SG1140 Mekanik II. Problemtentamen
010-01-14 Tentamen i SG1140 Mekanik II KTH Mekanik 1. OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! Problemtentamen Triangelskivan i den plana mekanismen i figuren har en vinkelhastighet
Läs merTentamen i Mekanik I SG1130, baskurs P1 och M1. Problemtentamen OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas!
2015-06-08 Tentamen i Mekanik I SG1130, baskurs P1 och M1. KTH Mekanik OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! Problemtentamen 1. Ett homogent halvcylinderskal hålls i jämvikt på ett
Läs merFöreläsning 17: Jämviktsläge för flexibla system
1 KOMIHÅG 16: --------------------------------- Ellipsbanans storaxel och mekaniska energin E = " mgm 2a ------------------------------------------------------ Föreläsning 17: Jämviktsläge för flexibla
Läs merTentamen i Mekanik SG1107, baskurs S2. Problemtentamen
010-05-6 Tentamen i Mekanik SG1107, baskurs S OBS: Inga hjälpmede förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik Problemtentamen 1 En cylinder med massan M vilar på en homogen horisontell planka med
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM520)
Tentamen Mekanik F del 2 (FFM520) Tid och plats: Lördagen den 19 januari 2013 klockan 08.30-12.30 i M. Hjälpmedel: Physics Handbook, Beta, Typgodkänd miniräknare samt en egenhändigt skriven A4 med valfritt
Läs mer" e n Föreläsning 3: Typiska partikelrörelser och accelerationsriktningar
KOMIHÅG 2: 1 Cylinderkomponenter: Hastighet v = r e r + r" e " + z e z Acceleration: a = ( r " r# 2 )e r + ( r # + 2 r # )e # + z e z Naturliga komponenter: v = ve t a = v e t + v 2 " e n ------------------------------------
Läs merTentamen i Mekanik SG1107, baskurs S2. Problemtentamen
007-08-30 Tentaen i Mekanik SG1107, baskurs S. OBS: Inga hjälpede föruto rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Probletentaen En hoogen stång ed assan är fäst i ena änden i en fritt vridbar led.
Läs merLÖSNINGAR TENTAMEN MEKANIK II 1FA102
LÖSNINGAR TENTAMEN 16-10-20 MEKANIK II 1FA102 A1 Skeppet Vidfamne 1 har en mast som är 11,5 m hög. Seglet är i överkant fäst i en rå (en stång av trä, ungefär horisontell vid segling). För att kontrollera
Läs meruniversity-logo Mekanik Repetition CBGA02, FYGA03, FYGA07 Jens Fjelstad 1 / 11
Mekanik Repetition CBGA02, FYGA03, FYGA07 Jens Fjelstad 2010 03 18 1 / 11 Översikt Friläggning Newtons 2:a lag i tre situationer jämvikt partiklar stela kroppars plana rörelse Energilagen Rörelsemängd
Läs merIntrohäfte Fysik II. för. Teknisk bastermin ht 2018
Introhäfte Fysik II för Teknisk bastermin ht 2018 Innehåll Krafter sid. 2 Resultant och komposanter sid. 5 Kraft och acceleration sid. 12 Interna krafter, friläggning sid. 15 1 Kraftövningar De föremål
Läs merInlupp 3 utgörs av i Bedford-Fowler med obetydligt ändrade data. B
Inlupp Sommarkurs 20 Mekanik II En trissa (ett svänghjul) har radie R 0.6 m och är upphängd i en horisontell friktionsfri axel genom masscentrum.. Ett snöre lindas på trissans utsida och en konstant kraft
Läs mer9.2 Kinetik Allmän plan rörelse Ledningar
9.2 Kinetik Allmän plan rörelse Ledningar 9.43 b) Villkor för att linan inte skall glida ges av ekv (4.1.6). 9.45 Ställ upp grundekvationerna, ekv (9.2.1) + (9.2.4), för trådrullen. I momentekvationen,
Läs merRepetion. Jonas Björnsson. 1. Lyft ut den/de intressanta kopp/kropparna från den verkliga världen
Repetion Jonas Björnsson Sammanfattning Detta är en kort sammanfattning av kursen Mekanik. Friläggning Friläggning består kortfattat av följande moment 1. Lyft ut den/de intressanta kopp/kropparna från
Läs merTFYA16: Tenta Svar och anvisningar
170418 TFYA16 1 TFYA16: Tenta 170418 Svar och anvisningar Uppgift 1 a) Vi är intresserade av största värdet på funktionen x(t). Läget fås genom att integrera hastigheten, med bivillkoret att x(0) = 0.
Läs merObs: Använd vektorstreck för att beteckna vektorstorheter. Motivera införda ekvationer!
1) m M Problemlösningar µ α α Lösning: Frilägg massorna: T N N F µ T Mg mg Jämvikt för M kräver T Mgsin α = 0 (1) a) Gränsfall F µ = µ N men jämvikt för m kräver: N mg cosα = 0 (2) T µ N mgsinα = 0 (3)
Läs merDefinitioner: hastighet : v = dr dt = r fart : v = v
KOMIHÅG 8: --------------------------------- Jämvikten kan rubbas: stjälpning, glidning Flexibla system- jämvikt bara i jämviktslägen ---------------------------------- Föreläsning 9: PARTIKELKINEMATIK
Läs merMekanik Föreläsning 8
Mekanik Föreläsning 8 CBGA02, FYGA03, FYGA07 Jens Fjelstad 2010 02 19 1 / 16 Repetition Polära koordinater (r, θ): ange punkter i R 2 m h a r: avståndet från origo (0, 0) θ: vinkeln mot positiva x axeln
Läs merTentamen i Mekanik 5C1107, baskurs S2. Problemtentamen
006-08-8 Tentaen i Mekanik 5C1107, baskurs S. OBS: Inga hjälpede föruto rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Probletentaen Ett glatt hoogent klot ed assan vilar ot två plana, hårda och glatta
Läs merDatum: Författare: Olof Karis Hjälpmedel: Physics handbook. Beta Mathematics handbook. Pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmar.
Mekanik KF, Moment 1 Datum: 2012-08-25 Författare: Olof Karis Hjälpmedel: Physics handbook. Beta Mathematics handbook. Pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmar. Del 1 (Lämna in denna del med dina
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM521 och 520)
Tentamen Mekanik F del 2 (FFM521 och 520) Tid och plats: Tisdagen den 27 augusti 2013 klockan 14.00-18.00. Hjälpmedel: Physics Handbook, Beta samt en egenhändigt handskriven A4 med valfritt innehåll (bägge
Läs merVågrörelselära och optik
Vågrörelselära och optik Kapitel 14 Harmonisk oscillator 1 Vågrörelselära och optik 2 Vågrörelselära och optik Kurslitteratur: University Physics by Young & Friedman (14th edition) Harmonisk oscillator:
Läs merIntroduktion till Biomekanik, Dynamik - kinetik VT 2006
Kinetik Kinematiken: beskrivning av translationsrörelse och rotationsrörelse Kinetik: Till rörelsen kopplas även krafter och moment liksom massor och masströghetsmoment. Kinetiken är ganska komplicerad,
Läs mer9.1 Kinetik Rotation kring fix axel Ledningar
9.1 Kinetik Rotation kring fix axel Ledningar 9.5 Frilägg hjulet och armen var för sig. Normalkraften kan beräknas med hjälp av jämvikt för armen. 9.6 Frilägg armen, och beräkna normalkraften. a) N µn
Läs merTentamen i Mekanik SG1130, baskurs. Problemtentamen
013-03-14 Tentamen i Meani SG1130, basurs. OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och srivdon får användas KTH Meani 1. Problemtentamen En ub med massa m står lutad mot en vertial sträv vägg och med stöd på
Läs merKursens olika delar. Föreläsning 0 (Självstudium): INTRODUKTION
1 Föreläsning 0 (Självstudium): INTRODUKTION Kursens olika delar Teorin Tentamen efter kursen och/eller KS1+KS2 Inlämningsuppgifter Lära känna kraven på redovisningar! Problemlösning Tentamen efter kursen
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM521 och 520)
Tentamen Mekanik F del (FFM51 och 50 Tid och plats: Lösningsskiss: Fredagen den 17 januari 014 klockan 08.30-1.30. Christian Forssén Obligatorisk del 1. Endast kortfattade lösningar redovisas. Se avsnitt
Läs mer6.2 Partikelns kinetik - Tillämpningar Ledningar
6.2 Partikelns kinetik - Tillämpningar Ledningar 6.13 Det som känns som barnets tyngd är den uppåtriktade kraft F som mannen påverkar barnet med. Denna fås ur Newton 2 för barnet. Svar i kilogram måste
Läs merALTERNATIVA KOORDINATSYSTEM -Cylindriska koordinatsystem. De polära koordinaterna r och " kan beskriva rörelsen i ett xyplan,
KOMIHÅG 8: --------------------------------- Rörelsemängd: p = mv, Kinematiska storheter: r ( t), v ( t), a ( t) Kinematiska samband med begynnelsevillkor 1 Föreläsning 9: ALTERNATIVA KOORDINATSYSTEM -Cylindriska
Läs merMEKANIK II 1FA102. VIK detta blad om bladen med dina lösningar. Se till så att tentamensvakterna INTE häftar samman lösningsbladen.
UPPSALA UNIVERSITET Inst för fysik och astronomi Allan Hallgren TENTAMEN 08-08 -29 MEKANIK II 1FA102 SKRIVTID: 5 timmar, kl 8.00-13.00 Hjälpmedel: Nordling-Österman: Physics Handbook Råde-Westergren: Mathematics
Läs mer(Eftersom kraften p. g. a. jordens gravitation är lite jämfört med inbromsningskraften kan du försumma gravitationen i din beräkning).
STOCHOLMS UNIVERSITET FYSIKUM Tentamensskrivning i Mekanik FyU01 och FyU03 Måndag 3 oktober 2005 kl. 9-15 Införda beteckningar skall definieras och uppställda ekvationer motiveras, detta gäller även när
Läs merNEWTONS 3 LAGAR för partiklar
wkomihåg 12: Acceleration-med olika komponenter. ----------------------------------------- Föreläsning 13: Dynamik kraft-rörelse (orsakverkan) NEWTONS 3 LAGAR för partiklar 1 1. En 'fri' partikel förblir
Läs merRepetitionsuppgifter i Fysik 1
Repetitionsuppgifter i Fysik 1 Uppgifterna i detta häfte syftar till att kort repetera några begrepp från fysiklektionerna i höstas. Det är inte på något sätt ett komplett repetionsmaterial, utan tanken
Läs merRepetition Mekanik, grundkurs
Repetition Mekanik, grundkurs Kraft är en vektor och beskrivs med storlek riktning och angreppspunkt F= Fe + F e + Fe x x y y z z Kraften kan flytta längs sin verkninglinje Addera krafter Moment i planet
Läs merKOMIHÅG 18: Ekvation för fri dämpad svängning: x + 2"# n. x j,
KOMIHÅG 18: ------------------------------------------------------ Ekvation för fri dämpad svängning: x + "# n x + # n x = # n x j, 1 med konstanterna! n = k m och!" n = c m. ------------------------------------------------------
Läs merGÖTEBORGS UNIVERSITET Institutionen för fysik LÖSNINGAR TILL TENTAMEN I MEKANIK B För FYP100, Fysikprogrammet termin 2
GÖTEBORGS UNIVERSITET Institutionen för fysik LÖSNINGAR TILL TENTAMEN I MEKANIK B För FYP00, Fysikprogrammet termin 2 Tid: Plats: Ansvarig: Hjälpmedel: Lödag 29 maj 200, kl 8 30 3 30 V-huset Lennart Sjögren,
Läs merFÖRBEREDELSER INFÖR DELTENTAMEN OCH TENTAMEN
FÖRBEREDELSER INFÖR DELTENTAMEN OCH TENTAMEN Repetera de övningsuppgifter som kännts besvärliga. Om du behöver mera övning så kan du välja fritt bland de övningsuppgifter i Problemsamlingen som överhoppats.
Läs merTillämpad biomekanik, 5 poäng Övningsuppgifter
, plan kinematik och kinetik 1. Konstruktionen i figuren används för att överföra rotationsrörelse för stången till en rätlinjig rörelse för hjulet. a) Bestäm stångens vinkelhastighet ϕ& som funktion av
Läs merTFYA16: Tenta Svar och anvisningar
180111 TFYA16 1 TFYA16: Tenta 180111 Svar och anvisningar Uppgift 1 a) Svar: 89 cm x = 0 t 3 dt = [ t 3 9 ] 0 = 8 m 89 cm 9 b) Om vi betecknar tågets (T) hastighet relativt marken med v T J, så kan vi
Läs mera. b a. b. 7.
1. Mattias och hans vänner badar vid ett hopptorn som är 10,3 m högt. Hur lång tid tar det innan man slår i vattnet om man hoppar rakt ner från tornet? 2. En boll träffar ribban på ett handbollsmål och
Läs merTentamen i SG1140 Mekanik II för M, I. Problemtentamen
2010-10-23 Tentamen i SG1140 Mekanik II för M, I. OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas! KTH Mekanik 1. Problemtentamen Triangelskivan i den plana mekanismen i figuren har en vinkelhastighet
Läs merLösningar Heureka 2 Kapitel 7 Harmonisk svängningsrörelse
Lösningar Heureka Kapitel 7 Harmonisk svängningsrörelse Andreas Josefsson Tullängsskolan Örebro Lo sningar Fysik Heureka Kapitel 7 7.1 a) Av figuren framgår att amplituden är 0,30 m. b) Skuggan utför en
Läs merKollisioner, impuls, rörelsemängd kapitel 8
Kollisioner, impuls, rörelsemängd kapitel 8 ! Sida 4/4 Laboration 1: Fallrörelse på portalen ikväll Institutionen för Fysik och Astronomi! Mekanik HI: 2014 Fallrörelse Institutionen för Fysik och Astronomi!
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM520)
Tentamen Mekanik F del 2 (FFM520) Tid och plats: Måndagen den 23 maj 2011 klockan 14.00-18.00 i V. Hjälpmedel: Physics Handbook, Beta, Lexikon, typgodkänd miniräknare samt en egenhändigt skriven A4 med
Läs merMekanik III, 1FA103. 1juni2015. Lisa Freyhult 471 3297
Mekanik III, 1FA103 1juni2015 Lisa Freyhult 471 3297 Instruktioner: Börja varje uppgift på nytt blad. Skriv kod på varje blad du lämnar in. Definiera införda beteckningar i text eller figur. Motivera uppställda
Läs merInre krafters resultanter
KOMIHÅG 6: --------------------------------- Torr friktion: F " µn Normalkraftens angrepp?? Risk för glidning eller stjälpning ---------------------------------- Föreläsning 7: Inre krafters resultanter
Läs merFöreläsning 10: Stela kroppens plana dynamik (kap 3.13, 4.1-8) Komihåg 9: e y e z. e z )
1 Föreläsning 10: Stela kroppens plana dynamik (kap 3.13, 4.1-8) Komihåg 9: H O = "I xz e x " I yz e y + I z e z H G = "I xz ( ) ( G e x " I G yz e y + I G z e z ) # (fixt origo, kroppsfix bas) # (kroppsfix
Läs merHärled utgående från hastighetssambandet för en stel kropp, d.v.s. v B = v A + ω AB
. Härled utgående från hastighetssambandet för en stel kropp, d.v.s. v B v A + ω AB motsvarande samband för accelerationer: a B a A + ω ω AB + a AB. Tolka termerna i uttrycket för specialfallet plan rörelse
Läs merMekanik FK2002m. Repetition
Mekanik FK2002m Föreläsning 12 Repetition 2013-09-30 Sara Strandberg SARA STRANDBERG P. 1 FÖRELÄSNING 12 Förflyttning, hastighet, acceleration Position: r = xî+yĵ +zˆk θ = s r [s = θr] Förflyttning: r
Läs merTentamen Mekanik F del 2 (FFM520)
Tentamen Mekanik F del FFM50 Tid och plats: Måndagen den 3 maj 011 klockan 14.00-18.00 i V. Lösningsskiss: Christian Forssén Obligatorisk del 1. a 1 och är identiska vid ekvatorn. Centripetalaccelerationen
Läs merINFÖR BESÖK PÅ GRÖNA LUND
1. Insane 1. I Insane upplever man som mest en G-kraft på 3,5 G. Hur många kilo skulle en våg visa om man väger 50 kilo i vanliga fall? 2. Under en timme hinner 600 personer åka Insane om alla fyra vagnarna
Läs merMer Friktion jämviktsvillkor
KOMIHÅG 6: --------------------------------- Torr friktion: F! µn. Viskös friktion: F = "cv. Extra villkor för jämvikt: risk för glidning eller stjälpning. ---------------------------------- Föreläsning
Läs merLEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4
LEDNINAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4 LP 4.3 Tyngdkraften, normalkraften och friktionskraften verkar på lådan. Antag att normalkraftens angreppspunkt är på avståndet x från lådans nedre vänstra hörn. Kraftekvationen
Läs mer7,5 högskolepoäng. Provmoment: tentamen. Tentamen ges för: Högskoleingenjörer årskurs 1. Tentamensdatum: 2012-03-12 Tid: 09.00-13.
Mekanik rovmoment: tentamen Ladokkod: TT8A Tentamen ges för: Högskoleingenjörer årskurs 7,5 högskolepoäng Tentamensdatum: -3- Tid: 9.-3. Hjälpmedel: Hjälpmedel vid tentamen är hysics Handbook (Studentlitteratur),
Läs merI stötuppgifterna bortser vi från den impuls som yttre krafter ger under själva stöttiden.
I stötuppgifterna bortser vi från den impuls som yttre krafter ger under själva stöttiden. 60 Du vandrar omkring bland din mosters äppelträd och får ett jättestort äpple i huvudet. Av din moster (som är
Läs mer9, 10. TFYA15 Fysikaliska modeller VT2019 Partikelkinetik-energi Magnus Johansson,IFM, LiU
9, 10 Kulkanor Två kulor åker friktionsfritt nedför olika kanor. Vilken kula kommer ner till kanans slut först? Vilken kula har högst fart vid kanans slut? h A B Fredrik Karlsson, 9 W = F r Exempel: Partikel
Läs merLösningsförslat ordinarie tentamen i Mekanik 2 (FFM521)
Lösningsförslat ordinarie tentamen i Mekanik (FFM5) 08-06-0. Baserat på Klassiker Ett bowlingklot med radie r släpps iväg med hastighet v 0 utan rotation. Initialt glider den mot banan, och friktionen
Läs merStelkroppsmekanik partiklar med fixa positioner relativt varandra
Stelkroppsmekanik partiklar med fixa positioner relativt varandra Rörelse relativt mass centrum Allmänt partikelsystem Stel kropp translation + rotation (cirkelrörelse) För att kunna beskriva och förstå
Läs merLösningar Kap 11 Kraft och rörelse
Lösningar Kap 11 Kraft och rörelse Andreas Josefsson Tullängsskolan Örebro Lösningar Fysik 1 Heureka: kapitel 11 11.1.-11.2 Se facit eller figurerna nedan. 1 11.3 Titta på figuren. Dra linjer parallella
Läs merID-Kod: Program: Svarsformulär för A-delen. [ ] Markera om du lämnat kommentarer på baksidan.
Svarsformulär för A-delen ID-Kod: Program: [ ] Markera om du lämnat kommentarer på baksidan. A.1a [ ] 0.75 kg [ ] 1.25 kg [ ] 1 kg [ ] 2 kg A.1b [ ] 8rπ [ ] 4rπ [ ] 2rπ [ ] rπ A.1c [ ] ökar [ ] minskar
Läs merLABKOMPENDIUM. TFYA76 Mekanik
Linköpings universitet IFM, Institutionen för Fysik, Kemi och Biologi Rev. 2014-08-27 LABKOMPENDIUM TFYA76 Mekanik INNEHÅLL: LAB 1: RÖRELSE. 3 Uppgift 1 3 Uppgift 2 5 LAB 2: STÖT 6 2 LAB 1: RÖRELSE Målsättning
Läs merTentamen i Mekanik II
Institutionen för fysik och astronomi F1Q1W2 Tentamen i Mekanik II 30 maj 2016 Hjälpmedel: Mathematics Handbook, Physics Handbook och miniräknare. Maximalt 5 poäng per uppgift. För betyg 3 krävs godkänd
Läs merSolsystemet: Solen, Merkurius, Venus, Jorden, Mars, Jupiter, Saturnus, Uranus, Neptunus, (Pluto) Solens massa är ca gånger jordmassan
1 KOMIHÅG 8: Centrala raka/sneda stötar Flera partiklar - masscentrum Föreläsningar 9-10: Centralkrafter och solsystemet Centralkrafter: Inga kraftmoment på massan Solsystemet: Solen, Merkurius, Venus,
Läs merUppgift 3.5. Vi har att: a = dv dt enligt definitionen. Med vårt uttryck blir detta: dt = kv2. Vi separerar variablerna: v 2 = kdt
Uppgift 3.5 a) Vi har att: a = dv dt enligt definitionen. Med vårt uttryck blir detta: Vi separerar variablerna: Vi kan nu integrera båda leden: dv v = k dv dt = kv dv v = kdt dt 1 v = kt + C där C är
Läs merUppgift 3.5. Vi har att: a = dv dt enligt definitionen. Med vårt uttryck blir detta: Vi separerar variablerna: Vi kan nu integrera båda leden: Z dv
Uppgift 3.5 a) Vi har att: a = dv dt enligt definitionen. Med vårt uttryck blir detta: Vi separerar variablerna: Vi kan nu integrera båda leden: Z dv v = dv dt = dv v = Z k kv kdt dt, 1 v = kt + C där
Läs merMekanik III Tentamen den 19 december 2008 Skrivtid 5 tim De som klarat dugga räknar ej uppgift m/2
Mekanik III Tentamen den 19 december 8 Skrivtid 5 tim De som klarat dugga räknar ej uppgift 1. 1. r mg/r m mg/r 9m/ En klots med en cylinderformad urgröpning med radie r glider på ett horisontellt, friktionsfritt
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS
WALLENBERGS FYSIKPRIS KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 8 januari 1 SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET LÖSNINGSFÖRSLAG 1. Ballongens volym är V = πr h = 3,14 3 1,5 m 3 = 4,4 m 3. Lyftkraften från omgivande luft är
Läs merKapitel 4 Arbete, energi och effekt
Arbete När en kraft F verkar på ett föremål och föremålet flyttar sig sträckan s i kraftens riktning säger vi att kraften utför ett arbete på föremålet. W = F s Enheten blir W = F s = Nm = J (joule) (enheten
Läs merLösning. (1b) θ 2 = L R. Utgå nu från. α= d2 θ. dt 2 (2)
Lösningar till dugga för kursen Mekanik II, FA02, GyLärFys, KandFys, F, Q, W, ES Tekn-Nat Fak, Uppsala Universitet Tid: 7 april 2009, kl 4.00 7.00. Plats: Skrivsalen, Polacksbacken, Uppsala. Tillåtna hjälpmedel:
Läs merMekanik Laboration 3 (MB3)
Institutionen för fysik Ingvar Albinsson/Carlo Ruberto Naturvetenskapligt basår, NBAF00 Laborationen genomförs i grupper om två-tre personer och består av fem olika försök som genomförs i valfri ordning
Läs merMekanik F, del 2 (FFM521)
Mekanik F, del (FFM51) Ledningar utvalda rekommenderade tal Christian Forssén, christianforssen@chalmersse Uppdaterad: April 4, 014 Lösningsskissar av C Forssén och E Ryberg Med reservation för eventuella
Läs merFöreläsning 2,dynamik. Partikeldynamik handlar om hur krafter påverkar partiklar.
öreläsning 2,dynamik Partikeldynamik handlar om hur krafter påverkar partiklar. Exempel ges på olika typer av krafter, dessa kan delas in i mikroskopiska och makroskopiska. De makroskopiska krafterna kan
Läs mer