Undersökning av inkompressibelt gränsskikt på plan platta
|
|
- Hans Svensson
- för 6 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 Institutionen för Mekanik, KTH Undersökning av inkompressibelt gränsskikt på plan platta 1. Laborationens innehåll Laborationen avser undersökning av gränsskiktsströmningen på en plan platta. Hastighetsprofilen för ett laminärt och ett turbulent gränsskikt uppmätes med hjälp av ett Pitotrör. Ur mätningarna bestämmes deplacementtjockleken ( * ), rörelsemängdsförlusttjockleken (ϑ) samt friktionskoefficienten (c f ). Skillnaden mellan strukturen för laminära och turbulenta gränsskikt observeras med hjälp av en sk varmtrådsanemometer, med vilken den instantana hastigheten kan mätas. Dessutom visualiseras turbulensomslag på ett vattenbord. 2. Grundläggande begrepp Om strömningen antas vara inviskös kommer hastighetsprofilen vid strömning över en plan platta att vara opåverkad av plattan och se ut som i figur 1a. Eftersom gaser och vätskor är viskösa vid normal förhållanden kommer fluidens hastighet vid tan att vara densamma som tans. Hastighetsfördelningen i området närmast tan, det sk gränsskiktet, kommer att ha en form som i figur 1b. Hastigheten är såledels en funktion av, u=u(), där u(0)=0 och u() U då, där U är den sk friströmshastigheten. 2.1 Olika mått på gränsskiktstjockleken Eftersom hastigheten nära plattan har minskat så kommer masstransporten genom det område som upptas av gränsskiktet vara mindre än i det inviskösa fallet. Med deplacementtjocklek avses den sträcka som den fasta tan måste flttas ut i en inviskös strömning för att erhålla samma masstransport som i det viskösa fallet. Masskonservation ger ρ *U = ρ(u -u)d 0 där ρ är densiteten och är gränsskiktstjockleken definerad som den -position vid vilken hastigheten har nått den ostörda friströmshastigheten (i praktiken används den -position vid vilken hastigheten når t e 0.99U ). Vi antar här att friströmshastigheten är så låg att strömningen kan betraktas som inkompressibel, dvs ρ=konst. vilket gör att * kan lösas ut som *= (1 - u U )d 0 För detta fall kan man göra en enkel geometrisk tolkning av deplacementtjockleken enligt figur 2, där de streckade områdena är lika stora. * Figur 2. Geometrisk tolkning av deplacementtjockleken Figur 1. a) Inviskös strömning b) Viskös strömning Rörelsemängdsförlusttjockleken (ϑ) definieras på motsvarande sätt genom att betrakta transporten av rörelsemängd i gränsskiktet:
2 3 ρ(u -u)u d (ρ ϑu )U = 0 För ρ=konstant (inkompressibel strömning) erhålles ϑ = 0 u U (1 - u U ) d. 2.2 Friktionskarft och friktionskoefficienter Från den uppmätta rörelsemängdsförlusttjockleken kan kraften per breddenhet på plattan beräknas ur rörelsemängdslagen: F b =ρ U 2 ϑ där F är kraften på plattan fram till -värdet för vilket ϑ bestäms (=L) och b är plattans bredd. Den genomsnittliga friktionskoefficienten fram till =L definieras som kvoten mellan kraft per tenhet och dnamiskt trck q=ρ U /2: F Cf = 1 2 ρ U 2 b L Den kan uttrckas med hjälp av ϑ: Cf = 2 ϑ L. Lokalt orsakas kraften av väggskuvspänning, τ w, som är proportionell mot den dnamiska viskositeten µ och hastighetsgradienten vid väggen: τ w = µ ( u ) =0. Kraften på det lilla telementet z blir då F = τ w z. Den lokala friktionskoefficienten cf definieras som som kvoten mellan väggskjuvspänning och dnamiskt trck: cf = F / z τw q = 1 2 ρ U Laminära och turbulenta gränsskikt Renolds tal brukar baseras på avståndet mellan plattans framkant och mätpositionen =L: ReL = ρ U L µ För tillräckligt lågt ReL är gränsskiktet alltid laminärt, medan det för ökande ReL till slut kommer att bli turbulent. Början och slutet av omslagsområdet mellan helt laminärt och helt turbulent gränsskiktsströmning beror bland annat på plattans tråhet och turbulensnivån i friströmmen. 3. Beskrivning av mätutrustningen Laborationen utförs i institutionens låghastighetsvindtunnel där en plan platta är monterad i mätsträckan. Den maimala hastigheten i mätsträcken är ca 40 m/s, motsvarande ett Machtal på 0.12 << 1, vilket innebär att strömningen kan anses vara inkompressibel. 3.1 Vindtunnel Vindtunneln är avbildad i figur 3. Tunneln har en sluten krets och drivs av en varvtalsreglerad aialfläkt (15 kw tristorstrd DC-motor) i returkanalen. Mätsträckans bredd är 0.40 m och dess höjd 0.50 m. Det finns en trckutjämnnade spalt nedströms mätsträckan, vilket gör att det statiska trcket i mätsträckan är ungefär lika med det omgivande atmosfärstrcket. För att erhålla god strömningskvalité i mätsträckan, dvs låg nivå på hastighetsfluktuationerna och en jämn hastighetsfördelning, används likriktare och nät i den sk stagnationskammaren. Likriktaren riktar upp strömningen parallellt med mätsträckans geometriska centrumlinje, samtidigt som stora virvlar brts sönder. Trckfallet över de efterföljande näten dämpar ut ojämnheter i hastighetsfördelningen, samtidigt som virvlarna i strömningen brts ner till mindre storlek, vilka snabbt dämpas ut av viskösa krafter. Kontraktionen som finns direkt uppströms mätsträckan ger också en kraftig dämpning av den relativa fluktuationsnivån och hastighets-variationerna över mätsträckans tvärsnitt.
3 5 3.2 Plan platta Plattan är monterad horisontellt i mitten av mätsträckan och parallellt med tunnelns centrumlinje (figur 4). Då det är svårt att montera plattan eakt parallellt med anströmningsriktningen finns möjlighet att justera stagnationspunktens läge på plattans ellipsformade framkant med hjälp av en bakkantsklaff. Klaffens vinkel justeras med hjälp av en mikrometerskruv. Två trckmäthål är placerade smmetriskt på över- respektive undersidan av plattans framkant. Vid parallell anströmning skall stagnationspunkten ligga på framkantens nos och trcket i trckhålen skall vara lika. 3.3 Utrustning för trckmätning Stagnationstrcket (även kallat totaltrck) i gränsskiktet mäts med ett sk stagnations- eller totaltrckrör (Pitotrör), vars mnning är tillplattad för att minska utsträckningen i -led. Sonden är fastsatt på en traverseringsanordning för att kunna förflttas i - och -led. För att bestämma det statiska trcket i gränsskiktet är trckmäthål inlagda i plattans ta. De är belägna vid =0.24 m och =0.69 m, fast något förskjutna i spännviddsled för att inte störas av Pitotrörssonden. Stagnationstrcket och det statiska trcket är anslutna till en elektrisk differens-trckgivare där de påverkar varsin sida av ett membran. Utböjningen av membranet (som är proportionell mot trckskillnaden över membranet) omvandlas till en elektrisk spänning proportionell mot utböjningens storlek med hjälp av en mätförstärkare. Trckgivarsstemet är kalibrerat och utsignalen motsvarar 10 mm H2O/Volt. Nolläget hos sstemet trckgivare/förstärkare kan ändras pga temperaturvariationer och bör kontrolleras med jämna mellanrum genom att trckslangarna mellan trckgivarens ingångar "kortsluts". Trckgivaren är ansluten dels till en digitalvoltmeter, dels till en mätdator. Mätdatorn används för att tidsmedelvärdesbilda signalen från differenstrckgivaren, eftersom denna signal fluktuerar kraftigt, speciellt vid låga trck (dvs mätningar nära väggen). Vid laborationen an vänds även en Betzmanometer. Detta är i princip en U-rörskonstruktion som mäter skillnaden mellan två ansluta trck i mm H2O. Denna tp av manometer används ofta som referens- och kalibreringsmanometer Mätteknik Ett laminärt och ett turbulent gränsskikt ska studeras, och gränsskiktsparametrarna *, ϑ, cf och Cf utvärderas och jämföras. Mätningarna görs på två avstånd (=0.24 m och =0.69 m) från plattans framkant vid en och samma friströmshastighet. För att kunna beräkna aktuella värden på luftens densitet och viskositet mäts temperaturen i mätsträckan. Trcket i laborationslokalen avläses på en barometer. Detta trck är med tillräcklig noggrannhet lika med statiska trcket i mätsträckan (p ). Hastigheten i gränsskiktet mäts med Pitotrör som traverseras i -led m.hj.a. en mikrometerskruv med stigning 1 mm/varv. Det kan även flttas i -led genom att skjuta hela traverseringsanordningen längs en 60 cm lång skena. Det går inte att komma ända intill plattan eftersom trcksonden har en utsträckning i -led. Minsta avståndet är 0.30 mm till rörets centrum. Detta avstånd uppnås genom att sonden skruvas ned så att den ligger an mot plattan vilket kontrolleras visuellt. Detta innebär att första punkten motsvarar =0.30 mm. Det statiska trcket erhålls från ett litet hål i plattans ta. 4.1 Utvärdering av hastighet från uppmätt dnamiskt trck Det dnamiska trcket (q) är skillnaden mellan totaltrcket (eller stagnationstrcket, po) och det statiska trcket (p). Ett antagande inom gränsskiktsteorin (för tor med måttlig krökning) är att det statiska trcket är konstant genom gränsskiktet, dvs i detta fall kan vi anta att det uppmätta statiska trcket vid väggen är detsamma som det statiska trcket i friströmmen. Från Bernoullis ekvation för inkompressibel strömning erhålls följande samband mellan det dnamiska trcket (q) och hastigheten (u) q = po - p = 1 2 ρu2 vilket ger u = 2 p o - p ρ Genom att mäta (po - p) dels genom gränsskiktet och dels i friströmmen kan u U (under antagandet ρ=konst) skrivas:
4 7 u U = po - p (po - p) Nu kan också samtliga andra sökta storheter bestämmas eftersom de enbart är funktioner av u U. 4.2 Kontroll av friströmshastigheten Det dnamiska trcket i friströmmen, (po - p), erhålles när Pitotröret befinner sig långt ut från plattan. Som en etra kontroll av friströmshastigheten uppmätes också den statiska trckdifferensen mellan stagnationskammare och mätsträcka (pstag - pmätsträcka) m.hj.a. Betzmanometer. I stagnationskammaren är hastigheten nära 0 och det statiska trcket ungefär lika med totaltrcket, pstag po,stag. Om det inte finns några förluster mellan stagnations-kammaren och mätsträckan är po konstant, dvs. po,stag = po,mätsträcka. Man kan då bestämma U ur pstag - pmätsträcka (visa hur!). Kontraktion i vertikalled Kontraktion i horisontalled Stagnationskammare med nät Ledskenor Trckutjämningsspalt Mätsträcka Likriktare Diffusor Golv Övergång rektangulär-cirkulärsektion Aialfläkt med15 kw tristorstrd likströmsmotor Likriktare Övergång cirkulär-rektangulärsektion Figur 3. Låghastighetsvindtunnel 8
5 Traverseringsanordning Mikrometerskruv U Plan platta 0.45 m 0.24 m Trckmäthål för statiskt trck Bakkantsklaff för reglering av främre stagnationspunktens läge Stagnationstrckrör Två trckmäthål för kontroll av främre stagnationspunktens läge Figur 4. Försöksuppställning för gränsskiktslaboration 9 Institutionen för Mekanik, KTH Laborationsanvisningar - Gränsskikt över plan platta Trckdata som insamlas med LabView under mätningarna utvärderas med hjälp av Matlab, där programmet "BLcalc" beräknar och ϑ. Programmet utför numerisk integrering m.h.a. trapetsregeln. Följande kommer att genomföras av laboranterna: 1. Bestäm friströmshastigheten U enligt avsnitt 4.2, och beräkna Renolds tal baserat på plattans längd fram till mätställena =0.24 m och =0.69 m. Beräkna luftens densitet för den aktuella temperaturen och bestäm viskositeten från tabellvärden. 2. Läs in de uppmätta trckskillnaderna i Matlab där motsvarande hastighetsvärden beräknas. (Börja med det laminära fallet och gör sedan samma sak för det turbulenta fallet.) 3. Uppskatta plattans verkliga position (=o) genom att i Blcalc dra en rät linje som tangerar hastighetskurvan närmast väggen. Beräkna sedan väggskjuvspänningen τ w = µ ( U/ )=0 och den lokala friktionskoefficienten (cf) från utskriften. Jämför med det teoretiska resultatet för ett laminärt gränsskikt över en plan platta, cflaminär = ReL -1/2, resp. den den semi-empiriska formeln för ett turbulent gränsskikt, cfturbulent = ReL -1/5. 4. Anteckna deplacementtjockleken ( ), rörelsemängdsförusttjockleken(ϑ) samt formfaktorn (H) och jämför med teoretiska och empiriska värden angivna i sammanfattningsprotokollet. 5. Plotta hastighetsprofilerna på dimensionslös form (/ mot U/U ), och jämför de eperimentella resultaten med motsvarande teoretiska. Dessa finns i filen "teorilab2". 6. Bestäm den genomsnittliga friktionskoefficienten fram till mätsnittet ur sambandet Cf = 2ϑ/L. Jämför detta värde med det teoretiska värdet för ett laminärt gränsskikt över en plan platta, Cf,laminär = ReL -1/2, respektive den semi-empiriska formeln för ett turbulent gränsskikt, Cf,turbulent = ReL -1/5. 7. Disklutera resultaten och kom fram till minst tre olika skillnader mellan ett laminärt och ett turbulent gränsskikt. 8. Redovisa resultaten i form av (a) ifllt sammanfattningsprotololl, (b) plottar över hastighetsprofilerna. (c) allmänna slutsatser gällande laminära versus turbulenta gränsskikt.
6 Institutionen för Mekanik, KTH 1 Förberedelseuppgifter - Gränsskikt över plan platta (inlämnas till assistenen vid laborationstillfället) 1. En solig höstdag är barometertrcket 1030 mbar och temperaturen 0 C. Använd allmänna gaslagen för att beräkna luftens densitet. Svar: 2. En plan platta anströmmas av luft med hastigheten 30 m/s. Hur stort är Renolds tal baserat på längd 0.5 m nedströms om framkanten? (Den dnamiska viskositeten µ är kg/ms och densiteten ρ är 1.2 kg/m 3 för luft vid 20 C och normalt atmosfärstrck.) Svar: 3. Enlligt Bernoulli s ekvation är p ρu2 = konstant = po längs en strömlinje (i friktionsfri strömning är p o = konstant överallt). I friströmmen i vindtunnelns mätsträcka gäller p ρ U 2 = p o, Föreslå lämpliga ställen i vindtuneln att ansluta trckslangar för att känna av p och p o,. Svar: p : p o, : 4. Med ett Pitotrör mäter man stagnationstrcket p o (även kallat totaltrck), dvs. det trck som erhålls när strömningen bromsas upp vid rörets mnning. I gränsskikt är (det statiska) trcket konstant i normalriktningen, p()=konstant, medan p o varierar p o () konstant. I en viss punkt i ett gränsskikt har man uppmätt en trckskillnad på 7 mm H 2 0 mellan Pitotröret och ett trckhål i väggen beläget på samma -position. Ställ upp Bernoulli s ekvation längs den strömlinje som träffar Pitotröret och beräkna hastigheten i mätpunkten. Svar: H = ϑ = Svar: = U() får genom att avläsa värden ur figuren ovan. Beräkna sedan formfaktorn H= / ϑ. rutorna under integranden (integranden är den funktion som står efter integraltecknet). 6. Rita upp integranderna för förträngningstjockleken ( ) och rörelsemängdsförlusttjockleken (ϑ) på ett separat rutat papper, och uppskatta och ϑ genom att räkna (c) lokala friktionskoefficienten (c f ) Svar: (b) väggfriktionen (τ w ) Svar: (a) hastighetsgradienten vid väggen, ( u ) =0 Svar: enheterna. (Blasiusgränsskikt). Bestäm med hjälp av figuren. Obs! Tänk på att kontrollera 5. Figuren ovan visar hastighetsprofilen för ett idealt gränsskikt över plan platta U (m/s) (mm)
Bestämning av lyftkraft på en symmetrisk vingprofil.
Bestämning av lyftkraft på en symmetrisk vingprofil. November 5, 2002 1 Laborationens innehåll Laborationen avser en undersökning av strömningen kring en tvådimensionell vingprofil vid olika anfallsvinklar.
Läs merprinted: October 19, 2001 last modied: October 19, 2001 Laborationen avser en undersokning av stromningen kring en tva-dimensionell vingprol vid olika
Bestamning av lyftkraft pa en symmetrisk vingprol. printed: October 19, 2001 last modied: October 19, 2001 1 Laborationens innehall Laborationen avser en undersokning av stromningen kring en tva-dimensionell
Läs mer1 Potentiallösningen för strömningen kring en cylinder
Föreläsning 9. 1 Potentiallösningen för strömningen kring en cylinder I denna föreläsningen ska vi behandla strömningen kring en kropp som inte är strömlinjeformad och som ett speciellt exempel ska vi
Läs meru = Ψ y, v = Ψ x. (3)
Föreläsning 8. Blasius gränsskikt Då en en friström, U, möter en plan, mycket tunn platta som är parallell med friströmshastigheten uppkommer den enklaste typen av gränsskikt. För detta gränsskikt är tryckgradienten,
Läs merHYDRAULIK (ej hydrostatik) Sammanfattning
HYDRAULIK (ej hydrostatik) Sammanfattning Rolf Larsson, Tekn Vattenresurslära För VVR145, 4 maj, 2016 NASA/ Astronaut Photography of Earth - Quick View VVR145 Vatten/ Hydraulik sammmanfattning 4 maj 2016
Läs mer1. Det totala tryckfallet från pumpens utlopp, via rörledningen och alla komponenterna tillbaks till pumpens inlopp ges av. p = d
MEKANIK KTH Förslag till lösningar vid tentamen i 5C9 Teknisk strömningslära för M den 6 maj 004. Det totala tryckfallet från pumpens utlopp, via rörledningen och alla komponenterna tillbaks till pumpens
Läs merp + ρv ρgz = konst. [z uppåt] Speciellt försumbara effekter av gravitation (alt. horisontellt):
BERNOULLIS EKVATION Vid inkompressibel, stationär strömning längs strömlinjer samt längs röravsnitt med homogena förhållanden över tvärsnitt, vid försumbara effekter av friktion, gäller Bernoullis ekvation:
Läs mer5C1201 Strömningslära och termodynamik
5C2 Strömningslära och termodynamik Föreläsning 7: Gränsskikt invid plana plattor. Målsättning: att diskutera uppkomsten av gränsskiktet invid plana plattor, att formulera en relation mellan hastighetsfördelningen
Läs merp + ρv ρgz = konst. Speciellt försumbara effekter av gravitation (alt. horisontellt): Om hastigheten ökar minskar trycket, och vice versa.
BERNOULLIS EKVATION Vid inkompressibel, stationär strömning längs strömlinjer samt längs röravsnitt med homogena förhållanden över tvärsnitt, vid försumbara effekter av friktion, gäller Bernoullis ekvation:
Läs merCHALMERS TEKNISKA HÖGSKOLA Tillämpad mekanik 412 96 Göteborg. TME055 Strömningsmekanik 2015-01-16
CHALMERS TEKNISKA HÖGSKOLA Tillämpad mekanik 412 96 Göteborg TME055 Strömningsmekanik 2015-01-16 Tentamen fredagen den 16 januari 2015 kl 14:00-18:00 Ansvarig lärare: Henrik Ström Ansvarig lärare besöker
Läs merLösningar/svar till tentamen i MTM113 Kontinuumsmekanik Datum:
Lösningar/svar till tentamen i MTM113 Kontinuumsmekanik Datum: 00-06-0 Observera att lösningarna inte alltid är av tentamenslösningskvalitet. De skulle inte ge full poäng vid tentamen. Motiveringar kan
Läs merGrundläggande aerodynamik, del 4
Grundläggande aerodynamik, del 4 Gränsskiktet Definition/uppkomst Friktionsmotstånd Avlösning/stall Gränsskiktets inverkan på lyftkraften Gränsskiktskontroll Höglyftsanordningar 1 Bakgrund Den klassiska
Läs merLektion 5: Innehåll. Bernoullis ekvation. c 5MT007: Lektion 5 p. 1
Lektion 5: Innehåll Bernoullis ekvation c 5MT007: Lektion 5 p. 1 Lektion 5: Innehåll Bernoullis ekvation Reynoldstal (Re) c 5MT007: Lektion 5 p. 1 Lektion 5: Innehåll Bernoullis ekvation Reynoldstal (Re)
Läs merτ ij x i ρg j dv, (3) dv + ρg j dv. (4) Detta samband gäller för en godtyckligt liten kontrollvolym och därför måste det + g j.
Föreläsning 4. 1 Eulers ekvationer i ska nu tillämpa Newtons andra lag på en materiell kontrollvolym i en fluid. Som bekant säger Newtons andra lag att tidsderivatan av kontrollvolymens rörelsemängd är
Läs merE-II. Diffraktion på grund av ytspänningsvågor på vatten
Q Sida 1 av 6 Diffraktion på grund av ytspänningsvågor på vatten Inledning Hur vågor bildas och utbreder sig på en vätskeyta är ett viktigt och välstuderat fenomen. Den återförande kraften på den oscillerande
Läs mer2. Vad innebär termodynamikens första lag? (2p)
Tentamen 20140425 14:0019:00 Tentamen är i två delar. Teoridelen (del A) skall lämnas in innan del B påbörjas. Hjälpmedel: Del A, inga hjälpmedel. Del B, kursbok, åhörarkopior från föreläsningar, föreläsningsanteckningar
Läs merTENTAMEN STRÖMNINGSLÄRA FÖR W, VVR120 8 JANUARI 2005, 08:00-13:00
Joakim Malm Teknisk Vattenresurslära LTH TENTAMEN STRÖMNINGSLÄRA FÖR W, VVR0 8 JANUARI 00, 08:00-:00 Tillåtna hjälpmedel: Kom ihåg: För samtliga uppgifter: Rättning: Betyg: Lärobok, föreläsningsanteckningar
Läs merApproximativa metoder för analys av komplexa fysiologiska flöden
Approimatia metoder för anals a komplea fsiologiska flöden Innehåll Naier-Stokes ekationer på dimensionslös form Balansekationerna på integralform Gränsskikt Smörjfilmsteori Naier-Stokes ekationer på dimensionslös
Läs merVätskans densitet är 770 kg/m 3 och flödet kan antas vara laminärt.
B1 En vätska passerar nedåt genom ett vertikalt rör med innerdiametern 1 dm. Den aktuella vätskan är kemiskt instabil och kräver en extra omsorgsfull hantering. Detta innebär bl.a. att storleken av den
Läs mer1 Potenitallösningen för strömningen kring en cylinder
Föreläsning 9 1 Potenitallösningen för strömningen kring en cylinder I denna föreläsning ska vi kortfattat behandla potentialströmning, som traditionellt varit ett stort område inom aerodynamiken, men
Läs merTermodynamik, våglära och atomfysik (eller rätt och slätt inledande fysikkursen för n1)
Termodynamik, våglära och atomfysik (eller rätt och slätt inledande fysikkursen för n1) Svängande stavar och fjädrar höstterminen 2007 Fysiska institutionen kurslaboratoriet LTH Svängande stavar och fjädrar
Läs merInstitutionen för Energivetenskaper, LTH
Institutionen för Energivetenskaper, LTH MMV05/11 Strömningslära LABORATION 1 Omströmmade kroppar MÅLSÄTTNING (1) Förstå hur kroppsform och ytråhet påverkar krafterna på en omströmmad kropp () Förstå hur
Läs merVingprofiler. Ulf Ringertz. Grundläggande begrepp Definition och geometri Viktiga egenskaper Numeriska metoder Vindtunnelprov Framtid
Vingprofiler Ulf Ringertz Grundläggande begrepp Definition och geometri Viktiga egenskaper Numeriska metoder Vindtunnelprov Framtid Vingprofiler Korda Tjocklek Medellinje Läge max tjocklek Roder? Lyftkraft,
Läs merbh 2 π 4 D2 ] 4Q1 πd 2 =
MEKANIK KTH Förslag till lösningar vid tentamen i 5C1921 Teknisk strömningslära för M den 27 maj 2005 1. Medelhastigheten i rören är ū 1 4Q 1 πd 2 ochikanalenär den ū 2 och ges av Q 2 [bh 2 π ] 4 D2 Kravet
Läs merVarje laborant ska vid laborationens början lämna renskrivna lösningar till handledaren för kontroll.
Strömning Förberedelser Läs i "Fysik i vätskor och gaser" om strömmande gaser och vätskor (sid 141-160). Titta därefter genom utförandedelen på laborationen så att du vet vilka moment som ingår. Om du
Läs merStrömning och varmetransport/ varmeoverføring
Lektion 7: Värmetransport TKP4100/TMT4206 Strömning och varmetransport/ varmeoverføring Reynolds tal är ett dimensionslöst tal som beskriver flödesegenskaperna hos en fluid. Ett lågt värde på Reynolds
Läs merMMVA01 Termodynamik med strömningslära
MMVA01 Termodynamik med strömningslära Repetitionsfrågor strömningslära (inkl. svar i kursiv stil, utan figurer) 1 augusti 018 INLEDNING 1.1 Definiera eller förklara kortfattat (a) fluid = medium som kontinuerligt
Läs merIntroduktion. Torsionspendel
Chalmers Tekniska Högskola och Göteborgs Universitet November 00 Fysik och teknisk fysik Kristian Gustafsson och Maj Hanson (Anpassat för I1 av Göran Niklasson) Svängningar Introduktion I mekanikkursen
Läs merLEONARDO DA VINCI ( )
LEONARDO DA VINCI (1452 1519) En kropp som rör sig med en viss hastighet i stillastående luft erfar samma strömningsmotstånd som om kroppen vore stillastående och utsatt för en luftström med samma hastighet.
Läs merLösningar/svar till tentamen i MTM119/052 Hydromekanik Datum:
Lösningar/svar till tentamen i MTM9/05 Hydromekanik Datum: 005-08-4 Observera att lösningarna inte alltid är av tentamenslösningskvalitet. De skulle inte ge full poäng vid tentamen. Motiveringar kan saknas
Läs merIN Inst. för Fysik och materialvetenskap ---------------------------------------------------------------------------------------------- INSTRUKTION TILL LABORATIONEN INDUKTION ---------------------------------------------------------------------------------------------
Läs merTransportfenomen i människokroppen
Transportfenomen i människokroppen Kapitel 2+3. Bevarandelagar, balansekvationer, dimensionsanalys och skalning Ingrid Svensson 2017-01-23 Idag: Nyckelbegrepp: kontrollvolym, koordinatsystem, hastighet,
Läs merIntroduktion till Biomekanik - Statik VT 2006
Pass 4 Jämvikt, fortsättning Vid jämvikt (ekvilibrium) är en kropp i vila eller i rätlinjig rörelse med konstant hastighet. Statisk jämvikt (vila) Dynamisk jämvikt (rörelse i konstant hastighet) (ge ex)
Läs merLösningar/svar till tentamen i MTM119 Hydromekanik Datum:
Lösningar/svar till tentamen i MTM9 Hydromekanik Datum: 005-05-0 Observera att lösningarna inte alltid är av tentamenslösningskvalitet. De skulle inte ge full poäng vid tentamen. Motiveringar kan saknas
Läs mer5C1201 Strömningslära och termodynamik för T2 Inkompressibel, friktionsfri och viskös strömning,
MEKANIK KTH 5C1201 Strömningslära och termodynamik för T2 Inkompressibel, friktionsfri och viskös strömning, läsperiod 1 läsåret 2003/04 Denna kursdel introducerar de grundläggande begreppen inom strömningsmekaniken
Läs merInlämningsuppgift 2. Figur 2.2
Inlämningsuppgift 2 2.1 En rektangulär tank med kvadratisk botten (sidlängd 1.5 m) och vertikala väggar innehåller vatten till en höjd av 0.8 m. Vid tiden t = 0 tas en plugg bort från ett cirkulärt hål
Läs merDELPROV 2/TENTAMEN STRÖMNINGSLÄRA FÖR W, VVR OKTOBER 2003, 08:00-11:00 (Delprov), 08:00-13:00 (Tentamen)
Joakim Malm Teknisk Vattenresurslära LTH DELPROV /TENTAMEN STRÖMNINGSLÄRA FÖR W, VVR0 4 OKTOBER 003, 08:00-:00 (Delprov), 08:00-3:00 (Tentamen) Tillåtna hjälpmedel: Kom ihåg: För samtliga uppgifter: Rättning:
Läs merGrundläggande aerodynamik, del 6
Grundläggande aerodynamik, del 6 Motstånd Laminära profiler Minskning av inducerat motstånd Förhållande mellan C D,0 och C D,i Höghastighetsströmning 1 Laminära profiler Enl. tidigare: Typen av gränsskikt
Läs merP1. I en cylinder med lättrörlig(friktionsfri) men tätslutande kolv finns(torr) luft vid trycket 105 kpa, temperaturen 300 K och volymen 1.40 m 3.
P1. I en cylinder med lättrörlig(friktionsfri) men tätslutande kolv finns(torr) luft vid trycket 105 kpa, temperaturen 300 K och volymen 1.40 m 3. Luften värms nu långsamt via en elektrisk resistansvärmare
Läs merLösningar/svar till tentamen i F0031T Hydromekanik Datum:
Lösningar/svar till tentamen i F003T Hydromekanik Datum: 00-06-04 Observera att lösningarna inte alltid är av tentamenslösningskvalitet. De skulle inte ge full poäng vid tentamen. Motiveringar kan saknas
Läs merSensorer, effektorer och fysik. Mätning av töjning, kraft, tryck, förflyttning, hastighet, vinkelhastighet, acceleration
Sensorer, effektorer och fysik Mätning av töjning, kraft, tryck, förflyttning, hastighet, vinkelhastighet, acceleration Töjning Betrakta en stav med längden L som under inverkan av en kraft F töjs ut en
Läs merAerodynamik. Swedish Paragliding Event november Ori Levin. Monarca Cup, Mexico, foto Ori Levin
Aerodynamik Swedish Paragliding Event 2008 1-2 november Ori Levin Monarca Cup, Mexico, foto Ori Levin Behöver man förstå hur man flyger för att kunna flyga? 2008-10-31 www.offground.se 2 Nej 2008-10-31
Läs merHYDRAULIK Grundläggande begrepp I
HYDRAULIK Grundläggande begrepp I Rolf Larsson, Tekn Vattenresurslära För VVR145, 17 april, 2012 NASA/ Astronaut Photography of Earth - Quick View VVR015 Hydraulik/ Grundläggande begrepp I 19 feb 2014
Läs merTENTAMEN I TURBOMASKINERNAS TEORI
Kraftverksteknik TMT JK/MG/IC 9-4- TENTAMEN I TURBOMASKINERNAS TEORI Tisdagen den te april 9, kl. 8.-., sal M:L Hjälpmedel: OBS! Räknedosa, Tefyma Skriv endast på papperets ena sida Börja för varje ny
Läs merTillämpad vågrörelselära FAF260, 6 hp
Tillämpad vågrörelselära FAF260, 6 hp Inför laborationerna Förberedelser Läs (i god tid före laborationstillfället) igenom laborationsinstruktionen och de teoriavsnitt som laborationen behandlar. Till
Läs merTillåtna hjälpmedel: Physics Handbook, Beta, kalkylator i fickformat, samt en egenhändigt skriven A4- sida med valfritt innehåll.
Tentamen i Mekanik för F, del B Tisdagen 17 augusti 2004, 8.45-12.45, V-huset Examinator: Martin Cederwall Jour: Ling Bao, tel. 7723184 Tillåtna hjälpmedel: Physics Handbook, Beta, kalkylator i fickformat,
Läs merfakta mätteknik Kortfattad fakta lufthastighet och -flöde, givarsystem, mätmetoder etc. fakta - kunskap - utbildning - support
Lufthastighet fakta mätteknik Kortfattad fakta lufthastighet och -flöde, givarsystem, mätmetoder etc. fakta - kunskap - utbildning - support Er kunskapspartner Nordtec Instrument AB 31-74 1 7 122 Fakta
Läs merSVÄNGNINGSTIDEN FÖR EN PENDEL
Institutionen för fysik 2012-05-21 Umeå universitet SVÄNGNINGSTIDEN FÖR EN PENDEL SAMMANFATTNING Ändamålet med experimentet är att undersöka den matematiska modellen för en fysikalisk pendel. Vi har mätt
Läs mer4 rörelsemängd. en modell för gaser. Innehåll
4 rörelsemängd. en modell för gaser. Innehåll 8 Allmänna gaslagen 4: 9 Trycket i en ideal gas 4:3 10 Gaskinetisk tolkning av temperaturen 4:6 Svar till kontrolluppgift 4:7 rörelsemängd 4:1 8 Allmänna gaslagen
Läs merInst. för Fysik och materialvetenskap MAGNETISKA FÄLT
Inst. för Fysik och materialvetenskap INSTRUKTION TILL LABORATIONEN MAGNETISKA FÄLT för kursen Elektromagnetism I ------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------
Läs merLaboration 1 Fysik
Laboration 1 Fysik 2 2015 : Fysik 2 för tekniskt/naturvetenskapligt basår Laboration 1 Förberedelseuppgifter 1. För en våg med frekvens f och våglängd λ kan utbredningshastigheten skrivas: 2. Färgen på
Läs merGrundläggande aerodynamik
Grundläggande aerodynamik Introduktion Grundläggande aerodynamik Lyftkraft Aerodynamiska grunder Vingprofiler Historik Sedan urminnes tider har människan blickat upp mot himlen Förekomst inom mytologin:
Läs merChalmers Tekniska Högskola och Mars 2003 Göteborgs Universitet Fysik och teknisk fysik Kristian Gustafsson Maj Hanson. Svängningar
Chalmers Tekniska Högskola och Mars 003 Göteborgs Universitet Fysik och teknisk fysik Kristian Gustafsson Maj Hanson Svängningar Introduktion I mekanikkurserna arbetar vi parallellt med flera olika metoder
Läs merMMVA01 Termodynamik med strömningslära
INLEDNING MMVA01 Termodynamik med strömningslära 1.1 Deniera eller förklara kortfattat (a) uid Repetitionsfrågor strömningslära (inkl. svar i kursiv stil, utan gurer) 18 augusti 010 = medium som kontinuerligt
Läs merProvet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans kan de ge 57 poäng varav 20 E-, 19 C- och 18 A-poäng.
Delprov D Provtid Hjälpmedel Uppgift 18-5. Fullständiga lösningar krävs. 10 minuter. Digitala verktyg, formelblad och linjal. Kravgränser Provet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans
Läs merBERNOULLIS EKVATION. Friktionsfri strömning, Eulers ekvation på vektorform:
BERNOULLIS EKVATION Friktionsfri strömning, Eulers ekvation på vektorform: dv dt = V t +(V )V = g ρ 1 p (1) Cartesiska koordinater: V = (u,v,w), = ( / x, / y, / z). Vektoridentitet: (V )V = (V 2 /2)+ξ
Läs merBevarandelagar för fluidtransport, dimensionsanalys och skalning. Approximativa metoder för analys av komplexa fysiologiska flöden
Bearandelagar för fliransport, dimensionsanals och skalning Approimatia metoder för anals a komplea fsiologiska flöden Innehåll Blodets reologi Balansekationerna på differentiell form Dimensionsanals Naier-Stokes
Läs merINSTITUTIONEN FÖR FYSIK OCH ASTRONOMI. Mekanik baskurs, Laboration 2. Friktionskraft och snörkraft
INSTITUTIONEN FÖR FYSIK OCH ASTRONOMI Mekanik baskurs, Laboration 2 Krafter och Newtons lagar Friktionskraft och snörkraft Uppsala 2015-09-29 Instruktioner Om laborationen: Innan ni lämnar labbet: Arbeta
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS
WALLENBERGS FYSIKPRIS KVALIFICERINGSTÄVLING 24 januari 2013 SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET LÖSNINGSFÖRSLAG 1. (a) Ljudhastigheten i is är 180 m 55 10 3 s 3,27 103 m/s. Ur diagrammet avläser vi att det tar 1,95
Läs merSensorer, effektorer och fysik. Mätning av flöde, flödeshastighet, nivå och luftföroreningar
Sensorer, effektorer och fysik Mätning av flöde, flödeshastighet, nivå och luftföroreningar Innehåll Volymetriska flödesmätare Strömningslära Obstruktionsmätare Mätning av massflöde Mätning av flödeshastighet
Läs merTENTAMEN. Linje: Tekniskt-Naturvetenskapligt basår Kurs: Fysik A Hjälpmedel: Miniräknare, formelsamling. Umeå Universitet. Lärare: Joakim Lundin
Umeå Universitet TENTAMEN Linje: Tekniskt-Naturvetenskapligt basår Kurs: Fysik A Hjälpmedel: Miniräknare, formelsamling Lärare: Joakim Lundin Datum: 09-10-28 Tid: 09.00-15.00 Kod:... Grupp:... Betyg Poäng:...
Läs merEnergilagring i ackumulatortank.
Umeå Universitet Tillämpad fysik och elektronik Anders Åstrand 2004-02-10 Laboration Energilagring i ackumulatortank. (Inom kursen Energilagringsteknik C 5p) Reviderad: 050303 AÅ 070213 AÅ Inledning Ackumulatortanken
Läs merKan hagel bli hur stora som helst?
Lennart.wern@smhi.se 2010-03-12 Kan hagel bli hur stora som helst? Det dök upp ett ärende här på vår avdelning "Information och Statistik" på SMHI angående ett hagel som skulle ha vägt 600 gram och fallit
Läs merHYDRAULIK Grundläggande ekvationer I
HYDRAULIK Grundläggande ekvationer I Rolf Larsson, Tekn Vattenresurslära För VVR145, 23 mars, 2016 NASA/ Astronaut Photography of Earth - Quick View VVR015 Hydraulik/ Grundläggande begrepp I 23 mar 2016
Läs merKundts rör - ljudhastigheten i luft
Kundts rör - ljudhastigheten i luft Laboration 4, FyL VT00 Sten Hellman FyL 3 00-03-1 Laborationen utförd 00-03-0 i par med Sune Svensson Assisten: Jörgen Sjölin 1. Inledning Syftet med försöket är att
Läs merHYDRAULIK Grundläggande ekvationer I
HYDRAULIK Grundläggande ekvationer I Rolf Larsson, Tekn Vattenresurslära För VVR145, 23 mars, 2016 NASA/ Astronaut Photography of Earth - Quick View VVR015 Hydraulik/ Grundläggande begrepp I 23 mar 2016
Läs merLinnéuniversitetet. Naturvetenskapligt basår. Laborationsinstruktion 1 Kaströrelse och rörelsemängd
Linnéuniversitetet VT2013 Institutionen för datavetenskap, fysik och matematik Program: Kurs: Naturvetenskapligt basår Fysik B Laborationsinstruktion 1 Kaströrelse och rörelsemängd Uppgift: Att bestämma
Läs merEnergitransport i biologiska system
Energitransport i biologiska system Termodynamikens första lag Energi kan inte skapas eller förstöras, endast omvandlas. Energiekvationen de sys dt dq dt dw dt För kontrollvolym: d dt CV Ändring i kontrollvolym
Läs mer2.2 Vatten strömmar från vänster till höger genom rörledningen i figuren nedan.
Inlämningsuppgift 2 2.1 För badkaret i figuren nedan kan antas att sambandet mellan vattenytearea och vattendjupet H kan beskrivas som:a = 4 H 3/2. Hur lång tid tar det att tömma badkaret genom avloppshålet
Läs merAndra EP-laborationen
Andra EP-laborationen Christian von Schultz Magnus Goffeng 005 11 0 Sammanfattning I denna rapport undersöker vi perioden för en roterande skiva. Vi kommer fram till, både genom en kraftanalys och med
Läs merTentamen i Fysik TEN 1:2 Tekniskt basår 2009-04-14
Tentamen i Fysik TEN 1: Tekniskt basår 009-04-14 1. En glaskolv med propp har volymen 550 ml. När glaskolven vägs har den massan 56, g. Därefter pumpas luften i glaskolven bort med en vakuumpump. Därefter
Läs mer(14 januari 2010) 1.2 Ge en praktisk definition av en fluids densitet. Illustrera med figur.
Kapitel 1 Inledning MMV211 Strömningslära Repetitionsfrågor (14 januari 2010) 1.1 Vad är den principiella skillnaden mellan en fluid och en fast kropp (solid)? 1.2 Ge en praktisk definition av en fluids
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS
WALLENBERGS FYSIKPRIS KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 8 januari 1 SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET LÖSNINGSFÖRSLAG 1. Ballongens volym är V = πr h = 3,14 3 1,5 m 3 = 4,4 m 3. Lyftkraften från omgivande luft är
Läs merKapitel 3. Standardatmosfären
Kapitel 3. Standardatmosfären Omfattning: Allmänt om atmosfären Standardatmosfären Syfte med standardatmosfären Definition av höjd Lite fysik ISA-tabeller Tryck-, temp.- och densitetshöjd jonas.palo@bredband.net
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS 2011
WALLENBERGS FYSIKPRIS 2011 Tävlingsuppgifter (Kvalificerings- och lagtävlingen) Riv loss detta blad och häfta ihop det med de lösta tävlingsuppgifterna. Resten av detta uppgiftshäfte får du behålla. Fyll
Läs merNpMa2b vt Provet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans kan de ge 57 poäng varav 20 E-, 19 C- och 18 A-poäng.
Delprov B Delprov C Provtid Hjälpmedel Uppgift -9. Endast svar krävs. Uppgift 0-7. Fullständiga lösningar krävs. 0 minuter för Delprov B och Delprov C tillsammans. Formelblad och linjal. Kravgränser Provet
Läs merLAB 1. FELANALYS. 1 Inledning. 2 Flyttal. 1.1 Innehåll. 2.1 Avrundningsenheten, µ, och maskinepsilon, ε M
TANA21+22/ 5 juli 2016 LAB 1. FELANALYS 1 Inledning I laborationerna används matrishanteringsprogrammet MATLAB. som genomgående använder dubbel precision vid beräkningarna. 1.1 Innehåll Du ska 1. bestämma
Läs merTemperaturreglering. En jämförelse mellan en P- och en PI-regulator. θ (t) Innehåll Målsättning sid 2
2008-02-12 UmU TFE/Bo Tannfors Temperaturreglering En jämförelse mellan en P- och en PI-regulator θ i w θ θ u θ Innehåll Målsättning sid 2 Teori 2 Förberedelseuppgifter 2 Förutsättningar och uppdrag 3
Läs merProvet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans kan de ge 55 poäng varav 22 E-, 19 C- och 14 A-poäng.
Delprov D Provtid Hjälpmedel Uppgift 15-. Fullständiga lösningar krävs. 10 minuter. Digitala verktyg, formelblad och linjal. Kravgränser Provet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans
Läs merMatematik CD för TB. x + 2y 6 = 0. Figur 1:
Kontroll 8 1 Bestäm ekvationen för den linje som går genom punkterna P 1 (,4) och P 2 (9, 2). 2 Bestäm riktningskoefficienten för linjen x + 4y 6 = 0 Bestäm ekvationen för en linje som går genom punkten
Läs merGivet: ṁ w = 4.50 kg/s; T 1 = 20.0 C; T 2 = 70.0 C; Voil = 10.0 dm 3 /s; T 3 = 170 C; Q out = 11.0 kw.
TENTAMEN I MMVA01 TERMODYNAMIK MED STRÖMNINGSLÄRA 21 oktober 2008; inkl. teorisvar/lösningar. T1. Definiera eller förklara kortfattat (a) kinematisk viskositet ν = µ/ρ, där µ är fluidens dynamiska viskositet
Läs merMätning av fokallängd hos okänd lins
Mätning av fokallängd hos okänd lins Syfte Labbens syfte är i första hand att lära sig hantera mätfel och uppnå god noggrannhet, även med systematiska fel. I andra hand är syftet att hantera linser och
Läs merNpMa2a vt Provet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans kan de ge 55 poäng varav 22 E-, 19 C- och 14 A-poäng.
Delprov B Delprov C Provtid Hjälpmedel Uppgift 1-8. Endast svar krävs. Uppgift 9-14. Fullständiga lösningar krävs. 10 minuter för Delprov B och Delprov C tillsammans. Formelblad och linjal. Kravgränser
Läs merKapitel 9 Hydrostatik. Fysik 1 - MB 2008
Tryck Kraft per yta kallas tryck. När en kraft F verkar vinkelrätt och jämnt fördelad mot en yta A erhålls trycket p F p där A p = tryck F = kraft A = area eller yta Tryck forts. p F A Enheten för tryck
Läs merBallistisk pendel laboration Mekanik II
Ballistisk pendel laboration Mekanik II Utförs av: William Sjöström 19940404 6956 Philip Sandell 19950512 3456 Uppsala 2015 05 09 Sammanfattning Ett sätt att mäta en gevärkulas hastighet är att låta den
Läs merLaboration 4. Numerisk behandling av integraler och begynnelsevärdesproblem
Lennart Edsberg NADA 3 april 007 D11, M1 Laboration 4 A Numerisk behandling av integraler och begynnelsevärdesproblem Denna laboration ger 1 bonuspoäng. Sista bonusdatum 7 april 007 Efter den här laborationen
Läs merNpMa2c vt Provet består av tre skriftliga delprov (Delprov B, C och D). Tillsammans kan de ge 57 poäng varav 20 E-, 20 C- och 17 A-poäng.
NpMac vt 015 Delprov B Delprov C Provtid Hjälpmedel Uppgift 1-9. Endast svar krävs. Uppgift 10-17. Fullständiga lösningar krävs. 10 minuter för Delprov B och Delprov C tillsammans. Formelblad och linjal.
Läs mer(14 januari 2010) Vad representerar de två sista termerna? Illustrera ingående storheter i figur.
Kapitel 1 Inledning MMV025 Strömningslära Repetitionsfrågor (14 januari 2010) 1.1 Ge en praktisk definition av en fluids densitet. Illustrera med figur. 1.2 Diskutera och illustrera med diagram några tänkbara
Läs merIntroduktion till turbulens och turbulenta gränsskikt
Introdktion till trblens och trblenta gränsskikt Tå frågor 1. Hr sklle d karaktärisera trblens? Tänk på nckelord.. Ge eempel på sitationer när trblent strömning är bättre än laminär och ice ersa. Trblens
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS
WALLENBERGS FYSIKPRIS KVALIFICERINGS- OCH LAGTÄVLING 7 januari 0 SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET LÖSNINGSFÖRSLAG. (a) Falltiden fås ur (positiv riktning nedåt) s v 0 t + at t s 0 a s,43 s. 9,8 (b) Välj origo
Läs merMEKANIK KTH Forslag till losningar till Sluttentamen i 5C1201 Stromningslara och termodynamik for T2 den 30 augusti Stromfunktionen for den ho
MEKNK KH Forslag till losningar till Sluttentamen i 5C0 Stromningslara och termodynamik for den 30 augusti 00. Stromfunktionen for den homogena fristrommen och kallan ar ;Vy; m dar den forsta termen (fristrommen)
Läs merTENTAMEN I MMVA01 TERMODYNAMIK MED STRÖMNINGSLÄRA, tisdag 23 oktober 2012, kl
TENTAMEN I MMVA01 TERMODYNAMIK MED STRÖMNINGSLÄRA, tisdag 23 oktober 2012, kl. 14.00 18.00. P1. En sluten cylinder med lättrörlig kolv innehåller 0.30 kg vattenånga, initiellt vid 1.0 MPa (1000 kpa) och
Läs merWilma kommer ut från sitt luftkonditionerade hotellrum bildas genast kondens (imma) på hennes glasögon. Uppskatta
TENTAMEN I FYSIK FÖR V1, 18 AUGUSTI 2011 Skrivtid: 14.00-19.00 Hjälpmedel: Formelblad och räknare. Börja varje ny uppgift på nytt blad. Lösningarna ska vara väl motiverade och försedda med svar. Kladdblad
Läs merLinnéuniversitetet Institutionen för fysik och elektroteknik
Linnéuniversitetet Institutionen för fysik och elektroteknik Ht2015 Program: Naturvetenskapligt basår Kurs: Fysik Bas 1 delkurs 1 Laborationsinstruktion 1 Densitet Namn:... Lärare sign. :. Syfte: Träna
Läs merLaborationsrapport Elektroteknik grundkurs ET1002 Mätteknik
Laborationsrapport Kurs Lab nr Elektroteknik grundkurs ET1002 1 Laborationens namn Mätteknik Namn Kommentarer Utförd den Godkänd den Sign 1 Elektroteknik grundkurs Laboration 1 Mätteknik Förberedelseuppgifter:
Läs merAutomation Laboration: Reglering av DC-servo
Automation Laboration: Reglering av DC-servo Inledning I denna laboration undersöks reglering dels av varvtalet och dels av vinkelläget hos ett likströmsservo. Mätsignal för varvtal är utsignalen från
Läs merNATIONELLT KURSPROV I MATEMATIK KURS D HÖSTEN Tidsbunden del
Skolverket hänvisar generellt beträffande provmaterial till bestämmelsen om sekretess i 4 kap. sekretesslagen. För detta material gäller sekretessen till och med utgången av april 999. NATIONELLT KURSPROV
Läs merBevarandelagar för fluidtransport, dimensionsanalys och skalning (Kapitel 3)
Bearandelagar för flidtransport, dimensionsanals och skalning (Kapitel 3) Idag: Kapitel 3 Blodets reologi (rest från kapitel ) Generella balansekationerna på differentiell form: bearande a massa och rörelsemängd
Läs merLaboration 2 Mekanik baskurs
Laboration 2 Mekanik baskurs Utförs av: William Sjöström Oskar Keskitalo Uppsala 2014 12 11 1 Introduktion När man placerar ett föremål på ett lutande plan så kommer föremålet att börja glida längs med
Läs mer1.8 Beskriv aerodynamiskt skillnaden mellan en trubbig kropp (eng. blunt or bluff body) och en slank kropp (eng. slender or streamlined body).
MMVN01 Aerodynamik och kompressibel strömning Repetitionsfrågor Kapitel 1 Aerodynamik, inledning 1.1 Betrakta en omströmmad kropp som anströmmas med konstant lufthastighet V vid inkompressibla förhållanden.
Läs mer