Om exponentialfunktioner och logaritmer

Transkript

1 Analys 360 En webbaserad analyskurs Grundbok Om exponentialfunktioner och logaritmer Anders Källén MatematikCentrum LTH

2 Om exponentialfunktioner och logaritmer 1 (14) Introduktion I det här kapitlet ska vi införa exponentialfunktionen e x och diskutera dess egenskaper. Vi definierade den redan i kapitlet Kvalitativa lösningar till differentialekvatoner som lösningen på differentialekvationen y = y med startvillkoret y(0) = 1. I det här kapitlet ska vi se vilka egenskaper denna får som en konsekvens av att detta problem endast har en lösning. Diskussionen brister i det att vi egentligen inte visar att exponentialfunktionen verkligen finns, men det kommer vi att visa i kapitlet Integralkalkyl, dock på ett annat sätt. Slutligen ska vi se vilka egenskaper exponentialfunktionen för vidare till sin invers, den naturliga logaritmen. Efter att ha diskuterat några sammanhang där denna naturligt dyker upp, inklusive den s.k. allometrilagen, ska vi avsluta kapitlet med att studera den relativa hastighet med vilken exponential, potens och logaritmfunktioner går mot oändligheten. Exponentialfunktionen och dess egenskaper Vi definierar exponentialfunktionen exp(x) som den entydigt bestämda lösningen till y (x) = y(x), y(0) = 1. Denna funktion kan aldrig bli noll och är därför alltid positiv [1]. Om k är en konstant, ser vi nu lätt att funktionen y(x) = C exp(kx) för varje konstant C är sådan att y (x) = ky(x). Mer allmänt har vi följande viktiga sats. Sats 1 Varje lösning till differentialekvationen y (x) = ky(x) har formen där C är en konstant. y(x) = C exp(kx) Bevis. Om y(x) löser differentialekvationen så är derivatan av funktionen z(x) = y(x)/ exp(kx) noll överallt, så z(x) är en konstant. Exempel 1 Uran 239 sönderfaller genom att sända ut β-strålning, till neptunium 239. Halveringstiden är 23 minuter. Vi ska ange en funktion som beskriver sönderfallet. För ett radioaktivt sönderfall gäller att antalet atomer y(t) som inte sönderfallit uppfyller en ekvation y (t) = λy(t). Lösningen till den är y(t) = y(0)e λt. För att

3 Om exponentialfunktioner och logaritmer 2 (14) bestämma λ använder vi att halveringstiden T1 är sådan att y(t 1 ) = y(0)/2, vilket 2 2 betyder att y(0)e λt 1 2 = y(0) 2 λ = ln 2 T 1 2 = ln 2 23/60 = 1.81 per timme. Den del av ursprungsmängden Uran 239 som ännu inte sönderfallet efter t timmar ges därför av e 1.81t. Satsen ovan gör att vi kan härleda några viktiga egenskaper hos exponentialfunktionen. Dessa bygger på observationen att satsen säger att problemet y (x) = y(x), y(0) = y 0 har lösningen y(x) = y 0 exp(x). Om vi nu tar ett y och väljer y 0 = exp(y), så blir lösningen y(x) = exp(x) exp(y). Men å andra sidan så gäller för y(x) = exp(x + y) att y (x) = y(x) och y(0) = exp(y). Av entydigheten i Sats 1följer att exp(x + y) = exp(x) exp(y). Speciellt är exp( x) = 1/ exp(x) [2]. På samma sätt ser vi att [3] exp(x) y = exp(xy). Funktionen z(x) = exp(x) y har nämligen, enligt kedjeregeln, derivatan z (x) = y exp(x) y 1 exp(x) = yz(x) och uppfyller att z(0) = 1. Detsamma gäller funktionen exp(xy), så de två funktionerna måste vara lika. Om vi här sätter t = 1 får vi att [4] exp(x) = exp(1) x. Vi inför därför talet e = exp(1), som kallas Eulers tal, och det vi har visat är att exp(x) = e x. Exponentialfunktionen blir en strängt växande funktion sådan att lim x ex =, lim x ex = lim e y 1 = lim y y e = 0. y Vi ser alltså att e x då x. Faktum är att exponentialfunktionen går väldigt snabbt mot oändligheten. För stunden nöjer vi oss med att ett mindre resultat. Exempel 2 Vi ska först visa att e x 1 + x då x 0. Vi kan notera att tangenten till y = e x i x = 0 har precis ekvationen y = x + 1 (lämnas som övning), så olikheten betyder att grafen till y = e x ligger över kurvans tangent i punkten (0, 1) då x 0. Att olikheten gäller ser vi genom att skriva f(x) = e x 1 x.

4 Om exponentialfunktioner och logaritmer 3 (14) Då gäller att f(0) = 0 och f (x) = e x 1 0, vilket betyder att f är en växande funktion som startar i origo. Alltså gäller att f(x) 0 då x 0, vilket är olikheten. Men vi kan säga mer. Eftersom e x > x då x > 0 (vi slänger ettan) så får vi och dividerar vi med x följer att e x = (e x/2 ) 2 > ( x 2 )2 = x2 4, e x x > x 4 då x > 0. Speciellt ser vi att e x /x då x, något vi ska återkomma till. Anmärkning En annan observation som är mycket viktig är följande. Vi har att derivatan av exp(x) i origo är ett, vilket betyder att Detta är ett ofta använt gränsvärde. e x 1 lim x 0 x Vi kan inte bara lösa ekvationen y = ky med hjälp av exponentialekvationen, utan även ekvationer av typen y = A + By. Följande exempel illustrerar hur: = 1. Exempel 3 Vi vill lösa problemet m (t) = m(t), m(0) = 0. Vi skriver då y(t) = m(t). Dess derivata är y (t) = 0.03m (t) = 0.03y(t), och vi har att y(0) = 6. Vi vet därför från ovan att y(t) = 6e 0.03t m(t) = 6 y(t) 0.03 = 200(1 e 0.03t ). Vi ser att m(t) 200 då t. Här är ett annat exempel av stor praktisk betydelse. Det handlar om kol-14-metoden, som är en metod att datera äldre föremål. Metoden utvecklades av den amerikanska kemisten W.F. Libby på 1940-talet (han fick Nobelpriset i kemi 1960 för detta) och har hjälpt arkeologer och historiker att datera många historiska föremål. Kol-14-metoden bygger på följande observationer. Jordens atmosfär bombarderas ständigt av kosmisk strålning. Detta leder till att fria

5 Om exponentialfunktioner och logaritmer 4 (14) neutroner i atmosfären, vilka fångas upp av kol-atomer som då blir radioaktivt kol-14 ( 14 C). Detta sönderfaller sedan till vanligt kol ( 12 C) med en halveringstid på 5568 år. Så länge organismen lever sker det ett kontinuerligt utbyte av kol med omgivningen, så proportionen 14 C/ 12 C i organismen är samma som proportionen i atmosfären. När organismen dör, slutar den att ta upp radioaktivt kol och det som finns i den börjar sönderfalla. Man gör nu vissa grundantaganden. Intensiteten av den kosmiska strålningen antas alltid ha varit konstant. Om vi betraktar levande träd gäller då, för antalet 14 C-atomer N(t) vid tidpunkten i t i ett gram av träet, att där N = p λn, λ = ln = per år. Konstanten p representerar upptaget av kol-14 per år i ett gram trä. Notera att så länge trädet lever, så ändras inte 14 C-mängden och det gäller då att N = p/λ. Antalet sönderfall per gram och år blir därför lika med λn = p. Detta är experimentellt bestämt till p = 6.68 sönderfall per gram per år. När trädet dör (t.ex. huggs ner för att bli hus eller möbler) tillkommer inget nytt kol-14. Ekvationen för antalet kol-14-atomer blir då N = λn. Om vi nu mäter så gäller att R(t) = sönderfallshastigheten vid tiden t = N (t) R(t) = λn(t) = λn 0 e λt = R 0 e λt, där R 0 = Genom att bestämma R(t) i ett fossilt föremål kan vi därför bestämma hur gammalt det är. Vi har sett ovan att vi med hjälp av exponentialfunktionen lätt kan lösa en linjär differentialekvation på formen y = A+ky, där A och k är konstanter. Andra differentialekvationer av stor praktiskt betydelse är de som har formen y = k(y a)(b y) [5]. Även dem kan vi lösa genom ett trick. Vi illustrerar detta i två exempel. Tricket består i att en ekvation på formen y = ky(a y) blir en linjär ekvation i z = 1/y. Exempel 4 Vi ska lösa differentialekvationen y (t) = 0.2y(t)(1 y(t) ) = 0.2y(t)(4 y(t))/4. 4

6 Om exponentialfunktioner och logaritmer 5 (14) För att göra det sätter vi z(t) = 1/y(t). Då är z (t) = y (t)/y(t) 2 och uttryckt i z får vi ekvationen z = 0.2(1 4z)/4, ty z 0.2y(t)(4 y(t)) (t) = = 0.2(1 4 )/4 = 0.2(1 4z(t))/4. 4y(t) 2 y(t) Denna har vi lärt oss lösa ovan. Vi sätter w(t) = 0.2(1 4z(t))/4 och får då att w (t) = 0.2z (t) = 0.2w(t), och alltså att w(t) = Ce 0.2t. Nu går vi baklänges z(t) = 1 4 5w(t) = 1 4 Ce 0.2t. Här är det ett nytt C jämfört med det förra! Det är ju en helt okänd konstant, och det är praktiskt att låta en sådan betecknas med en allmän bokstav C. Egentligen borde det stått 5C för att likheterna ska vara 100% korrekt, men denna frihet kan man ta sig. Slutligen har vi att y(t) = 1/z(t), och alltså 1 y(t) = 1 = 4 4 Ce 0.2t 1 Ce, 0.2t där vi än en gång har ett nytt C. Konstanten bestäms vanligtvis av att vi vet vad y(0) är. En lite allmännare ekvation kan vi återföra på det vi just lärt oss. Exempel 5 Vi ska lösa differentialekvationen Vi börjar då med att sätta Då blir ekvationen för z(t) lika med y (t) = 0.05(y(t) 1)(y(t) 5), y(0) = 0.8. z(t) = y(t) 1. z (t) = 0.05z(t)(4 z(t)) = 0.2z(t)(4 z(t))/4. Men denna ekvation löste vi i föregående exempel, och fann då att z(t) = för någon konstant C. Ur det får vi så att y(t) = Ce 0.2t 4 5 Ce 0.2t = 1 Ce 0.2t 1 Ce, 0.2t där C kan bestämmas så att y(0) = 0.8. Men detta betyder att C ska lösa 5 C 1 C = 8 10 C = 21, så att lösningen blir y(t) = 5 21e 0.2t 1 21e 0.2t.

7 Om exponentialfunktioner och logaritmer 6 (14) Den naturliga logaritmen Vi såg i föregående avsnitt att funktionen e x är en strängt växande funktion som närmar sig noll i minus oändligheten men växer obegränsat i plus oändligheten. Det betyder att ekvationen e x = y har precis en lösning för alla y > 0. Med andra ord, exponentialfunktionen har en invers som är definierad för alla positiva, reella, tal. Denna invers kallar vi den naturliga logaritmen och betecknar med ln. Dess graf får vi genom att spegla y = e x i linjen y = x. Denna är utritad i figuren till höger. Vi ser att även logaritmen är en växande funktion. Den är noll då x = 1, d.v.s. ln(1) = 0, och går mot då x 0 + och mot då x. Observera också den grundläggande formeln ln(e) = 1. y y = e x y = ln x x 1 2 Exempel 6 Vi kan använda logaritmen till att bestämma för vilket t som y(t) = 0, där y löser differentialekvationen i föregående exempel. Från lösningen där ser vi att det är det t som uppfyller 5 21e 0.2t = 0 e 0.2t = 21 5 t = 5 ln Eftersom ln är invers till exponentialfunktionen ärver den naturliga logaritmen diverse egenskaper från denna. Den mest grundläggande räkneregeln är ln(xy) = ln x + ln y. y y 1 y 2 Varför det är så illustreras i figuren till höger. Den visar att om f(x) = e x, så gäller att f(x 1 + x 2 ) = f(x 1 )f(x 2 ) f 1 (y 1 ) + f 1 (y 2 ) = f 1 (y 1 y 2 ), vilket är påståendet [6], eftersom f 1 (y) = ln y. y 2 y = f(x) På motsvarande sätt får vi att villkoret (e t ) s svarar mot logaritmlagen ln(x y ) = y ln x. = e st y 1 x 1 x 2 x 1 + x 2 x Vidare är ln x en deriverbar funktion och dess derivata får vi i en punkt y = e x genom ln (y) = 1 e x = 1 y,

8 Om exponentialfunktioner och logaritmer 7 (14) eftersom derivatan av e x är e x. En konsekvens av detta är att ln (1) = 1, vilket utskrivet som gränsvärde innebär att 1 = ln (1) = lim h 0 ln(1 + h) ln(1) h 1 = lim ln(1 + h). h 0 h Gör nu variabelbytet h = 1/n (där n inte behöver vara ett heltal för en gångs skull). Om vi låter h 0 + gäller att n, medan om h 0, så gäller att n, och vi ser därför att 1 = lim n ln(1 + 1 n ± n ) = lim ln[(1 + 1 n ± n )n ]. Men logaritmen är en kontinuerlig funktion [7], och eftersom e är det tal som är sådant att ln(e) = 1, så följer att e = lim (1 + 1 n ± n )n. Genom att ta n = 10 5 får vi här närmevärdet e Talet e kallas, som tidigare berättats, Eulers tal (inte att blanda ihop med Eulers konstant, som är något annat). En följd av detta är att vi också har Sats 2 e x = lim n (1 + x n )n. Bevis. (1 + x n )n = ( (1 + x ) x n ) n x e x då n. Anmärkning Notera att vi har att ln(1 + x) x = 1 e y, 1 y om vi sätter y = ln(1+x) x = e y 1. Detta förklarar varför de två gränsvärden ovan båda är ett, och varför det ena medför det andra. Detta är en allmän relation mellan ett gränsvärde för en funktion och ett motsvarande gränsvärde för dess invers [8]. En tillämpning av detta uttryck handlar om begreppet ränta på ränta. Exempel 7 Antag att en årsränta är 100p%. Om räntan läggs till kapitalet en gång, vid årets slut, växer kapitalet med en faktor 1+p på ett år. Om däremot halva räntan läggs på efter ett halvår och man sedan lägger på en lika stor ränta vid året slut, så har kapitalet vuxit med faktorn (1 + p/2) 2 på ett år. Fortsätter vi resonemanget ser vi att om kapitalet på detta sätt förräntas n gånger per år, jämnt utspritt under året, växer kapitalet med faktorn (1 + p/n) n på ett år. Om vi låter n, får vi en kontinuerlig förräntning av kapitalet. Det innebär att det växer med faktorn e p per år. Man säger att man får ränta på ränta.

9 Om exponentialfunktioner och logaritmer 8 (14) Slutligen måste vi påpeka de självklara, men oerhört viktiga, formlerna e ln x = x, ln(e x ) = x, vilka båda följer av att ln x och e x är inversa funktioner. En konsekvens av detta är att om α är ett irrationellt tal, så kan vi definiera Deriverar vi detta, får vi att formeln x α = e α ln x. (x α ) = αx α 1, gäller för godtyckliga reella tal α, helt enkelt därför att (e α ln x ) = e α ln x α x = xα α x. Vi avslutar med en annan observation, som kanske är lite överraskande. Funktionen f(x) = ln x är definierad för alla x 0. Då x > 0 är f(x) = ln x och alltså f (x) = 1/x. Då x > 0 är f(x) = ln( x) vars derivata är f (x) = 1 x ( 1) = 1 x, alltså samma uttryck[9]. Med andra ord: (ln x ) = 1 x, x 0. Några tillämpningar av logaritmer Vi ska här diskutera några problem som leder till användandet av logaritmer. De handlar om hur ett fysiologiskt svar R beror av vilken stimulering S vi ger. Tanken är att vi ska formulera villkor som leder till hur denna funktion ser ut. En enkel relation mellan respons och stimuli kan beskrivas som Den absoluta ändringen i svaret är proportionell mot den relativa ökningen i stimuleringen. Matematiskt svarar detta mot att vi antar att dr = k ds S, som innebär att ändringen ds i stimuli leder till ändringen dr i svaret. Vi kan skriva detta alternativt som [10] dr ds = k S, vilket innebär att [11] R = k ln S + A för någon konstant A. Denna ersätts gärna med ett annat begrepp, detektionsgränsen. Mer precist, låt S 0 vara sådant att R(S 0 ) = 0. Då gäller att k ln S 0 + A = 0, och alltså att Denna lag kallas Weber-Fechners lag. R = k ln S S 0.

10 Om exponentialfunktioner och logaritmer 9 (14) Exempel 8 Ett exempel pa en situation med Weber-Fechners lag a r ljudintensitet. Ljud transporterar energi och en ljudva gs intensitet a r ett ma tt pa hur stor effekt som transporteras per kvadratmeter (ma ts i t.ex. W/m2 ). Den ma nskliga ho rseln spa nner o ver tre tiopotenser i frekvens- och tolv tiopotenser i intensitetsvariation. Fo r att kunna ta cka sa stora omra den reagerar ho rseln olinja rt pa ba de frekvensoch intensitetsa ndringar. A tminstone till en god approximation ga ller att den intensitet som o rat uppfattar fo ljer Weber-Fechners lag. Mer precist definierar vi ljudintenstitetsniva n L vid en viss intensitet I genom I L = 10 lg, I0 da r I0 = W/m2 a r ho rseltro skeln vid 1 khz. Denna dimensionslo sa storhet kallas decibel, fo rkortat db. Pa grund av logaritmlagarna beho ver man inte anva nda sig av I0 na r man pratar om o kningar eller minskningar av ljudintensiteten, eftersom skillnaden L i ljudintensitet na r man o kar (eller minskar) fra n intensiteten I1 till I2 ges av L = 10 lg I2. I1 En fo rdubbling av intensiteten ger da rfo r alltid en a ndring av ljudintensiteten pa ma ttliga 3 db; det spelar ingen roll om vi effekten gra fra n 1 till 2 W/m2 eller fra n 50 till 100 W/m2. En alternativ modell, som sta mmer ba ttre med vissa data, inneba r att vi ista llet antar att

11 Om exponentialfunktioner och logaritmer 10 (14) Matematiskt blir detta eller, om man så vill, Den relativa ökningen i svaret är proportionellt mot den relativa ökningen i stimulit. Detta i sin tur betyder att dr R = k ds S, 1 dr R ds = k S. ln R = k ln S + A, för någon konstant A. Om vi skriver A = ln K så får vi att vilket betyder att ln R = ln S k + ln K = ln KS k, R = KS k eftersom ln är en strängt växande funktion. Denna lag kallas Stevens Potenslag. En tillämpning på Stevens potenslag är Keplers tredje lag, som man kan läsa om i artikeln Om logaritmer och potensfunktioner: Keplers tredje lag. En annan tillämpning är på växande organismer. När en organism växer är det sällan så att alla delar växer med samma relativa hastighet. Detta får till följd att organismens form ändrar sig med åldern och en sådan tillväxt kallas allometrisk tillväxt (i motsats till isometrisk tillväxt då formen inte ändrar sig). Låt y(t) vara storleken på ett visst organ vid tiden t och låt x(t) vara hela organismens storlek vid samma tidpunkt. Om vi då antar att den relativa tillväxthastigheten för organet är proportionell mot den relativa tillväxthastigheten för hela organismen: så följer som ovan den s.k. allometrilagen dy y = k dx x, y = cx k. Här gäller att konstanten c är en storhet vars värde beror av vilka måttenheter vi använder, medan konstanten k är oberoende av dessa. Man kallar k för allometrikonstanten. Exempel 9 Biologin är full av samband som åtminstone approximativt följer en allometrilag. Som exempel har vi Kleiber s lag från 1930-talet som säger att det för en stor mängd djur gäller att metabolismen Q i kroppen sker med en hastighet som är proportionell mot kroppsvikten M upphöjt till 3/4: Q = km 3/4. Om vi säger att en katt väger 100 gånger så mycket som en mus, så sker dess metabolism 32 gånger så snabbt. Ett annat exempel är att både andningsfrekvens och hjärtfrekvens är ungefär omvänt proportionell mot kroppsvikten upphöjt till 1/4.

12 Om exponentialfunktioner och logaritmer 11 (14) Vad växer snabbast? Att exponentialfunktionen växer snabbare mot oändligheten är identitetsfunktionen x x, som i sin tur växer snabbare än logaritmfunktionen torde vara ganska självklart från diskussionen i detta kapitel. Åtminstone intuitivt. Men hur förhåller sig t.ex. exponentialfunktionen till en potensfunktion? Exempel 10 Om vi skriver ut de första 10 termerna i sviten så får vi a n = n n 0.91, , , , , , , , , Det är naturligt att dra slutsatsen att a n då n. Konstigt nog är slutsatsen i exemplet fel. Det gäller nämligen att Sats 3 Om r > 1 gäller för varje tal k att r x då x. xk I ord (om x är heltal): En geometrisk talföljd med en kvot som är större än ett, växer fortare än varje fix potens av x. Ur detta följer speciellt att 1.1 n /n 100 då n, och alltså att talen a n i exemplet ovan går mot noll då n. Bevis. Vi har sett ett specialfall tidigare, nämligen att e x x då x. Men detta specialfall leder till den allmänna slutsatsen i satsen. Ett tal r > 1 kan ju skrivas r = e ax där a > 0 och alltså gäller att r x x = eax x = aeax ax då x.

13 Om exponentialfunktioner och logaritmer 12 (14) Slutligen har vi att, för k > 0, och detta går mot oändligheten då x. r x x k = (qx x )k där q = k r > 1, En ofta använd konsekvens av denna sats är observationen att för alla k > 0. lim x xk e x x k = lim x e = 0 x Följande är en nära släkting till ovanstående sats. Sats 4 Om α > 0 gäller att Ett ekvivalent påstående är att ln x lim x x = 0. α lim tα ln t = 0. t 0 + Anmärkning Här kan vi naturligtvis byta den naturliga logaritmen mot vilken logaritm som helst, eftersom två logaritmfunktioner med olika baser är proportionella [12]. Bevis. Skriv x = e y. Vi vet då att x y så ln x x α ln ey = (e y ) = y α r, där r = y eα > 1. Härur följer det första gränsvärdet. Ekvivalensen mellan de två gränsvärdena fås med hjälp av variabelbytet t = 1/x: lim tα ln t = lim ( 1 t 0 + x x )α ln 1 x = lim ln x x x. α Anmärkning Om vi ska sammanfatta gränsvärdena ovan så kan vi göra det i följande logaritmer << potensfunktioner << exponentialfunktioner där varje << betyder att det till höger växer mycket snabbare mot oändligheten än det till vänster. Vi avslutar med att använda flera av observationerna ovan till att skissera grafen till en funktion som innehåller exponentialfunktionen.

14 Om exponentialfunktioner och logaritmer 13 (14) Exempel 11 Vi ska skissera grafen till funktionen f(x) = xe 1/x. Vi ser då att denna funktion inte är definierad då x = 0. När x 0 + gäller att y = 1/x och vi ser att vi får ett gränsvärde av typen 0. Ett sådant uttryck kan vara vad som helst, så vi måste därför vara noggrannare när vi beräknar gränsvärdet. Det gör vi som följer: Samtidigt gäller att e y lim xe1/x = lim x 0 + y y =. e y lim xe1/x = lim x 0 y y = 0. När vi närmar oss origo från vänster närmar sig funktionsvärdet också origo, och inte någon oändlighet! Linjen x = 0 är därför en asymptot, men bara i ena riktningen. Nästa fråga är vad som händer då x ±. Vi har att och vi ser att xe 1/x = x + x(e 1/x 1) e y 1 lim x ± x(e1/x 1) = lim. y 0 y Men detta gränsvärde känner vi igen som derivatan e x i origo, och är 1. Det följer att kurvan y = f(x) har asymptoten y = x + 1 i både plus och minus oändligheten. Det återstår att se om det finns några lokala extrempunkter. Vår analys så här långt säger att det måste finnas minst en (tänk efter varför). För att bestämma de stationära punkterna deriverar vi funktionen: f (x) = e 1/x x 1 x. Vi har därför precis en stationär punkt, i x = 1, och en teckentabell visar att den är ett lokalt minimum. Det följer att grafen till funktionen ser ut som i figuren nedan. y x

15 Om exponentialfunktioner och logaritmer 14 (14) Noteringar 1. Se början på kapitlet Kvalitativ analys av differentialekvationer. 2. Tag y = x och använd att exp(0) = 1 3. I varje fall om y är ett rationellt tal. I annat fall är det egentligen en definition. 4. Igen, i varje fall för rationella x. 5. Se kapitlet Kvalitativa lösningar till differentialekvationer 6. Se arbetsbladet om Logaritmlagar för en utförligare beskrivning av argumentet. 7. Logaritmen är invers till en deriverbar funktion som aldrig är noll, och som sådan deriverbar och därför kontinuerlig. 8. Och svarar mot relationen mellan derivatorna av en funktion och dess invers. 9. ( 1) är den inre derivatan. 10. Här har vi varit lite slarviga. Antagandet borde ha skrivits R = k S/S och sedan betraktar vi R som funktion av S och gör gränsövergång. Det vi gjort är en räkning med differentialer, som vi dock inte går in på här. 11. Förstår du varför? Funktionen R k ln S har derivatan noll överallt, och är alltså en konstant. 12. Se arbetsbladet Logaritmlagar.