Temperaturbegrebet
|
|
- Helen Nyberg
- för 7 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 Temperaturbegrebet Vid varje fysikalisk beskrivning av något föremål eller någon händelse måste man ange vissa mätstorheter. Inom mekaniken använder vi storheter som t.ex. massa, längd, hastighet, acceleration. Inom statistisk fysik och termodynamik är temperaturen en central storhet. För att mäta temperatur kan vi använda någon form av termometer, t.ex. en kvicksilvertermometer, på vilket finns en graderad skala. Vi utnyttjar i detta fall hur ett ämne utvidgas vid upphettning, vilket beskrivs som där α är längdutvidgningskoefficienten. Att de flesta ämnen utvidgar sig vid förhöjd temperatur har att göra med att atomerna vibrerar allt kraftigare, och att de sammanhållande krafterna minskar relativt snabbt med ökande avstånd, så att atomerna tillbringar allt längre tid på allt större avstånd under vibrationsrörelsen. Det finns dock några viktiga undantag från denna regel. Det utan tvekan viktigaste är vatten, som ju har maximal densitet vid 4 C. Ett annat intressant material i detta avseende är "Invar" (järnnickellegering med ca 35% Ni), som uppvisar nära noll längdutvidgning inom ett stort temperaturintervall. Det förtjänar att nämnas att den mikroskopiska förklaringen till Invars egendomliga uppförande avslöjades så sent som 1999 av en forskargrupp i Uppsala, trots att materialet varit känt i drygt ett sekel och dess upptäckt belönats med nobelpris (Guillaume 1920). En vardagsnära tillämpning av detta material är skuggmasken i TV-bildskärmar, där små förskjutningar på grund av uppvärmning skulle fördärva färgåtergivningen. Vi nämnde också en aktuell artikel i Göteborgs- Posten (4 sept. 2003), enligt vilken samma Uppsalagrupp funnit att även järn har ett oväntat beteende vid höga tryck och höga temperaturer. En konsekvens av denna upptäckt är att jordens järnkärna har lägre densitet än man tidigare trott, vilket kan vara av betydelse för jordens geologiska egenskaper. Vad är det då som temperaturen mäter? Vi vet att temperaturen i ett system höjs när vi tillför energi till systemet. Temperaturen är alltså ett mått på lagrad energi. Men vi vet också att när vi exempelvis tillför energi till en isbit vid 0 C, så är temperaturen konstant ända tills all isen är smält. I detta fall är temperaturen uppenbarligen inte ett mått på den lagrade energin. Det ligger nära till hands att misstänka att temperaturen är relaterad till den lagrade kinetiska energin. För att bestämma detta samband, skall vi diskutera en enkel modell. Vi undviker diverse komplikationer som förekommer i fasta och flytande materials termiska egenskaper, och betraktar därför en idealgas*. Denna enkla modell ("kinetisk gasteori") kommer att ge oss ett samband mellan gasers makroskopiska egenskaper (tryck och temperatur) och mikroskopiska storheter (partiklarnas hastigheter och massor). Innan vi diskuterar denna modell, skall vi erinra om några "kända" egenskaper hos gaser och något om temperaturmätning. En gas som värms upp expanderar. För en idealgas finner man att volymen är direkt proportionell mot temperaturen om trycket hålls konstant. Å andra sidan, om temperaturen hålls konstant, finner man att produkten (tryck x volym) är konstant. Dessa empiriska samband leder till ideala gaslagen:
2 där P=tryck, V=volym, N=antal gaspartiklar, T=temperaturen, k = Boltzmanns konstant, n=antal mol och R allmänna gaskonstanten. Om P, V och N (eller n) är kända, kan detta samband användas för att bestämma temperaturen. Figur 1a visar en gastermometer, vars funktion baseras på gaslagen. I detta fall mäts gastrycket i behållaren med kvicksilverbarometern till höger i figuren. Genom att ställa den vänstra kvicksilverytan i kontakt med metallspetsen B får gasen en given volym. Trycket, som avläses på barometern, är direkt proportionellt mot temperaturen, och skalan kan alltså delas in i temperaturenheter efter det att apparaten kalibrerats. Kalibreringen baseras på två kända temperaturer, t.ex. vattens frys- och kokpunkter. Dessa temperaturer definieras som 0 o C resp. 100 o C, vilket ger ett diagram som i Figur 1b, när trycket avsätts som funktion av temperaturen. *En idealgas karaktäriseras av att partiklarna är mycket små, så att medelavståndet mellan två partiklar är mycket större än själva partiklarna, växelverkanskrafterna har mycket kort räckvidd, och alla kollisioner är fullständigt elastiska. Denna beskrivning gäller bäst för lätta ädelgaser, men vid låga tryck och låga temperaturer uppvisar även molekylära gaser sådant beteende. Figur 1 a ) Gastermometer b) Kalibreringspunkter av Celciusskalan. Om man extrapolerar den räta linjen genom de två mätpunkterna till trycket P = 0, finner man att skärningspunkten med temperaturaxeln inträffar vid t = o C På den absoluta temperaturskalan är enheten Kelvin (K), och sambandet mellan Kelvin- och Celciusskalorna är T = t + 273,15
3 Låt oss nu försöka få fram ett samband mellan makroskopiska trycket och gasens mikroskopiska egenskaper. Vi skall undersöka gastrycket på en av väggarna i en behållare med volymen V, innehållande N st partiklar. Figur 2. Gaspartiklar inom avståndet v x. t från väggen A kommer att kollidera under tiden t. Låt oss betrakta partiklar vilkas fart i x-led är v x. Vi antar att det finns n x sådana partiklar i volymen. Antalet partiklar som når väggen A under tiden t är då där den första faktorn 1/2 tar hand om det faktum att hälften av partiklarna med är på väg bort från väggen A. Vid kollisionen mot väggen ändras partikelns rörelsemängd med 2mv x, och denna rörelsemängd överförs till väggen. Den totala rörelsemängden som överförs på tiden t blir Dessa partiklar utövar alltså ett tryck på A: där vi utnyttjat definitionen av kraft som ändring av rörelsemängd per tidsenhet. Nu måste vi beakta att alla partiklar faktiskt inte rör sig med samma hastighet. Om vi har N st partiklar med olika hastigheter, blir trycket där vi betecknat medelvärdet med <..> symbolen. Nu är sambandet med hastighetsmedelvärdet i en bestämd riktning inte så intressant, det vore bättre att få ett uttryck som relaterar till hela hastighetsmedelvärdet. Detta låter sig göras tämligen enkelt, eftersom rörelserna i de tre riktningarna kan anses vara helt oberoende av varandra.
4 Vi vet då att v 2 = (v x ) 2 + (v y ) 2 + (v z ) 2 så att < v 2 > = < (v x) 2 > + < (v y ) 2 > + < (v z ) 2 > Eftersom de tre riktningarna är likvärdiga, gäller dessutom <(v x ) 2 > = < (v y) 2 > = < (v z ) 2 > vilket innebär att <(v x ) 2 > = < v 2 >/3 Vi får alltså sambandet vilket är det sökta sambandet mellan tryck och partikelhastighet. Om vi nu kombinerar detta samband med idealgaslagen (PV = NkT), kan vi också få fram relationen mellan partikelhastigheten och temperaturen: Med hjälp av dessa samband kan vi beräkna medelhastigheten v rms ("root mean square"): där vi i sista ledet gått över från partikelmassan till molmassan (= antal gram som anges av molekylvikten). Det kan vara intressant nu att beräkna hur fort gaspartiklarna förflyttar sig vid rumstemperatur. Man finner exempelvis att syrgasmolekylers medelhastigheter är 480 m/s, medan He-atomer susar fram med i snitt 1360 m/s. I ovanstående resonemang ser man ytterligare ett principiellt viktigt resultat: Medelelenergin för translation i x-led är Vi har redan påpekat att rörelsen i x-led inte kan skilja sig från rörelsen i y- och z- led. Detta innebär att det måste finnas lika mycket medelenergi i alla riktningarna. Med andra ord har vi funnit att medelenergin per frihetsgrad vid termodynamisk jämvikt är kt/2. Denna demokratiska fördelning av medelenergin kallas Ekvipartitionsprincipen. I det just behandlade fallet är antalet frihetsgrader 3 (de oberoende rörelserna i x-, y- och z-led), så att den totala termiska energin per partikel är rörelseenergin är
5 Hur väl stämmer då denna enkla modell med verkligheten? Vi vet ju att om man tillför energi till en gas vid konstant volym, så höjs gasens temperatur. Temperaturhöjningen är enligt ovanstående samband direkt relaterad till en ökning av partiklarnas kinetiska energi. Om man tillför energimängden Q, och observerar en temperaturhöjning T, säger vår modell att Om lika stor värmemängd tillförs till ett system av N st partiklar, blir energitillskottet per partikel Q/N, och om N = N A = (=Avogadros tal, dvs antalet partiklar/mol) bliver där vi infört sambandet N A k = R (R = allmänna gaskonstanten = 8,31 J/K. mol). Förhållandet mellan tillförd energi och temperaturhöjning kallas värmekapacitivitet. Om alltså mäter värmekapacitiviteten för 1 mol, skall resultatet bli 3/2 R = 12,5 J/K. mol. Och detta är just vad man observerar för ädelgaserna. Om våra partiklar hade varit tvåatomiga molekyler (t.ex. H 2 ), skulle vi haft ytterligare 3 frihetsgrader (2 för rotationsrörelse och 1 för vibrationsrörelse). Sammanlagt alltså 6 frihetsgrader, vilket ger en total termisk rörelseenergi på (6/2)kT per partikel. I samband med vibrationsrörelsen måste man dessutom ta hänsyn till att molekylen även lagrar 1/2 kt i form av potentiell energi. Sammanlagt har vi alltså energin (7/2)kT per partikel, och skall förvänta oss värmekapacitivitet på 7/2R. Stämmer det med experimentella observationer? Njaa... Figur 3 visar schematiskt resultatet för vätgas (H 2 ): Värmekapacitiviteten C V varierar alltså med temperaturen, och det förväntade resultatet erhålls för höga temperaturer. Vid låga temperaturer uppför sig väte som enatomig gas. Vi har alltså missat något väsentligt i vår enkla modell. Det vi inte tagit hänsyn till är kvantfysikaliska aspekter. Det visar sig nämligen att såväl rotationerna som vibrationerna i molekylen är kvantiserade, dvs. det krävs en ändlig minsta energi för att få molekylen att rotera och/eller vibrera. Vid låga temperaturer kan molekylen alltså inte snurra långsamt. Vid medelhöga temperaturer kan rotationsrörelsen aktiveras, men vibrationen är fortfarande "infryst". Först över 1000 K börjar vätemolekylerna uppföra sig i enlighet med vår modell. Ekvipartitionsprincipen sätts alltså ur spel på sätt och vis vid låga temperaturer. I en kall värld skulle vätemolekylen ha samma termiska egenskaper som en enatomig partikel - den inre strukturen skulle vara dold. Man kommer osökt att tänka på begreppet "elementarpartikel", som genom åren ändrat innebörd i och med att allt högre energier blivit tillgängliga för studier av deras egenskaper.
6 En mycket intressant tillämpning av den ovan nämnda ekvipartitionsprincipen är det magnetiska kylskåpet. Funktionen baseras på magneto-kaloriska effekten, som innebär att temperaturen i magnetiska vätskor eller pulver höjs när dessa placeras i statiskt magnetfält. Temperaturhöjningen orsakas av att antalet frihetsgrades reduceras då de magnetiska partiklarna förhindras att rotera fritt. När partiklarna således placeras i ett yttre magnetfält, tvingas motsvarande termisk energi över till de resterande frihetsgraderna (translation). Det varma magnetiska pulvret kyls av en vattenvärmeväxlare, se Figur 4. När det sedan tages ut ur magnetfältet, blir de blockerade rörelsefrihetsgraderna tillgängliga igen. Figur 4. Principskiss av det magnetiska kylskåpet (Science News Online, Jan.5, 2002) Kinetisk energi förs tillbaka från translationsrörelsen, vilket innebär att systemet kyls ner. Det kalla pulvret passerar en ny värmeväxlare, där det nu tar upp energi och alltså har en kylningseffekt. Den ovan skissade kylprincipen har använts under många år för generering av extremt låga temperaturer. Att den inte funnit tillämpning på normala kylskåp beror på att den krävt mycket starka magnetfält, som endast kan erhållas med hjälp av supraledande elektromagneter. Genom utveckling av nya material med mycket kraftig magnetokalorisk effekt (en gadolinium-germanium-kiselförening) öppnades möjligheten till användning av en permanentmagnet för magnetiseringsfasen. När en av de mest framstående forskarna på området (Karl Gschneidner) såg resultatet var hans kommentar "We are witnessing history in the making". Det nya kylskåpet har flera fördelar framför det konventionella, det använder inga miljöfarliga kylmedia, det är mekaniskt enkelt och tillförlitligt, och kräver mycket mindre effekt att drivas.
7 Entropi Ekvipartitionsprincipen är alltså den fysikaliska mekanism som orsakar temperaturändringarna i magnetpulvret. Men varför sker värmeutbytet i värmeväxlarna? Den bakomliggande djupare orsaken ligger i begreppet entropi. Erfarenhetsmässigt vet vi att om man placerar ett varmt objekt i kontakt med ett kallt, kommer värmeenergin att sprida sig från det varma till det kalla objektet tills temperaturskillnaden utjämnats. Samma sak händer med gasen i en behållare - om man hettar upp gasen lokalt, kommer partiklarnas medelhastigheter efter ett tag att bli lika i hela behållaren. Denna tendens till spridning av energin är i själva verket det som driver utvecklingen av alla fysikaliska förlopp i den riktning som vi anser vara "naturlig". Ett annat exempel på en process där vändning av tidens riktning skulle upplevas som onaturlig illustreras i Figur 5: om mellanväggen i en gasbehållare tas bort, förväntar vi oss att gaspartiklarna fördelar sig på hela volymen helt spontant. Däremot förefaller det omöjligt att dessa partiklar åter skulle ansamlas i behållarens vänstra del. Notera dock att den sistnämnda processen inte är omöjlig, eftersom partiklarnas sammanlagda energi är densamma i alla skeden. Det handlar således om sannolikheter. Den andra processen är inte omöjlig, men mycket osannolik. Och ju fler partiklar vi har, desto mer osannolikt blir förloppet. Figur 5 En "naturlig" och en "onaturlig" omfördelning av partiklar För att få lite känsla för innebörden av entropibegreppet, skall vi diskutera ett konkret statistiskt exempel. Vi inför två begrepp som beskriver ett mångpartikelsystem, nämligen systemets makro- och mikrotillstånd. Makrotillståndet beskriver systemets totala egenskaper, medan mikrotillståndet ger en detaljerad beskrivning av alla enskilda partiklars tillstånd. Ett systems totala energi är en makroegenskap som inte säger något om hur denna energi är fördelad på de olika partiklarna. Mikrotillståndet specificerar denna fördelning i detalj. Ett makrotillstånd kan alltså rymma ett stort antal mikrotillstånd, och ju fler mikrotillstånd det finns inom ett makrotillstånd, desto mer sannolikt blir det att systemet återfinns i detta makrotillstånd. Det exempel vi skall undersöka är slantsingling. Antag att vi kastar fyra mynt, och räknar hur många som hamnar med "krona upp". Följande tabell ger de möjliga utfallen:
8 I tabellen ovan visas likvärdiga "makrotillstånd", dvs antal mynt med "krona upp", de olika "mikrotillstånden", samt antal mikrotillstånd inom ett makrotillstånd (W). Vi ser att det mest sannolika makrotillståndet är 2U, men att skillnaden i förhållande till det minst sannolika 4U (eller 0U) inte är så hemskt stort. Statistiskt har vi ca 6% chans att finna alla mynten med krona upp och ca 38% chans att hitta 2U. Nu är det så att våra makroskopiska system består av många fler partiklar, av storleksordning Avogadros tal. För att få en liten indikation om hur förhållandedna ändras då antalet partiklar ökar, undersöker vi situationen med 40 mynt (fortfarande långt från ett "makroskopiskt" antal). Tabellen får följande utseende: Man ser omedelbart att förhållandet mellan de mest och minst sannolika utfallen blir nu dramatiskt mycket större. Det skulle vara ganska lönlöst att tippa på utfallet 40U, även om detta utfall är lika sannolikt som något av utfallen inom makrotillståndet 20U. Vi ser här att om vi skulle preparera vårt system av 40 mynt i "40U"-tillståndet, och låta "tidens tand" verka genom att utsätta systemet för jordbävningar och andra naturfenomen som skulle kunna förmå att vända mynten på ett slumpvis sätt, skulle vi så småningom nå "20U"-tillståndet.
Kinetisk Gasteori. Daniel Johansson January 17, 2016
Kinetisk Gasteori Daniel Johansson January 17, 2016 I kursen har vi under två lektioner diskuterat kinetisk gasteori. I princip allt som sades på dessa lektioner sammanfattas i texten nedan. 1 Lektion
Läs mer4 rörelsemängd. en modell för gaser. Innehåll
4 rörelsemängd. en modell för gaser. Innehåll 8 Allmänna gaslagen 4: 9 Trycket i en ideal gas 4:3 10 Gaskinetisk tolkning av temperaturen 4:6 Svar till kontrolluppgift 4:7 rörelsemängd 4:1 8 Allmänna gaslagen
Läs merKap 4 energianalys av slutna system
Slutet system: energi men ej massa kan röra sig över systemgränsen. Exempel: kolvmotor med stängda ventiler 1 Volymändringsarbete (boundary work) Exempel: arbete med kolv W b = Fds = PAds = PdV 2 W b =
Läs merRepetition F4. Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F4 VSEPR-modellen elektronarrangemang och geometrisk form Polära (dipoler) och opolära molekyler Valensbindningsteori σ-binding och π-bindning hybridisering Molekylorbitalteori F6 Gaser Materien
Läs merTemperatur T 1K (Kelvin)
Temperatur T 1K (Kelvin) Makroskopiskt: mäts med termometer (t.ex. volymutvidgning av vätska) Mikroskopiskt: molekylers genomsnittliga kinetiska energi Temperaturskalor Celsius 1 o C: vattens fryspunkt
Läs merRepetition. Termodynamik handlar om energiomvandlingar
Repetition Termodynamik handlar om energiomvandlingar Termodynamikens första huvudsats: (Energiprincipen) Energi kan inte skapas och inte förstöras bara omvandlas från en form till en annan!! Termodynamikens
Läs mer@
Kinetisk gasteori F = area tryck Newtons 2:a lag på impulsformen: dp/dt = F, där p=mv Impulsöverföringen till kolven när en molekyl reflekteras i kolvytan A är p=2mv x. De molekyler som når fram till ytan
Läs merTermodynamik och inledande statistisk fysik
Några grundbegrepp i kursen Termodynamik och inledande statistisk fysik I. INLEDNING Termodynamiken beskriver på en makroskopisk nivå processer där värme och/eller arbete tillförs eller extraheras från
Läs mer7. Inre energi, termodynamikens huvudsatser
7. Inre energi, termodynamikens huvudsatser Sedan 1800 talet har man forskat i hur energi kan överföras och omvandlas så effektivt som möjligt. Denna forskning har resulterat i ett antal begrepp som bör
Läs mer10. Kinetisk gasteori
10. Kinetisk gasteori Alla gaser beter sig på liknande sätt. I slutet av 1800 talet utvecklades matematiska sätt att beskriva gaserna, den så kallade kinetiska gasteorin. Den grundar sig på en modell för
Läs merGaser: ett av tre aggregationstillstånd hos ämnen. Fast fas Flytande fas Gasfas
Kapitel 5 Gaser Kapitel 5 Innehåll 5.1 Tryck 5.2 Gaslagarna från Boyle, Charles och Avogadro 5.3 Den ideala gaslagen 5.4 Stökiometri för gasfasreaktioner 5.5 Daltons lag för partialtryck 5.6 Den kinetiska
Läs mer6. Värme, värmekapacitet, specifik värmekapacitet (s. 93 105)
6. Värme, värmekapacitet, specifik värmekapacitet (s. 93 105) Termodynamikens nollte huvudsats säger att temperaturskillnader utjämnas i isolerade system. Med andra ord strävar system efter termisk jämvikt
Läs merIdealgasens begränsningar märks bäst vid högt tryck då molekyler växelverkar mera eller går över i vätskeform.
Van der Waals gas Introduktion Idealgaslagen är praktisk i teorin men i praktiken är inga gaser idealgaser Den lättaste och vanligaste modellen för en reell gas är Van der Waals gas Van der Waals modell
Läs merTermodynamik FL1. Energi SYSTEM. Grundläggande begrepp. Energi. Energi kan lagras. Energi kan omvandlas från en form till en annan.
Termodynamik FL1 Grundläggande begrepp Energi Energi Energi kan lagras Energi kan omvandlas från en form till en annan. Energiprincipen (1:a huvudsatsen). Enheter för energi: J, ev, kwh 1 J = 1 N m 1 cal
Läs merTermodynamik Av grekiska θηρµǫ = värme och δυναµiς = kraft
Termodynamik Av grekiska θηρµǫ = värme och δυναµiς = kraft Termodynamik = läran om värmets natur och dess omvandling till andra energiformer (Nationalencyklopedin, band 18, Bra Böcker, Höganäs, 1995) 1
Läs merGaser: ett av tre aggregationstillstånd hos ämnen. Flytande fas Gasfas
Kapitel 5 Gaser Kapitel 5 Innehåll 5.1 Tryck 5.2 Gaslagarna från Boyle, Charles och Avogadro 5.3 Den ideala gaslagen 5.4 Stökiometri för gasfasreaktioner 5.5 Daltons lag för partialtryck 5.6 Den kinetiska
Läs merKapitel 5. Gaser. är kompressibel, är helt löslig i andra gaser, upptar jämt fördelat volymen av en behållare, och utövar tryck på sin omgivning.
Kapitel 5 Gaser Kapitel 5 Innehåll 5.1 5. 5.3 Den ideala gaslagen 5.4 5.5 Daltons lag för partialtryck 5.6 5.7 Effusion och Diffusion 5.8 5.9 Egenskaper hos några verkliga gaser 5.10 Atmosfärens kemi Copyright
Läs merTermodynamik Föreläsning 4
Termodynamik Föreläsning 4 Ideala Gaser & Värmekapacitet Jens Fjelstad 2010 09 08 1 / 14 Innehåll Ideala gaser och värmekapacitet TFS 2:a upplagan (Çengel & Turner) 3.6 3.11 TFS 3:e upplagan (Çengel, Turner
Läs merKap 3 egenskaper hos rena ämnen
Rena ämnen/substanser (pure substances) Har fix kemisk sammansättning! Exempel: N 2, luft Även en fasblandning av ett rent ämne är ett rent ämne! Blandningar av flera substanser (t.ex. olja blandat med
Läs merTill alla övningar finns facit. För de övningar som är markerade med * finns dessutom lösningar som du hittar efter facit!
Övningsuppgifter Till alla övningar finns facit. För de övningar som är markerade med * finns dessutom lösningar som du hittar efter facit! 1 Man har en blandning av syrgas och vätgas i en behållare. eräkna
Läs merFysikaliska modeller
Fysikaliska modeller Olika syften med fysiken Grundforskarens syn Finna förklaringar på skeenden i naturen Ställa upp lagar för fysikaliska skeenden Kritiskt granska uppställda lagar Kontrollera uppställda
Läs merTentamen i Termodynamik och Statistisk fysik för F3(FTF140)
Chalmers Tekniska Högskola Institutionen för Teknisk Fysik Mats Granath Tentamen i Termodynamik och Statistisk fysik för F3(FTF40) Tid och plats: Tisdag 8/8 009, kl. 4.00-6.00 i V-huset. Examinator: Mats
Läs merLABORATION 3 FYSIKLINJEN AK1. Denna laboration gar ut pa att studera sambandet mellan tryck och temperatur,
I I V E R S U N + C K H O L M S FYSIKUM Stockholms universitet EXPERIMENTELLA METODER LABORATION 3 GASTERMOMETERN FYSIKLINJEN AK1 Varterminen 2001 1 Mal. Denna laboration gar ut pa att studera sambandet
Läs merLABORATION 2 TERMODYNAMIK BESTÄMNING AV C p /C v
Fysikum FK4005 - Fristående kursprogram Laborationsinstruktion (1 april 2008) LABORATION 2 TERMODYNAMIK BESTÄMNING AV C p /C v Mål Denna laboration är uppdelad i två delar. I den första bestäms C p /C
Läs merKap 3 egenskaper hos rena ämnen
Rena ämnen/substanser Kap 3 egenskaper hos rena ämnen Har fix kemisk sammansättning! Exempel: N 2, luft Även en fasblandning av ett rent ämne är ett rent ämne! Blandningar av flera substanser (t.ex. olja
Läs merLite kinetisk gasteori
Tryck och energi i en ideal gas Lite kinetisk gasteori Statistisk metod att beskriva en ideal gas. En enkel teoretisk modell som bygger på följande antaganden: Varje molekyl är en fri partikel. Varje molekyl
Läs merBFL122/BFL111 Fysik för Tekniskt/ Naturvetenskapligt Basår/ Bastermin Föreläsning 10 Relativitetsteori den 26 april 2012.
Föreläsning 10 Relativa mätningar Allting är relativt är ett välbekant begrepp. I synnerhet gäller detta när vi gör mätningar av olika slag. Många mätningar består ju i att man jämför med någonting. Temperatur
Läs merKinetik. Föreläsning 2
Kinetik Föreläsning 2 Reaktioner som går mot ett jämviktsläge ALLA reaktioner går mot jämvikt, här avses att vid jämvikt finns mätbara mängder av alla i summaformeln ingående ämnen. Exempel: Reaktion i
Läs merGaser: ett av tre aggregationstillstånd hos ämnen. Flytande fas Gasfas
Kapitel 5 Gaser Kapitel 5 Innehåll 5.1 Tryck 5.2 Gaslagarna från Boyle, Charles och Avogadro 5.3 Den ideala gaslagen 5.4 Stökiometri för gasfasreaktioner 5.5 Daltons lag för partialtryck 5.6 Den kinetiska
Läs merKEMISK TERMODYNAMIK. Lab 1, Datorlaboration APRIL 10, 2016
KEMISK TERMODYNAMIK Lab 1, Datorlaboration APRIL 10, 2016 ALEXANDER TIVED 9405108813 Q2 ALEXANDER.TIVED@GMAIL.COM WILLIAM SJÖSTRÖM Q2 DKW.SJOSTROM@GMAIL.COM Innehållsförteckning Inledning... 2 Teori, bakgrund
Läs merRepetition F8. Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F8 System (isolerat, slutet, öppet) Första huvudsatsen U = 0 i isolerat system U = q + w i slutet system Tryck-volymarbete w = -P ex V vid konstant yttre tryck w = 0 vid expansion mot vakuum
Läs merTentamen i FTF140 Termodynamik och statistisk mekanik för F3
Chalmers Institutionen för Teknisk Fysik Göran Wahnström Tentamen i FTF14 Termodynamik och statistisk mekanik för F3 Tid och plats: Tisdag 25 aug 215, kl 8.3-13.3 i V -salar. Hjälpmedel: Physics Handbook,
Läs merKinetik, Föreläsning 2. Patrik Lundström
Kinetik, Föreläsning 2 Patrik Lundström Kinetik för reversibla reaktioner Exempel: Reaktion i fram- och återgående riktning, båda 1:a ordningen, hastighetskonstanter k respektive k. A B Hastighetsekvation:
Läs merVad är värme? Partiklar som rör sig i ett ämne I luft och vatten rör partiklar sig ganska fritt I fasta ämnen vibrerar de bara lite
Värme Fysik åk 7 Fundera på det här! Varför kan man hålla i en grillpinne av trä men inte av järn? Varför spolar man syltburkar under varmvatten om de inte går att få upp? Varför hänger elledningar på
Läs merKapitel 17. Spontanitet, Entropi, och Fri Energi. Spontanitet Entropi Fri energi Jämvikt
Spontanitet, Entropi, och Fri Energi 17.1 17.2 Entropi och termodynamiskens andra lag 17.3 Temperaturens inverkan på spontaniteten 17.4 17.5 17.6 och kemiska reaktioner 17.7 och inverkan av tryck 17.8
Läs merKapitel 17. Spontanitet, Entropi, och Fri Energi
Kapitel 17 Spontanitet, Entropi, och Fri Energi Kapitel 17 Innehåll 17.1 Spontana processer och entropi 17.2 Entropi och termodynamiskens andra lag 17.3 Temperaturens inverkan på spontaniteten 17.4 Fri
Läs merExempel på statistisk fysik Svagt växelverkande partiklar
Exempel på statistisk fysik Svagt växelverkande partiklar I kapitlet om kinetisk gasteori behandlades en s k ideal gas där man antog att partiklarna inte växelverkade med varandra och dessutom var punktformiga.
Läs merSammanfattning av räkneövning 1 i Ingenjörsmetodik för ME1 och IT1. SI-enheter (MKSA)
Sammanfattning av räkneövning 1 i Ingenjörsmetodik för ME1 och IT1 Torsdagen den 4/9 2008 SI-enheter (MKSA) 7 grundenheter Längd: meter (m), dimensionssymbol L. Massa: kilogram (kg), dimensionssymbol M.
Läs merMer om E = mc 2. Version 0.4
1 (6) Mer om E = mc Version 0.4 Varifrån kommer formeln? För en partikel med massan m som rör sig med farten v har vi lärt oss att rörelseenergin är E k = mv. Denna formel är dock inte korrekt, även om
Läs merLinnéuniversitetet Institutionen för fysik och elektroteknik
Linnéuniversitetet Institutionen för fysik och elektroteknik Ht2015 Program: Naturvetenskapligt basår Kurs: Fysik Bas 1 delkurs 1 Laborationsinstruktion 1 Densitet Namn:... Lärare sign. :. Syfte: Träna
Läs merRepetition F6. Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F6 Tillståndsvariabler: P, V, T, n Ideal gas ingen växelverkan allmänna gaslagen: PV = nrt Daltons lag: P = P A + P B + Kinetisk gasteori trycket följer av kollisioner från gaspartiklar i ständig
Läs merNFYA02: Svar och lösningar till tentamen 140115 Del A Till dessa uppgifter behöver endast svar anges.
1 NFYA: Svar och lösningar till tentamen 14115 Del A Till dessa uppgifter behöver endast svar anges. Uppgift 1 a) Vi utnyttjar att: l Cx dx = C 3 l3 = M, och ser att C = 3M/l 3. Dimensionen blir alltså
Läs merNollte huvudsatsen och temperatur. mekanisk jämvikt
Mekanisk jämvikt Betrakta två slutna gasbehållare, bägge med en kolv vid ena sidan. Kolverna är fästa i varandra: om ena kolven rör sig innåt rör sig den andra utåt Öppnar skruven så att kolvarna kan röra
Läs merTermodynamik FL4. 1:a HS ENERGIBALANS VÄRMEKAPACITET IDEALA GASER ENERGIBALANS FÖR SLUTNA SYSTEM
Termodynamik FL4 VÄRMEKAPACITET IDEALA GASER 1:a HS ENERGIBALANS ENERGIBALANS FÖR SLUTNA SYSTEM Energibalans när teckenkonventionen används: d.v.s. värme in och arbete ut är positiva; värme ut och arbete
Läs merStatistisk Termodynamik Kompendium
juli 2017 Statistisk Termodynamik Kompendium Jens Fjelstad, Marcus Berg Det här kompendiet utgör kurslitteratur för kursmomentet statistisk termodynamik i kurserna EMGA70 (civ.ing.) och FYGB02 (fysikprogrammet
Läs merFöreläsning 1: Introduktion, Mikro och makrotillstånd, Multiplicitet, Entropi
Version: 16 maj 201. TFYA12, Rickard Armiento, Föreläsning 1 Föreläsning 1: Introduktion, Mikro och makrotillstånd, Multiplicitet, Entropi April 2, 201, KoK kap. 1-2 Formalia Föreläsare och kursansvarig:
Läs merKapitel II. Termodynamikens statistiska bas
Kapitel II Termodynamikens statistiska bas Introduktion Termodynamik vs. Statistik mekanik En gas består av ett stort antal atomer Termodynamiken beskriver gasens jämviktstillståndet med ett fåtal tillståndsvariabler
Läs merWALLENBERGS FYSIKPRIS
WALLENBERGS FYSIKPRIS KVALIFICERINGSTÄVLING 23 januari 2014 SVENSKA FYSIKERSAMFUNDET LÖSNINGSFÖRSLAG 1. (a) När bilens fart är 50 km/h är rörelseenergin W k ( ) 2 1,5 10 3 50 3,6 2 J 145 10 3 J. Om verkningsgraden
Läs merLite fakta om proteinmodeller, som deltar mycket i den här tentamen
Skriftlig deltentamen, FYTA12 Statistisk fysik, 6hp, 28 Februari 2012, kl 10.15 15.15. Tillåtna hjälpmedel: Ett a4 anteckningsblad, skrivdon. Totalt 30 poäng. För godkänt: 15 poäng. För väl godkänt: 24
Läs merVätskors volymökning
Värmelära Värme Värme är rörelse hos atomer och molekyler. Ju varmare ett föremål är desto kraftigare är atomernas eller molekylernas rörelse (tar mer utrymme). Fast Flytande Gas Atomerna har bestämda
Läs merMateriens Struktur. Lösningar
Materiens Struktur Räkneövning 5 Lösningar 1. Massorna för de nedan uppräknade A = isobarerna är 27 Co 28 Ni 29 Cu 30 Zn 31 Ga 63,935812u 63,927968u 63,929766u 63,929146u 63,936827u Tabell 1: Tabellen
Läs merPlanering Fysik för n och BME, ht-15, lp 1 Kurslitteratur: Göran Jönsson: Fysik i vätskor och gaser, Teach Support 2010 (eller senare). Obs!
Planering Fysik för n och BME, ht-15, lp 1 Kurslitteratur: Göran Jönsson: Fysik i vätskor och gaser, Teach Support 2010 (eller senare). Obs! Säljs vid första föreläsningen. markerar mycket viktigt avsnitt,
Läs merPlanering Fysik för V, ht-10, lp 2
Planering Fysik för V, ht-10, lp 2 Kurslitteratur: Häfte Experimentell metodik och föreläsningsanteckningar, Kurslaboratoriet 2010 samt Göran Jönsson: Fysik i vätskor och gaser, Teach Support 2009. markerar
Läs merInföra begreppen ström, strömtäthet och resistans Ohms lag Tillämpningar på enkla kretsar Energi och effekt i kretsar
Kapitel: 25 Ström, motstånd och emf (Nu lämnar vi elektrostatiken) Visa under vilka villkor det kan finnas E-fält i ledare Införa begreppet emf (electromotoric force) Beskriva laddningars rörelse i ledare
Läs merPlanering Fysik för V, ht-11, lp 2
Planering Fysik för V, ht-11, lp 2 Kurslitteratur: Häfte: Experimentell metodik, Kurslaboratoriet 2011, Fysik i vätskor och gaser, Göran Jönsson, Teach Support 2010 samt föreläsningsanteckningar i Ellära,
Läs merTentamen i Kemisk Termodynamik 2011-01-19 kl 13-18
Tentamen i Kemisk Termodynamik 2011-01-19 kl 13-18 Hjälpmedel: Räknedosa, BETA och Formelsamling för kurserna i kemi vid KTH. Endast en uppgift per blad! Skriv namn och personnummer på varje blad! Alla
Läs merTermodynamik Föreläsning 1
Termodynamik Föreläsning 1 Grundläggande Begrepp Jens Fjelstad 2010 08 30 1 / 35 Klassisk Termodynamik omvandling av energi mellan olika former via värme och arbete (mekaniskt, elektriskt,...) behandlar
Läs merFöreläsning 12: Ideal gas i klassiska gränsen med inre frihetsgrader, ekvipartitionsprincipen
Föreläsning 12: Ideal gas i klassiska gränsen med frihetsgrader, ekvipartitionsprincipen April 26, 2013, KoK kap. 6 Centrala ekvationer i statistisk mekanik Mikrokanonisk ensemble (U,,N konst):p s = 1/g,
Läs merI princip gäller det att mäta ström-spänningssambandet, vilket tillsammans med kännedom om provets geometriska dimensioner ger sambandet.
Avsikten med laborationen är att studera de elektriska ledningsmekanismerna hos i första hand halvledarmaterial. Från mätningar av konduktivitetens temperaturberoende samt Hall-effekten kan en hel del
Läs mer1 Den Speciella Relativitetsteorin
1 Den Speciella Relativitetsteorin Den speciella relativitetsteorin är en fysikalisk teori om lades fram av Albert Einstein år 1905. Denna teori beskriver framför allt hur utfallen (dvs resultaten) från
Läs merSammanfattning av räkneövning 1 i Ingenjörsmetodik för ME1 och IT1. SI-enheter (MKSA)
Sammanfattning av räkneövning 1 i Ingenjörsmetodik för ME1 och IT1 Torsdagen den 3/9 2009 SI-enheter (MKSA) 7 grundenheter Längd: meter (m), dimensionssymbol L. Massa: kilogram (kg), dimensionssymbol M.
Läs merLösningar till tentamen i Kemisk termodynamik
Lösningar till tentamen i Kemisk termodynamik 203-0-9. Sambandet mellan tryck och temperatur för jämvikt mellan fast och gasformig HCN är givet enligt: ln(p/kpa) = 9, 489 4252, 4 medan kokpunktskurvan
Läs mer= v! p + r! p = r! p, ty v och p är dt parallella. Definiera som en ny storhet: Rörelsemängdsmoment: H O
1 KOMIHÅG 15: --------------------------------- Definitioner: Den potentiella energin, mekaniska energin Formulera: Energiprincipen ---------------------------------- Föreläsning 16: FLER LAGAR-härledning
Läs merLösningar till tentamen i Kemisk termodynamik
Lösningar till tentamen i Kemisk termodynamik 2012-05-23 1. a Molekylerna i en ideal gas påverkar ej varandra, medan vi har ungefär samma växelverkningar mellan de olika molekylerna i en ideal blandning.
Läs merTentamen i Termodynamik och Statistisk fysik för F3(FTF140)
Chalmers Tekniska Högskola Institutionen för Teknisk Fysik Mats Granath Tentamen i Termodynamik och Statistisk fysik för F(FTF40) Tid och plats: Torsdag /8 008, kl. 4.00-8.00 i V-huset. Examinator: Mats
Läs merCh. 2-1/2/4 Termodynamik C. Norberg, LTH
GRUNDLÄGGANDE BEGREPP System (slutet system) = en viss förutbestämd och identifierbar massa m. System Systemgräns Omgivning. Kontrollvolym (öppet system) = en volym som avgränsar ett visst område. Massa
Läs merGamla tentafrågor, FYS022:2, Statistisk Fysik, rörande statistisk fysik och statistisk kvantfysik. P i = 1 Z exp( βe i), Z = i.
Gamla tentafrågor, FYS022:2, Statistisk Fysik, rörande statistisk fysik och statistisk kvantfysik. En typisk tentamen omfattar ca 30 poäng, varav hälften krävs för godkänt. Obs! Många deluppgifter kan
Läs merProblemsamling. Peter Wintoft Institutet för rymdfysik Scheelevägen Lund
Solär-terrest fysik, AST 213 Problemsamling Peter Wintoft (peter@irfl.lu.se) Institutet för rymdfysik Scheelevägen 17 223 70 Lund 2001-09-19 AST 213 2001-09-19 1 1. Allmänna gaslagen p = nkt (1) relaterar
Läs merTentamen - Termodynamik 4p
Tentamen - Termodynamik 4p Tid: 9.00-15.00, Torsdag 5 juni 003. Hjälpmedel: Physics Handbook, räknare 1. Betrakta en ideal gas. a) Använd kinetisk gasteori för att härleda ett samband mellan tryck, volym
Läs merAndra föreläsningen kapitel 7. Patrik Lundström
Andra föreläsningen kapitel 7 Patrik Lundström Kvantisering i klassisk fysik: Uppkomst av heltalskvanttal För att en stående våg i en ring inte ska släcka ut sig själv krävs att den är tillbaka som den
Läs merArbete är ingen tillståndsstorhet!
VOLYMÄNDRINGSARBETE Volymändringsarbete = arbete p.g.a. normalkrafter mot ytor (tryck) vid volymändring. Beteckning: W b (eng. boundary work); per massenhet w b. δw b = F ds = P b Ads = P b dv Exempel:
Läs merEntropi, energikvalitet och termodynamikens huvudsatser
Entropi, energikvalitet och termodynamikens huvudsatser Christian Karlsson Uppdaterad: 150330 Har jag använt någon bild som jag inte får använda så låt mig veta så tar jag bort den. christian.karlsson@ckfysik.se
Läs merTorsdag 30 oktober. Brownsk rörelse, svartkroppsstrålning (Arne, Janusz)
Torsdag 30 oktober Brownsk rörelse, svartkroppsstrålning (Arne, Janusz) De kommande föreläsningarna kommer att ägnas åt det vi till vardags kallar "modern fysik", dvs. de nya principer man blev nödgad
Läs merFysik. Laboration 1. Specifik värmekapacitet och glödlampas verkningsgrad
Fysik Laboration 1 Specifik värmekapacitet och glödlampas verkningsgrad Laborationens syfte: Visa hur man kan med enkla experimentella anordningar studera fysikaliska effekter och bestämma i) specifik
Läs merAllmän kemi. Läromålen. Viktigt i kap 17. Kap 17 Termodynamik. Studenten skall efter att ha genomfört delkurs 1 kunna:
Allmän kemi Kap 17 Termodynamik Läromålen Studenten skall efter att ha genomfört delkurs 1 kunna: n - använda de termodynamiska begreppen entalpi, entropi och Gibbs fria energi samt redogöra för energiomvandlingar
Läs merWilma kommer ut från sitt luftkonditionerade hotellrum bildas genast kondens (imma) på hennes glasögon. Uppskatta
TENTAMEN I FYSIK FÖR V1, 18 AUGUSTI 2011 Skrivtid: 14.00-19.00 Hjälpmedel: Formelblad och räknare. Börja varje ny uppgift på nytt blad. Lösningarna ska vara väl motiverade och försedda med svar. Kladdblad
Läs merDatum: Författare: Olof Karis Hjälpmedel: Physics handbook. Beta Mathematics handbook. Pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmar.
Mekanik KF, Moment 1 Datum: 2012-08-25 Författare: Olof Karis Hjälpmedel: Physics handbook. Beta Mathematics handbook. Pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmar. Del 1 (Lämna in denna del med dina
Läs merLösningar till tentamen i Kemisk termodynamik
Lösningar till tentamen i Kemisk termodynamik 204-08-30. a Vid dissociationen av I 2 åtgår energi för att bryta en bindning, dvs. reaktionen är endoterm H > 0. Samtidigt bildas två atomer ur en molekyl,
Läs merTentamen i FTF140 Termodynamik och statistisk mekanik för F3
Chalmers Institutionen för Teknisk Fysik Göran Wahnström Tentamen i FTF14 Termodynamik och statistisk mekanik för F3 Tid och plats: Onsdag 15 jan 14, kl 8.3-13.3 i Maskin -salar. Hjälpmedel: Physics Handbook,
Läs merKapitel 6. Termokemi. Kapaciteten att utföra arbete eller producera värme. Storhet: E = F s (kraft sträcka) = P t (effekt tid) Enhet: J = Nm = Ws
Kapitel 6 Termokemi Kapitel 6 Innehåll 6.1 6.2 6.3 6.4 Standardbildningsentalpi 6.5 Energikällor 6.6 Förnyelsebara energikällor Copyright Cengage Learning. All rights reserved 2 Energi Kapaciteten att
Läs merPTG 2015 övning 1. Problem 1
PTG 2015 övning 1 1 Problem 1 Enligt mätningar i fortfarighetstillstånd producerar en destillationsanläggning 12,5 /s destillat innehållande 87 vikt % alkohol och 19,2 /s bottenprodukt innehållande 7 vikt
Läs merTEORETISKT PROBLEM 2 DOPPLERKYLNING MED LASER SAMT OPTISK SIRAP
TEORETISKT PROBLEM 2 DOPPLERKYLNING MED LASER SAMT OPTISK SIRAP Avsikten med detta problem är att ta fram en enkel teori för att förstå så kallad laserkylning och optisk sirap. Detta innebär att en stråle
Läs mermg F B cos θ + A y = 0 (1) A x F B sin θ = 0 (2) F B = mg(l 2 + l 3 ) l 2 cos θ
Institutionen för teknikvetenskap och matematik Kurskod/kursnamn: F0004T, Fysik 1 Tentamen datum: 019-01-19 Examinator: Magnus Gustafsson 1. Friläggning av balken och staget: Staget är en tvåkraftsdel
Läs merFAFA Föreläsning 7, läsvecka 3 13 november 2017
FAFA55 2017 Föreläsning 7, läsvecka 3 13 november 2017 Schrödingers ekvation kan tolkas som en ekvation som har sin utgångspunkt i A) konservering av rörelsemängd B) energikonservering C) Newtons andra
Läs merOm den lagen (N2) är sann så är det också sant att: r " p = r " F (1)
1 KOMIHÅG 12: --------------------------------- Den mekaniska energin, arbetet ---------------------------------- Föreläsning 13: FLER LAGAR-härledning ur N2 Momentlag Hur påverkas rörelsen av ett kraftmoment??
Läs merKap 7 entropi. Ett medium som värms får ökande entropi Ett medium som kyls förlorar entropi
Entropi Är inte så enkelt Vi kan se på det på olika sätt (mikroskopiskt, makroskopiskt, utifrån teknisk design). Det intressanta är förändringen i entropi ΔS. Men det finns en nollpunkt för entropi termodynamikens
Läs merJämviktsuppgifter. 2. Kolmonoxid och vattenånga bildar koldioxid och väte enligt följande reaktionsformel:
Jämviktsuppgifter Litterarum radices amarae, fructus dulces 1. Vid upphettning sönderdelas etan till eten och väte. Vid en viss temperatur har följande jämvikt ställt in sig i ett slutet kärl. C 2 H 6
Läs merU = W + Q (1) Formeln (1) kan även uttryckas differentiells, d v s om man betraktar mycket liten tillförsel av energi: du = dq + dw (2)
Inre energi Begreppet energi är sannerligen ingen enkel sak att utreda. Den går helt enkelt inte att definiera med några få ord då den förekommer i så många olika former. Man talar om elenergi, rörelseenergi,
Läs merBESTÄMNING AV C P /C V FÖR LUFT
FYSIK Institutionen för ingenjörsvetenska, fysik och matematik Se00 BESTÄMNING A C P /C FÖR LUFT En av de viktigare storheterna i termodynamiken är värmekaacitetskvoten γ, vilken är kvoten mellan den isobar
Läs merVI. Reella gaser. Viktiga målsättningar med detta kapitel. VI.1. Reella gaser
I. Reella gaser iktiga målsättningar med detta kapitel eta vad virialutvecklingen och virialkoefficienterna är Kunna beräkna första termen i konfigurationsintegralen Känna till van der Waal s gasekvation
Läs merStatistisk Fysik. Jens Fjelstad, Marcus Berg. 3 november 2011
Statistisk Fysik Jens Fjelstad, Marcus Berg 3 november 2011 Dessa anteckningar är ämnade att användas som kurslitteratur för kursdelen statistisk fysik i kursen Termodynamik och statistisk fysik (FYGB02)
Läs merStudieanvisningar i statistisk fysik (SI1161) för F3
Studieanvisningar i statistisk fysik (SI1161) för F3 Olle Edholm September 15, 2010 1 Introduktion Denna studieanvisning är avsedd att användas tillsammans med boken och exempelsamlingen. Den är avsedd
Läs merFinal i Wallenbergs Fysikpris
Final i Wallenbergs Fysikpris 26-27 mars 2010. Teoriprov Lösningsförslag 1. a) Vattens värmekapacitivitet: Isens värmekapacitivitet: Smältvärmet: Kylmaskinen drivs med spänningen och strömmen. Kylmaskinens
Läs merFöreläsning 2,dynamik. Partikeldynamik handlar om hur krafter påverkar partiklar.
öreläsning 2,dynamik Partikeldynamik handlar om hur krafter påverkar partiklar. Exempel ges på olika typer av krafter, dessa kan delas in i mikroskopiska och makroskopiska. De makroskopiska krafterna kan
Läs merKapitel I. Introduktion och första grundlagen
Kapitel I Introduktion och första grundlagen Introduktion Vad är Termofysik? Termofysiken handlar om att studera system bestående av ett stort antal partiklar (atomer, molekyler,...) i vilka temperaturen
Läs merStatistisk Termodynamik
Statistisk Termodynamik Jens Fjelstad, Marcus Berg 13 oktober 2011 Dessa anteckningar är ämnade att användas som kurslitteratur för kursdelen statistisk termodynamik i kursen EMGA70. För att göra tentauppgifterna
Läs merSG1108 Tillämpad fysik, mekanik för ME1 (7,5 hp)
Läsåret 11/12 Utförliga lärandemål SG1108 Tillämpad fysik, mekanik för ME1 (7,5 hp) Richard Hsieh Huvudsakligt innehåll: Vektoralgebra och dimensionsbetraktelser. Kraft och kraftmoment. Kraftsystem; kraftpar,
Läs merFysikalisk kemi KEM040. Clausius-Clapeyronekvationen Bestämning av ångtryck och ångbildningsentalpi för en ren vätska (Lab2)
GÖTEBORGS UNIVERSITET INSTITUTIONEN FÖR KEMI Fysikalisk kemi KEM040 Laboration i fysikalisk kemi Clausius-Clapeyronekvationen Bestämning av ångtryck och ångbildningsentalpi för en ren vätska (Lab2) ifylls
Läs merTentamen Relativitetsteori , 29/7 2017
KOD: Tentamen Relativitetsteori 9.00 14.00, 29/7 2017 Hjälpmedel: Miniräknare, linjal och bifogad formelsamling. Observera: Samtliga svar ska lämnas på dessa frågepapper. Det framgår ur respektive uppgift
Läs mer