Introduktion: Kurslitteratur. Fordonsdynamik med reglering. Introduktion: Laborationer. Introduktion. Theory of Ground Vehicles, J.Y.

Relevanta dokument
Introduktion: Kurslitteratur. Fordonsdynamik med reglering. Introduktion: Laborationer. Introduktion. Theory of Ground Vehicles, J.Y.

Tillbakablick: Övning 1.2. Fordonsdynamik med reglering. Stillastående bil. Sidkrafter: Frågeställning 1. R r. R g

Tillbakablick: Övning 1.2. Fordonsdynamik med reglering. Stillastående bil. Sidkrafter: Frågeställning 1. R r. R g

Longitudinell reglering: Freightliners farthållare. Fordonsdynamik med reglering. Minimera bränsleförbrukning

V x + ΔV x ) cos Δθ V y + ΔV y ) sin Δθ V x ΔV x V y Δθ. Dela med Δt och låt Δt gå mot noll:

Bästa däcken fram eller bak? Fordonsdynamik med reglering. Kurvtagning: Figur 5.5

Bästa däcken fram eller bak? Fordonsdynamik med reglering. Kurvtagning: Figur 5.5

Tentamen. TSFS 02 Fordonsdynamik med reglering 1 november, 2013, kl. 8 12

Tentamen. TSFS 02 Fordonsdynamik med reglering 14 januari, 2017, kl. 8 12

Introduktion till Biomekanik - Statik VT 2006

Bästa däcken fram eller bak? Fordonsdynamik med reglering. Kurvtagning: Figur 5.5

Introduktion till Biomekanik - Statik VT 2006

Laboration 2 Mekanik baskurs

Tentamen. TSFS 02 Fordonsdynamik med reglering 20 oktober, 2008, kl

Tentamen MF1039 DoP Komponenter

Transient beteende. Fordonsdynamik med reglering. Transient beteende. Figur Använder ett koordinatsystem som är fixt i förhållande till bilen.

Kursinformation i Partikeldynamik för M (TMME08)

Vehicle Stability Control ESP. Fordonsdynamik med reglering. Övergripande funktion. Figur 5.24 ESP: Kärt barn har många namn

" = 1 M. ( ) = 1 M dmr. KOMIHÅG 6: Masscentrum: --3 partiklar: r G. = ( x G. ,y G M --Kontinuum: ,z G. r G.

Introduktion till Biomekanik - Statik VT 2006

. Bestäm för denna studs stöttalet e! Lösning: Energiprincipen för bollens fall ner mot underlaget ger omedelbart före stöt:

WALLENBERGS FYSIKPRIS

Laboration 1 Mekanik baskurs

Repetion. Jonas Björnsson. 1. Lyft ut den/de intressanta kopp/kropparna från den verkliga världen

Tentamen i Mekanik 5C1107, baskurs S2. Problemtentamen

Introduktion till Biomekanik, Dynamik - kinetik VT 2006

Kursinformation TMME 63 Mekanik-statik Statik för M, läsperiod VT2, 2012

Fakta om friktion Fakta om friktion

Lösningsförslat ordinarie tentamen i Mekanik 2 (FFM521)

Mer Friktion jämviktsvillkor

Laboration 2 Mekanik baskurs

Grundläggande matematisk statistik

Övningstenta Svar och anvisningar. Uppgift 1. a) Hastigheten v(t) får vi genom att integrera: v(t) = a(t)dt

Var ligger tyngdkrafternas enkraftsresultant? Totala tyngdkraftmomentet (mätt i origo) för kropp bestående av partiklar: M O. # m j.

9.2 Kinetik Allmän plan rörelse Ledningar

Tentamen i Mekanik II

Roterande obalans Kritiskt varvtal för roterande axlar

KOMIHÅG 10: Effekt och arbete Effekt- och arbetslag Föreläsning 11: Arbete och lagrad (potentiell) energi

INSTITUTIONEN FÖR FYSIK OCH ASTRONOMI. Mekanik baskurs, Laboration 2. Friktionskraft och snörkraft

university-logo Mekanik Repetition CBGA02, FYGA03, FYGA07 Jens Fjelstad 1 / 11

Omtentamen i Mekanik I SG1130, grundkurs för CMATD och CL. Problemtentamen

Föreläsning 13: Multipel Regression

Föreläsning 2,dynamik. Partikeldynamik handlar om hur krafter påverkar partiklar.

FÖRBEREDELSER INFÖR DELTENTAMEN OCH TENTAMEN

Övningar Arbete, Energi, Effekt och vridmoment

Upp gifter. 1. På ett bord står en temugg. Rita ut de krafter som verkar på muggen och namnge dessa.

M0043M Integralkalkyl och Linjär Algebra, H14,

9.1 Kinetik Rotation kring fix axel Ledningar

Introhäfte Fysik II. för. Teknisk bastermin ht 2018

Tentamen i Mekanik SG1130, baskurs P1 m fl. Problemtentamen OBS: Inga hjälpmedel förutom rit- och skrivdon får användas!

Tentamen IX1304 Matematik, Analys , lösningsidéer

Parametriserade kurvor

Kapitel 4 Arbete, energi och effekt

Kursprov i matematik, kurs E vt Del I: Uppgifter utan miniräknare 3. Del II: Uppgifter med miniräknare 6

SÄKERHETSAVSTÅND I BILKÖER

SF1625 Envariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A

" e n Föreläsning 3: Typiska partikelrörelser och accelerationsriktningar

Vehicle Stability Control ESP. Vehicle Dynamics and Control. Övergripande funktion. Figur Kärt barn har många namn

Övningar för finalister i Wallenbergs fysikpris

1. Grunder. 2. Framvagn. Teknik Kurs Karting. UAK Karting

Lösningar Kap 11 Kraft och rörelse

Slutrapport. Automatisk däcktrycksreglering för att undvika halkolyckor med cykel Förstudie kring däcktryck KRISTOFFER LIDSTRÖM

K-uppgifter Strukturmekanik/Materialmekanik

δx 1, (1) u 1 + u ) x 1 där den andra termen är hastighetsförändringen längs elementet.

MICHELIN Bra för miljön. Bra för plånboken.

Friktion och makrotextur likheter och olikheter

Belastningsanalys, 5 poäng Balkteori Moment och tvärkrafter. Balkböjning Teknisk balkteori Stresses in Beams

Obs: Använd vektorstreck för att beteckna vektorstorheter. Motivera införda ekvationer!

Repetition mätningar, kraft, densitet & tryck Heureka Fysik 1: kap. 1-3 version 2019

2.2 Tvådimensionella jämviktsproblem Ledningar

Repetition grunder, kraft, densitet & tryck Heureka Fysik 1: kap. 1-3 version 2012

Tentamen i Mekanik Statik TMME63

Tentamen i Mekanik för D, TFYA93/TFYY68

8 Teknisk balkteori. 8.1 Snittstorheter. 8.2 Jämviktsekvationerna för en balk. Teknisk balkteori 12. En balk utsätts för transversella belastningar:

Stångbärverk. Laboration. Umeå universitet Tillämpad fysik och elektronik Staffan Grundberg. 14 mars 2014

Upp gifter. 1. Vilken hastighet måste en boll minst ha för att kunna nå 14,5 m upp i luften?

Hållfasthetslära. VT2 7,5 p halvfart Janne Färm

Kollisioner, impuls, rörelsemängd kapitel 8

Tentamen i Fysik TEN 1:2 Tekniskt basår

1 Grundvärden för trafikmiljön

LÖSNINGAR. TENTAMEN i Hållfasthetslära grk, TMHL07, kl DEL 1 - (Teoridel utan hjälpmedel)

Föreläsning 17: Jämviktsläge för flexibla system

VSMA01 - Mekanik ERIK SERRANO

Datum: Författare: Olof Karis Hjälpmedel: Physics handbook. Beta Mathematics handbook. Pennor, linjal, miniräknare. Skrivtid: 5 timmar.

Tentamen i Mekanik Statik

Provet består av Del I, Del II, Del III samt en muntlig del och ger totalt 76 poäng varav 28 E-, 24 C- och 24 A-poäng.

Planering mekanikavsnitt i fysik åk 9, VT03. och. kompletterande teorimateriel. Nikodemus Karlsson, Abrahamsbergsskolan

I stötuppgifterna bortser vi från den impuls som yttre krafter ger under själva stöttiden.

LEDNINGAR TILL PROBLEM I KAPITEL 4

Kursutvärdering inledande kemi kemisk jämvikt ht16

SG1140, Mekanik del II, för P2 och CL3MAFY. Omtentamen

Tentamen i Mekanik Statik TMME63

Hållfasthetslära. VT2 7,5 p halvfart Janne Carlsson

Lösningar till BI

Överkroppens rörelse: Fällning Uppresning Böjning i bröstrygg Uppsträckning i bröstrygg

Hjul och snurrande upptäckter

Longitudinell dynamik. Fordonsdynamik med reglering. Longitudinell dynamik: Luftmotstånd. Longitudinell dynamik: Krafter

"Densitet, Tryck, Värme, Väder"

Transkript:

Introduktion: Kurslitteratur Fordonsdynamik med reglering Jan Åslund jaasl@isy.liu.se Assistant Professor Dept. Electrical Engineering Vehicular Systems Linköping University Sweden Theory of Ground Vehicles, J.Y. Wong Kapitel 1: Däck Kapitel 3: Prestanda Kapitel 5: Kurvtagning Kapitel 7: Komfort Föreläsning 1 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 1 / 22 Introduktion Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 2 / 22 Introduktion: Laborationer Föreläsningsplan: Föreläsning 1: Kapitel 1.1-1.3 Föreläsning 2-3: Kapitel 3 + extra material Föreläsning 4-8: 1.4-1.5, 5 + extra material Föreläsning 9-10: Kapitel 7 Lektionsplan: Övningsuppgifter till lektionerna delas ut på lektionerna och finns att hämta på kurshemsidan. Laboration 1: ABS-systemet, Fordonssystems labblokal, vecka 37 och 38, ej schemalagda, 2 2-grupper. Laboration 2: Kurvtagning, vecka 39. Laboration 3: ESP-systemet, vecka 40. Laboration 4: Semi-aktiva dämpare, vecka 41. Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 3 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 4 / 22

Däck Rullmotstånd Figur 1.1: Däckets uppbyggnad Figur 1.2: Koordinater, krafter och moment. Det största bidraget till rullmotståndet är hysteres i däcket. Andra faktorer som bidrar till rullmotståndet är Friktion mellan däck och underlag Cirkulerande luft i däcket Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 5 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 6 / 22 Rullmotsånd: Hysteres Rullmotstånd: Hysteres Exempel på hysteres orsakad av friktion Rörelseriktning Hysteres i däcket medför att normaltryckets resultant F z förskjuts framåt F F Normaltryck F friktion O Rörelseriktning F F friktion F friktion F friktion d Förskjutning Energin som förloras p.g.a. hysteres under en cykel är lika stor som arean innan för kurvan: 2 d F friktion Deformation För ett fritt rullande hjul måste det finns en horizontell kraft F r när hjulet är i jämvikt. Detta inses genom att välja punkten O som momentpunkt. F z F r Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 7 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 8 / 22

Rullmotstånd Drivande hjul Kvoten mellan rullmotståndet och normalkraften definieras som rullmotståndskoefficienten f r. Rullmotståndet beror bl.a. av hastigheten. Empiriska samband mellan f r och hastigheten V: Radialdäck på bil: f r = 0.0136+0.40 10 7 V 2 Radialdäck på lastbil: f r = 0.006+0.23 10 6 V 2 V ω Däckets konstruktion påverkar givetvis rullmotståndet. Andra faktorer som påverkar rullmotståndet visas i figurerna i läroboken, t.ex. Underlag, figur 1.5. Trycket i däcket, figur 1.7 och 1.8. Temperatur, figur 1.11 och 1.12. Definierar Rullradie för ett fritt rullande hjul: r = V/ω. Rullradie för ett drivande hjul: r e = V/ω. Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 9 / 22 Drivande hjul Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 10 / 22 Borstmodellen Longitudinellt slipp Gränsfallen: i = 1 V ωr i = 0 om hjulet rullar fritt ) 100% = 1 r ) e 100% r i = 100% om V = 0, d.v.s. hjulet står still och spinner. Borstmodellen är en enkel däcksmodell. Däckets kontaktyta består i denna modell av böjliga strån som p.g.a. utböjning ger upphov till sid- och längskrafter. Längden på kontaktytan betecknas och vi antar att normalkraften per längdenhet är jämt fördelad över kontaktytan där W är normalkraften. df z dx = W Kontaktytan mellan däck och underlag kan delas upp i två regioner: En vilozon utan glidning med längd En glidzon med längd Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 11 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 12 / 22

Borstmodellen Bortsmodellen: Vilozonen x ωr V e = ǫx Översta delen av strået rör sig bakåt med hastigheten ωr V relativt marken. Tiden som den nedersta delen har varit i kontakt med underlaget är t = x ωr Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 13 / 22 Borstmodellen: Vilozonen Vi antar att e = 0 för x = 0; se läroboken för en mer allmän teori. Detta ger förskjutningen ex) = ωr V) x ωr = 1 V ) x = ix ωr Linjär modell för sambandet mellan förskjutning och kraft Villkor för att strået inte ska glida där µ p är friktionskoefficienten. dx = k te = k t xi dx µ W p = ) df z µ p dx Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 14 / 22 Borstmodellen: Ingen glidzon Villkoret för att ingen del av kontaktzonen glider kan skrivas k t i µ pw dx k t i eller i µ pw i c F x = Triangelns area = 1 2 k tl 2 ti C i i x Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 15 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 16 / 22

Borstmodellen: Ingen glidzon Borstmodellen: Med glidzon dx För i = i c = µ pw får vi F x = 1 2 k tl 2 t = µ pw 2 F xc x Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 17 / 22 Borstmodellen: Med glidzon I vilozonen gäller att dx = k txi µ pw Totala kraften ges av arean under kurvan eller x µ pw k t i F x = 1 + µ pw ) = 2 1 1 2 ) Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 18 / 22 Borstmodellen: Sammanfattning Kritiska värden på slipp och kraft i c = µ pw = µ pw och F xc = µ pw 2C i 2 = C i i c Det finns ingen glidzon då i i c eller F x F xc och då är F x = k tl 2 t 2 i = C ii För i > i c eller F x > F xc är vilozonens längd och kraften ges av F x = = µ pw k t i 1 1 ) = 1 µ ) pw 2 4C i i Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 19 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 20 / 22

Bromsande hjul För ett bromsande hjul använder vi följande mått för glidet mellan däck och underlageng: skid): i s = 1 ωr ) ) 100% = 1 rre 100% V Gränsfallen: i s = 0 om hjulet rullar fritt i s = 100% om ω = 0, d.v.s. hjulet är låst. Samband mellan i och i s och i = i s 1 i s i s = i 1 i Bromsande hjul: Sammanfattning Kritiska värden på glid och kraft Utan glidzon i s i sc ) Med glidzon i s > i sc ) C s = F x i s i sc = is=0 2C s + F xc = C si sc = µ pw 1 i sc 2 F x = F x = C si s 1 i s 1 µ ) pw1 i s ) 4C s i s Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 21 / 22 Jan Åslund Linköping University) Fordonsdynamik med reglering Föreläsning 1 22 / 22