Labb-PM MCC086 Mikroelektronik 2016
|
|
- Katarina Sandberg
- för 7 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 Labb-PM MCC086 Mikroelektronik 2016 Syfte med labben: Att få praktisk och experimentell erfarenhet av mätningar på pn-dioden och MOSFET, samt uppleva komponenternas egenskaper. Mäta på dioder och transistorer och från mätningarna bestämma värdena på viktiga modellparametrar för bästa passning mellan modell och mätdata. Samla in mätdata till kommande projekt. Mål: Att efter labben kunna Genomföra mätningar på pn-diod och MOSFET, samla in och plotta mätdata. För pn-diod ur mätdata identifiera olika ström-spänningsområden och viktiga modellparametrar. För MOSFET ur mätdata identifiera resistans och mättnadsområde, samt kvalitativt beskriva vad som skiljer dem åt. Använda styckevis linjära modeller för både diod och MOSFET och anpassa till mätdata. Förberedelseuppgifter Läs igenom hela labb-pm inklusive uppgifterna som ska genomföras. Svara på frågorna i inlämningsuppgift 1och lämna in i PingPong. Anmäl er till ett labb-tillfälle i Pingpong, genom att anmäla er till en projektgrupp: o Grupp 1-10 fredag lv 2. o Grupp måndag lv 3. o Grupp tisdag lv 3. Skriv ut labb-pm och ta med till labben. Matlab finns på datorn på labb-platsen men inte Excel. Om man vill kan man ta med egen laptop för datainsamling. Två MATLAB skript för kontinuerlig plottning av mätdata finns tillgängligt på PingPong. Övrig information Labben hålls i ET-labbet på våning 7 i Fysiks forskarhus. Labben genomförs i era projektgrupper (dvs. två och två) Ni har bara ett laborationstillfälle att samla data till projekten. Prioritera därför utmärkta uppgifterna när ni gör labben! Grupp nr: Namn 1: Namn 2: Godkänd den: Av:
2 1 Bakgrund och teori I laborationen kommer ni att få lära känna pn-dioden och den typ av fälteffekttransistor som vi huvudsakligen behandlar i kursen och som kallas MOSFET, lite närmare. För att friska upp minnet från tidigare kurser, och lyfta fram för labben väsentliga delar av pn-dioden och MOSFET, följer här lite kortfattad teori om de båda komponenterna. Under kommande läsveckor kommer vi gå igenom dessa två komponenter och dess fysik i detalj, men då med fördelen att ni har egen erfarenhet av komponenterna från mätningar. 1.1 pn-dioden Vi känner i grunden till dioden i dess enklaste form, som likriktare. Förenklat leder dioden enbart ström i framriktningen och ingen ström i backriktningen, se Figur 1a. 1/RS Vbi (a) RS Vbi (b) Figur 1 (a) Dioden som ideal likriktare. (b) Styckevis linjär diodmodell (röd streckad) med inbyggd kontaktpotential, Vbi, och serieresistans, Rs. Denna modell fungerar ofta bra i sammanhang med stora spänningsskillnader. I en mer noggrann modell tar man hänsyn till diodens fysikaliska egenskaper så som kontaktpotential, Vbi och serieresistans, RS. Diodens kontaktpotential får som konsekvens att dioden inte börjar leda direkt vid 0 V, utan först när den pålagda spänningen V > V bi. Serieresistansen beror på att materialet inte är perfekt ledande, utan halvledare, och konsekvensen blir förenklat att dioden beter sig som en resistor i framriktningen, när den väl har börjat leda. Vi benämner den här modellen som styckevis linjär modell, eftersom vi har förenklat diodkurvan till att vara linjär. I D = 0, V < V bi { I D = V V bi (1), V > V R bi S Som vi ser i Figur 1b fungerar den styckevis linjära modellen väl för låga och höga spänningar, men inte för värden nära kontaktpotentialen. En mer exakt beskrivning av dioden ges av den korrigerade/utökade ideala diodekvationen. I D = I 0 (e (V A R S I D ) nvth 1)
3 I denna modell beskrivs diodens exponentiella ström-spänningsförhållande, och den passar mätdatan bra även för spänningsnivåer runt kontaktpotentialen. Utöver serieresistansen, har man infört modellparametern I0, den s.k. diodmättnadsströmmen i backriktningen och idealitetsfaktorn n. Idealitetsfaktorn används för att passa modellen mot lutningen på mätdatan vid låga spänningsnivåer, och har ett värde mellan 1 och 2 vilket motsvarar olika strömbegränsningsmekanismer. Idealt är n = 1. Diodmättnadsströmmen återfås genom att extrapolera uppmätt ström (i det exponentiella området) till spänningen V = 0V Modellanpassning efter mätningar på pn-dioden När vi mäter på dioden vill vi ofta använda mätdatan till att bestämma modellparametrar så som inbyggd kontaktpotential och serieresistans. Dessa parametrar kan sen t.ex. användas när man vill designa en krets med dioden, för att jämföra olika dioders prestanda, eller för att vidare undersöka diodens egenskaper. För att bestämma diodens serieresistans och kontaktpotential använder vi oss av den styckevis linjära modellen. Vi plottar mätdatan (I/V) och passar en rät linje mellan några mätpunkter högt upp på kurvan, där den har blivit linjär, och drar sedan linjen ner till där den skär x-axeln, se Figur 1b. Skärningen med x-axeln motsvarar vårt värde på kontaktpotentialen, och lutningen på kurvan 1/RS enligt (1). För att bestämma I0 och n för att passa den utökade ideala diodekvationen till mätdata, plottar man logaritmen av strömmen på y-axeln. För små spänningar har vi att logi D logi 0 + V nv th vilket beskriver en rät linje. Passar vi den räta linjen med kurvan, och använder Vth 0,025 V kan vi utifrån lutningen på linjen i semilog-plotten bestämma n. Utifrån den räta linjens skärning med y-axeln får vi I Metall-Oxid-Semiconductor(Halvledare)-Fälteffekt-Transistor (MOSFET) I labbens andra del kommer vi bekanta oss med en fälteffekttransistor av typen MOSFET, eller MOS-transistor. M, O och S kommer av utseendet på gate-kontakten (styret) som är av metall, med ett lager oxid som fungerar som isolator mellan metallen och halvledaren. MOS-transistorn är sedan länge den dominerande teknologin i t.ex. processorer och minnen.
4 IDS [ma] (a) Figur 2 (a) MOSFET kretssymbol. (b) MOSFET-tvärsnitt (N-kanal). (b) För en N-kanal MOS-transistor är drain och source n-dopade (överskott på elektroner), medan substratet är p-dopat (överskott på hål), se Figur 2b. Lägger vi på en spänning enbart över drain och source har vi i praktiken två anti-seriellt kopplade pn-dioder och transistorn leder ingen ström. Genom att lägga på en spänning på styret inverteras ytan under oxiden så att det bildas en kanal av elektroner mellan drain och source, och transistorn kan leda ström. Spänningen på styret bestämmer mängden fria laddningsbärare i kanalen, och kan därmed kontrollera strömmen som går mellan drain och source. Lägger vi på bara en liten spänning över drain och source beter sig transistorn som en resistans, och strömmen mellan drain och source är linjär mot drainsource spänningen. Detta kallar vi resistansområdet. Resistansen beror på spänningen på styret, och transistorn beter sig som en styrbar resistans. För höga spänningar mellan drain och source begränsas antalet fria laddningsbärare i drain-änden av den inverterade kanalen, och strömmen mättas. Detta kallar vi mättnadsområdet. Genom att ändra spänningen på styret kan vi reglera det totala antalet laddningsbärare i kanalen och därmed mättnadsströmmen, och transistorn beter sig som en ställbar strömkälla V GS = 5V 200 VDS<VGS-VT VDS>VGS I D 5 4 V GS = 4V V GS = 3V V GS = 2V V DS [V] VGS [V] (a) (b) Figur 3 Ström-spänningskarakteristik för MOSFET: (a) Utgångskarakteristik. (b) Överföringskarakteristik. För att beskriva MOS-transistorns ström-spännings-karakteristik använder vi oss av Shockleys transistormodell. { I DS = K n [2(V GS V T ) V DS ]V DS, V GST = V GS V T V DS & V GST > 0 I DSAT = K n (V GS V T ) 2, V GS V T V DS (2) Gränsen mellan resistans och mättnadsområde går alltså vid VDS=VDSAT=VGST. Transistorkonstanten K n beror på material- och tillverkningsrelaterade parametrar så som oxidlagret och transistorns längd och bredd. Gate-spänningen måste gå över ett tröskelvärde, den så kallade tröskelspänningen VT innan ytan inverteras och bildar en ledande kanal som möjliggör en driftström.
5 Emellertid är transistorn inte helt avstängd när V GS < V T, utan en läckström flyter mellan drain och source om en drain spänning är pålagd. Denna subtröskelström är, som vi ska se under kursens gång, en diffusionsström och har ett exponentiellt beroende liknande diodens enligt: I sub = I off e V GS nv th (1 e V DS V th ) (3) Idealt är subtröskelströmmen oberoende av drainspänningen för VDS > 3 Vth. Passningsparametrar blir då naturligt IOFF vilket är den extrapolerade strömmen till VGS = 0 V och idealitetsfaktorn n > 1, som ger lutningen på subtröskelkurvan Modellanpassning efter mätningar på MOS-transistorn Utgångskarakteristiken Resistans och mättnadsområdet kan också tecknas styckvis linjärt i utgångskarakteristiken, dvs. som funktion av drainspänningen: I DS = G ON V DS, { I DSAT = K n (V GS V T ) 2 = konst., V DS V DSAT 2 V DS V DSAT 2 (4) Där G ON = 1/R ON är transistorns tillkonduktans och kan ur mätdatan fås av kurvans lutning nära VDS= Överföringskarakteristiken Även för överföringskarakteristiken kan vi utnyttja linjär passning. Som vi kan se i (2) beror strömmen IDS linjärt på VGS i resistansområdet (för VGS > VT). Vi kan då bestämma k och VT från styckevis linjär passning mot mätdatan. Ur (2) får vi att K n = lutning 2V DS och V T = V GS (I DS = 0) V DS 2. I mättnadsområdet beror IDS istället på VGS kvadratiskt. Då plottar vi istället datan I DS = K n (V GS V T ) så att vi kan på samma sätt som ovan utnyttja styckevis linjär passning med mätdatan för att bestämma Kn och VT.
6 2 Laborationsuppgifter Innan ni börjar koppla, notera vilka anslutningar som är ihopkopplade på kopplingsplattans undersida (tänkta att användas som jordpotential)! 2.1 Del 1: pn-diod Vid labbplatsen finns den diod ni ska mäta på, katodsidan är märkt med ett svart streck. Koppla upp dioden enligt er mätuppställning. Mät upp I/V-karakteristiken i framriktningen för ID 120mA (Behövs i diod-projektet). Plotta ID(VD) med givet MATLAB skript (diode_plot.m)! Kolla hur väl mätningarna överlappar den bifogade datan för låga VD. Utforska en styckevis linjär modell med hjälp av skriptet! o Vad är den inbyggda kontaktpotentialen? o Vilken serieresistans har dioden? I vilket område passar den styckevis linjära modellen bra respektive dåligt med den uppmätta datan? Plotta ID(VD) och ideala diodekvationen med logaritmisk skala på y-axeln! o Vad är diodens idealitetsfaktor? För vilka spänningar påverkar Rs? 2.2 Del 2: MOSFET I den här delen av labben ska ni karakterisera en MOS-transistor, den är förpackad i en kapsel med anslutningar enligt Figur 2a. Ett fullständigt schema över anslutningarna på kapseln ligger på labbplatsen/fås av labbhandledarna. Några begränsningar som ni måste hålla er till är transistorns arbetsområde inom vilket den inte tar permanent skada, vilket är: VDS Drain Sourcespänning = 0-20 V VGS Gate Sourcespänning = 0-20 V IDS Maximal kontinuerlig Drain-Sourceström = 10 ma Förberedande mätuppgifter: Mät upp och plotta (MOSFET_plot.m) utgångskarakteristiken för någon vald gatespänning. Ett bra intervall att börja mäta inom är VGS = 2-3 V och VDS = 0-6 V. Testa först gärna lite olika mätpunkter och skapa en intuitiv förståelse för begreppen resistans- och mättnadsområde. Identifiera resistansområde och mättnadsområde i er plot. Beskriv med egna ord (i ett par meningar) hur strömmen beter sig i mättnadsområdet, beroende på om ni ändrar gate- eller drainspänningen: Hur kan man enkelt biasera (koppla upp) transistorn så att den alltid är i mättnadsområdet?
7 2.2.1 Samla in mätdata till MOSFET-projektet För att ni ska få med bra mätdata till ert kommande MOS-projekt är de följande delarna av labben mer detaljstyrd. Detta för att ni ska kunna genomföra mätningen utan att på förhand vara bekanta med detaljerna i parameterextraktionen som ska göras som en del av projektet i kursen. Modifiera er mätuppställning så att ni mäter drain-spänningen VDS med Escort-multimetern, och drain-strömmen IDS med Agilent-multimetern. Läs sedan av och för in både VGS, VDS och IDS i MATLAB-skriptet. Utgångskarakteristik: Fixera VGS vid tre olika nivåer och svep VDS, vilket resulterar i totalt 3 kurvor. Använd steget ΔVDS=0,2V i resistansområdet. När ni når mättnadsområdet kan ni öka till något större intervall ΔVDS. o För VGS = 1,5 V, svep VDS 0-6 V. o För VGS = 3 V, svep VDS 0-6 V. o För VGS = 4,5 V, svep VDS 0-6 V. Överföringskarakteristik: Fixera VDS vid tre olika nivåer och svep VGS, vilket också resulterar i totalt 3 kurvor. o För VDS = 0,05 V, svep VGS 0-3,6 V med steget 0,2 V. o För VDS = 0,1 V, svep VGS 0-3,6 V med steget 0,2 V. o För VDS = 10 V, svep VGS 0-3,6 V med steget 0,2 V. Redovisa de plottade kurvorna för någon av labbhandledarna. OBS, spara datan till det framtida MOS-projektet! Subtröskelområdet (Behövs till MOSFET-projektet) För att mäta upp transistorns ström-spännings karakteristik i subtröskelområdet krävs noggrannare instrument än vad som normalt finns tillgängligt i ET-labbet. Således har en separat uppställning arrangerats där drain strömmen kan mätas med en Keithley 2400 Source-meter. Denna möjliggör samtidig biasering av drain och mätning av drainströmmen för strömnivåer ner under 100 pa. En introduktion till att använda instrumentet finns tillgängligt nedan tillsammans med instruktioner av vad som skall uppmätas av Er. Inställningarna bör finnas kvar sedan tidigare grupp, kontrollera dock att allt verkar vara enligt nedanstående specifikation. På Keithley, välj SOURCE V vilket då visas i nedre delen av display. Tryck OUTPUT ON och biasera drain för VDS = 10 V. Om nödvändigt ställ in RANGE för att nå denna spänning. På Keithley, växla till strömmätning, MEAS I, visas i övre delen av display. Under RANGE se till att AUTO är markerat (visas i display). Använd separat spänningsaggregat för gate spänningen. Strömmen är mätbar för (åtminstone) VGS > 0,4V. En viss variation mellan transistorerna och olika mättillfällen kan förekomma. o Notera gate spänning och ström med ΔVGS=0,1V. Mät upp till maximal ström för Keithley 2400 vilket är 105µA, detta bör vara för en gatespänning VGS ~ 1,5 V - 1,7 V. Mätdatan för subtröskelområdet bör överlappa med de lägsta mätpunkterna från stark inversion. Plotta mätdatan i samma plot som er övriga data via MATLAB-skriptet. OBS, spara datan till det framtida MOS-projektet!
8 3 Mätutrustning Multimeter: Agilent 34401A Från datablad: Shunt resistans 5 Ohm i intervallet 10 ma och 100 ma, och 0,1 Ohm i intervallet 1 A och 3 A. Multimeter: Escort EDM2347 Diverse DC-källor Kopplingsbord och kablar
nmosfet och analoga kretsar
nmosfet och analoga kretsar Erik Lind 22 november 2018 1 MOSFET - Struktur och Funktion Strukturen för en nmosfet (vanligtvis bara nmos) visas i fig. 1(a). Transistorn består av ett p-dopat substrat och
Läs merFöreläsning 11 Fälteffekttransistor II
Föreläsning 11 Fälteffekttransistor Fälteffekt Tröskelspänning Beräkning av strömmen Storsignal, D Kanallängdsmodulation Flatband-shift pmosfet 013-05-03 Föreläsning 11, Komponentfysik 013 1 Komponentfysik
Läs merIntroduktion till halvledarteknik
Introduktion till halvledarteknik Innehåll 6 Övergångar (pn och metal-halvledare) 2:a ordningens effekter Metal-halvledar övergångar 6 Fälteffekttransistorer JFET och MOS transistorer Ideal MOS kapacitans
Läs merKomponentfysik ESS030. Den bipolära transistorn
Komponentfysik ESS030 Den bipolära transistorn T- 2016 Syfte Syftet med denna laboration är att studenten ska bekanta sig med den grundläggande fysiken i en bipolär transistor. Det fundamentala byggblocket
Läs merElektronik 2017 EITA35
Elektronik 2017 EITA35 OP-Amp Komplex Återkoppling. Klippning. Maximal spänning/ström. Gain-bandwidthproduct. Offset. Slewrate Avkopplingskondensator Transistorer - MOSFETs Lab 4 Anmälan på hemsidan Projektnummer
Läs merPraktisk beräkning av SPICE-parametrar för halvledare
SPICE-parametrar för halvledare IH1611 Halvledarkomponenter Ammar Elyas Fredrik Lundgren Joel Nilsson elyas at kth.se flundg at kth.se joelni at kth.se Martin Axelsson maxels at kth.se Shaho Moulodi moulodi
Läs merBeskrivande uppgifter: I: Vad skiljer det linjära området och mättnadsområdet i termer av inversionskanal?
Komponentfysik Övningsuppgifter MOS del II VT-5 Beskrivande uppgifter: I: Vad skiljer det linjära området och mättnadsområdet i termer av inversionskanal? II: Vad skiljer en n-mosfet från en p-mosfet när
Läs merMoment 1 - Analog elektronik. Föreläsning 2 Transistorn del 2
Moment 1 - Analog elektronik Föreläsning 2 Transistorn del 2 Jan Thim 1 F2: Transistorn del 2 Innehåll: Fälteffekttransistorn - JFET Karakteristikor och parametrar MOSFET Felsökning 2 1 Introduktion Fälteffekttransistorer
Läs merFöreläsning 13 Fälteffekttransistor III
Föreläsning 13 Fälteffekttransistor III pmo måsignal FET A, f t MO-Kondensator 014-05-19 Föreläsning 13, Komponentfysik 014 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser
Läs merElektronik. MOS-transistorn. Översikt. Då och nu. MOS-teknologi. Lite historik nmosfet Arbetsområden pmosfet CMOS-inverterare NOR- och NAND-grindar
Översikt Pietro Andreani Institutionen för elektro- och informationsteknik unds universitet ite historik nmofet Arbetsområden pmofet CMO-inverterare NOR- och NAN-grindar MO-teknologi å och nu Metal-e-silicon
Läs merOm inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K)
Komponentfysik Uppgifter pn del VT-15 Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K Utredande uppgifter: I: En diod har två typer av kapacitanser, utarmningskapacitans och diffusionskapacitans.
Läs merLösningar Tenta
Lösningar Tenta 110525 1) a) Driftström: Elektriskt laddade partiklar (elektroner och hål) rör sig i ett elektriskt fält. Detta ger upphov till en ström som följer ohms lag. Diffusion: Elektroner / hål
Läs merFöreläsning 8. MOS transistorn Förstärkare med MOS transistorn Exempel, enkel förstärkare med MOS. IE1202 Analog elektronik KTH/ICT/EKT VT11/BM
Föreläsning 8 MOS transistorn Förstärkare med MOS transistorn Exempel, enkel förstärkare med MOS 1 Varför MOS transistorn Förstå en grundläggande komponent för både digitala och analoga kretsar Är idag
Läs merOm inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K)
Komponentfysik Övning 3 VT-0 Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K) Utredande uppgifter: I: En diod har två typer av kapacitanser, utarmningskapacitans och diffusionskapacitans.
Läs merFormelsamling för komponentfysik
Uppdaterad: 010-01-18 Anders Gustafsson Formelsamling för komponentfysik Halvledare och Ström (transport) Kapacitans: C = Q Småsignalkapacitans: C = dq U du Plattkondensator: C = A r r d Parallellkoppling:
Läs merFöreläsning 8. MOS transistorn. IE1202 Analog elektronik KTH/ICT/EKT HT09/BM
Föreläsning 8 MOS transistorn Förstärkare med MOS transistorn t Exempel, enkel förstärkare med MOS IE1202 Analog elektronik KTH/ICT/EKT HT09/BM 1 Varför MOS transistorn Förstå en grundläggande komponent
Läs merFormelsamling för komponentfysik. eller I = G U = σ A U L Småsignalresistans: R = du di. där: σ = 1 ρ ; = N D + p n 0
Uppdaterad: 01-05-5 Anders Gustafsson Formelsamling för komponentfysik Halvledare och Ström (transport) Kapacitans: C = Q Småsignalkapacitans: C = dq U du Plattkondensator: C = A ε r ε r d Parallellkoppling:
Läs merVälkomna till kursen i elektroniska material!
Välkomna till kursen i elektroniska material! Information Innehåll: fasta tillståndets fysik med fokus på halvledarfysik. Dioder, solceller, transistorer... Lärare: Martin Leijnse (föreläsare, kursansvarig)
Läs merRättade inlämningsuppgifter hämtas på Kents kontor Föreläsning 4 Må 11.00-11.30, 12.30-13.15 Kent Palmkvist To 11.00-11.30, 12.30-13.
/5/14 15:56 Praktisk info, forts. Löst uppgift Fyll i ett konvolut (återanvänds tills uppgiften godkänd TTE Elektronik Konvolut hittas ovanpå den svarta brevlåda som svar lämnas i vart brevlåda placerad
Läs merFÖRELÄSNING 3. Förstärkaren. Arbetspunkten. Olika lastresistanser. Småsignalsschemat. Föreläsning 3
FÖRELÄSNING 3 Förstärkaren Arbetspunkten Olika lastresistanser Småsignalsschemat Per Larsson-Edefors, Chalmers tekniska högskola EDA351 Kretselektronik 1(36) Förstärkaren (S&S4 1.4, 5.2, 5.4, 5.5, 5.6/
Läs merEllära. Laboration 2 Mätning och simulering av likströmsnät (Thevenin-ekvivalent)
Ellära. Laboration 2 Mätning och simulering av likströmsnät (Thevenin-ekvivalent) Labhäftet underskrivet av läraren gäller som kvitto för labben. Varje laborant måste ha ett eget labhäfte med ifyllda förberedelseuppgifter
Läs merGrindar och transistorer
Föreläsningsanteckningar Föreläsning 17 - Digitalteknik I boken: nns ej med Grindar och transistorer Vi ska kort beskriva lite om hur vi kan bygga upp olika typer av grindar med hjälp av transistorer.
Läs merMoment 1 - Analog elektronik. Föreläsning 1 Transistorn del 1
Moment 1 - Analog elektronik Föreläsning 1 Transistorn del 1 Jan Thim 1 F1: Transistorn del 1 Innehåll: Historia Funktion Karakteristikor och parametrar Transistorn som förstärkare Transistorn som switch
Läs merKomponentfysik Introduktion. Kursöversikt. Hålltider --- Ellära: Elektriska fält, potentialer och strömmar
Komponentfysik 2014 Introduktion Kursöversikt Hålltider --- Ellära: Elektriska fält, potentialer och strömmar 1 Lite om mig själv Erik Lind (Erik.Lind@eit.lth.se) Lektor i nanoelektronik vid EIT sedan
Läs merLABORATIONSINSTRUKTION. Mätning på dioder och transistorer
Lars-Erik Cederlöf LABORATIONSINSTRUKTION LABORATION Mätning på dioder och transistorer KURS Elektronik grundkurs LAB NR 4 INNEHÅLL Data om dioden 1N4148 Kontroll av diod Diodens karaktäristik Data om
Läs mer12. Kort om modern halvledarteknologi
12. Kort om modern halvledarteknologi Kursen i halvledarfysik behandlar i detalj halvledarkomponenter. På denna kurs går vi igenom bara den allra viktigaste av dem, MOSFET-transistorn som ger grunden till
Läs mer12. Kort om modern halvledarteknologi
12. Kort om modern halvledarteknologi Kursen i halvledarfysik behandlar i detalj halvledarkomponenter. På denna kurs går vi igenom bara den allra viktigaste av dem, MOSFET-transistorn som ger grunden till
Läs merTentamen i Komponentfysik ESS030, ETI240/0601 och FFF090
011-01-10 08 00-13 00 Tentamen i Komponentfysik ESS030, ETI40/0601 och FFF090 Hjälpmedel: TEFYMA, ordlista, beteckningslista, formelsamlingar och räknare. Max 5p, för godkänt krävs 10p. Om inget annat
Läs merFöreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV
Föreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV PMOS Småsignal FET A, f t MOS- Kondensator D/MOS- kamera Flash- minne 1 PMOS U Gate U - 0.V 1.0V 0.4V Source Isolator SiO Drain U - 1V P ++ N- typ semiconductor P ++
Läs merExtralab fo r basterminen: Elektriska kretsar
Extralab fo r basterminen: Elektriska kretsar I denna laboration får du träna att koppla upp kretsar baserat på kretsscheman, göra mätningar med multimetern samt beräkna strömmar och spänningar i en krets.
Läs merMät resistans med en multimeter
elab003a Mät resistans med en multimeter Namn Datum Handledarens sign Laboration Resistans och hur man mäter resistans Olika ämnen har olika förmåga att leda den elektriska strömmen Om det finns gott om
Läs merElektricitetslära och magnetism - 1FY808. Lab 3 och Lab 4
Linnéuniversitetet Institutionen för fysik och elektroteknik Elektricitetslära och magnetism - 1FY808 Lab 3 och Lab 4 Ditt namn:... eftersom labhäften far runt i labsalen. 1 Laboration 3: Likström och
Läs merKOMPONENTKÄNNEDOM. Laboration E165 ELEKTRO. UMEÅ UNIVERSITET Tillämpad fysik och elektronik Anton Holmlund Personalia:
UMEÅ UNIVESITET Tillämpad fysik och elektronik nton Holmlund 1997-03-14 KOMPONENTKÄNNEDOM Laboration E165 ELEKTO Personalia: Namn: Kurs: Datum: Återlämnad (ej godkänd): ättningsdatum Kommentarer Godkänd:
Läs mer( y) ( L) Beräkning av ström nmos: Lång kanal (L g >1µm) di dy. Oxid U GS U DS. Kanal. 0<U cs (y)<u DS. Lös med:
Beräkning av ström nmos: ång kanal ( g >1µm Oxid 0< cs (y< y Kanal ε Q N ( ( y th ( y Z µ ε ( y y n ( y ( y Q ( y N ös med: cs cs d dy (0 0 ( 0 15-04- 15 Föreläsning 6, Komponen7ysik 015 1 Ström och kanal
Läs merStrömdelning. och spänningsdelning. Strömdelning
elab005a Strömdelning och spänningsdelning Namn Datum Handledarens sign Laboration I den här laborationen kommer du omväxlande att mäta ström och spänning samt även använda metoden för indirekt strömmätning
Läs merLTK010, vt 2017 Elektronik Laboration
Reviderad: 20 december 2016 av Jonas Enger jonas.enger@physics.gu.se Förberedelse: Du måste känna till följande Kirchoffs ström- och spänningslagar Ström- och spänningsriktig koppling vid resistansmätning
Läs merLaborationsrapport Elektroteknik grundkurs ET1002 Mätteknik
Laborationsrapport Kurs Lab nr Elektroteknik grundkurs ET1002 1 Laborationens namn Mätteknik Namn Kommentarer Utförd den Godkänd den Sign 1 Elektroteknik grundkurs Laboration 1 Mätteknik Förberedelseuppgifter:
Läs merLaborationshandledning för mätteknik
Laborationshandledning för mätteknik - digitalteknik och konstruktion TNE094 LABORATION 1 Laborant: E-post: Kommentarer från lärare: Institutionen för Teknik och Naturvetenskap Campus Norrköping, augusti
Läs merIntroduktion till halvledarteknik
Introduktion till halvledarteknik Innehåll 7 Fälteffekttransistorer MOS-transistorn strömekvation MOS-transistorn kanal mobilitet Substrat bias effekt 7 Bipolar transistorn Introduktion Minoritets bärare
Läs merDen bipolä rä tränsistorn
Komponentfysik ESS3 Laborationshandledning av: Martin Berg Elvedin Memišević Den bipolä rä tränsistorn VT-213 Syfte Syftet med denna laboration är att studenten ska bekanta sig med den grundläggande fysiken
Läs mer12. Kort om modern halvledarteknologi
12. Kort om modern halvledarteknologi Kursen i halvledarfysik behandlar i detalj halvledarkomponenter. På denna kurs går vi igenom bara den allra viktigaste av dem, MOSFET-transistorn som ger grunden till
Läs merUtredande uppgifter. 2: Räkna ut utsträckningen av rymdladdningsområdet i de tre fallen i 1 för n-sidan, p-sidan och den totala utsträckningen.
Komponentfysik Övning VT-10 Utredande uppgifter Ia) Rita skisser med nettoladdning, elektriskt fält och bandstruktur för en symmetrisk pn-övergång. b) Rita motsvarande skisser som i (a), men med en pålagd
Läs merTentamen i komponentfysik
Tentame komponentfysik 009-05-8 08 00-13 00 Hjälpmedel: TEFYMA, ordlista, beteckningslista, formelsamlingar och räknare. Max 5p, för godkänt krävs 10p. Om inget annat anges, så antag att det är kisel (Si),
Läs merElektronik grundkurs Laboration 1 Mätteknik
Elektronik grundkurs Laboration 1 Mätteknik Förberedelseuppgifter: Uppgifterna skall lösas före laborationen med papper och penna och vara snyggt uppställda med figurer. a) Gör beräkningarna till uppgifterna
Läs merMOSFET:ens in- och utimpedanser. Småsignalsmodeller. Spänning- och strömstyrning. Stora signaler. MOSFET:ens högfrekvensegenskaper
FÖRELÄSNING 4 MOSFET:ens in och utimpedanser Småsignalsmodeller Spänning och strömstyrning Stora signaler MOSFET:ens högfrekvensegenskaper Per LarssonEdefors, Chalmers tekniska högskola EDA351 Kretselektronik
Läs merFöreläsning 9 Transistorn och OP-förstärkaren
Föreläsning 9 Transistorn och OP-förstärkaren /Krister Hammarling 1 Transistorn Innehåll: Historia Funktion Karakteristikor och parametrar Transistorn som förstärkare Transistorn som switch Felsökning
Läs merElektronik 2018 EITA35
Elektronik 2018 EITA35 Föreläsning 12 Halvledare PN-diod Kretsanalys med diodkretsar. 1 Labrapport Gratisprogram för att rita kretsar: http://www.digikey.com/schemeit/ QUCS LTSPICE (?) 2 Föreläsningen
Läs merVälkomna till kursen i elektroniska material! Martin Leijnse
Välkomna till kursen i elektroniska material! Martin Leijnse Information Innehåll: fasta tillståndets fysik med fokus på halvledarfysik. Dioder, solceller, transistorer... Lärare: Martin Leijnse (föreläsare,
Läs merTSTE20 Elektronik 01/31/ :24. Nodanalys metod. Nodanalys, exempel. Dagens föreläsning. 0. Förenkla schemat 1. Eliminera ensamma spänningskällor
0/3/204 0:24 Nodanalys metod 0. Förenkla schemat. liminera ensamma TST20 lektronik 2. Jorda en nod 3. nför nodpotentialer 4. nför referensriktningar på strömmarna i nätet 5. Sätt upp ekvation för varje
Läs merLaboration: pn-övergången
LTH: FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK Komponentfysik för E Laboration: pn-övergången Utförd datum Inlämnad datum Grupp:... Laboranter:...... Godkänd datum Handledare: Retur Datum: Återinlämnad Datum: Kommentarer
Läs merMÄTNING AV ELEKTRISKA STORHETER
MÅ NIVSITT Tillämpad fysik och elektronik Hans Wiklund 996-05- MÄTNING AV LKTISKA STOHT Laboration 5 LKTO Personalia: Namn: Kurs: Datum: Återlämnad (ej godkänd): ättningsdatum Kommentarer Godkänd: ättningsdatum
Läs merFörberedelseuppgifter... 2
Syftet med denna laboration är att låta studenten bekanta sig med systemet Elvis II+ samt ge känsla för de komponenter och fenomen som förekommer i likströmskretsar. I laborationen ingår övningar på att
Läs merMät elektrisk ström med en multimeter
elab001a Mät elektrisk ström med en multimeter Namn Datum Handledarens sign Elektrisk ström och hur den mäts Den elektriska strömmen består av laddningar som går inne i en ledare en ledare av koppar är
Läs merMagnetiska fält laboration 1FA514 Elektimagnetism I
Magnetiska fält laboration 1FA514 Elektimagnetism I Utförs av: William Sjöström 19940404 6956 Oskar Keskitalo 19941021 4895 Uppsala 2015 05 09 Sammanfattning När man leder ström genom en spole så bildas
Läs merTentamen i Elektronik för E (del 2), ESS010, 11 januari 2013
Tentamen i Elektronik för E (del ), ESS00, januari 03 Tillåtna hjälpmedel: Formelsamling i kretsteori. Du har en mikrofon som kan modelleras som en spänningskälla i serie med en resistans. Du vill driva
Läs merLaboration i Tunneltransport. Fredrik Olsen
Laboration i Tunneltransport Fredrik Olsen 9 maj 28 Syfte och Teori I den här laborationen fick vi möjlighet att studera elektrontunnling över enkla och dubbla barriärer. Teorin bakom är den som vi har
Läs merLaborationsrapport. Kurs Elektroteknik grundkurs ET1002. Lab nr 3. Laborationens namn Halvledarkomponenter. Kommentarer. Namn. Utförd den.
Laborationsrapport Kurs Elektroteknik grundkurs ET1002 Lab nr 3 Laborationens namn Halvledarkomponenter Namn Kommentarer Utförd den Godkänd den Sign Halvledarkomponenter I den här laborationen skall du
Läs merFFY616. Halvledarteknik. Laboration 4 DIODER
Halvledarteknik Laboration 4 DIODER Målet med denna laboration är att du skall lära dig hur olika typer av dioder fungerar och hur man kan använda dem Laborant: Godkänt den.. av. M. K. Friesel, I. Albinsson
Läs merApparater på labbet. UMEÅ UNIVERSITET 2004-04-06 Tillämpad fysik och elektronik Elektronik/JH. Personalia: Namn: Kurs: Datum:
UMEÅ UNIVERSITET 2004-04-06 Tillämpad fysik och elektronik Elektronik/JH Apparater på labbet Personalia: Namn: Kurs: Datum: Återlämnad (ej godkänd): Rättningsdatum Kommentarer Godkänd: Rättningsdatum Signatur
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2018 Optiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången Labben bygger mest på kapitel 6 och 7 i kompendiet. Lös förberedelseuppgift 1-8 innan labben
Läs merFöreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV
Föreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV måsignal FET A, f t MO- Kondensator D/MO- kamera Flash- minne 1 måsignalmodell A kapacitanser i mä1nadsmod δu Isolator io 2 D N ++ N ++ P- typ halvledare δ Q δu >>
Läs merLaboration 1 Elektriska kretsar Online fjärrstyrd laborationsplats Blekinge Tekniska Högskola (BTH)
Laboration 1 Elektriska kretsar Online fjärrstyrd laborationsplats Blekinge Tekniska Högskola (BTH) Likspänningsexperiment Namn: Elektriska kretsar Online fjärrstyrd laborationsplats Blekinge Tekniska
Läs merInföra begreppen ström, strömtäthet och resistans Ohms lag Tillämpningar på enkla kretsar Energi och effekt i kretsar
Kapitel: 25 Ström, motstånd och emf (Nu lämnar vi elektrostatiken) Visa under vilka villkor det kan finnas E-fält i ledare Införa begreppet emf (electromotoric force) Beskriva laddningars rörelse i ledare
Läs merTentamen i Elektronik 5hp för E2/D2/Mek2
Tentamen i Elektronik 5hp för E2/D2/Mek2 Tid: kl 9.13. Måndagen den 16 augusti 21 Sal: O125 Hjälpmedel: formelsamling elektronik, formelsamling ellära samt valfri räknare. Maxpoäng: 3 Betyg: 12p3:a, 18p4:a
Läs merDagens föreläsning (F15)
Dagens föreläsning (F15) Problemlösning med datorer Carl-Mikael Zetterling bellman@kth.se KP2+EKM http://www.ict.kth.se/courses/2b1116/ 1 Innehåll Programmering i Matlab kap 5 EKM Mer om labben bla Deluppgift
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2017 Optiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången Labben bygger mest på kapitel 6 och 7 i kompendiet. Lös förberedelseuppgift 1-8 innan labben
Läs merElektronik. Lars-Erik Cederlöf
Elektronik LarsErik Cederlöf 1 Ledare och isolatorer Ledare för elektrisk ström har atomer med fria rörliga laddningar i yttersta skalet. Exempel på ledare är metallerna koppar och aluminium. Deras atomer
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn- övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2013 Optiska och elektriska egenskaper hos pn- övergången Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom
Läs merPla$kondensator - Fälteffekt
Pla$kodesator - Fälteffekt gs 1V gs V gs V gs 3V + + + + + + + + + + + + + Metall P- typ halvledare Joiserade acceptoratomer (N A Hål Elektroer 16-4- 6 Föreläsig 5, Kompoe7ysik 16 1 Tröskelspäig stark
Läs mer2: Räkna ut utsträckningen av rymdladdningsområdet i de två fallen i 1 för n-sidan, p-sidan och den totala utsträckningen.
Komponentfysik Uppgifter pn del 1 VT-15 Utredande uppgifter Ia) Rita skisser med nettoladdning, elektriskt fält och bandstruktur för en symmetrisk pn-övergång. b) Rita motsvarande skisser som i a), men
Läs merMålsättning: Utrustning och material: Denna laboration syftar till att ge studenten:
Institutionen för tillämpad fysik och elektronik Umeå universitet Patrik Eriksson Redigerad av Agneta Bränberg Redigerad av Johan Haake Redigerad av Agneta Bränberg 2016-11-14 TRANSISTORER Målsättning:
Läs merUMEÅ UNIVERSITET Tillämpad fysik och elektronik Sverker Johansson Bo Tannfors Transistorswitchen. Laboration E25 ELEKTRO
UMEÅ UNIVERSITET Tillämpad fysik och elektronik Sverker Johansson Bo Tannfors 1997-01-14 Transistorswitchen Laboration E25 ELEKTRO Laboration E25 Transistorswitchen 2 Nyckelord Switch, bottnad- och strypt
Läs merSpä nningsmä tning äv periodiskä signäler
UMEÅ UNIVERSITET v, 6-- Tillämpad fysik och elektronik Sverker Johansson Bo Tannfors Nils Lundgren Ville Jalkanen Spä nningsmä tning äv periodiskä signäler Introduktion Laborationen går ut på att med mätinstrument
Läs merNär man förklarar experiment för andra finns det en bra sekvens att följa:
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben det kommer ni att ha nytta av. De mest relevanta kapitlena i kompendiet
Läs merI princip gäller det att mäta ström-spänningssambandet, vilket tillsammans med kännedom om provets geometriska dimensioner ger sambandet.
Avsikten med laborationen är att studera de elektriska ledningsmekanismerna hos i första hand halvledarmaterial. Från mätningar av konduktivitetens temperaturberoende samt Hall-effekten kan en hel del
Läs merLaboration 2 Instrumentförstärkare och töjningsgivare
Laboration 2 Instrumentförstärkare och töjningsgivare 1 1 Introduktion Denna laboration baseras på två äldre laborationer (S4 trådtöjningsgivare samt Instrumentförstärkare). Syftet med laborationen är
Läs merLaboration 6. A/D- och D/A-omvandling. Lunds universitet / Fakultet / Institution / Enhet / Dokument / Datum
Laboration 6 A/D- och D/A-omvandling A/D-omvandlare Digitala Utgång V fs 3R/2 Analog Sample R R D E C O D E R P/S Skiftregister R/2 2 N-1 Komparatorer Digital elektronik Halvledare, Logiska grindar Digital
Läs merTRANSISTORER. Umeå universitet Institutionen för tillämpad. fysik och elektronik. Patrik Eriksson
Institutionen för tillämpad 2013-09-05 fysik och elektronik Umeå universitet Patrik Eriksson Redigerad av Agneta Bränberg Redigerad av Johan Haake Redigerad av Nils Lundgren TRANSISTORER Målsättning: Denna
Läs merVad är elektricitet?
Vad är elektricitet? Vad är elektricitet? Grundämnenas elektriska egenskaper avgörs av antalet elektroner i det yttersta skalet - valenselektronerna! Skol-modellen av en Kiselatom. Kisel med atomnumret
Läs merI: Beskriv strömmarna i en npn-transistor i normal mod i de neutrala delarna av transistorn.
Komponentfysik Övning 4 VT-10 Utredande uppgifter: I: Beskriv strömmarna i en npn-transistor i normal mod i de neutrala delarna av transistorn. II: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor.
Läs merNanoelektronik. FAFA10 Kvantfenomen och nanostrukturer HT Martin Magnusson.
Nanoelektronik FAFA10 Kvantfenomen och nanostrukturer HT 2014 Martin Magnusson martin.magnusson@ftf.lth.se Fält, potentialer mm i vakuum Lägg en spänning mellan två elektroder Stoppa dit en elektron e
Läs merNär man förklarar experiment för andra finns det en bra sekvens att följa:
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben! De mest relevanta kapitlena i kompendiet är kapitel 6 och 7 om
Läs merETE115 Ellära och elektronik, vt 2013 Laboration 1
ETE115 Ellära och elektronik, vt 2013 Laboration 1 Sammanfattning Syftet med denna laboration är att ge tillfälle till praktiska erfarenheter av elektriska kretsar. Grundläggande mätningar görs på ett
Läs merFöreläsning 9 Bipolära Transistorer II
Föreläsning 9 Bipolära Transistorer II Funktion bipolär transistor Småsignal-modell Hybrid-p 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser Optokomponenter pn-övergång:
Läs merInstitutionen för tillämpad fysik och elektronik Umeå universitet. Agneta Bränberg TRANSISTORTEKNIK. Laboration.
Institutionen för tillämpad fysik och elektronik Umeå universitet 2016-12-19 Agneta Bränberg Laboration TRANSISTORTEKNIK Analog II VT17 Målsättning: Denna laboration syftar till studenterna ska lära sig
Läs merTSKS06 Linjära system för kommunikation Lab2 : Aktivt filter
TSKS06 Linjära system för kommunikation Lab2 : Aktivt filter Sune Söderkvist, Mikael Olofsson 9 februari 2018 Fyll i detta med bläckpenna Laborant 1 Laborant 2 Personnummer Personnummer Datum Godkänd 1
Läs merLaborationsrapport. Kurs El- och styrteknik för tekniker ET1015. Lab nr. Laborationens namn Lik- och växelström. Kommentarer. Utförd den.
Laborationsrapport Kurs El- och styrteknik för tekniker ET1015 Lab nr 1 version 1.2 Laborationens namn Lik- och växelström Namn Kommentarer Utförd den Godkänd den Sign 1 Inledning I denna laboration skall
Läs merUtredande uppgifter: I: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor. II: Vad är orsaken till strömförstärkningen i normal mod?
Komponentfysik Uppgifter Bipolärtransistor VT-15 Utredande uppgifter: I: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor. II: Vad är orsaken till strömförstärkningen i normal mod? III: Definiera övergångsfrekvensen
Läs merÖvningsuppgifter i Elektronik
1 Svara på följande frågor om halvledarkomponenter. Övningsuppgifter i Elektronik a) Vad är utmärkande för ett halvledarmaterial? b) Vad innebär egenledning och hur kan den förhindras? c) edogör för dopning
Läs merUndersökning av logiknivåer (V I
dlab002a Undersökning av logiknivåer (V I Namn Datum Handledarens sign. Laboration Varför denna laboration? Vid såväl konstruktion som felsökning och reparation av digitala kretskort är det viktigt att
Läs merDIGITAL MULTIMETER BRUKSANVISNING MODELL DT9201
DIGITAL MULTIMETER BRUKSANVISNING MODELL DT9201 1. INLEDNING Den digitala serie 92-multimetern är ett kompakt, batteridrivet instrument med 3½ LCD-skärm. Fördelar: Stor noggrannhet Stor vridbar LCD (flytande
Läs merFasta tillståndets fysik FFFF05
Fasta tillståndets fysik FFFF05 Carina Fasth; carina.fasth@ftf.lth.se Rum B108 www.ftf.lth.se/courses/ffff05 Kurslitteratur Kompendium säljs hos Media-Tryck (ungefär 150 kr) pdf på hemsidan På hemsidan
Läs merSpänning, ström och energi!
Spänning, ström och energi! Vi lever i ett samhälle som inte hade haft den höga standard som vi har nu om inte vi hade lärt oss att utnyttja elektricitet. Därför är det viktigt att lära sig förstå några
Läs merMätteknik 2016 Mätsystem
Mätteknik 2016 Mätsystem Per Augustsson [per.augustsson@bme.lth.se] Inst. för Biomedicinsk Teknik 1 Upplägg Mätsystem Om laborationen Lab View Laborationsövningar Inst. för Biomedicinsk Teknik 2 http://www.fitbit.com/jobs
Läs merLablokalerna är i samma korridor som där ni gjorde lab1.
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben det kommer ni att ha nytta av. De mest relevanta kapitel i kompendiet
Läs merFöreläsning 9 Bipolära Transistorer II
Föreläsning 9 ipolära Transistorer Funktion bipolär transistor Småsignal-modell Hybrid-p Designparametrar 1 Komponentfysik - Kursöversikt ipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser Optokomponenter
Läs merTentamen i Elektronik för E (del 2), ESS010, 5 april 2013
Tentamen i Elektronik för E (del ), ESS00, 5 april 03 Tillåtna hjälpmedel: Formelsamling i kretsteori. Spänningen mv och strömmen µa mäts upp på ingången till en linjär förstärkare. Tomgångsspänningen
Läs merLaboration N o 1 TRANSISTORER
Institutionen för tillämpad fysik och elektronik Umeå universitet Patrik Eriksson 22/10 2004 Analog elektronik 2 Laboration N o 1 TRANSISTORER namn: datum: åtgärda: godkänd: Målsättning: Denna laboration
Läs merVad är elektricitet?
Vad är elektricitet? Vad är elektricitet? Grundämnenas elektriska egenskaper avgörs av antalet elektroner i det yttersta skalet - valenselektronerna! Skol-modellen av en Kiselatom. Kisel med atomnumret
Läs merAllmän symbol för diod. Ledriktning. Alternativ symbol för en ideal diod.
14BDioder Den ideala dioden. En stor och viktig grupp av halvledarkomponenter utgör dioderna, som kännetecknas av att de har vad man kallar ventilverkan. De uppvisar låg resistans för ström i den ena riktningen,
Läs mer