Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K)
|
|
- Susanne Eliasson
- för 7 år sedan
- Visningar:
Transkript
1 Komponentfysik Övning 3 VT-0 Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K) Utredande uppgifter: I: En diod har två typer av kapacitanser, utarmningskapacitans och diffusionskapacitans. a) Beskriv orsaken till de båda och förklara varför det rör sig om småsignalkapacitanser? b) Under vilka spänningsförhållanden finns de och hur ändrar de sig med ändrad spänning? II: Beskriv vad som händer vid minoritetsladdningsbärarinjektion och vad den beror på. III: Hur kan man från en mätning av kapacitansen för en asymmetrisk diod som funktion av backspänning bestämma den inbyggda spänningen och dopningskoncentrationerna? IV: Beskriv begreppen: Rekombinationsström, Diffusionsström och högnivåinjektion. Vid vilken framspänning har man de olika strömmarna och vilken idealitetsfaktor har man i de tre fallen? Beräkningsuppgifter: : Hur stor är elektron- och hålkoncentrationerna i kisel dopat med arsenik (As)? Anta att laddningsbärarna är homogent utspridda. Vilken volym upptar varje laddningsbärare och hur stor sidolängd har en motsvarande kub? Koncentrationen av As är: a),00 0 m -3 b),00 4 m -3 c),00 7 m -3 : Var ligger Fermi-nivån relativt ledningsbandskanten, E C, i de tre fallen ovan. 3: Betrakta en kort p + n-diod av kisel (= diod med kort bas). Den har följande dopningskoncentrationer, p-sidan: N A =,00 5 m -3 och n-sidan: N D =,00 m -3, utsträckningen på p-sidan är W p =,0 μm och på n-sidan är W n =30 μm, arean är,0 cm, idealitetsfaktorn är m=. Vid U a =0,40 V: a) Hur stor är den inbyggda spänningen, U bi? b) Hur stort är utarmningsområdets utsträckning på n-sidan? c) Hur stort är utarmningsområdets utsträckning på p-sidan? d) Hur stor är den injicerade laddningsbärarkoncentrationen på n-sidan? e) Hur stor är den injicerade laddningsbärarkoncentrationen på p-sidan? f) Hur stor är strömmen genom kontakterna, d.v.s. strömmen genom dioden? g) Hur stor är utarmningskapacitansen? h) Hur stor är diffusionskapacitansen? i) Jämför storleken på de två kapacitanserna. Vilken kommer att dominera vid högre framspänning? j) Hur stor blir de två kapacitanserna om vi ökar framspänningen till 0,5 V. Uppdaterad: () Anders Gustafsson
2 Komponentfysik Övning 3 VT-0 4: Betrakta en n + p-diod av kisel med area på,00-4 cm. En mätning av kapacitansen som funktion av pålagd spänning gav följande värden på kapacitansen: C (pf) 0,37 0,58 0,7 0,95 U a (V) -,00-0,40 0,00 0,30 a) Plotta /C som funktion av U a. b) Använd kurvan i (a) för att bestämma den inbyggda spänningen U bi. c) Använd även kurvan för att bestämma dopningskoncentrationen på p-sidan. d) Bestäm dopningskoncentrationen på n-sidan. 5: En kiseldiod har dopningskoncentrationerna N A =4,40 0 m -3, N D =4,0 3 m -3. U bi = 0,73 V. Utsträckningen av de neutrala områdena är W n = W p = 0μm så antag att det rör sig om en kort diod. Arean är 0,5 cm. a) Hur stora är minoritetsladdningsbärarkoncentrationerna p n 0 respektive n p0? b) Vilken framspänning krävs för att öka minoritetsladdningsbärarkoncentrationen på p-sidan till samma som dopningskoncentrationen, N A, på p-sidan? c) Med framspänningen i (b), hur stor är hål- respektive elektronströmmen? d) Det rör sig om en n + p-diod. Kan vi anta att elektronströmmen dominerar? e) Antag att elektronströmmen genom det neutrala området på n-sidan är en ren driftström. Hur stort spänningsfall får vi över n-sidan för strömmen i (c)? f) Hur stor ström behöver vi genom dioden för att få ett spänningsfall som är respektive 5% av U bi? g) Vilken framspänning krävs för att uppnå dessa två strömmar? h) Är dessa framspänningar rimliga? Uppdaterad: () Anders Gustafsson
3 Komponentfysik Facit till övning 3 VT-0 a) För N D =,00 0 m -3 : n =,00 0 m -3 och p = 0 m -3 V n = 0,00 μm 3 och L n 0, μm, V p = 0-3 mm 3 och L p = 00 μm b) För N D =,00 4 m -3 : n =,00 4 m -3 och p = 0 8 m -3 V n = 000 nm 3 och L n 0 nm, V p = 0 mm 3 och L p =, mm c) För N D =,00 7 m -3 : n =,00 7 m -3 och p = 0 5 m -3 V n =,0 nm 3 och L n,0 nm, V p = 0 cm 3 och L p =, cm a) E F = -0,3 ev b) E F = -0,08 ev c) E F = 0,0 ev 3a) U bi = 0,83 V b) d n = 0,75 μm c) d p = 75 pm d) p n (d n ) = 5,0 7 m -3 e) n p (-d p ) = 5,0 3 m -3 f) I p = 0,3mA och I n =,9 μa g) C j = 4 nf h) C diff = 4,7 nf j) C j = 6 nf och C diff = 0 nf 4b) U bi = 0,7 V. c) N A = 4,40 0 m -3 d) N D =,80 3 m -3 5a) p n0 =,40 8 m -3 och n p0 =,30 m -3 b) U a = 0,55V c) I n =, A och I p = 0,44 ma d) Elektronbidraget till strömmen är ca 800 ggr större än hålbidraget, vilket gör att vi kan försumma hålströmmen. e) U n = 8μV f) I % = 0,3 ka och I 5% =,6 ka g) U a% = 0,70 V och U a 5% = 0,74 V h) U a% < U bi och därför teoretiskt möjligt. U a 5% > U bi och därför teoretiskt omöjligt. Uppdaterad: () Anders Gustafsson
4 Ia) Kapacitans betyder en ändring av laddning med spänning. Utarmningskapacitansen uppstår p.g.a. rymdladdningen. Positiv laddning på n-sidan och negativ laddnings på p-sidan i ett arrangemang som liknar en plattkondensator. Det som skiljer utarmningskapacitansen från plattkondensatorn är att laddningen på plattkondensatorn är fria laddningar, medan utarmningskapacitansen består av rymdladdning, där en ändring av laddningen sker genom att ändra av utsträckningen av rymdladdningsområdet, vilket betyder att avståndet i plattkondensatorn ändras. Det i sin tur innebär att kapacitansen ändras med spänningen över dioden. Kapacitansen ökar med framspänning (kortare utarmningsområde) och minskar med backspännings (längre utarmningsområde). Diffusionskapacitansen uppstår p.g.a. överskottsladdningen i de neutrala delarna av dioden. I och med att laddningen ändras med framspänning så ger det en kapacitans. Eftersom överskottladdningen bara finns vid framspänning så finns bara difusionskapacitansen vid framspänning. En skillnad mot den vanliga kapacitansen är att det rör sig om en obalanserad ladding, som i en vanlig plattkondensator. b) Utarmningskapacitansen finns vid alla spänningar över dioden, den minskar med backspänning och ökar med framspänning. Diffusionskapacitansen finns bara vid framspänning och ökar med framspänning. Eftersom den ökar snabbare än utarmningskapacitansen så kommer den att dominera vid större framspänningar. II: Kring utarmningsområdet i en pn-övergång finns det kraftiga gradienter av laddningsbärare. Utan pålagd spänning så håller den inbyggda spänningen isär områdena med olika laddningsbärarkoncentrationer. När man lägger på en framspänning på dioden så minskar man barriären och en del av de många majoritetsladdningsbärarna på den ena sidan kan ta sig över till andra sidan övergången där dom är minoritetsladdningsbärare. Det är just den här processen som kallas minoritetsladdningsbärarinjektion. III: Utarmningskapacitansen har ett omvänt linjär beroende (ett genom utsträckningen) på rymdladdningsområdets utsträckning och utsträckningen beror på roten ur skillnaden mellan den inbyggda spänningen och den pålagda spänningen. Det gör att om man plottar ett genom kapacitansen i kvadrat [/C ] som funktion av pålagd spänning så får man dopningskoncentrationen på den lågdopade sidan ur lutningen på den räta linjen som plotten bör vara. Om man extrapolerar linjen tills den skär x-axeln. Skärningen med x-axeln händer när den inbyggda spänningen är lika stor som den pålagda, vilket alltså ger den inbyggda spänningen. Har man den inbyggda spänningen och en av dopningskoncentrationerna så kan man få fram den andra dopningkoncentrationen. IV: Den vanliga strömmen i dioden är en ren diffusionsström, som beror på hur de injicerade minoritetsladdningsbärarna diffunderar när de väl kommer in i de neutrala delarna av dioden. Här har man en idealitetsfaktor på ett (m = ). Vid låga framspänningar så kommer alla laddningsbärare som injiceras i rymdladdningsområdet att rekombinera med laddningsbärare från andra sidan. Inga laddningsbärare tar sig över rymdladdningsområdet. Här har man en idealitetsfaktor på två (m = ). Vid höga framspänningar så är den injicerade minoritetsladdningsbärarkoncentrationen i samma storleksordning som dopningskoncentrationen. Det rör sig inte längre om en ren diffusionsström i den neutrala delen av dioden, utan en kombination av diffusions- och driftström. Det påverkar idealitetsfaktorn som nu är två (m = ). Uppdaterad: () Anders Gustafsson
5 : Arsenik har en valenselektron mer än kisel, vilket betyder att det är en n i =,00 6 m -3 donator. I de flesta fall är majoritetsladdningsbärarkoncentrationen lika med koncentrationen av dopatomer. I det här fallet gäller att n = N D. För att räkna fram koncentrationen av laddningsbärare behöver vi massverkans lag: n p = n i, d.v.s. p = n i N D. Volymen som en laddningsbärare upptar ges av inversen på koncentrationen: V = n och längden på motsvarande kub ges av tredje roten ur volymen: L = 3 V. a) För N D =,00 0 m -3 är n =,00 0 m -3 och p = =0 m -3 V n = 0 0 =, m 3 = 0,00 μm 3 och L n = 3 0,0 = 0,544 = 0, μm V p = 0 =, m 3 = 0-3 mm 3 och L p = = 0,00 mm = 00 μm b) För N D =,00 4 m -3 : n =,00 4 m -3 och p = =,008 m -3 V n = 0 4 =,0 0-4 m 3 = 000 nm 3 3 och L n = 000 = 0 nm V p = 0 8 =,0 0-8 m 3 = 0 mm 3 och 3 L p = 0 =,544 =, mm c) För N D =,00 7 m -3 : n =,00 7 m -3 och p = = 05 m -3 V n = 0 7 =, m 3 =,0 nm 3 3 och L n = =,0 nm V p = 0 5 =,0 0-5 m 3 = 0 cm 3 och 3 L p = 0 =,544 =, cm I det sista fallet behöver vi alltså en volym på över 0 cm 3 för hitta ett enda hål Uppdaterad: () Anders Gustafsson
6 : Fermi-nivån ges av: n i =,00 6 m -3 E g =, ev E F = E C + E V + kt ln N D n kt = 0,059 ev i om vi använder ledningsbandskanten, E C, som referens kan vi skriva om formeln som: E F = kt ln N D n i E g (relativt E c ),0 a) N D =,00 0 m : E F = 0,059 ln 0 6, = -0,3645 = -0,3 ev, d.v.s. 0,3 ev under ledningsbandkanten.,0 b) N D =,00 4 m : E F = 0,059 ln 0 6, = -0,07790 = -0,08 ev,0 c) N D =,00 7 m : E F = 0,059 ln 0 6, = 0,000 = 0,0 ev, d.v.s. Ferminivån ligger över ledningsbandskanten. Det är en konsekvens av den mycket höga dopningskoncentrationen a) Den inbyggda spänningen, U bi, ges av dopningskoncentrationerna: U bi = U t ln N A N D n i U bi = 0,059 ln = 0,8349 = 0,83 V b) Utarmningsområdets utsträckning på n-sidan i en p + n-diod med pålagd spänning ges av:d n = r 0 U bi U a ( ) e N D. d n =,8 8,85 0 ( 0,8349 0,4) 0,75 μm, = 7, m = n i =,00 6 m -3 E g =, ev U t = 0,059 ev N A =,00 5 m -3 N D =,00 m -3 W p =,0 μm = 0-6 m W n = 30 μm = 30-5 m A =,00-4 m m = μ p = 0,35 m /s μ n = 0,045 m /s U a = 0,40 V r =,8 0 = 8,850 - F/m e =,600-9 As Uppdaterad: () Anders Gustafsson
7 c) I en p + n-diod kan utsträckningen av utarmningsområdet på den högdopade p-sidan fås fram från utsträckningen på n-sidan och dopningskoncentrationerna: d p = d n N D N A d p = 0, = 7, μm = 75 pm Vilket är mycket mindre än d n. Vi kan därför försumma utsträckningen på p-sidan d) Den injicerade laddningsbärarkoncentrationen på n-sidan ges av injektionslagen, för hål: p n (d n ) = n i N D e U a U t 0,4 p n (d n ) = 03 e 0,059 = 5, = 5,0 7 m -3 0 e) Den injicerade laddningsbärarkoncentrationen på p-sidan ges också av injektionslagen, för elektroner den här gången: n p (d p ) = n i U a U t N A e 0,4 p n (-d p ) = 03 e 0,059 = 5, = 5,0 3 m f) Strömmen beror på både elektron och hålbidragen till strömmen. I en p + n-diod förutsätter man normalt att elektronbidraget är försumbart. För säkerhets skull testar vi det i beräkningen. I p = e A U t μ p n i U a U e t W n N D och I n = e A U t μ n n U a i U e t W p N A I p =, ,059 0, e 0,4 0, = 3, A = 0,3 ma I n =, ,059 0, e 0,4 0, =, A =,9 μa Vi ser att I p >> I n och strömmen beror enbart på hålbidraget. g) Utarmningskapacitansen hos en p + n-diod ges av: C j = r 0 A d n C j =,8 8, , =, F = 4 nf Uppdaterad: () Anders Gustafsson
8 h) Diffusionskapacitansen beror på derivatan av strömmen i dioden och finns i princip bara i framriktningen. För en p + n-diod handlar det om hålströmmen: C diff = I p U W n t μ p C diff = 3,7 04 0,059 ( 30 5 ) 0,045 = 4, F = 4,7 nf i) Båda kapacitanserna är ungefär lika stora. När vi ökar spänningen så kommer I att öka exponentiellt [exp(u a /U t )] och därmed kommer C diff att öka exponentiellt. Samtidigt kommer d n att minska [ U bi U a ], men betydligt långsammare. C j ökar därför, men betydligt långsammare än C diff, vilket leder till att den senare dominerar vid större framspänningar. j) För att räkna fram kapacitanserna vid en framspänning av 0,5 V behöver vi kombinera ett par formler: C j = r 0 A där d n = r 0 ( U bi U a ), vilket ger: C j = r 0 A e N D d n e N D ( U bi U a ) C j =,8 8, ( ), ( 0,8349 0,5) =, F = 6 nf På samma sätt för diffusionskapacitansen: C diff = I p U W n där: t μ p I p = e A U t μ p n i U a U e t W n N D, vilket ger: C diff = e A n i U a W n U e t U t N D C diff =, ,5 0,0590 e 0,059 =, F = 0, μf Dessa bekräftar resonemanget om kapacitanserna i (i) Uppdaterad: () Anders Gustafsson
9 4 Kapacitansen vid backspänning och vid små framspänningar av en n + p-diod ges av utarmningskapacitansen: d p = C j = r 0 A d p där r 0 ( U bi U a ), vilket ger: e N A C j = r 0 A e N A. Vi kan skriva om det ( U bi U a ) som: C = ( U bi U a ) j r 0 A. Det gör att om e N A vi plottar /C som funktion av U a så bör vi få en rät linje med en negativ lutning som beror på N D. Linjen kommer dessutom att skära x-axeln vid U bi. /c VU aa a) Plotta /C som funktion av U a och anpassa en rät linje genom mätpunkterna. n i = 0 6 m -3 A =,00-8 m r =,8 0 = 8,850 - F/m e =,600-9 As b) Vi använder linjen i (a) för att bestämma den inbyggda spänningen, U bi. Linjen skär x-axeln i punkten U bi. Ur diagrammet kan vi bestämma skärningspunkten till 0,7 V. c) Använd även linjen för att bestämma dopningen på n-sidan. Lutningskoefficienten på linjen är: = r 0 A => N A = e N A r 0 A e Ur kurvan får vi lutningen =,70 4 V/As och det gör att vi kan lösa ut N A : N A =,8 8, ,60 0 9,7 0 4 = 40 0 m -3 ( ) = 4, = d) Med kännedom om den inbyggda spänningen och acceptorkoncentrationen på p-sidan kan vi räkna ut donatorkoncentrationen på n-sidan genom att skriva om ekvationen för den inbyggda spänningen: N D = n i N A e U bi U t ,7 N D = 4,4 0 0 e 0,059 =, = 0 3 m -3 Koncentrationerna med N D >>N A är konsistent med en n + p-diod. Uppdaterad: () Anders Gustafsson
10 5a) Minoritetsladdningsbärarkoncentrationen ges av dopkoncentrationen och massverkans lag: p n 0 = n i och n p0 = n i p n 0 = 03 4,0 3 =, =,40 8 m -3 n p0 = 03 4,40 0 =,77 0 =,30 m -3 N D N A : n i = 0 6 m -3 U t = 0,059 ev N A = 4,40 0 m -3 N D = 4,0 3 m -3 W p = 0 μm = 0-5 m W n = 0 μm = 0-5 m A = 50-5 m μ p = 0,045 m /Vs μ n = 0,35 m /Vs b) För att få fram spänningen som krävs för att lyfta minoritetsladdningsbärarkoncentrationen på p-sidan till dopkoncentrationen behöver skiva om injektionslagen: n p (d p ) = n i U t n p (d p ) = N A till U a = U t ln N A. n i 4,4 00 U a = 0,059 ln 0 6 = 0,55384 = 0,55 V e( Ua ), där N A c) Elektronströmmen ges av den vanliga strömmen för en n + p-diod: I n = e A U t μ n n i e( Ua U t ). W p N A I n =, ,059 0, ,4 0 0 e( 0,55 0,059) =,33 =, A Hålströmmen ges av samma uttryck som strömmen för en p + n-diod: I p = e A U t μ p n i e( Ua U t ) W n N D I n =, ,059 0, ,0 3 e ( 0,55 0,059) = 4, A = = 0,44 ma d) Kvoten mellan elektronströmmen och hålströmmen i det här fallet är:, = 795,5. det gör att vi definitivt kan bortse från hålbidraget till strömmen i dioden. 4 4,4 0 Alternativt kan man ta kvoten mellan ekvationerna för de två strömmarna. Eftersom de båda är snarlika så blir kvoten ganska enkel: I n I p I n I p = μ n N D μ p N A. Med insatta värden blir det: 0,35 4,03 = = 795,5 Det är samma resultat som kvoten mellan de två strömmarna i 0 0,045 4,4 0 uppgift (c). Uppdaterad: () Anders Gustafsson
11 e) Spänningsfallet för elektronströmmen över det neutrala området på n-sidan ges av ohms lag: U n = R n I n = W n I n A = W n I n A = W n I n e μ n N D A 0 5, U n =, ,35 4, =, V = 8 μv f) Strömmen genom dioden som motsvarar ett spänningsfall över den neutrala delen av n-sidan som är respektive 5 % av U bi fås också genom ohms lag: I x = x U bi = x U bi e μ n N D A R n W n I % = 0,0 0,73, ,35 4, = 33,648 A = 0,3 ka I 5% = 0,05 0,73, ,350 4, = 68,4 A =,6 ka g) För at få fram framspänningarna som ger strömmarna i (e) måste vi skriva om formeln för W p N A I n strömmen i (c): U a = U t ln e A U t μ n n + i 0 5 4, , U a% = 0,059 ln, = 0,698 = 0,70 V 3 0,059 0, , , U a 5% = 0,059 ln, = 0,7398 = 0,74 V 3 0,059 0,35 0 h) U a% är teoretiskt möjligt eftersom spänningen är lägre än U bi. Det kräver en spänning över diodens kontakter som är (U a +U n ): 0, ,00,73 = 0,7 V, vilket inte är betydligt högre den spänning som ligger över själva övergången. Det gör att vi kan bortse från spänningsfallet över de neutrala områdena. U a 5% är omöjligt eftersom spänningen över själva övergången i så fall behöver vara högre än U bi. Vi kan alltså inte få den strömmen ur dioden genom injektion. Uppdaterad: () Anders Gustafsson
Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K)
Komponentfysik Uppgifter pn del VT-15 Om inget annat anges så gäller det kisel och rumstemperatur (300K Utredande uppgifter: I: En diod har två typer av kapacitanser, utarmningskapacitans och diffusionskapacitans.
Läs merUtredande uppgifter. 2: Räkna ut utsträckningen av rymdladdningsområdet i de tre fallen i 1 för n-sidan, p-sidan och den totala utsträckningen.
Komponentfysik Övning VT-10 Utredande uppgifter Ia) Rita skisser med nettoladdning, elektriskt fält och bandstruktur för en symmetrisk pn-övergång. b) Rita motsvarande skisser som i (a), men med en pålagd
Läs mer2: Räkna ut utsträckningen av rymdladdningsområdet i de två fallen i 1 för n-sidan, p-sidan och den totala utsträckningen.
Komponentfysik Uppgifter pn del 1 VT-15 Utredande uppgifter Ia) Rita skisser med nettoladdning, elektriskt fält och bandstruktur för en symmetrisk pn-övergång. b) Rita motsvarande skisser som i a), men
Läs merOm inget annan anges gäller det rumstemperatur, d.v.s. T =300K, termisk jämvikt och värden som inte ges i uppgiften hämtas från formelsamlingen.
Komponentfysik Övning 1 VT-10 Om inget annan anges gäller det rumstemperatur, d.v.s. T =300K, termisk jämvikt och värden som inte ges i uppgiften hämtas från formelsamlingen. Utredande frågor: I Definiera
Läs merLaboration: pn-övergången
LTH: FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK Komponentfysik för E Laboration: pn-övergången Utförd datum Inlämnad datum Grupp:... Laboranter:...... Godkänd datum Handledare: Retur Datum: Återinlämnad Datum: Kommentarer
Läs merOm inget annan anges gäller det rumstemperatur, d.v.s. T =300K, termisk jämvikt och värden som inte ges i uppgiften hämtas från formelsamlingen.
Komponentfysik Övningsuppgifter Halvledare VT-15 Om inget annan anges gäller det rumstemperatur, d.v.s. T =300K, termisk jämvikt och värden som inte ges i uppgiften hämtas från formelsamlingen. Utredande
Läs merTentamen i Komponentfysik ESS030, ETI240/0601 och FFF090
011-01-10 08 00-13 00 Tentamen i Komponentfysik ESS030, ETI40/0601 och FFF090 Hjälpmedel: TEFYMA, ordlista, beteckningslista, formelsamlingar och räknare. Max 5p, för godkänt krävs 10p. Om inget annat
Läs merI: Beskriv strömmarna i en npn-transistor i normal mod i de neutrala delarna av transistorn.
Komponentfysik Övning 4 VT-10 Utredande uppgifter: I: Beskriv strömmarna i en npn-transistor i normal mod i de neutrala delarna av transistorn. II: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor.
Läs merUtredande uppgifter: I: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor. II: Vad är orsaken till strömförstärkningen i normal mod?
Komponentfysik Uppgifter Bipolärtransistor VT-15 Utredande uppgifter: I: Beskriv de fyra arbetsmoderna för en npn-transistor. II: Vad är orsaken till strömförstärkningen i normal mod? III: Definiera övergångsfrekvensen
Läs merTentamen i komponentfysik
Tentame komponentfysik 009-05-8 08 00-13 00 Hjälpmedel: TEFYMA, ordlista, beteckningslista, formelsamlingar och räknare. Max 5p, för godkänt krävs 10p. Om inget annat anges, så antag att det är kisel (Si),
Läs merFormelsamling för komponentfysik
Uppdaterad: 010-01-18 Anders Gustafsson Formelsamling för komponentfysik Halvledare och Ström (transport) Kapacitans: C = Q Småsignalkapacitans: C = dq U du Plattkondensator: C = A r r d Parallellkoppling:
Läs merFormelsamling för komponentfysik. eller I = G U = σ A U L Småsignalresistans: R = du di. där: σ = 1 ρ ; = N D + p n 0
Uppdaterad: 01-05-5 Anders Gustafsson Formelsamling för komponentfysik Halvledare och Ström (transport) Kapacitans: C = Q Småsignalkapacitans: C = dq U du Plattkondensator: C = A ε r ε r d Parallellkoppling:
Läs merLösningar Tenta
Lösningar Tenta 110525 1) a) Driftström: Elektriskt laddade partiklar (elektroner och hål) rör sig i ett elektriskt fält. Detta ger upphov till en ström som följer ohms lag. Diffusion: Elektroner / hål
Läs merBeskrivande uppgifter: I: Vad skiljer det linjära området och mättnadsområdet i termer av inversionskanal?
Komponentfysik Övningsuppgifter MOS del II VT-5 Beskrivande uppgifter: I: Vad skiljer det linjära området och mättnadsområdet i termer av inversionskanal? II: Vad skiljer en n-mosfet från en p-mosfet när
Läs merKomponentfysik Introduktion. Kursöversikt. Hålltider --- Ellära: Elektriska fält, potentialer och strömmar
Komponentfysik 2014 Introduktion Kursöversikt Hålltider --- Ellära: Elektriska fält, potentialer och strömmar 1 Lite om mig själv Erik Lind (Erik.Lind@eit.lth.se) Lektor i nanoelektronik vid EIT sedan
Läs merTentamen i komponentfysik Halvledare 6,0p. 2. Dioder 7,5p.
Tentamen i komponentfysik 2010-05-31 08 00-13 00 Hjälpmeel: TEFYMA, orlista, beteckningslista, formelsamlingar och räknare. Max 25p, för gokänt resultat krävs 10p. Om inget annat anges, antag att et är
Läs merFöreläsning 9 Bipolära Transistorer II
Föreläsning 9 Bipolära Transistorer II Funktion bipolär transistor Småsignal-modell Hybrid-p 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser Optokomponenter pn-övergång:
Läs merIntroduktion till halvledarteknik
Introduktion till halvledarteknik Innehåll 6 Övergångar (pn och metal-halvledare) 2:a ordningens effekter Metal-halvledar övergångar 6 Fälteffekttransistorer JFET och MOS transistorer Ideal MOS kapacitans
Läs merKomponentfysik ESS030. Den bipolära transistorn
Komponentfysik ESS030 Den bipolära transistorn T- 2016 Syfte Syftet med denna laboration är att studenten ska bekanta sig med den grundläggande fysiken i en bipolär transistor. Det fundamentala byggblocket
Läs merFöreläsning 2 - Halvledare
Föreläsning 2 - Halvledare Historisk definition Atom Molekyl - Kristall Metall-Halvledare-Isolator lektroner Hål Intrinsisk halvledare effekt av temperatur 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer
Läs merFöreläsning 2 - Halvledare
Föreläsning 2 - Halvledare Historisk definition Atom Molekyl - Kristall Metall-Halvledare-Isolator Elektroner Hål Intrinsisk halvledare effekt av temperatur Donald Judd, untitled 1 Komponentfysik - Kursöversikt
Läs merFöreläsning 12 Bipolära Transistorer II. Funk<on bipolär transistor
Föreläsning 1 Bipolära Transistorer II Funk
Läs merNär man förklarar experiment för andra finns det en bra sekvens att följa:
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben! De mest relevanta kapitlena i kompendiet är kapitel 6 och 7 om
Läs merIntroduktion till halvledarteknik
Introduktion till halvledarteknik Innehåll 7 Fälteffekttransistorer MOS-transistorn strömekvation MOS-transistorn kanal mobilitet Substrat bias effekt 7 Bipolar transistorn Introduktion Minoritets bärare
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2018 Optiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången Labben bygger mest på kapitel 6 och 7 i kompendiet. Lös förberedelseuppgift 1-8 innan labben
Läs merFöreläsning 1. Metall: joner + gas av klassiska elektroner. e m Et. m dv dt = ee v(t) =v(0) 1 2 mv2 th = 3 2 kt. Likafördelningslagen:
Föreläsning 1 Efter lite information och en snabbgenomgång av hela kursen började vi med en väldigt kort repetition av några grundbegrepp inom ellära. Sedan gick vi igenom kapitel 2.1 och började med kapitel
Läs merNär man förklarar experiment för andra finns det en bra sekvens att följa:
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben det kommer ni att ha nytta av. De mest relevanta kapitlena i kompendiet
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn- övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2013 Optiska och elektriska egenskaper hos pn- övergången Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom
Läs merKomponen'ysik Dan Hessman Lektor i fasta tillståndets fysik. Tel:
Komponen'ysik 2014 Dan Hessman Lektor i fasta tillståndets fysik dan.hessman@ftf.lth.se Tel: 046-222 0337 man 1 Kursöversikt 14 2 h föreläsningar 5 2 h övningar 2 labora>oner Förberedelseuppgi>er inför
Läs merOptiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången
FASTA TILLSTÅNDETS FYSIK och ELEKTRONISKA MATERIAL 2017 Optiska och elektriska egenskaper hos pn-övergången Labben bygger mest på kapitel 6 och 7 i kompendiet. Lös förberedelseuppgift 1-8 innan labben
Läs merFöreläsning 1. Metall: joner + gas av klassiska elektroner. l = v th =1/ Materialegenskaper
Föreläsning 1 Vi gick igenom kapitel 2.1 och (nästan hela) 2.2. Vi betraktade en mycket enkel modell av en metall, där valenselektronerna antas bilda en klassisk gas. Vid ändliga temperaturer rör sig elektronerna
Läs merFöreläsning 1. Metall: joner + gas av klassiska elektroner. e m Et. m dv dt = ee v(t) =v(0) 1 2 mv2 th = 3 2 kt. Likafördelningslagen:
Föreläsning 1 Vi började med en väldigt kort repetition av några grundbegrepp inom ellära. Sedan gick vi igenom kapitel 2.1 och började med kapitel 2.2. Vi betraktade en mycket enkel modell av en metall,
Läs merFöreläsning 1. Metall: joner + gas av klassiska elektroner. e m Et. m dv dt = ee v(t) =v(0) 1 2 mv2 th = 3 2 kt. Likafördelningslagen:
Föreläsning 1 Vi började med en väldigt kort repetition av några grundbegrepp inom ellära. Sedan gick vi igenom kapitel 2.1 och började med kapitel 2.2. Vi betraktade en mycket enkel modell av en metall,
Läs merFöreläsning 13 Fälteffekttransistor III
Föreläsning 13 Fälteffekttransistor III pmo måsignal FET A, f t MO-Kondensator 014-05-19 Föreläsning 13, Komponentfysik 014 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser
Läs merɛ r m n/m e 0,43 0,60 0,065 m p/m e 0,54 0,28 0,5 µ n (m 2 /Vs) 0,13 0,38 0,85 µ p (m 2 /Vs) 0,05 0,18 0,04
Tabell 1: Några utvalda naturkonstanter: Namn Symbol Värde Enhet Ljushastighet c 2,998.10 8 m/s Elementarladdning e 1,602.10 19 C Plancks konstant h 6,626.10 34 Js h 1,055.10 34 Js Finstrukturkonstanten
Läs merFöreläsning 11 Fälteffekttransistor II
Föreläsning 11 Fälteffekttransistor Fälteffekt Tröskelspänning Beräkning av strömmen Storsignal, D Kanallängdsmodulation Flatband-shift pmosfet 013-05-03 Föreläsning 11, Komponentfysik 013 1 Komponentfysik
Läs merHalvledare. Periodiska systemet (åtminstone den del som är viktig för en halvledarfysiker)
Halvledare Halvledare Halvledare V V V Grupp V: Si, Ge Transistorer, CCD, solceller, indirekt bandgap Grupp -V: GaP, GaAs, ngaasp LED, lasrar, detektorer Grupp -N: GaN, ngan Blå (& vita) LED, UV lasrar
Läs merProblem 1. Figuren nedan visar ett mo nster ritad av Tayoin Design.
Problem. Figuren nedan visar ett mo nster ritad av Tayoin Design. a) Rita en translationsvektor T i figuren som la mnar mo nstret ofo ra ndrat. (p) Lo sning: Det finns fo rsta s oa ndligt ma nga mo jligheter.
Läs merFöreläsning 6: Opto-komponenter
Föreläsning 6: Opto-komponenter Opto-komponent Interaktion ljus - halvledare Fotoledare Fotodiod / Solcell Lysdiod Halvledarlaser 1 Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser
Läs merKomponentfysik Introduktion. Kursöversikt. Varför Komponentfysik? Hålltider --- Ellära, Elektriska fält och potentialer
Komponentfysik 2012 Introduktion Kursöversikt Varför Komponentfysik? Hålltider Ellära, Elektriska fält och potentialer 1 Lite om mig själv Erik Lind (Erik.Lind@eit.lth.se) Civ. Ing. i Teknisk Fysik Doktorerade
Läs merPraktisk beräkning av SPICE-parametrar för halvledare
SPICE-parametrar för halvledare IH1611 Halvledarkomponenter Ammar Elyas Fredrik Lundgren Joel Nilsson elyas at kth.se flundg at kth.se joelni at kth.se Martin Axelsson maxels at kth.se Shaho Moulodi moulodi
Läs merKomponen'ysik Dan Hessman Lektor i fasta tillståndets fysik. Tel:
Komponen'ysik 2016 Dan Hessman Lektor i fasta tillståndets fysik dan.hessman@ftf.lth.se Tel: 046-222 0337 man 1 Kursöversikt 14 2 h föreläsningar 5 2 h övningar 2 labora?oner Förberedelseuppgi=er inför
Läs merLabb-PM MCC086 Mikroelektronik 2016
Labb-PM MCC086 Mikroelektronik 2016 Syfte med labben: Att få praktisk och experimentell erfarenhet av mätningar på pn-dioden och MOSFET, samt uppleva komponenternas egenskaper. Mäta på dioder och transistorer
Läs merFöreläsning 9 Bipolära Transistorer II
Föreläsning 9 ipolära Transistorer Funktion bipolär transistor Småsignal-modell Hybrid-p Designparametrar 1 Komponentfysik - Kursöversikt ipolära Transistorer pn-övergång: kapacitanser Optokomponenter
Läs merLablokalerna är i samma korridor som där ni gjorde lab1.
Den inledande teoridelen ska läsas av alla studenter före laborationstillfället. Tänk igenom och lös förberedelseuppgifterna innan labben det kommer ni att ha nytta av. De mest relevanta kapitel i kompendiet
Läs merDen bipolä rä tränsistorn
Komponentfysik ESS3 Laborationshandledning av: Martin Berg Elvedin Memišević Den bipolä rä tränsistorn VT-213 Syfte Syftet med denna laboration är att studenten ska bekanta sig med den grundläggande fysiken
Läs merFöreläsning 8 Bipolära Transistorer I
Föreläsning 8 iolära ransistorer Funktion biolär transistor Geometri nn D oeration, strömförstärkning Oerationsmoder Early-effekten n transistor 1 Komonentfysik - Kursöversikt iolära ransistorer n-övergång:
Läs mer1. (a) (1 poäng) Rita i figuren en translationsvektor T som överför mönstret på sig själv.
1. (a) (1 poäng) Rita i figuren en translationsvektor T som överför mönstret på sig själv. Solution: Man ser efter ett tag att några kombinationer återkommer, till exempel vertikala eller horisontella
Läs merFöreläsning 6: Opto-komponenter
Föreläsning 6: Opto-komponenter Opto-komponent Interaktion ljus - halvledare Fotoledare Fotodiod / Solcell Lysdiod Halvledarlaser Dan Flavin 2014-04-02 Föreläsning 6, Komponentfysik 2014 1 Komponentfysik
Läs merEtt materials förmåga att leda elektrisk ström beror på två förutsättningar:
Bandmodellen Som vi såg i föreläsningen om atommodeller lägger sig elektronerna runt en atom i ett gasformigt ämne i väldefinierade energinivåer. Dessa kan vara svåra att beräkna, men är i allmänhet experimentellt
Läs merElektronik. Lars-Erik Cederlöf
Elektronik LarsErik Cederlöf 1 Ledare och isolatorer Ledare för elektrisk ström har atomer med fria rörliga laddningar i yttersta skalet. Exempel på ledare är metallerna koppar och aluminium. Deras atomer
Läs merKap 2. Elektroner som partikel
Kap. Elektroner som partikel.1 ström, spridning och diffusion Antar elektronerna som en klassisk gas. I denna model har elektronerna ensdast kinetisk energi (termisk) kraften. Laddningsbärare kommer separeras
Läs merPhysics to Go! Part 1. 2:a på Android
Physics to Go! Part 1 2:a på Android Halvledare Halvledare Halvledare V V V Grupp V: Si, Ge Transistorer, CCD, solceller, indirekt bandgap Grupp -V: GaP, GaAs, ngaasp LED, lasrar, detektorer Grupp -N:
Läs merLösningsförslag till deltentamen i IM2601 Fasta tillståndets fysik. Onsdagen den 30 maj, Teoridel Ê Á Ê. B B T Ë k B T Ê. exp m BBˆ.
Lösningsförslag till deltentamen i IM60 Fasta tillståndets fysik Paramagnetism i ett tvånivåsystem Onsdagen den 30 maj, 0 Teoridel. a) För m S = - är m S z = -m B S z = +m B och energin blir U = -m B B
Läs merKomplettering: 9 poäng på tentamen ger rätt till komplettering (betyg Fx).
TENTAMEN 7 juni 2011 Tid: 13:15-17:15 Moment: TEN2 (Analys), 4 hp, skriftlig tentamen Kurser: Analys och linjär algebra, HF1008 (Program: Elektroteknik), lärare: Inge Jovik, Linjär algebra och analys,
Läs mer20 Gamla tentamensuppgifter
20 Gamla tentamensuppgifter 20.1 Lätta avdelningen Övning 20.1 Beräkna f 0 ( 3) för f(x) = 3x2 2x + 1 med jälp av derivatans definition. Lösning: Här är det allmänna uttrycket för derivatans definition
Läs merElektronik 2018 EITA35
Elektronik 2018 EITA35 Föreläsning 12 Halvledare PN-diod Kretsanalys med diodkretsar. 1 Labrapport Gratisprogram för att rita kretsar: http://www.digikey.com/schemeit/ QUCS LTSPICE (?) 2 Föreläsningen
Läs merLösningsförslag Inlämningsuppgift 3 Kapacitans, ström, resistans
Inst. för fysik och astronomi 2017-11-26 1 Lösningsförslag Inlämningsuppgift 3 Kapacitans, ström, resistans Elektromagnetism I, 5 hp, för ES och W (1FA514) höstterminen 2017 (3.1) En plattkondensator har
Läs merFöreläsning 1. Elektronen som partikel (kap 2)
Föreläsning 1 Elektronen som partikel (kap 2) valenselektroner i metaller som ideal gas ström från elektriskt fält mikroskopisk syn på resistans, Ohms lag diffusionsström Vår första modell valenselektroner
Läs merDagens tema är exponentialfunktioner. Egentligen inga nyheter, snarare repetition. Vi vet att alla exponentialfunktioner.
Dagens tema är exponentialfunktioner. Egentligen inga nyheter, snarare repetition. Vi vet att alla exponentialfunktioner f(x) = C a x kan, om man så vill, skrivas om, med basen e, till Vi vet också att
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF006 och HF008 Datum TEN 9 jan 07 Tid -8 Analys och linjär algebra, HF008 (Medicinsk teknik), lärare: Fredrik Bergholm, Analys och linjär algebra, HF008 (Elektroteknik), lärare: Marina Arakelyan
Läs merTentamen i El- och vågrörelselära,
Tentamen i El- och vågrörelselära, 204 08 28. Beräkna den totala kraft på laddningen q = 7.5 nc i origo som orsakas av laddningarna q 2 = 6 nc i punkten x,y) = 5,0) cm och q 3 = 0 nc i x,y) = 3,4) cm.
Läs merLösningsförslag till deltentamen i IM2601 Fasta tillståndets fysik. Teoridel
Lösningsförslag till deltentamen i IM601 Fasta tillståndets fysik Heisenbergmodellen Måndagen den 0 augusti, 01 Teoridel 1. a) Heisenbergmodellen beskriver växelverkan mellan elektronernas spinn på närliggande
Läs merFler uppgifter på andragradsfunktioner
Fler uppgifter på andragradsfunktioner 1 I grafen nedan visas tre andragradsfunktioner. Bestäm a,b och c för p(x) = ax 2 + bx + c genom att läsa av lämpliga punkter i grafen. 10 5 1 3 5 Figur 1: 2 Vi har
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF006 och HF008 Datum TEN 6 mars 06 Tid 8:-: Analys och linjär algebra, HF008 (Medicinsk teknik), lärare: Inge Jovik Analys och linjär algebra, HF008 (Elektroteknik), lärare: Marina Arakelyan
Läs merVad är elektricitet?
Vad är elektricitet? Vad är elektricitet? Grundämnenas elektriska egenskaper avgörs av antalet elektroner i det yttersta skalet - valenselektronerna! Skol-modellen av en Kiselatom. Kisel med atomnumret
Läs merHALVLEDARE. Inledning
HALVLEDARE Inledning Halvledare har varit den i särklass viktigaste materialkategorin för den högteknologiska utvecklingen under 1900-talet. Man kan också säga att inget annat exempel kan mer tydligt visa
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF6 och HF8 Datum TEN 8 jan 9 Tid -8 Linjär algebra och analys, HF6 och HF8 Lärare: Maria Shamoun, Armin Halilovic Eaminator: Armin Halilovic Betygsgränser: För godkänt krävs av ma poäng För betyg
Läs merRepetition: Nätanalys för AC. Repetition: Elektricitetslära. Repetition: Halvledarkomponenterna
FÖRELÄSNING 2 Repetition: Nätanalys för AC Repetition: Elektricitetslära Repetition: Halvledarkomponenterna Per Larsson-Edefors, Chalmers tekniska högskola EDA351 Kretselektronik 1(49) Repetition: Nätanalys
Läs mera e d) Hur varierar det elektriska fältet när vi går ett varv runt kretsen (medurs) från a till e (med batteriet inkopplat enligt figuren)?
Förord Många av övningsuppgifterna illustrerar eller ger nya aspekter på de teorier vi diskuterar snarare än att träna på användning av formler, även om det finns några sådana uppgifter också. De flesta
Läs merMatematik CD för TB. x + 2y 6 = 0. Figur 1:
Kontroll 8 1 Bestäm ekvationen för den linje som går genom punkterna P 1 (,4) och P 2 (9, 2). 2 Bestäm riktningskoefficienten för linjen x + 4y 6 = 0 Bestäm ekvationen för en linje som går genom punkten
Läs mer1. Figur 1 visar en krets med en voltmeter, två amperemetrar och en järnstav som får fungera som resistor.
Förord Många av övningsuppgifterna illustrerar eller ger nya aspekter på de teorier vi diskuterar snarare än att träna på användning av formler, även om det finns några sådana uppgifter också. De flesta
Läs merIntroduktion till halvledarteknik
Introduktion till halvledarteknik Innehåll 4 Excitation av halvledare Optisk absorption och excitation Luminiscens Rekombination Diffusion av laddningsbärare Optisk absorption och excitation E k hv>e g
Läs merVad är elektricitet?
Vad är elektricitet? Vad är elektricitet? Grundämnenas elektriska egenskaper avgörs av antalet elektroner i det yttersta skalet - valenselektronerna! Skol-modellen av en Kiselatom. Kisel med atomnumret
Läs merKapacitansmätning av MOS-struktur
Kapacitansmätning av MOS-struktur MOS står för Metal Oxide Semiconductor. Figur 1 beskriver den MOS vi hade på labben. Notera att figuren inte är skalenlig. I vår MOS var alltså: M: Nickel, O: hafniumoxid
Läs merÖvningsuppgifter i Elektronik
1 Svara på följande frågor om halvledarkomponenter. Övningsuppgifter i Elektronik a) Vad är utmärkande för ett halvledarmaterial? b) Vad innebär egenledning och hur kan den förhindras? c) edogör för dopning
Läs mer12. Grundläggande halvledarkomponenter
12. Grundläggande halvledarkomponenter [HH 6, Mayer-Lau 4-5, AM 29] Halvledarelektroniken grundar sig på att kombinera p- och n-typs material så att de har önskade elektriska egenskaper. Kombination av
Läs merTSTE20 Elektronik 01/31/ :24. Nodanalys metod. Nodanalys, exempel. Dagens föreläsning. 0. Förenkla schemat 1. Eliminera ensamma spänningskällor
0/3/204 0:24 Nodanalys metod 0. Förenkla schemat. liminera ensamma TST20 lektronik 2. Jorda en nod 3. nför nodpotentialer 4. nför referensriktningar på strömmarna i nätet 5. Sätt upp ekvation för varje
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF006 och HF008 Datum TEN april 07 Tid 8- Analys och linjär algebra, HF008 (Medicinsk teknik), lärare: Fredrik Bergholm, Analys och linjär algebra, HF008 (Elektroteknik), lärare: Marina Arakelyan
Läs merFunktioner. Räta linjen
Sidor i boken 14-143, 145-147 Funktioner. Räta linjen Här följer en dialog mellan studenten Tor-Björn (hädanefter kallad TB) och hans lärare i matematik Karl-Ture Hansson (nedan kallad KTH). När vi möter
Läs merTentamen ellära 92FY21 och 27
Tentamen ellära 92FY21 och 27 2014-06-04 kl. 8 13 Svaren anges på separat papper. Fullständiga lösningar med alla steg motiverade och beteckningar utsatta ska redovisas för att få full poäng. Poängen för
Läs merKap 5.7, Beräkning av plana areor, rotationsvolymer, rotationsareor, båglängder.
Kap 5.7, 7. 7.. Beräkning av plana areor, rotationsvolymer, rotationsareor, båglängder. 8. (A) Beräkna arean av det ändliga område som begränsas av kurvorna x a. y = + x och y = b. y = x e x och y = x
Läs merElektronik 2015 ESS010
Elektronik 2015 ESS010 Föreläsning 16 Halvledare PN-diod: likriktare Information inför tentamen Repetition 2015-10-21 Föreläsning 16, Elektronik 2015 1 USA Chicago Notre Dame New Orleans Tunneltransistorer
Läs mer3.9. Övergångar... (forts: Halvledare i kontakt)
3.9. Övergångar... (forts: Halvledare i kontakt) [Understanding Physics: 20.9-20.12] Utjämningen av Ferminivåerna för två ledare i kontakt med varandra gäller också för två halvledare i kontakt med varandra.
Läs merTentamen IX1304 Matematik, Analys , lösningsidéer
Tentamen IX0 Matematik, Analys 0-05-0, lösningsidéer. Gör en linjär approximation till kurvan y x, kring den punkt på kurvan där lutningen är. Bestäm sedan för vilka x som det relativa felet för approximationen
Läs merFöreläsning 3 Extrinsiska Halvledare
Föreläsig 3 xtrisiska Halvledare ergibad Driftström Dopig xtrisisk halvledare ffekt av temperatur Fermi-ivå 1 Kompoetfysik - Kursöversikt Bipolära Trasistorer Optokompoeter p-övergåg: strömmar och kapacitaser
Läs merFöreläsning 11 Bipolära Transistorer I. BJT Bipolar JuncDon Transistor. FunkDon bipolär transistor. DC operadon, strömförstärkning
Föreläsning 11 ipolära ransistorer J ipolar JuncDon ransistor FunkDon bipolär transistor Geometri npn D operadon, strömförstärkning OperaDonsmoder Early- effekten pnp transistor G. alla 1 deal transistor
Läs merTentamen i Matematik 1 HF aug 2012 Tid: Lärare: Armin Halilovic
Tentamen i Matematik HF70 6 aug 0 Tid: 3. 7. Lärare: Armin Halilovic Hjälpmedel: Formelblad (Inga andra hjälpmedel utöver utdelat formelblad.) Fullständiga lösningar skall presenteras på alla uppgifter.
Läs merKAPITEL 2 MTU AB
KAPITEL 2 MTU AB 2007 29 HALVLEDARE De komponenter som vi hittills behandlat är motstånd av olika slag, lampor samt batterier. Det kan diskuteras om batteriet ska kallas komponent. Motstånd är den komponent
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF006 och HF008 Datum TEN 8 jan 08 Tid 8- Analys och linjär algebra, HF008 (Medicinsk teknik), lärare: Erik Melander, Analys och linjär algebra, HF008 (Elektroteknik), lärare: Marina Arakelyan
Läs merLaboration Photovoltic Effect Diode IV -Characteristics Solide State Physics. 16 maj 2005
Laboration Photovoltic Effect Diode I -Characteristics Solide State Physics Farid Bonawiede Michael Litton Johan Mörtberg fabo2@kth.se litton@kth.se jmor2@kth.se 16 maj 25 1 I denna laboration ska vi förklara
Läs merKomplettering: 9 poäng på tentamen ger rätt till komplettering (betyg Fx).
TENTAMEN 17 dec 010 Moment: TEN (Analys), 4 hp, skriftlig tentamen Kurser: Analys och linjär algebra, HF1008 (Program: Elektroteknik), lärare: Inge Jovik, Linjär algebra och analys, HF1006 (Program: Datateknik),
Läs merTENTAMEN HF1006 och HF1008
TENTAMEN HF006 och HF008 Datum TEN jan 06 Tid 5-75 Analys och linjär algebra, HF008 (Medicinsk teknik), lärare: Inge Jovik Analys och linjär algebra, HF008 (Elektroteknik), lärare: Marina Arakelyan Linjär
Läs merRepetition inför kontrollskrivning 2
Sidor i boken Repetition inför kontrollskrivning 2 Problem 1. I figuren ser du två likformiga trianglar. En sida i den större och motsvarande i den mindre är kända. Beräkna arean av den mindre triangeln.
Läs merLaboration i Tunneltransport. Fredrik Olsen
Laboration i Tunneltransport Fredrik Olsen 9 maj 28 Syfte och Teori I den här laborationen fick vi möjlighet att studera elektrontunnling över enkla och dubbla barriärer. Teorin bakom är den som vi har
Läs merFöreläsning 8 Bipolära Transistorer I
Föreläsning 8 iolära ransistorer Funktion biolär transistor Geometri nn D oeration, strömförstärkning Oerationsmoder Early-effekten n transistor G. alla 1 Komonentfysik - Kursöversikt iolära ransistorer
Läs merKontrollskrivning 25 nov 2013
Kontrollskrivning 5 nov 03 Tid: 3.5-5.00 Kurser: HF008 Analys och linjär algebra (analysdelen) HF006 Linjär algebra och analys (analysdelen) Lärare: Armin Halilovic, Inge Jovik, Richard Eriksson Eaminator:
Läs merLösningsförslag. Högskolan i Skövde (JS, SK) Svensk version Tentamen i matematik
Lösningsförslag Högskolan i Skövde (JS, SK) Svensk version Tentamen i matematik Kurs: MA15G Matematisk Analys MA13G Matematisk analys för ingenjörer Tentamensdag: 9-3-7 kl 8.3-1.3 Hjälpmedel : Inga hjälpmedel
Läs merSF1625 Envariabelanalys Lösningsförslag till tentamen DEL A
SF1625 Envariabelanalys Lösningsförslag till tentamen 214-1-24 DEL A 1. Låt f(x) = e x sin x. A. Bestäm alla kritiska (stationära) punkter till funktionen f. B. Avgör vilka av de kritiska punkterna som
Läs merFöreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV
Föreläsning 7 Fälteffek1ransistor IV PMOS Småsignal FET A, f t MOS- Kondensator D/MOS- kamera Flash- minne 1 PMOS U Gate U - 0.V 1.0V 0.4V Source Isolator SiO Drain U - 1V P ++ N- typ semiconductor P ++
Läs mer